Удар двух тел

При прямом ударе двух тел скорости их г, и V2 до удара направлены по линии удара и тогда из (21), проецируя па линию удара, получаем [c.535]

При абсолютно упругом ударе двух тел А = 1 и Tq = T, г. е. потери кинетической энергии не происходи . При абсолютно неупругом ударе к = 0 и [c.536]

Если использовать потерянные телами за время удара скорости v —u и V2 — U, го потерю кинетической энергии можно также получить в форме теоремы Карно для удара двух тел [c.536]

ПРЯМОЙ ЦЕНТРАЛЬНЫЙ УДАР ДВУХ ТЕЛ (УДАР ШАРОВ) [c.401]

ПРИ НЕУПРУГОМ УДАРЕ ДВУХ ТЕЛ. ТЕОРЕМА КАРНО [c.403]

Если удар не является абсолютно неупругим (k O), то аналогичными преобразованиями можно найти, что кинетическая энергия, потерянная при ударе двух тел, определяется равенством [c.404]

ПРЯМОЙ ЦЕНТРАЛЬНЫЙ УДАР ДВУХ ТЕЛ [c.263]

Удар, происходящий при этом условии, называется прямым центральным ударам двух тел. [c.263]

ПОТЕРЯ КИНЕТИЧЕСКОЙ ЭНЕРГИИ ПРИ УДАРЕ ДВУХ ТЕЛ. [c.267]

Удар двух тел. Удар тела о неподвижную преграду. Удар есть процесс, при котором в течение очень малого промежутка времени действуют очень большие силы. Промежуток времени часто равен тысячным и даже десятитысячным долям секунды. [c.546]

Для рассмотрения прямого центрального неупругого удара двух тел введем обозначения [c.548]

Для рассмотрения прямого центрального частично упругого удара двух тел разделим процесс удара на два этапа. [c.548]

При рассмотрении косого центрального частично упругого удара двух тел поверхности соударяющихся тел считаются абсолютно [c.550]

В случае центральных прямых ударов двух тел вычисления упрощаются, так как проекции скоростей на ось т обращаются в нуль. [c.552]

Потеря кинетической энергии при ударе двух тел. При неупругом ударе двух тел происходит потеря кинетической энергии, которая расходуется на остаточную деформацию и нагревание тел. [c.565]

При частично упругом ударе двух тел на первом этапе при возрастании деформации кинетическая энергия переходит в другие формы энергии. На втором этапе в процессе восстановления недеформиро-ванного состояния снова приобретается кинетическая энергия. При частично упругом ударе потеря кинетической энергии меньше чем при соответствующем неупругом ударе. [c.565]

Решение задач на подсчет потери кинетической энергии при ударе двух тел следует выполнять по приведенным выше формулам. [c.566]

Прямой центральный удар двух тел. Количество движения си- Пусть два тела движутся поступательно стемы никогда не изменяется прямолинейно СО скоростями У, и У,, от ударов при встрече ее г> п [c.306]

Мгновенный импульс при прямом центральном неупругом ударе двух тел может быть выражен любой из следующих формул [c.294]

УДАР ДВУХ ТЕЛ Косой удар [c.491]

Прямой центральный удар двух тел [c.492]

Частные случаи прямого центрального удара двух тел [c.494]

В прикладных задачах обычно встречается удар двух тел, движущихся поступательно или вращающихся вокруг параллельных или совпадающих осей. Рассмотрим некоторые особенности применения общих теорем и теоремы Карно в этих случаях. [c.516]

При ударе двух тел — —S. по закону о равенстве действия и противодействия, поэтому из (19) получаем [c.516]

Для прямого центрального удара двух тел к каждому телу для первой и второй фаз применим теорему об изменении количества движения в проекции на ось Ох, направленную по линии удара (рис. 156). Получим [c.517]

При абсолютно упругом ударе двух тел к — I и — Т, т. е. потерн кинетической энергии не происходит. При абсолютно неупругом уда ре /г = О и [c.518]

При рассмотрении удара двух тел, вращающихся вокруг одной оси или параллельных осей, следует применять теорему об из.менении кинетического момента к каждому телу или теорему Карно. При применении теоремы об изменении кинетического момента к двум телам вместе при вращении тел вокруг параллельных осей войдут моменты неизвестных ударных импульсов в местах закрепления по крайней мере одной из осей вращения. Эти моменты сами являются неизвестными. Применение общих теорем при ударе к одному телу, вращающемуся вокруг неподвижной оси, рассмотрено в следующем параграфе. Здесь отметим только некоторые особенности применения теоремы Карно к системе двух вращающихся тел. [c.519]

I. е. количество движения при ударе двух тел не изменяется. Вели удар a6 ojnoTHo неупругий, то скорости тел после удара одипаков1.г и равны й. Из (20) тогда имеем [c.535]

Из рассуждений, приведенных в 153, 9ледует, что при неупругом ударе происходит потеря кинетической энергии соударяющихся тел. Наибольшей эта потеря будет при абсолютно неупругом ударе. Подсчитаем, какую кинетическую энергию теряет система при абсолютно неупругом ударе двух тел. [c.403]

Таким образом, коэффициент восстановления при ударе двух тел равен oniHoiueHUio модулей относительной скорости тел после удара и до него. Определим модуль ударного импульса, приложенного к каждому телу, за весь период упругого удара [c.266]

При прямом центральном ударе двух тел А и В, центры тяжести которых движутся вдоль оси Ох, проекции скоростей тел после удара V2J , V2X связаны с проекциями скоростей этих тел до удара I fx, vfx (при отсутствии внешних удар]]ых импульсов) следующими соотноше1П5ямн [c.495]

Задача № 168. Определить потерю кинетической энергии при прямом центральном ударе двух тел, а также их скорости после удара, если= тз = 2/сг, Vi = A uj eK, t)2 = 0, А = 0,5. [c.389]

При ударе двух тел в месте их соприкосновения возникают деформации и, следовательно, перемещения точек тел, обусловленные деформациями. Вследствие малости деформаций по сравнению с перемещениями точек тел за конечный промежуток времени перемещения точек тел за время удара являются величинами малыми. В общем случае, если Пср — средняя скорость за время удара какой-либо точки системы, испытывающей удар, то перемещение этой точки имеет порядок величины т, так как средняя скорость есть величина конечная. Поэтому перемещениями точек за время удара можно пренебрегать. Считают, что за время удара точки системы не успевают изменить свое положение, а следовательно, не нзменяротся радиус-векторы точек и их координаты. Если, например, тело падает на спиральную пружину, то за время удара величина перемещения тела равна сжатию пружины за это время. Этим перемещением можно пренебречь по сравнению, например, с перемещением тела от начала удара тела до момента наибольшей деформации пружины. При ударе пружину можно считать твердым телом в приближенных расчетах при рассмотрении перемещения тела за время удара. [c.506]

Справочник машиностроителя Том 1 Изд.3 (1963) -- [ c.413 ]

Справочник машиностроителя Том 1 Изд.2 (1956) -- [ c.0 , c.403 ]

Справочник металлиста Том 1 (1957) -- [ c.177 ]

Динамика системы твёрдых тел Т.1 (1983) -- [ c.154 ]

Машиностроение Энциклопедический справочник Раздел 1 Том 1 (1947) -- [ c.45 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...