Экспериментальное определение резонансных параметров

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ РЕЗОНАНСНЫХ ПАРАМЕТРОВ [c.315]

Сделаем некоторые общие замечания относительно экспериментального определения резонансных параметров. Из формулы (8.1) следует, что если Е = Ео 12, то сечение при этой энергии будет равно половине сечения в максимуме резонанса (Е = Ео)- Следовательно, ширина (по шкале энергии) кривой зависимости сечения, от энергии на половине высоты резонансного пика равна ширине резонанса. [c.315]

Когда имеются экспериментальные значения средних сечений и число тех значений J и I, которые дают основной вклад в сечение, невелико, полученные выше результаты можно использовать для определения средних резонансных параметров. Например, при низких энергиях нейтронов, т. е. вплоть до 10 кэв (или ниже) в зависимости от конкретного изотопа, необходимо рассматривать только 5-резонансы (/ = 0). Если для ядра-мишени I = О, то J = 1/2 и имеется только одна система резонансов. Если / =4= О, то У = / 1/2, так что существуют две системы. [c.332]

Первое слагаемое соответствует значению (6.41), остальные дают вклад, обусловленный конечными значениями поперечных времен релаксации и. Некоторые результаты представлены на рис. 6.11. Частота излучения лазера соь уменьшается с ростом коэффициента поглощения для слабого сигнала, как это видно на рис. 6.11, а, что соответствует экспериментальным наблюдениям. Рассчитанная кривая зависимости дисперсионного параметра г от хо и ol, как следует из рис. 6.11, б, имеет при определенных значениях хо и сог, экстремумы. Этот результат соответствует экспериментальным данным и не объясняется полученной на основе скоростных уравнений приближенной формулой (6.41). Длительности импульсов представлены на рис. 6.11, в, причем для сравнения длительности импульсов А и В соответствуют режиму с выполнением резонансных условий (о) котором не возникает нуждающийся [c.216]

Для проверки правильности полученных результатов при аналитическом исследовании параметров колебаний системы и правомерности сделанных допущений, было выполнено экспериментальное исследование,, включающее определение амплитудно-частотных характеристик имеющихся в наличии различных типов вакуумных захватов и зоны их резонансных режимов работы. [c.216]

После того как численно определены поправки решена задача определения вращательных и центробежных постоянных оператора Нц. При этом искомые параметры должны наилучшим образом описывать не экспериментальные значения уровней энергии, а эти значения, соответствующим образом откорректированные с помощью рассчитанных поправок. Здесь следует иметь в виду, что и экспериментальные значения уровней энергии и рассчитанные поправки определены с некоторыми ошибками. В том случае, когда ошибки в значениях поправок А превосходят погрешности в значениях энергетического уровня, целесообразно состояния, ответственные за появление соответствующих поправок, рассматривать как резонирующие и, следовательно, исключить из данного рассмотрения (здесь рассматривался случай резонансного взаимодействия только одной пары колебательно-вращательных состояний. Обобщение на случай большего числа резонирующих состояний может быть без труда проделано). [c.62]

Для экспериментального исследования процессов фильтрации жидкостей на моделях пласта при воздействии упругими колебаниями необходимо достаточно полно имитировать пластовые условия колебательного воздействия. Это является достаточно сложной задачей в условиях, когда длины волн сопоставимы или превышают размеры лабораторных установок. В моделях необходимо имитировать условия свободного акустического поля для исключения возникновения резонансных явлений, связанных с размером лабораторной установки. Определенные трудности представляет вопрос качественного измерения параметров низкочастотного колебательного поля. [c.235]

Во многих случаях этой информации о формах и частотах собственных колебаний достаточно для решения практической задачи. Однако полная информация о системе, необходимая и достаточная для расчета ее колебаний, содержит также значения других обобщенных параметров — декрементов и обобщенных масс (или жесткостей) для каждого собственного тона. Как правило, экспериментальное определение этих величин требует предварительного нахождения собственных частот и форм, а также резонансных зависимостей (амплнтудно- и фазочастотных характеристик). [c.336]

Описанный простой метод пригодел для Одновременного определения параметров фойхтовского контура и углов между зеркалами ИФП при диагностике плазмы с установкой, юстировка которой во времени может меняться. Этот метод опробован при экспериментальном определении одновременно газовой температуры плазмы и полуширины дисперсионной составляющей (обусловленной резонансной передачей возбуждения) с нестабильной интерферометрической установкой обычного типа. Применение известных интерференционных методов для этой цели сопряжено со значительными ошибками определения гауссовской составляюш,ей фойхтовского контура. Дисперсионная часть традиционными методами определяется достаточно точно. [c.115]

Важно, что оператор Яц, стоящий в диагональном блоке, это тот же самый оператор, параметры которого определены путем обработки энергетического спектра нерезонирующих состояний (см. выше). Это означает, что анализируя резонирующие состояния, можно параметры оператора Яц просто фиксировать такими,, какими они определены выше из нерезонирующих состояний. Отметим здесь важное для приложений обстоятельство. Поскольку с помощью матрицы (2.90) описывается энергетический спектр резонирующих состояний, которые сильно взаимодействуют с отдельными колебательно-вращательными состояниями второго колебательного состояния 2>, то, несомненно, на численные значения энергетических уровней состояния 1> будут оказывать существенное влияние изменения не только резонансных параметров, но и вращательных и центробежных постоянных оператора Я22. Поэтому совокупность резонирующих колебательно-вращательных состояний колебательного состояния 1> может использоваться для определения не только резонансных постоянных оператора Я12, но также и параметров оператора Я22 состояния 2>, несмотря на отсутствие экспериментальной информации об энергетическом спектре этого состояния. [c.62]

Экспериментальные данные по резонансам можно удобно (и надежно) выразить через резонансные параметры. Кроме того, были развиты методы для аналитического определения тонкой структуры нейтронного потока ф о Е в окрестности изолированного резонанса. Таким образом рассчитывалась, например, с помощью уравнения (8.53) скорость реакции для данного резонанса. Эффективное сечение, обусловленное системой достаточно удаленных друг от друга (или изолированных) резонансов, можно тогда найти как. сумму вкладов от каи<дого резонанса в данной энергетической группе, например, из уравнения (8.55). Было установлено, что эти методы определения эффективных сечений оказываются довольно точными при изучении резонанс-. ного поглощения в тории-232 и уране-238, по крайней мере, в области неразрешенных резонансов [82]. [c.348]

При вычислении усредненных по энергии величин в уравнении (8.77) необходимо принимать во внимание все системы резонансов, т. е. все значения квантовых чисел I и J. Так как сильное перекрывание резонансов наблюдается только при достаточно высоких энергиях нейтронов, например, при 100 /сэв для сырьевых изотопов и нескольких килоэлектронвольт для делящихся изотопов, то большое значение будут иметь р-резонансы. Следовательно, при расчетах должны учитываться резонансы со значениями / = О и / = 1 и У / + 3/2. Внутри каждой системы резонансов усреднения должны про-, водиться по распределениям резонансных параметров. При оценке и а, вклад каждой системы резонансов в полное среднее сечение определяется уравнениями (8.40) й (8.41). Кроме того, сечения и а, можно вывести нз экспериментально определенных сечений, если таковые имеются. Можно отметить, что Од не зависят от температуры (температурная зависимость включается в величину ОхОг или ба-сба,). [c.350]

Экспериментальное исследование влияния колебаний в замкнутом объеме на естественную конвекцию проведено в работах [27, 36]. Экспериментальная камера, образованная двумя вертикальными пластинами с различным отношением высоты Н к ширине зазора между пластинами В HIB = 9,4 - 42,7), подвергалась вибрации [36] в вертикальном направлении с частотами О—400 Гц и с ускорениями О—llOg. В результате визуального наблюдения пограничного слоя на горячей и холодной пластинах установлено, что в зависимости от частоты колебаний пограничный слой на пластинах может быть как ламинарным, так и турбулентным. В области частот, близких к первой резонансной гармонике, наблюдается турбулентный пограничный слой, при значительном отклонении от резонанса — ламинарный и смешанный (на определенном расстоянии ламинарный слой переходит в турбулентный). В работе получено существенное увеличение коэффициента теплоотдачи при вибрациях в диапазоне резонансных частот колебаний. Причиной, вызывающей увеличение коэффициентов теплоотдачи, вероятно, является развивающаяся турбулентность пограничного слоя по всей поверхности замкнутого объема, которая была тем значительней, чем ближе частота вынужденных колебаний совпадала с резонансом (собственной частотой колебаний столба жидкости в камере). Параметрами, оказывающими влияние на теплоотдачу, являются частота колебаний [c.172]

Предлагаемый читателю первый том справочника Металловедение и термическая обработка стали посвящен изложению методик изучения тонкого строения и структуры сталей и определению их разнообразных свойств (механических, физических, эксплуатационных). Такое построение многотомного справочника представляется правильным, если иметь в виду преимущественно экспериментальный характер науки о металлах. В этом томе, наряду с традиционными методами изучения структуры и свойств (макро- и микроанализ, рентгеновская дифракто-метрия, электронная микроскопия, определение механических свойств при растяжении, ударе, циклическом нагружении и т.п.), рассмотрены развитые в последние годы тонкие методы структурых исследований (спектроскопические, резонансные, микроспектральные и др.) и методы определения сопротивления разрушению в различных условиях нагружения (параметры вязкости разрушения, кавитационное разрушение, износостойкость, сопротивление газовой коррозии) в сочетании с подробным изложением методик фрактографического анализа. Все эти новые разделы отличают настоящее издание от предыдущих. [c.8]

Полный расчет динамических нагрузок в зубьях — задача очень сложная и полностью не решенная. Ниже приведена приближенная методика расчета, основанная на теории динамического пересопряжения зубьев и экспериментально проверенная соиостазленкем с результатами опытов разных исследователей практически во всем возможном диапазоне изменения параметров относительных ошибок (от фс до Фс 50) и в достаточно Шираком дяапазоке изменения параметров инерционности передач = О, 11 и = 0,510). При экспериментах окружные скорости достигали значений u = 50 м/с, удельная нормальная сила а д = 57 кгс/мм, ошибка основного шага Д,. = 72 мкм, передаточное число и = i 2. Расчетные оценки динамических сил вне резонансных режимов соответствуют, как прасило, верхним значениям экспериментальных данных. Для расчета динамических сил важное значение имеет правильное определение частоты собственных колебаний передачи и установление действительных наиболее вероятных значений ошибок основных шагов с учетом приработки зубьев. [c.208]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...