Силовой винт (динама)

Так как R 0, М О, то заданная система сил приводится к динаме (силовому винту). [c.40]

Система, состоящая из силы и пары сил, момент которой направлен по этой силе (то же, что и динама, силовой винт). [c.21]

Как и выше, главный вектор будем обозначать К, главный момент силового винта М1. Момент силового винта М] определяется как, составляющая главного момента Мо в направлении главного вектора. В частных случаях главный вектор К или главный момент динамы М1 могут равняться нулю. [c.299]

Система сил приводится к динаме силовому винтуй — совокупности силы V и пары сил, лежащей в плоскости, перпендикулярной к этой силе. [c.236]

R 0, / л 3 0, ф = о или 180 — динамо, силовой или динамический винт. [c.365]

Z-o =0, tp = О или 180° — динама, силовой или динамический винт-, [c.356]

Ниже, в 46, показано, что если главный момент системы сил относительно центра приведения не перпендикулярен главному вектору, то силы приводятся к двум скрещивающимся силам, или к силовому винту (динаме), т. е. к совокуп-Н0С7И снлы и пары сил, плоскость действия которой перпендикулярна силе. Случаи I—IV возможны и при расположении сил в одной п.1оскости. [c.85]

В том случае, если главный вектор системы сил Л и ее г.павный момент Мо относительно центра приведения О не равны иулю и перпендикулярны между собой, т. е. R О, Мо Он R ие перпендикуляре Мо, заданную систему сил можно привести и.пи к двум скрещивающимся силам, или к силовому винту (динаме). [c.89]

Покажем, что в этом случае рассматриваемую систему сил можно также привести к силовому винту — динаме, представ.чяющей собой совокупность силы и пары сил, расположенной в плоскости, перпендикулярной. пинии дей-ствия этой силы. [c.89]

В его Теории винтов сформулировано понятие винта ( динамы ), охватывающее и силовые и кинематические винты. Болл определил сложение винтов, относительный момент двух винтов, пропорциональный работе, производимой силовым винтом при движении, описываемом кинематическим винтом, а также два вида умножения винтов на числа. [c.339]

Итак, точка N обладает тем свойством, что, взяв её за центр приведения, мы получаем силу, равную главному вектору Я, приложенную в точке М, и пару, момент которой уЙц параллелен силе Я, а плоскость которой, следовательно, перпендикулярна к силе Я- Система силы и пары, лежащей в плоскости, перпендикулярной к силе, называется винтовым усилием, силовым винтом или динамой. Очевидно, указанным свойством обладают не только точка Ы, но и все точки прямой ЫР, проходящей через N и параллельной главному вектору, ибо точку приложения силы Я можно перенести в любую точку этой ее линии дейсгвия. [c.105]

Скалярное произведение R Mq = Л МхФО, следовательно, система приводится к динаме (силовому винту), причем [c.184]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...