Эффект стабилизации процесса фотоионизации атома

Эффект стабилизации процесса фотоионизации атома [c.266]

Ниже, при изложении материала, относящегося к эффекту стабилизации атомов, в основу приняты не те или иные подходы теории или экспериментальные данные, а те модели возмущения атома и изменения характера перехода электрона, которые лежат в основе эффекта стабилизации процесса фотоионизации атомов. [c.267]

Теоретические исследования эффекта стабилизации процесса фотоионизации атома, находящегося в возбужденном циркулярном состоянии, были начаты в работе [10.53]. В этой работе использовался метод Флоке (см. разд. 2.4). Детальные расчеты в рамках этого метода выполнены в работах [10.54-10.55]. В этих расчетах был реализован так называемый метод Штурма Флоке [10.56], состоящий в выборе квазистационарного решения временного уравнения Шредингера в форме [c.277]

Обратимся теперь к единственному эксперименту, в котором четко наблюдался эффект стабилизации процесса фотоионизации атома из циркулярного возбужденного состояния при выполнении неравенства кол "С Наиболее полно этот эксперимент описан в работе [10.59], где приведены ссылки и на предыдущие публикации тех же авторов. [c.279]

В целом эти экспериментальные данные достаточно убедительно показывают существование эффекта стабилизации процесса фотоионизации атома неона из возбужденного циркулярного состояния Ъд. [c.283]

Обратимся теперь к другим методам теоретического исследования условий возникновения эффекта стабилизации процесса фотоионизации атомов из основного состояния. [c.287]

Таким образом, если резюмировать результаты расчетов, выполненных различными методами, то видно, что во всех случаях они предсказывают возникновение эффекта стабилизации процесса фотоионизации атомов в столь сильном поле, что амплитуда колебаний свободного электрона в поле электромагнитной волны превышает размеры атома в рассматриваемом состоянии. [c.289]

Совокупность расчетов для различных значений указанных выше параметров показала, что помимо обычных траекторий, в которых наблюдается уход электрона от атомного остова в момент его прохождения вблизи перигелия (ионизация атома), возникали и качественно другие траектории, когда электрон совершал большое число оборотов вокруг ядра, оставаясь на ИСХОДНОЙ траектории. Появление таких траекторий интерпретируется как возникновение эффекта стабилизации процесса фотоионизации. [c.269]

Заканчивая обсуждение модели эффекта интерференционной стабилизации процесса фотоионизации ридберговских атомов, отметим, что детальному теоретическому описанию этого эффекта посвящено много теоретических работ, в которых уравнение Шредингера решалось аналитически в различных приближениях, а также численно. Детальный обзор этих работ содержится в [10.38]. Из всех этих расчетов следует общий вывод — при F > Ес вероятность фотоионизации уменьшается по сравнению с величиной, предсказываемой золотым правилом Ферми. [c.273]

При расчете этой зависимости были выбраны конкретные характеристики ридберговских состояний и излучения, соответствующие данным эксперимента [10.50], который обсуждается ниже в этом разделе. Как видно из рис. 10.8, результаты расчетов [10.49 указывают на возникновение эффекта интерференционной стабилизации процесса фотоионизации ридберговских атомов. [c.273]

Заключение. Итак, вся совокупность экспериментальных и теоретических данных, относящихся к процессу фотоионизации атома, находящегося в основном или возбужденном состоянии, показывает, что различные возмущения структуры атома и характера переходов электрона из связанного в свободное состояние в сильном внешнем ионизующем поле уменьшают вероятность фотоионизации. Возникает эффект стабилизации атома по отношению к процессу его фотоионизации. [c.289]

Рассмотренная выше модель эффекта стабилизации процесса фотоионизации атома имеет ограничение по напряженности внешнего поля не только снизу Е > Ес), но и сверху, в виде условия малости искажения кеплеровой орбиты электрона его колебаниями во внешнем поле [c.272]

Заканчивая этот раздел, еще раз отметим, что в данном случае эффект стабилизации процесса фотоионизации атома при напряженности ионизующего поля Р > Рс обусловлен качественным изменением характера атомного спектра под действием ионизующего поля. Исходный спектр, в котором связанные электронные состояния четко локализованы по их энергии, превращается в квазиконтинуум из-за ионизационного уширения электронных состояний. Фотоионизация происходит из квазиконтинуума, а ее вероятность определяется интерференцией амплитуд связанно-свободных переходов электрона, имеющих различную степень нелинейности. Такой механизм фотоионизации вполне закономерно обуславливает наблюдаемое отклонение вероятности фотоионизации от экстраполяции данных для слабого поля Р < РсШ область сильных полей Р > Р используя золотое правило Ферми. [c.276]

Резюмируя материал, приведенный в этом разделе, можно утверждать, что ряд теоретических исследований, проведенных в рамках классической физики, предсказывает возникновение эффекта стабилизации процесса фотоионизации ридберговских атомов. Причиной, обуславливающей возникновение эффекта стабилизации, являются колебания электрона под действием внешнего переменного ионизующего поля при его движении по кеплеровой орбите вокруг атомного остова. [c.270]

Фотоионизация из квазиконтинуума высоковозбужденныж (ридберговскиж) состояний атома. Впервые такая модель возникновения эффекта стабилизации процесса фотоионизации была рассмотрена в работе 10.43]. В научной литературе этот процесс называется интерференционной стабилизацией. [c.270]

Ответ на этот вопрос был получен в цикле работ, посвященных численному решению трехмерного нестационарного уравнения Шредингера для атома, возбужденного в изолированное циркулярное состояние [10.52, 0.57 10,58]. Исходное положение авторов этих работ состоит в том, что процесс ионизации атома при ш надо описывать в рамках приближения Крамерса-Хеннебергера (см. разд. 2.5). Именно, состояния атома, одетые полем , есть состояния в потенциале Крамерса-Хеннебергера, а процесс ионизации определяется гармониками этого потенциала где N — номер гармоники, а р, г — координаты цилиндрической системы координат в области фокусировки излучения с осью вдоль направления распространения электромагнитной волны. Эффект стабилизации процесса фотоионизации есть уменьшение вероятности перехода из связанного состояния в стационарном потенциале Крамерса-Хеннебергера в континуум. Эта вероятность пропорциональна квадрату модуля матричного элемента вида [c.278]

Начиная это рассмотрение, сразу отметим, что все теоретические методы предсказывают возникновение эффекта адиабатической стабилизации процесса фотоионизации атома при акол > [c.285]

Заканчивая рассмотрение результатов, полученных в рамках метода КХ, можно сделать заключение, что в условиях, когда частота поля велика по сравнению с потенциалом ионизации рассматриваемого атомного состояния, всегда возникает эффект стабилизации. При этом надо не забывать, что область применимости метода КХ ограничена, как это следует наиболее детально из работы [10.65] (см. разд. 2.5). Эти ограничения означают, что для процесса фотоионизации атомов из основного состояния необходимо излучение вакуумного ультрафиолетового или ближнего рентгеновского диапазона частот. Надо также отметить, что в рамках метода КХ при акол > > предсказывается возникновение двухямного потенциала (атома КХ). [c.287]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...