Фокальные плоскости оптических систе

Фокальные плоскости оптических систем [c.736]

Рассмотрим оптическую систему прожектора и найдем создаваемую им освещенность, например в плоскости Q (рис. 178). Прямоугольная светящаяся поверхность с размерами с X Ь помещена в передней фокальной плоскости оптической системы, принимаемой за безаберрационную Тонкую оптическую систему. Пучки лучей от каждой точки источника света из оптической системы выходят пучками параллельных лучей. Угол 2W между крайними наклонными лучами этих пучков называется углом рассеяния [c.307]

Основное отличие шлирен-систем от прямых теневых заключается в том, что в них с целью увеличения чувствительности к малым и монотонным изменениям плотности в среде при помощи объектива осуществляют фокусировку всех лучей, проходящих через исследуемую среду, в одной точке — главном фокусе приемного объектива. В этой же точке помещают нож Фуко. Оптический нож при этом устанавливают таким образом, чтобы он полностью или в большей части перекрывал изображение источника света, получаемое в фокальной плоскости приемного объектива (рис. 11.3). [c.219]

Метод хода лучей основан на построении двумерного распределения интенсивности в фокальной плоскости системы с помощью дискретных лучей, траектории которых определяются их координатами и направляющими косинусами на входном отверстии системы, а также геометрией поверхностей зеркал. При существующей точности изготовления искажения фронта волны при отражении значительно больше дифракционных пределов, поэтому фазовые соотношения между отдельными лучами в фокальной плоскости не учитываются. Таким образом, расчет по методу хода лучей ведется в рамках геометрической оптики. Важным обстоятельством для рентгеновской области спектра является то, что расчет траектории каждого луча позволяет определить точные значения локальных углов скольжения на каждом из зеркал, от которых зависят и коэффициенты отражения. Учитывая эти коэффициенты при суммировании лучей в фокальной плоскости, можно рассчитать разрешение и эффективность с точностью, не достижимой никакими аналитическими методами. Общие принципы расчета характеристик оптических систем методом хода лучей можно найти в литературе [2]. [c.169]

Принципиальная оптическая схема насадки представлена на фиг. 103. Призмы 1 направляют свет из двух микроскопов (на схеме не показаны) на призменную систему 2. Система 2 состоит из двух призм, при передвижении которых перпендикулярно плоскости рисунка в фокальную плоскость окуляра 3 подается изображение либо от правого микроскопа, либо от левого, либо от обоих так, что в разделенном пополам поле зрения окуляра видны оба изображения. Фокусировка на объекты производится раздельно каждым микроскопом. [c.183]

Оптическая схема такой голограммы приведена на рис. 3.1. Предмет типа транспарант помещен в плоскости Pi. Изображение его в плоскости создается с помощью широкоугольных систем линз L. Если предмет трехмерный, то плоскости Pi и соответствуют средним сечениям плоскости и его изображениям. Плоскости Рг и Рз, соответственно, обозначают заднюю фокальную плоскость системы линз L и плоскость голограммы. Опорная волна R падает под углом 0 к оптической оси. [c.70]

Используя матрицу Мн или Мр, не представляет труда найти матрицу Маь преобразования луча между произвольными плоскостями ОПо и ОП(, (рис. 7.13). Пусть а — расстояние от Н до ОПо (а<0, если ОПо слева от Н ), Ь — от Н2 до ОПь. Иногда бывает удобно определять положение ОПо и ОЩ относительно фокальных точек Р и р2, вводя расстояние Х от Р до ОПо (21 = а — ) и 22 от р2 до ОПб(22 = Ь — [2). Считая, что оптическую систему окружает среда с показателем преломления т=П2=1, получаем [c.343]

Если нижний левый элемент С матрицы М (7.20) преобразования лучей оптической системой обращается в нуль, то (см. табл.) фокальные точки лежат в бесконечности. Такая система называется телескопической или афокальной. Примером может служить зрительная труба, установленная на бесконечность, когда задняя фокальная плоскость объектива совмещена с передней фокальной плоскостью окуляра. При С = 0 наклон выходящего луча а2 = Ощ не зависит от у, т. е. все лучи, падающие на систему параллельно друг другу, дадут на выходе также параллельный пучок лучей. Отношение углов наклона выходящих и входящих лучей а2/щ = О характеризует угловое увеличение телескопической системы. Оно определяется элементом О матрицы Ж. Угловое увеличение зрительной трубы показывает, во сколько раз угол, под которым бесконечно удаленный предмет виден в трубу, больше угла, под которым он был бы виден невооруженным глазом. [c.344]

Оптическая схема интерферометра последовательного типа (ИПТ) дана на рис. 13.4. Источник света 1 с помощью конденсора 2 изображается на входном зрачке прибора 4. Входной зрачок, как правило, представляет собой круглое отверстие небольшого диаметра (2—4 мм). Далее объектив 5 формирует параллельный пучок лучей, падающий на систему пластин — зеркал 6—8. Объектив 9 дает изображение входной диафрагмы в фокальной плоскости, где диафрагма [c.98]

Штриховые миры устанавливаются в фокальной плоскости коллиматора, предназначенного для определения разрешающей способности оптических систем или объективов. Более часто та-44 [c.44]

Лупой называют положительную линзу или простую оптическую систему, помещаемую перед глазом и образующую увеличенное изображение объекта (препарата), установленного в ее фокальной плоскости. В этом случае изображение находится в бесконечности и нормальный глаз может аккомодироваться на него без напряжения. [c.7]

Оптическая схема ультраоптиметра ОВЭ-02 приведена на рис. П.6. Лучи света от лампы накаливания 1 (СЦ-61) через систему, состоящую из конденсора 2, теплофильтра 3, линзы 4 и призмы 5, освещают сетку 15, расположенную в фокальной плоскости объектива 14. На сетке 15 нанесена шкала ( 125 делений) и отсчетный индекс. [c.68]

Отраженные от проверяемой поверхности 5 и от зеркала И пучки лучей, пройдя микрообъективы 7 и 10, соединяются в полупрозрачном слое пластины 8 и с помощью объектива 13 и зеркала 14 направляются в окуляр 12. В фокальной плоскости окуляра наблюдают изображение проверяемой поверхности и систему интерференционных полос на ней. Форма полос в крупном масштабе воспроизводит профиль контролируемого участка поверхности. Величину искривления полос оценивают на глаз или измеряют винтовым окулярным микрометром МОВ-1 с увеличением 15 . Ширину и направление полос можно менять, смещая объектив 10 перпендикулярно его оптической оси. Для фотографирования интерференционной картины изображение ее получают в кадровом окне 16 с помощью объектива 15 и зеркала 17. Зеркало 14 при этом из хода лучей выводят. [c.137]

В качестве другого примера, иллюстрирующего метод анализа оптических систем как фильтров пространственных частот, мы рассмотрим теперь проблему формирования оптического изображения с весьма элементарных позиций. Посмотрим, что произойдет с идеальным оптическим изображением (фиг. 2.9), если переместить его из фокальной плоскости. При этом вследствие идеализации явления мы пренебрегаем влиянием дифракции и аберрациями. В дальнейшем мы исследуем их влияние на структуру изображения, но пока что будем иметь дело с идеализированной картиной, чтобы было легче проиллюстрировать нашу точку зрения. [c.49]

Телескопические оптические системы— линзовые афокальные (бес-фокуспые) оптические системы, которые составлены из двух оптических систем таким образом, что задний фокус первой системы (объектива) совпадает с передним фокусом второй системы (окуляра). Телескопические оптические системы не имеют фокусов и фокальных и главных плоскостей. Они предназначены для наблюдения удаленных предметов. [c.240]

Аберрации 3-го порядка. Из выражений (VI.5I" ) для направляющих косинусов Р и у луча, отраженного от параболоидаль-ного зеркала, нетрудно определить аберрации 3-го порядка. Условимся называть главным луч, отраженный тем элементом зеркала, который заключает в себе его вершину О. Пусть точка А, лежащая в фокальной плоскости зеркала, является вершиной пучка лучей, падающих на зеркало. Если бы зеркало представляло собой безаберрацноиную систему, то после отражения от него лучи, выходящие из точки А, пошли бы параллельным пучком, составляющим тот же угол Ро с оптической осью, который составляет главный луч. Разность р — Ро дает, очевидно, аберрации данного луча в меридиональной плоскости. Значение угла у определяет сагиттальную аберрацию луча. Разложим выражения (VI.51 ) в ряд по степеням т, М я I [c.495]

Простейшим, но очень важным примером когерентно-оптической системы является фурье-процессор. Он представляет интерес и как самостоятельное устройство, но также как базовый блок, который используется для создания других когерентно-оптический систем. На рис. 2.3 показана одна из наиболее типичных схем фур -процес- сора. Во входной плоскости (передняя фокальная плоскость линзы) располагается транспарант (слайд), коэс ициент пропускания которого по амплитуде считываюш,его света Т (х, у) описывает входной, массив информации, подлежащий обработке. Если осветить входной транспорант плоской волной, то в выходной плоскости распределение амплитуды света Л out (v, ) будет описываться двумерным фурье-преобразованием от Т (х, у) [c.29]

В оптических приборах, работающих при различных температурах, имеет место расфокусировка оптической системы. Температурное смещение плоскости изображения относительно фиксированной плоскости приемника (в телескопических системах — фокальная плоскость окуляра, в фотографических системах — светочувствительный слой и т. д.) вызывается двумя причинами, наличием термооптн-ческой аберрации положения изображения и термическим изменением линейных размеров механического устройства, связывающего оптическую систему с плоскостью приемника. Для устранения эффекта температурного смещения плоскости изображения относительно плоскости приемника должно быть выполнено условие (рис. 77) [17] [c.199]

Как уже указывалось (с.м. 1.3), не весь поток пзлучеппя, вошедший в коллиматор, концентрпруется в спектре (в фокальной плоскости ка.мерпого объектива) — часть его теряется при прохождении через оптическую систему спектрального прибора. Эти потери обусловлены отражением от поверхностей линз фокусирующей оптпки п поверхностей призм, а также поглощением в материале, пз которого они изготовлены. Кроме того, могут быть потери, обусловленные рассеянием света на различного рода оптических неоднородностях, например на ныли, находящейся на поверхностях оптических деталей, [c.173]

Плоскости, проходящие через фокусы перпендикулярно оптической оси, называются фокальными, Глав ные и фокальные плоскости являются кардинальными элементами оптичс-ской системы. Есш кардинальные элементы известны, то можно ответить на вопрос о действии оптической системы на входящие в нее лучи, не зная деталей прохождения лучей через систему. [c.129]

Изложенную процедуру вычислений Лабейри и его коллеги [8.34] осуществили с помощью когерентной оптической системы типа изображенной на рис. 8.30. Изображения зарегистрированы на киноленте, которая освещается когерентным излучением лазера. Кинолента протягивается через оптическую систему, которая создает в выходной плоскости (фокальной плоскости линзы) проинтегрированное по времени распределение интенсивности, т. е. среднее спектров энергии отдельных фотографий. Поскольку усредняются спектры энергии, положения изображений внутри своих кадров несущественны, так как сдвиги изображений приводят к линейным сдвигам фаз в фурье- [c.416]

Оптическая схема интерферометра последовательного типа (ИПТ) дана на рис. 3.5.11. Источник света 1 с помощью конденсора 2 изображается на входном зрачке прибора 4. Входной зрачок, как правило, представляет собой круглое отверстие небольшого диаметра(2—4 мм). Далее объектив 5 формирует параллельный пучок лучей, падающий на систему пластин — зеркал 6, 7, 8. Объектив 9 дает изображение входной диафрагмы в фокальной плоскости, где диафрагма 10 выделяет рабочую группу лучей. Перед входной диафрагмой 4 помещается фильтр 3, необходимый для монохроматизации излучения. Интерференци- [c.155]

Вначале рассмотрим принципиальную оптическую схему интерферометра сдвига, которая была предложена еще в 1912 г. (рис. 14.1) Е. Ветцманом. Светоделителем здесь являлась плоскопараллельная пластинка У, установленная наклонно по отношению к падающему лучу. Два пучка, образованные отражением от первой и второй поверхностей пластины, пройдя объектив 2, фокусировались на плоском зеркальце 5, отражались от него, вновь проходили систему в противоположном направлении и возвращались к коллиматору 4, Таким образом, в фокальной плоскости получалось два изображения апертуры оптической системы, которые соответствовали отражению от первой и второй поверхностей пластины 1 и оказывались смещенными. В области их переналожения наблюдаются интерференционные полосы, частоту которых можно менять, изменяя положение зеркала 3 вдоль оптической оси объектива 2. [c.105]

Излучение от разряда 1, создаваемого генератором, через трехлинзовую осветительную систему 2 падает на входную щель 3 монохроматора (монохроматор разработан на основе оптической схемы спектрографа ИСП-51). Пройдя объектив входного коллиматора 4, пучки лучей направляются в трехпризменную диспергирующую систему 7. Часть неразложенного излучения, отражаясь от передней грани первой диспергирующей призмы, конденсорной линзой 6 фокусируется на фотокатод первого сурьмяно-цезиевого фотоэлемента 5. Излучение, разложенное диспергирующей системой в спектр, объективом выходного коллиматора 8 собирается в его фокальной плоскости, где расположена выходная щель 9. За выходной щелью находится конденсорная линза 12 и второй сурьмяноцезиевый фотоэлемент 13. [c.417]

Перейдем непосредственно к выводам (фиг. 159). На чертеже А О = —у = —уо — предмет АоО = у — его изображение А оОо= = Уо= Ууо — неискаженное идеальное изображение предмета V — линейное увеличение ВСС О — ход реального главного луча до и после системы ОСС о О о — ход идеального главного луча (согласно оптике солинейного сродства) Р = Ро — Угол главного луча ОС с оптической осью (до входа в систему) Р — угол главного луча С О с осью по выходе из системы Ро — угол луча СоО о с осью у р — изображение в задней фокальной плоскости, образуемое главным лучом у ор — идеальное изображение в задней фокальной плоскости. [c.272]

Эффект световозвращения присущ всем без исключения ОЭС, которые в общем виде могут быть представлены как объектив, в фокальной плоскости которого располагается плоский фотоприемник (ПЗС-матрица, фотокатод и т.п.). Такая оптическая система относится к зеркально-линзовому типу СВ. Интенсивность ретроот-раженного излучения таких систем при равной освещенности входного зрачка может изменяться на 5. .. 6 порядков. [c.646]

Но своему назначению акустич, фокусирующие системы могут быть разбиты на три основные группы излучающие, приемные и системы для получения звуковых изображений. Излучающие системы применяются для создания высокой интенсивности в фокальной области (см. Концентратор акустический) — для целей ультразвуковой технологии, а также при медицинских и биологич, исследованиях. Нри приеме акустич, волп Ф. з. применяется для повышения остроты характеристики направленности приемных устройств, что особенно существенно при наличии диффузного поля помех. Преобразователь располагается в фокальном пятне приемной системы. К системам, предназначенным для образования звукового изображения, предъявляются более жесткие требования, аналогичные требованиям, предъявляемым к оптич. объективам. Наряду с разрешающей способностью, определяемой размерами фокального пятна, требуется также отсутствие геометрич. и волновых аберраций (см. Аберрации оптических систем) в пределах заданного угла наблюдения. Получающееся в фокальной плоскости фокусирующей системы звуковое изображение, представляющее собой пространственное распределепие звуковой энергии, снец. методами преобразуется в видимое (см. Визуализация звуковых полей). [c.326]

В п. 8.3.3 было показано, что распределеиие света D фокальной плоскости хорошо коррегированной лпнзы обусловлено по существу дифракцией Фраунгофера на ее оправе. В 8.5 были подробно изучены картины дифракции Фраунгофера от отверстий различных форм. Для того чтобы получить более точное представление о структуре оптического изображения, следует изучить распределение света не только в геометрической фокальной плоскости, но и вблизи этой 11, 1оекости. Представление о трехмерном (Френель) распределении свега вблизи фокуса имеет особенно важное значение для опенки величины допуска в требуемом положении плоскости изображения систем, формирующих изображение. [c.397]

Смотреть страницы где упоминается термин Фокальные плоскости оптических систе : [c.76] [c.189] [c.66] [c.231] [c.83] [c.414] [c.27] [c.169] [c.311] [c.172] [c.16] [c.31] [c.208] [c.238] [c.139] [c.47] [c.182] [c.356] [c.157] [c.646] [c.32] [c.258]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...