Прямоугольники Напряжения касательные при изгиб

Касательные напряжения при изгибе, уравновешивающие поперечную силу Q, достигают, как мы увидим дальше, более или менее значительной величины в балках, сечение которых имеет форму узкого прямоугольника или составлено из прямоугольников (двутавр). Поэтому мы займёмся в первую очередь вопросом о вычислении. касательных напряжений по сечениям, перпендикулярным к оси балки, в том случае, когда эти сечения имеют форму прямоугольника (фиг. 211) высотой А и шириной д. [c.298]

Для швеллера № 40 определить положение центра изгиба. Построить эпюры касательных напряжений от поперечных сил Рх = 60 кН и Ру == 100 кН, приложенных в центре изгиба (см. рисунок). Поперечное сечение считать составленным из прямоугольников. [c.123]

Рассмотрим распределение касательных напряжений в двутавровом сечении (7.39, а) при изгибе в плоскости Оху. Двутавровое сечение может быть представлено в виде сопряжений трех прямоугольников двух горизонтальных полок и вертикальной стенки. [c.142]

Полученное распределение напряжений совершенно совпадает с тем, которое дает элементарная теория изгиба. Следовательно, для балок, поперечное сечение которых представляет вытянутый прямоугольник, для распределения напряжений по высоте поперечного сечения балки можно принять линейный закон для нормальных напряжений и параболический закон для касательных напряя ений. [c.80]

В предыдущем параграфе были рассмотрены касательные напряжения при косом изгибе. Как и в случае плоского изгиба, эти напряжения невелики в балках сплошного профиля (прямоугольник, круг и т. д.) и не оказывают заметного влияния на прочность и перемещения балки. Напротив,, в балках тонкостенного профиля (прокатные и штампованные профили) касательные напряжения при косом изгибе могут достигать значительной величины. При этом они не только существенно влияют на прочность и величины [c.276]

Если сечение тонкостенной балки состоит из нескольких прямоугольников, оси которых пересекаются в одной точке (рис. 280), то центр изгиба совпадает с этой точкой, так как относительно нее сумма моментов касательных напряжений равна нулю [c.278]

Попытку учесть влияние градиентов напряжений на величину предела текучести пластичных материалов при изгибе и кручении стержней простейшей формы (прямоугольник, ромб, круг, двутавровый стержень — при изгибе, полный стержень — при кручении) сделал И. А. Одинг [326], вводя в условие постоянства максимальных касательных напряжений некоторый коэффициент эквивалентности, величина которого определяется геометрией сечения. Для полого образца из пластичного материала предел текучести при кручении, по Одингу, может быть определен И8 выражения [c.203]

Прямоугольное сечение (фиг. 78). Если изгиб происходит около оси, совпадающей с средней линией — второй, то в середине большей стороны одновременно создаются наибольшие касательные и нормальные напряжения, а следовательно, и наибольшие сравнительные. При изгибе около другой оси (включая и среднюю линию 1) необходимо определить сравнительное напряжение для следующих точек для середины меньшей стороны Ь, для наиболее удаленного от нейтральной линии угла прямоугольника, для некоторой точки большей стороны Л на расстоянии 1/2 Ь этого угла, причем необходимо учесть существующие там касательные и нормальные напряжения (последние можно принять равными наибольшему касательному напряжению). [c.99]

Коэфициент к учитывает неравномерность распределения касательных напряжений по сечению при изгибе, Для прямоугольника к= 1,2 для круга =1,185 для двутавра к 2,4. [c.145]

ШИ относительных перемещений точек при деформации можно пренебречь. Остальные гипотезы, к-рыми пользуется С. м., здесь устранены первоначально в развитии теории упругости они или подтверждаются вполне, или частью, с известным приближением, или отвергаются в связи с анализом отдельных деформаций. Элементарные теории растяжения, кручения круглых брусков, чистого изгиба вполне согласуются с теорией упругости. Изгиб в присутствии срезывающих сил, как оказывается, подчиняется закону прямой линии гипотеза Навье), но не закону плоскости (гипотеза Бернулли). Касательные напряжения при изгибе распределяются по закону параболы, но только в тех сечениях, которые имеют незначительную толщину при большой высоте (узкие прямоугольники). В других сечениях закон распределения касательных напряжений совершенно иной. Для балок переменного сечения, к к-рым в элементарной теории прилагают закон прямой линии и параболы, теория -упругости дает другие решения в этих решениях значения напряжений и деформаций гораздо выше, чем по элементарной теории следует. Общепринятый способ расчета пластин по Баху как обыкновенных балок не оправдывается теорией упругости. Ф-лы С. м. для кручения некруглых стержней не соответствуют таковым в теории упругости. Теория изгиба кривых стержней решительно не совпадает с элементарной теорией Баха-Баумана, но результаты расчета по строгой теории и на основании гипотезы плоских сечений достаточно близки. Поставлена и разрешена для ряда случаев задача о распределении местных напряжений (в местах приложения нагрузки или изменения сечения), к-рая совершенно недоступна теории С. м. Вопрос об устойчивости деформированного состояния, элементарную форму которого представляет в С.м. продольный изгиб, получил в теории упругости общее решение Бриана (Bryan), Тимошенко и Динника. Помимо многочисленных форм устойчивости стержня, сжатого сосредоточенной силой, изучены также явления устойчивости стержней переменного сечения под действием равномерно распределенных сил и другие явления устойчивости балок при изгибе, равномерно сжатой трубы, кольца, оболочек, длинного стержня при скручивании и пр. Теория упругого удара— долевого, поперечного—занимает большое место в теории упругости и включает все большее и большее чис-чо технически важных случаев. Теория колебаний получила настолько прочное положение в теории упругости и в практи-тсе, что методы расчета на ко.чебания проникают область С. м., конечно в элементарном виде. Изучены распространение волны в неограниченной упругой среде (решение Пуассона и Кирхгофа), движение волны по поверхности изотропной среды (решение Релея), волны в всесторонне ограниченных упругих системах с одной, конечно многими и бесконечно многими степенями свободы. В связи с этим находятся решения, относящиеся к колебаниям струн, мембран и оболочек, различной формы стержней, пружин и пластин. [c.208]

Легко установить положение центра изгиба для тонкостенного сечения, состоящего из нескольких прямоугольников, оси которых пересекаются в одной точке. Касательные напряжения в каждом таком прямоугольнике при прямом поперечном изгибе направлены параллельно его длинным сторонам, а равнодействующая элементарных касательных сил по каждому прямоугольнику совпадает с его осью. Все такие равнодействукзщие пересекаются в одной точке (в точке пересечения осей прямоугольников), а потому поперечная сила в сечении, являющаяся их общей равнодействующей, при прямом поперечном изгибе проходит через эту точку, которая, следовательно, и является центром изгиба. [c.283]

В симметричном профиле, при совпадении силовой линии с осью симметрии, эпюра касательных напряжений симметрична, и поэтому момент этих напряжений относительно оси стержня равен нулю. Следовательно, в таком профиле центр изгиба совпадает с центром тяжести, и теория плоского изгиба симметричных профилей, и зло-женная в гл. 7 и 8, остается справедливой. Теория косого изгиба не. требует поправки, если профиль имеет две оси симметрии (прямоугольник, двутавр), а в случае чистого изгиба — при любой форме профиля. При несимметричных профилях и наличии поперечной сил1 теория изгиба (как плоского, так и косого) справедлива только в том случае, если силовая линия проходит через центр изгиба. [c.277]

Легко установить положение центра изгиба для тонкостенного сечения, состоящего из ескольких прямоугольников, оси которых пересекаются в одной точке. Касательные напряжения в каждом таком прямоугольнике при прямом поперечном изгибе направлены параллельно его длинным сторонам, а равнодействующая элементарных касательных сил по каждому прямоугольнику (ювпадает с его осью. Все такие равнодействующие пересекаются в одной точке (в точке пересечения осей прямоугольников), а по- [c.314]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...