Шенберг

На фиг. 7 показано изменение части магнитного момента, создаваемого незатухающим током, при изменении приложенного поля в случае кольца, охлажденного в отсутствие поля (диаметр кольца в 4 раза превышает диаметр проволоки). На участке О А ток в кольце возрастает в соответствии с формулой (5.2). Шенберг очень точно определил наклон этого участка и установил, что величина L соответствует поверхностному току, а не току, текущему через все сечение проволоки. Это еще раз показывает, что полный ток течет только по поверхности сверхпроводника. [c.618]

Фиг. 7. Магнитный момент сверхпроводящего кольца, обусловленный незатухающим током (по данным Шенберга [194]).

Эксперименты, выполненные в этой области до 1952 г., исчерпывающе описаны Шенбергом [198]. Поэтому мы излагаем эту область настолько кратко, насколько это возможно без нанесения ущерба смыслу. Исследования, выполненные позднее, мы обсудим подробнее. [c.642]

Кроме цитированных статен, см. книгу Шенберга [198]. [c.649]

Ф и г. 42. Эмпирическое соотно- углерода, азота н кислорода. Шенберг [197] [c.670]

Более полное обсуждение этих соотношений можно найти в книге Шенберга [24]. [c.685]

Шенберг [70] дал превосходный обзор большого числа работ в этой области, выполненных в СССР. [c.730]

Ссылки па соответствующую литературу можно найти в обзоре Шенберга [70]. [c.743]

Пиппард [82] дал качественный анализ результатов, получающихся из выражения для свободной энергии, записанного в форме (31.1). Он развил также теорию для случая шаровых образцов малого радиуса на основе модели Гортера—Казимира п сравнил ее с измерениями Шенберга на коллоидах ртути. Как и раньше, несмотря на некоторое качественное согласие, не было получено достаточно убедительного подтверждения теории с параметром упорядочения, что, в частности, было вызвано большим разбросом в размерах использовавшихся в экспериментах Шенберга коллоидных частиц. [c.744]

Настоящий перевод двух томов (14 п 15 второго издания) Handbu h der Physik, посвященных физике низких температур, сможет в некоторой степени восполнить острый недостаток в обзорной литературе, подытоживающей состояние этой быстро развивающейся за последние годы области физики. Потребность в таком обзоре тем более необходима, что в выпущенных ранее двух переводных трудах В. Кеезом Гелий (ИЛ, 1949) и Д. Шенберг Сверхпроводимость (ИЛ, 1955) излагались лишь некоторые частные вопросы низкотемпературной физики. [c.5]

Описание поомежутотаого состояния дается, например, Шенбергом [192). [c.304]

Отметим, что, если даже допущения Кока неверны, одно это обстоятельство не может привести к расхождению ме кду калориметрическими и магнитными зпаче1п1ямн у, если применяются только формулы (33.8) и (33.2). Действительно, при выводе последних формул допущения, сделанные Коком, никак не пспользовалпсь. Впрочем, как уже отмечалось, при таком методе определения у трудности, связанные с измерением критических полей прп очень низких температурах, могут приводить к значительным погрешностям. Поэтому для сравпершя магнитного и калориметрического аспектов нашего термодинамического рассмотрен]ш лучше всего непосредственно воспользоваться формулой (32.4), поскольку при выводе ее не делается никаких специальных допущений п величины (Лб )гоИ ( /7кр./ 7 )т очень просто определяются. Шенберг [22] составил таблицу данных, необходимых для такого сравнения. Во всех случаях, когда имеются обе системы достаточно надежных данных, согласие между ними оказывается превосходным. [c.365]

Гудмен и Шенберг [314] провели измерения с ураном. Было обнаружено, что результаты, полученные на разных образцах, чрезвычайно сильно отличаются друг от друга. Значения. 7 ,ф изменялись в пределах от 0,75 до 1,3° К. Заметные различия былп найдены и в величине наклона кривых переходов. В целом кривые идут довольно круто, с наклоном порядка 2000 эрстед/град. Уран был исследован также Алексеевским и Мигуновым [315] точка перехода оказалась при 1,3° К. Гудмен [316] выполнил измерения на осмии и рутении. В обоих случаях наблюдались параболические кривые переходов с зна- [c.588]

Шенберг [1941 определил полный магнитный момент кольца в зависимости от величины поля, измеряя с помощью весов Саксмита силы, действующие на кольцо в слегка неоднородном магнитном ноле. Эти эксперименты Шенберг подробно описывает в своей книге [198]. Мы рассмотрим только основные полученные им результаты. [c.618]

Для термодииамического рассмотрения промогкуточного состояния не нужно вводить дополнительных иредиоложенин необходимо только сложить вклады, вносимые каждой из фаз в свойства их смеси. По этому вопросу мы отсылаем читателя к книге Шенберга [198]. [c.636]

Коллоиды. Первые эксперимепты, яспо продемопстрировавшие явления, связанные с проникновением лгагнитного поля в глубь сверхпроводников, были выполнены Шенбергом [196] на коллоидах ртути, представлявших собой большое число маленьких шариков, взвешенных в мелу. Измерялся полный магнитный момент х образца в зависимости от приложенного магнитного поля при различных температурах. Результаты выражались через отношенпе где магнитный момент сферического образца ртути, масса которого раина общей массе ртути, содержавшейся в коллоидной системе. [c.642]

Шальников и Шарвин [192] предложили интересный вариант этого эксперимента, в котором температура образца олова в постоянном магнитном поле менялась с частотой 4 гц. Вследствие изменения проникновения поля с температурой в катушке, окружающей образец, возникала переменная электродвижущая сила. Полученные в этой работе значения X при температурах, близких к критической, в несколько раз превышают найденные Лаурманном и Шенбергом. Чрезмерно большие значения X, наблюдающиеся в этом опыте, вероятно, связаны с влиянием поверхности образца. [c.644]

Ф и г. 29. а—кривые намагничивания малого цилиндра в поперечном поле, вычисленные Эндрю [5], и большого цилиндра б—результаты измерения намагниченности оловянного цилиндра диаметром l,. i X X 10 нри 3,0 К (по даннымДсзирана и Шенберга [29]). [c.654]

Последующее изложение будет близко к превосходной книге Шенберга [24], который сам внес существенный вклад в теорию. Удобнее всего считать независимыми переменными давление Р и внешнее поле Н . Мы ограничимся pa MOxpenvieM массивных образцов, внутри которых поле можно считать равным нулю. Эффекты на границах и тонкие пленки будут обсуждены в разделе 4. Рассмотрим свободную энергию Гиббса (термодинамический потенциал) [c.683]

Сравнение экспериментальных значений величин, стоящих справа и слева в равенстве (2.12), известном под названием формулы Рутгерса, дается в табл. 1, взятой из книги Шенберга. [c.684]

Шенберг [46J использовал. эти результаты при анализе. экспериментальных данных, полученных на коллоидных растворах ртутп с размерами частиц порядка 10 —Ю см. Вследствие разброса в размерах частиц количественная проверка формулы (11.12) оказалась невозможной, хотя при изучении температурного хода в области применимости формулы (11.14) можно получить сведения о глубине проникновения поля. [c.698]

Пиппард использовал это выражение, чтобы определить разность а — из данных Шенберга по ртутным коллоидам и из результатов Локка и других по тонким пленкам (обзор этих работ дан Шенбергом [24]). Как упоминалось выше, он нашел, что разность —очень мала и в пределах точности эксперимента может быть принята равной нулю. [c.731]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...