Носители тока в твердом теле

Рис. 2.5. Отклонение носителей тока в твердом теле магнитным полем (эффект Холла)

ГЛАВА V НОСИТЕЛИ ТОКА В ТВЕРДОМ ТЕЛЕ [c.195]

НОСИТЕЛИ ТОКА в твердом теле [гл. V [c.196]

НОСИТЕЛИ ТОКА В ТВЕРДОМ ТЕЛЕ [c.200]

НОСИТЕЛИ ТОКА в, ТВЕРДОМ ТЕЛЕ [гл. V [c.202]

Книга, перевод которой предлагается ныне вниманию читателя, посвящена теории электронных и фононных явлений переноса в твердом теле. Исключение вопросов, связанных с ионной проводимостью, кажется оправданным по соображениям как идейного единства книги, так и размера ее. Менее естественно принятое в книге ограничение только омической областью и в основном статическими полями. Однако и в настоящем своем виде монография Займана охватывает весьма широкий круг вопросов от классической динамики решетки до электропроводности тонких пленок. Подробное содержание книги видно из оглавления. Стоит, однако, обратить внимание на то, что в ней рассматриваются не только традиционные задачи, вроде вычисления подвижности в рамках изотропной модели с упругим рассеянием, но и задачи, до сих пор в книгах по теории твердого тела должным образом не освещавшиеся, например рассеяние носителей тока в аморфных телах, определение вида поверхности Ферми по гальваномагнитным и другим данным и т. д. [c.5]

Знак носителей тока и их относительное число в твердом теле можно обнаружить с помощью эффекта Холла. Если вдоль пластинки, помещенной лГй- поперек магнитных силовых линий В [c.34]

Теория переноса электронов в жидких металлах все еще во многом находится в зачаточном состоянии еще имеется значительное расхождение в достоверности основных допущений (предположений), сделанных ради дальнейшего развития. Во всех теориях рассматривали жидкость как нарушенную форму твердого тела и в основном опирались на теорию твердого состояния. Лишь совсем недавно появились работы, в которых отказались от этого основного и ошибочного допущения эти исследования значительно продвинулись вперед, но еще нескоро они качественно объяснят факторы, управляющие поведением носителей тока в жидких проводниках или полупроводниках. [c.101]

Знак носителей тока и их относительное количество в твердом теле можно обнаружить с помощью эффекта Холла. Если вдоль пластинки, помещенной поперек магнитных силовых линий В (рис. 2.5), идет ток I, то на заряженную частицу е, движущуюся со скоростью V, будет действовать сила Лоренца Р в направлении, перпендикулярном к полю и току. Иными словами, в этом направлении возникает электрическое поле напряженностью Ех = — юВ, а между гранями пластины — разность потенциалов 1) ,— = уВ(1. Ее знак и величина определяется знаком и количеством носителей заряда. [c.40]

Это выражение определяет (при малых Ы) плазменные частоты в твердом теле при любой степени ферми-вырождения носителей тока и при любой зависимости W ( ) (лишь бы энергетические зоны оставались невырожденными в указанном выше смысле). Оно обобщает и уточняет результат работы [19], в которой, по-видимому, вследствие недостаточной точности примененного там метода расчета пропущен характерный для анизотропных систем член с Нетрудно было бы [c.169]

В настоящем и следующем параграфах мы наметим один возможный путь решения третьей из поставленных ранее основных задач (см. 17) — задачи о влиянии структурных дефектов того или иного типа на электронный энергетический спектр твердого тела. Спектр носителей тока в идеальной решетке при этом будем считать известным. [c.201]

Система управления производит в машине преобразование потоков информации, носителем которой являются различные сигналы, Сигнал СУ — это определенное значение физической величины (электрического тока, давления жидкости или газа, перемещения твердого тела и др,), которое дает информацию о положении или требуемом изменения положения рабочего органа или другого твердого тела машины. Во многих автоматах, автоматических устройствах входные и выходные сигналы СУ принимают только два значения ( есть—нет , движется — стоит ) и называются двоичными. Связь двоичных сигналов между собой, их преобразования могут быть описаны логическими высказывания м и. Системы управления, производящие обработку (преобразование) двоич 1ых сигналов по логическим высказываниям, называются логическими (или релейными) системами у п р а в л е и и я. Изучение и проектирование логических СУ производится на основе правил и законов алгебры логики, [c.174]

До сих пор, рассматривая электропроводность твердых тел, мы считали, что время релаксации т не зависит от электрического поля. В этих условиях плотность тока пропорциональна напряженности поля j=aS , т. е. электропроводность а является величиной, не зависящей от поля. Опыт показывает, однако, что независимость <г от наблюдается лишь в полях, напряженность которых меньше некоторого критического значения. При электропроводность изменяется по мере роста т. е. закон Ома перестает выполняться, Это является следствием изменения либо концентрации носителей заряда, либо их подвижности. [c.256]

Ионная электропроводность, как и у жидких диэлектриков, сопровождается переносом вещества иа электроды. У твердых диэлектриков с электронной проводимостью этого переноса вещества не наблюдается. В твердых кристаллических телах, при низких температурах в первую очередь передвигаются слабо закрепленные ионы, ионы примесей. При высоких температурах движутся основные ионы кристаллической решетки. Энергия активации носителей тока определяет механизм электропроводности в твердых диэлектриках. Удельную проводимость в твердых диэлектриках можно определить так же, как у жидких, пользуясь уравнением [c.20]

НОСИТЕЛИ ЗАРЯДА В ТВЕРДОМ ТЕЛЕ (носители тока) — подвижные частицы или квааичастицы, участвующие в процессах электропроводности. Перенос заряда в твёрдых телах может осуществляться движением электронов и дырок из частично заполненных зон (см. Зонная теория), ионов (диэлектрики), а также заряженных дефектов кристаллич. решётки — вакансий, межузельных атомов или примесей. Знак основных Н. з. в т. т. можно определить, напр., по знаку постоянной Холла (см. Холла эффект). Тип основных Н. э. в т. г. может меняться в зависимости от внеш. условий (напр., темп-ры) и предыстории образца (напр., облучения). В случае сильного электрон-фононного взаимодействия в электропроводность могут вносить вклад полярон . [c.363]

Хотя в ПП с высокой а И. основных носителей не происходит, вблизи ан-тизапорных контактов всё же возможно появление неравновесных носителей заряда. Внешне это явление (т. н. аккумуляция) напоминает И., но имеет др. природу. Оно наблюдается при таком направлении поля, когда неосновные носители движутся к контакту. При включении поля ток неосновных носителей через антизапирающий контакт меньше, чем в объёме ПП, и они накапливаются вблизи контакта. Заряд избыточных неосновных носителей нейтрализуется непрерывно натекающими из объёма основными. Глубина области накопления значительно превосходит длину экранирования. В слабых полях она (Вху/г, в сильном поле она меньше. И. лежит в основе работы многих ПП приборов. фЛамперт М., Марк П., Инжекционные токи в твердых телах, пер. с англ., М., 1973 Вопросы пленочной электроники, М., 1966. В. А. Сабли-ков. [c.221]

Движение плазмы носителей в твердом теле, возникающее при наложении внешнего электрич. поля, в ряде случаен оказывается неустойчивым. Возмущения, развивающиеся в такой неустойчирой плазме, могут достигать значительной величины и изменять характер прохождения тока через твердое тело. [c.25]

Представление о квазиравновесии. Во многих практически важных случаях (например, при освещении кристалла или пропускании по нему электрического тока) термодинамическое равновесие в твердом теле нарушается. При этом концентрации носителей заряда в объеме и ОПЗ полупроводника могут существенно отличаться от равновесных. Для того, чтобы найти зависимости различных характеристик ОПЗ от расстояния до поверхности г, нужно решать совместно уравнение Пуассона (1.1) и уравнения непрерывности, описывающие темпы изменения концентраций свободных носителей заряда за счет их генерации, рекомбинации, диффузии и дрейфа. Необходимо при этом учесть зависимость темпа поверхностной рекомбинации от по-тенциата поверхности (см. раздел 3.7). В общем случае эта задача очень сложна, поэтому, как правило, ищут обходные пути ее решения. [c.28]

В цитированных работах эффект экранирования учитывался либо по способу Томаса — Ферми, либо в приближении самосогласованного поля, либо, наконец, с помощью метода дополнительных переменных. Однако первый способ в применении к твердому телу вызывает серьезные сомнения в силу своей квазиклассичности приближение самосогласованного поля в металлах также связано с рядом математических трудностей (см., например, [20]) наконец, учет экранирования в методе дополнительных переменных, как показано в 21, является лишь приближенным. Мы увидим, что метод функций Грина позволяет дать в принципе точное решение задачи, коль скоро известен закон дисперсии носителей тока в идеальной решетке. [c.211]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...