Режим волновой турбулентный

Из условия вещественности фазовой скорости волны (151) было установлено, что волновой турбулентный режим возникает при 1,01 Wi W2 3,33 iVi- Переход от плоского к волновому режиму течения при W2 определяется условием Wo = 3,33 Wi или ф.. = рз/(3,33 - 2,33 PJ. [c.78]

Турбулентный режим. Как отмечалось ранее, течение волновой пленки жидкости и массообмен в ней имеет ряд характеристик, свойственных турбулентному режиму. Это, в первую очередь, наличие пульсационной составляющей в распределении скорости и турбулентного потока вещества в суммарном переносе субстанции. При турбулентном режиме подобные составляющие, в отличие от рассмотренных ранее при волновом течении, имеют случайный характер. Корреляция случайных величин (будь то скорости или концентрации) остается неизвестной, поэтому приходится пользоваться теми или иными моделями, отличающимися между собой как точность [c.26]

При значениях Ке, , > 1600 ламинарно-волновой режим течения пленки сменяется турбулентным. При этом так же, как и в обычных турбулентных потоках (например, в каналах), слой жидкости, непосредственно прилегающий к стенке, сохраняет черты ламинарного течения, а за пределами этого слоя пленки действует механизм турбулентного перемешивания. Это позволяет исключить из рассмотрения влияние волновых процессов, вязкости и поверхностного натяжения жидкости на касательные напряжения и связь между толщиной пленки и плотностью орошения. Анализ и результаты экспериментального изучения закономерностей течения тонких пленок показывают, что для свободно стекающей пленки можно записать равенство осредненных или локальных значений веса пленки и касательных напряжений на стенке в виде [c.173]

На высокой (длинной) вертикальной поверхности и при значительных разностях температур Д Г = = 7" - Гс расход конденсата может возрасти настолько, что ламинарно-волновой режим течения жидкости на стенке в некотором сечении переходит в турбулентный. Из опытных данных известно, что смена режимов происходит при значениях [c.244]

При ЯД Г > хАТ) имеет место смешанный режим течения на начальном участке длиной реализуется ламинарно-волновой режим, а на нижнем участке — турбулентный. Для смешанного режима течения конденсата средний коэффициент теплоотдачи определяется формулой [c.244]

Применительно к условиям нисходящих тонкопленочных потоков различных жидкостей, в том числе и морской воды, для определения коэффициента теплоотдачи предложен ряд расчетных уравнений [49, 51, 81]. Для испарительных аппаратов опреснительных установок наиболее приемлемы уравнения, в которых учитывается режим течения пленки как показатель, в значительной степени определяющий интенсивность теплообмена. Как показывают исследования [79], теплообмен в нисходящем потоке при различных плотностях орошения, а следовательно, и при различных Rem протекает по-разному и зависит от числа Рг. В связи с этим в расчетах необходимо выделить два возможных режима течения пленки ламинарно-волновой и турбулентный. Рекомендации, приведенные в [56], позволяют оценить переход ламинарно-волнового режима течения пленки к турбулентному по уравнению [c.159]

Если число Рейнольд са менее или равно 20--30, имеет место ламинарное течение жидкости в пленке. При Не>30- 50 течение волновое, и, наконец, при Ке>1500 наступает турбулентный режим течения. [c.20]

Чтобы выяснить, какие нз гипотез о переносе энергии лучше соответствуют действительности, а какие хуже, естественно попытаться сопоставить следствия из этнх гипотез с эмпирическими данными, относящимися к реальным турбулентным потокам. Выше мы указали ряд таких следствий, относящихся к поведению спектра в равновесном интервале, для которого имеет место универсальный статистический режим. К сожалению, как мы знаем из п. 16.6, в случае турбулентности в трубе за решеткой — единственной реальной модели изотропной турбулентности — очень трудно создать условия, при которых режим возмущений с достаточно большими волновыми числами действительно был бы универсальным. Тем ие менее, поскольку мы уделили довольно много места рассмотрению спектров E k), вытекающих из различных гипотез о переносе энергии, целесообразно все же хоть вкратце остановиться иа вопросе о том, каковы вообще возможности проверки полученных выше результатов. [c.212]

Рассмотрим режим стационарной турбулентности. В этом случае, как мы отмечали в продыдуп ем параграфе, необходимо каким-либо способом передавать турбулентному движению энергию от внешних источников, причем для того, чтобы скомпенсировать диссипацию энергии, происходящую в вязком интервале волновых чисел, мощность источников энергии должна равняться е на каждую единицу массы жидкости. Эти источники передают энергию турбулентному движению в том же энергетическом интервале, где сосредоточена основная часть энергии турбулентности. [c.75]

Главное влияние на процесс теплообмена конденсирующегося пара со стенкой оказывает пленка конденсата, так как тепловое сопротивление ее отличается большой величиной вследствие низкой теплопроводности всех неметаллических жидкостей. Интенсивность отвода тепла от поверхности конденсации через пленку конденсата зависит от температурного напора, характера движения, физических свойств и толщины пленки. При вертикальном расположении трубы наблюдаются два основных режима движения пленки конденсата. В верхней части трубы пленка имеет ламинарный характер. Затем по мере увеличения ее толщины увеличивается скорость движения лленки и ламинарный режим двлжения ее переходит в турбулентный. При ламинарном движении пленки конденсата имеют место также два режима течения. В верхней части трубы наблюдается чисто ламинарное течение, а потом оно переходит в ламинарный волновой режим, при котором на поверхности пленки конденсата появляются капиллярные волны. [c.271]

При обтекании плоской поверхности на начальном участке конденсации пленка оказывается весьма тонкой, режим течения в ней — ламинарным. С ускорением пленки и увеличением ее толщины наблюдается переходный ламинарный режим, при котором поверхность пленки является волновой. Такого рода течения были исследованы П. Л. Капицей [Л. 73], а позже В. Г. Левичем и В. К- Бушмановым. Волновой рел им течения пленки сравнительно легко переходит в турбулентный при наличии внешних возмущений, что было установлено П. Л. Капицей и С. П. Капицей с полнощью теневого метода. [c.280]

Начальные стадии расплывания турбулентного пятна были экспериментально изучены Ву (1968) и количественно теоретически описаны Као (1976). Пятно расплывается, сначала с большим запасом преодолевая силы сопротивления и интенсивно излучая внутренние волны, а затем достигая квазистационарного режима, при котором движущая сила расплывания (коллапс) уравновешивается суммой сопротивления формы и волнового сопротивления. Эта стадия проходится за время в несколько десятков периодов Вяйсяля—Брента. Относительная скорость роста горизонтальной площади 5 пятна 5 дS/дt сначала пропорциональна скорости коллапса (так как архимедово ускорение пропорционально При этом горизонтальный размер пятна растет по закону (L — Затем достигается режим дЬ1д1 [c.423]

Различают ламинарный, волновой и турбулентный режимы движения конденсата. Критерием разделения режимов служит число Квпд. В данном случае имеет место волновой режим движения в пленке. Значение коэффициента теплоотдачи рекомендуется рассчитывать по формуле Кутателадзе [c.430]

Рассмотрим теперь некоторые случаи, в которых на статистический режим мелкомасштабных пульсаций влияют те или иные дополнительные факторы. Начнем с исследования характеристик поля Ь(х, /) концентрации динамически пассивной примеси, претерпевающей в ходе турбулентного перемешивания радиоактивный распад или химическую реакцию первого пормка (ср. выше п. 21.7). Предположим, что в потоке имеются источники примеси. приводящие к тому, что среднее поле А (дс, 1) мало меняется и за время = и за времена т = (v/ ) / и То = (х/ ). а также примем, что типичный пространственный масштаб о полей А (дс, 1) и и (дс, 1) намного превосходит длины т] = и % = В таком случае статистический режим пульсаций поля (дс, I) с масштабами I (или волновыми числами к 1/Ао) можно считать локально изотропным и квазистационарным. Из основного динамического уравнения (21.101), которому удовлетворяет поле А (дс, 1), вытекает, что уравнение для спектра ( ) = в области к 1/Ао будет иметь вид [c.383]

В зависимости от величины числа Рейнольдса Ке = Q/ь, где Q — плотность орошения (т.е. объемный расход жидкости на единицу ширины пленки), течение жидкости в гравитационной пленке может осу-ш,ествляться в ламинарном, волновом и турбулентном режимах. Известно [5, 23, 180], что ламинарный режим теряет устойчивость при значениях критического числа Рейнольдса Ке = 2 Ч- 6. Однако известно также [23], что реальное появление волн наблюдается лишь начиная с точки, существенно смещенной вниз по потоку. Во всяком случае, даже для чисел Рейнольдса 6 Ке 400, соответствующих волновым режимам [5], значительная часть длины пленки будет без-волновой. Если учесть, что эта длина существенно превосходит длину начального участка, где происходит формирование стационарного профиля скорости и установление толщины пленки, то следует признать, что гидродинамические закономерности установившегося ламинарного течения пленки при равновесии вязких и гравитационных сил являются определяющими при расчете интенсивности массообмена во многих аппаратах. Таковы, например, широко распространенные в химической и нефтехимической промышленности насадочные абсорбционные и ректификационные колонны, где пленки стекают по поверхности насадочных тел, протяженность которых не превышает нескольких сантиметров (кольца Рашига, кольца Палля, седла Берля и др. [180]). [c.21]

Неустойчивость, связанная с колебаниями. На автоколебания давления большое влияние оказывают длина тр трубо-проводой, аэрация и низкая вязкость масла, большие температуры и расход смазочного материала (турбулентный режим истечения). Наиболее опасны низкочастотные (8. ..20 Гц) колебания, вызванные волновыми явлениями в трубах длиной 5... 15 м. Например, такие колебания возникали при применении регуляторов (см. рис. 38) и параметрах системы масло И5-А, тр=15 м, /=43°С и масло И8-А, тр=19 м, /=29°С. [c.52]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...