ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Ударная поляра из "Техническая газодинамика Издание 2 " Зависимость между параметрами на скачке можно в весьма удобной форме представить графически. С этой целью рассмотрим треугольники скоростей на скачке (рис. 4-7). [c.145] Вектор скорости можно представить двумя другими составляющими и v . Компоненты и являются проекциями на направление скорости потока перед- скачком и на нормаль к этому направлению. [c.145] Найдем уравнение кривой, описываемой концом вектора скорости за скачком с , при постоянном значении вектора скорости перед скачком и переменных значениях угла поворота потока за скачком б. [c.145] Выражая это уравнение в форме связи между и мы получим кривую скорости за скачком в плоскости годографа скорости. [c.145] Кривая, отвечающая уравнению (4-26), представленная на рис. 4-8, называется ударной полярой. Кривая при надлежит к классу гипоциссоид. Ударная поляра может быть широко использована для расчета косых скачков графоаналитическим методом и для выяснения некоторых особенностей таких скачков. [c.146] Обратимся прежде всего к предельным значениям даваемым уравнением (4-26). [c.146] Рассмотрим сверхзвуковое течение газа ёдоль стенки ЬВС (рис. 4-9,а), постепенно увеличивая угол отклонения потока В (угол поворота стенки в точке В), При малых значениях 6, близких к нулю, возмущение потока невелико и скорость за скачком с2 близка к скорости до скачка По мере увеличения 5 точка (рис. 4-9,6) перемещается вдоль ударной поляры от О к г, где точка г дает скорость за скачком Ма = 1. Дальнейшее весьма небольшое увеличение 8 приводит поток за скачком к состоянию, определяемому точкой /С. Здесь течение за скачком уже дозвуковое М С Х) и 3 достигает максимального значения 3 . [c.148] Все участки скачка, кроме центрального, расположены под различными углами к вектору скорости невозмущенного потока . [c.150] Рассматривая такую искривленную головную волну, состоящую из большого числа малых прямолинейных элементов, можно убедиться, что по мере удаления от центральной линии тока уменьшается и угол наклона элементов скачка При этом можно воспользоваться ударной полярой для расчета потока за скачком для каждой линии тока в отдельности. Участку головной волны КЬ отвечают точки ударной поляры от Л до г, в которой скорость Л12 = 1. На этом участке поток за криволинейным скачком будет дозвуковым. Следовательно, если головная волна отрывается от тела, то в некоторой области, прилегающей к носику тела, течение будет дозвуковым (эта область на рис. 4-10,6 заштрихована), а линии тока здесь будут иметь разную кривизну. В различных точках за скачком давления будут различными. [c.150] По мере удаления от точки К уменьшается наклон элементов скачка и вместе с тем уменьшается интенсивность скачка. В некоторой точке Ь скорости за скачком становятся звуковыми. Выше этой точки состояние за скачком определяется отрезком ударной поляры от г до В, На бесконечном удалении от тела криволинейный скачок вырождается в слабую волну уплотнения, которой отвечает точка О на ударной поляре. [c.150] В табл. 4-1 приведены значения 8 для двух значений =1,4 и 1,3. Значения 8 зависят от числа М1(Х,) и физических свойств газа (к) и могут быть определены по уравнению (4-17) при условии подстановки в него Р — из уравнения (4-18). [c.151] Вернуться к основной статье