Фундаментальные частицы. Действительно ли они фундаментальные

Фундаментальные частицы. Действительно ли они фундаментальные [c.155]

Геометрия входит в царство механики в связи с инертными свойствами массы. Эти свойства отражены в левой части уравнения Ньютона в форме массы, умноженной на ускорение или скорости изменения импульса . Аналитическая механика показала, что в действительности фундаментальной величиной, характеризующей инерцию массы, является не импульс, а кинетическая энергия. Кинетическая энергия — это скалярная величина, определенная как mv l2 для одной частицы и как [c.43]

Являются ли лептоны и кварки точечными фундаментальными частицами При достигнутом на сегодня уровне пространственного разрешения м они действительно представляются нам та- [c.155]

В общих курсах физики не принято подробно останавливаться на вопросах, связанных с измерительной аппаратурой. Однако в ядерной физике вопрос о методах и возможностях измерений является принципиальным, затрагивающим фундаментальные законы физики микромира. Действительно, в мире ядер и элементарных частиц сплошь и рядом возникают ситуации, когда ту или иную величину либо нельзя измерить с нужной точностью, либо нельзя измерить вообще, так как это измерение настолько нарушит ход исследуемого процесса, что сам опыт потеряет смысл. Допустим, например, что мы захотели измерить скорость нейтрона внутри ядра. Для этого в соответствии с определением скорости полагается измерить с точностью не меньшей, чем A.v = см (т. е. по- [c.464]

Сверхпроводящие модели элементарных частиц. Завершив на этом несколько затянувшийся, но необходимый экскурс в область теории многих тел, вернемся к теории Гейзенберга (см. п. 3). Идея о спонтанном нарушении симметрии действительно позволяет, по крайней мере в принципе, разрешить трудность этой теории, связанную с различной степенью симметрии взаимодействий элементарных частиц. С этой целью нужно выбрать фундаментальное уравнение единой теории материи (см. (2)), обладающее максимальной степенью симметрии, а необходимые нарушения симметрии для взаимодействий соответствующих квазичастиц должны происходить спонтанным образом, путем реализации решений с неполной симметрией. Появляющиеся при этом [c.184]

Однако трудно сразу признать ускоренные системы отсчета эквивалентными инерциальным системам при списании явлений природы. (Когда в последующих главах мы будем говорить об ускоренных системах отсчета, то всегда будем иметь в виду системы, ускоренные относительно инерциальных систем или неподвижных звезд.) Если мы рассмотрим, например, относительно инерциальной системы отсчета чисто механическую систему под действием заданных сил, состоящую нз совокупности материальных частиц, скорости которых малы по сравнению со скоростью света, то для описания такой механической системы с хорошей точностью можно использовать фундаментальные уравнения механики Ньютона. С другой стороны, если мы захотим описать данную механическую систему в ускоренной системе отсчета, то нам следует ввести так называемые фиктивные силы (центробежные силы, силы Кориолиса, и т. д.), не имеющие какой-либо связи с физическими свойствами самой механической ср стемы. В действительности, они зависят лишь от ускорения введенной системы отсчета относительно инерциальных систем. [c.179]

Наконец, первый закон Ньютона, называемый законом инерции, раскрывает одно фундаментальное свойство тел (и, как увидим позже, вообще всех материальных объектов, будь то тело, частица или поле), состоящее в способности тел сохранять покой или равномерное прямолинейное движение относительно некоторой (вообще говоря, произвольной) инерциальной системы отсчета. Только благодаря этому свойству мы можем понять поведение тела, особенности его движения в других, неинерци-альных системах отсчета. Например, благодаря этому свойству становится понятным, почему пассажир при резком торможении вагона отклоняется относительно стен вагона вперед по движению, а при резком ускорении — назад, против движения. Действительно, когда вагон движется равномерно относительно земли (инерциальная система отсчета), равномерно относительно земли движется и пассажир. При торможении вагон изменяет состояние равномерного движения, а пассажир продолжает сохранять это движение относительно земли в результате мы наблюдаем смещение пассажира относительно стен вагона [c.45]

В 1951 а М. Лева Л. 407] в связи с плохой сопоставимостью опытных данных и эмпирических формул различных исследователей высказал ценную мысль, что действительно обобщенные, фундаментальные зависимости по переносу тепла псевдоожиженным слоем могут быть получены лишь при отражении в них скорости частиц и что ради решения вопросов теплообмена требуется дальнейшее изучение динамики псевдоожиженного слоя, зависимости ее от кон-структив ного оформления аппаратов. [c.357]

С другой стороны, следует помнить, что идеальных систем в природе не существует. Возникает даже фундаментальная трудность, если принимать эту концепцию слшпком серьезно. Действительно, мы увидим в дальнейшем (см. гл. 13), что идеальная система с гамильтонианом (5.1.1) никогда не сможет достичь состояния теплового равновесия, если она первоначально находилась в произвольном состоянии для достижения равновесия необходимо наличие взаимодействия менеду частицами. Однако если взаимодействия малы в каком-то смысле (который ниже будет определен точно), тогда конечной точкой временной эволюции системы является состояние равновесия, описываемое формулой (4.3.18). Свойства этого состояния определяются преимущественно частью гамильтониана, соответствующей идеальной системе (с малыми поправками, обусловленными наличием взаимодействий). Мы обнаруживаем, следовательно, следующие два фундаментальных факта [c.170]

Это уравнение, иногда назьгааемое уравнением Пуассона — Больцмана, представляет собой центральный пункт теории Дебая — Хюккеля. С его помощью осуществляется программа самосогласованного определения эффективного потенциала и парной функции распределения. В нем же сосредоточена и слабость теории с фундаментальной точки зрения. Действительно, уравнение Пуассона справедливо в электростатике макроскопической непрерывной среды. Применение его к системе частиц фактически означает, что мы сглаживаем дискретное распределение частиц и заменяем их непрерывным распределением заряда. Такая процедура требует теоретического обоснования. Однако она позволяет успешно предсказывать результаты эксперимента, откуда следует, что подобные представления имеют глубокие основания. Мы можем качественно понять это, если представим себе, что внутри эффективного радиуса взаимодействия имеется очень большое число частиц. В таком случае (см. фиг. 6.5.4) на полевую частицу Q действует так много других частиц, что суммарный эффект может быть таким же, как и в случае непрерывного распределения заряда. Эти соображения будут уточнены ниже. [c.247]

В силу того, что здесь и далее рассматривается окрестность точки zq, в (3.1) и (3.2) введено обозначение А о = (А о)- Отметим, что выше введены лишь те реализации, в которых 2 (хо, о) = zq, sl для них А о играет роль полного среднего. Кроме того, если zq не фиксировано и распределено с плотностью вероятности Р(2 о хо, о) (1-4), то А о = (А )-Функция G, являясь фундаментальным решением уравнения (3.1), может быть также рассмотрена на малых временах At tm как переходная плотность вероятности Fp положения частицы из точки zo,to. Действительно, Fp = a P z) a P zo) = z° (a, a° = onst). Учитывая условие нормировки, имеем Fp = G - переходная функция является нормальной и соответствует диффузионному марковскому процессу. Уравнение (1.3) с из (1.6) не является уравнением Фоккера-Нланка относительно Fp, так как включает производные второго порядка с отрицательным коэффициентом. Сходство этого уравнения с уравнением Фоккера-Нланка лишь локальное и требует выполнения приближенного соотношения P z) P zo) = onst. [c.400]

Основываясь на законе сохранения живой силы, открытом для частного случая колебания маятника еще Гюйгенсом и получившем широ-кое распространение в первой половине XVIII в., Бернулли впервые изложил в Гидродинамике теорему, устанавливающую связь между давлением, уровнем и скоростью движения тяжелой жидкости. Теорема эта является фундаментальной теоремой гидродинамики. Согласно этой теореме, если в точках потока, находящихся на одном уровне, понижается скорость, то доллсно возрастать давление, — результат, который вначале казался парадоксальным. Действительно, в связи с ньютоновскими воззрениями па давление жидкости на обтекаемое тело, да и исследованиями самого Бернулли о давлении жидкости на преграду прочно установился взгляд о возрастании давления жидкости на тело при увеличении скорости набегания ее на тело. Это противоречие было легко устранено Эй(.аером, который с бо.пьшой отчетливостью разъяснил, что теорема Бернулли как гидродинамическая интерпретация закона живых сил верна лишь в том случае, если следить за движением частиц одной и той же струи. Принадлежащее Эйлеру ноясие1ше заключалось в следующих словах вся сложность понимания этого предложения устраняется, если считать, что здесь сравнение производится не между скоростями двух разных течений, а между разными скоростями вдоль данной струи, которая обтекает поверхность тела . Эти слова Эйлера заслуживают упоминания в любом руководстве но гидродинамике, так как и сейчас эта важная сторона теоремы Бернулли часто ускользает от учащегося. [c.22]

Чтобы сделать гипотезу о сокращении более приемлемой, Лоренц предпринял попытку объяснить ее на основе электронной теории. Ему действительно удалось дать правдоподобное объяснение формулы (1.66). Предполагая, что все материальные тела состоят из электрических заряженных частиц, которые держатся вместе лишь посредством электростатических сил, он смог показать, что положение равновесия частиц в таких чисто электростатических системах изменяется в соответствии с (1.66) при движении системы как целого с постоянной скоростью V относительно эфира. Сложность заключалась лишь в предположении, что частицы удерживаются вместе исключительно электрическими силами, которое вряд ли справедливо для реальных тел. В частности, трудно объяснить, как удерживается заряд внутри одного электрона, если не вводить дополнительно силы притяжения иеэлектрической природы. Поэтому предположение о справедливости формулы (1.66) для одного электрона, что и сделал Лоренц, следует рассматривать как новую гипотезу, не являющуюся следствием самой электронной теории. Таким образом, лоренцево сокращение следует рассматривать как основное и универсальное явление, лежащее в основе фундаментальных законов природы. [c.28]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...