Первый и второй звук

Определить отношение интенсивностей излучения первого и второго звуков плоскостью, совершающей колебания в перпендикулярном к себе направлении. [c.729]

Найти коэффициенты поглощения первого и второго звуков в гелии II. Решение. Вычисление осуществляется аналогично тому, как это было сделано в 79 для звука в обычных жидкостях при этом вместо (79,1) используется выражение (140,10), В пренебрежении всеми членами, содержащими температурный коэффициент расширения р (в том числе в (141,10— И)), получим для ко,эффициентов поглощения [c.730]

Распространение первого и второго звука в смесях влияние примесей [c.650]

Уравнения (2.14)—(2.19) гораздо сложнее уравнений гидродинамики обычной жидкости. Поэтому естественно, что описываемые ими движения весьма разнообразны. В частности, вместо звука, распространяющегося в обычной жидкости, в гелии II существует две ветви малых колебаний — первый и второй звук. Для исследования звуковых колебаний линеаризуем уравнения (2.14)—(2.19), пренебрегая членами, квадратичными по скоростям. В результате имеем [c.658]

Е. М. Лифшиц (1944) рассчитал излучение первого и второго звука различными способами. Оказалось, что второй звук эффективно излучается нагревателями с переменной температурой. С помош ью такого рода излучателей второй звук был открыт В. П. Пешковым (1944, 1946). [c.659]

При учете теплового расширения возникает зацепление между колебаниями первого и второго звуков, т. е. возникают колебания температуры в волнах первого звука и колебания давления в волнах второго звука. Формулы, связывающие соответствующие амплитуды колебаний, получаются с помощью соотношений (10.17), (10.18) [14]. Вводим коэффициенты пропорциональности между скоростями и переменными частями температуры и давления [c.69]

Различная физическая природа первого и второго звуков обусловливает различие в способах излучения их. Рассмотрим несколько примеров излучения звука. Начнем с излучения звуковых волн плоскостью, совершающей [c.69]

Mj и 2 — соответственно скорости первого и второго звуков в жидкости, с — скорость звука в паре. [c.72]

Аналогичные явления должны иметь место в волнах первого и второго звуков в гелии П. Разрывы в волне первого звука должны, естественно, полностью соответствовать обычным ударным волнам — на них испытывают скачки в основном лишь давление, плотность и скорости 0 = Р/, скачок же энтропии, а с ним (при пренебрежении тепловым расширением) и скачки температуры и относительной скорости ю являются малыми величинами третьего порядка. [c.78]

СВЕРХТЕКУЧЕСТЬ Первый и второй звук [c.448]

Таким образом, при абсолютном нуле уравнения (18.100) оказываются несвязанными. Первое описывает волну плотности со скоростью с, а второе описывает тепловую волну со скоростью /Y3 Они соответственно называются первым и вторым звуком. [c.449]

Напомним (см. VI, 130), что скорости первого и второго звука в жидком гелии вычисляются как корни дисперсионного уравнения [c.522]

Когда В системе возникает более одного ротона, они начинают взаимодействовать. Это взаимодействие становится существенным при высоких температурах. Ландау и Халатников вычислили затухание первого и второго звука на основании кинетической теории, принимая во внимание рассеяние фононов на фононах, фононов на ротонах и ротонов на ротонах [c.381]

Характеристики первого и второго семейства наклонены к вектору скорости (к линии тока) под углом Маха а. Следовательно, проекция скорости на нормаль к характеристике всегда равна скорости звука. [c.176]

Сопоставление первого и второго уравнений (4.30) дает возможность сделать вывод, что любую движуш,уюся жидкость, в том числе и газ, можно считать несжимаемой, если только скорость движения жидкости мала по сравнению со скоростью звука. Действительно, для того чтобы жидкость мол<но было считать несжимаемой, второй член [c.313]

Допустим, что две среды разделены плоскостью Х = 0 так, что по обеим ее сторонам имеются среды со значениями плотности и скорости звука pi, l и р2, Сз- На границе раздела при Х = 0 смещения частиц первой и второй сред вследствие закона неразрывности среды равны [c.180]

Скорость распространения ультразвуковых волн в жидкой фазе исследованных смесей уменьшается с ростом температуры вплоть до критических температур. Относительно хорошую качественную и количественную согласованность с опытом в этом случае имеет закон аддитивности для скоростей ультразвука зв = lV + 2(l—V), где V — весовая доля 1-го компонента С1 и Сг — скорости звука в первом и втором компонентах соответственно (см. табл. 1). [c.93]

Так как интенсивность звука пропорциональна квадрату акустического давления, то число децибел Д, на которое отличаются акустические давления первого звука Р1 и второго звука р , определяется формулой [c.78]

В промежутке между первым и вторым изданиями Теории звука Рэлеем был открыт особый вид волн ), которые могут распространяться по поверхности раздела упругих сред со скоростью, не зависящей от частоты и меньшей, чем скорость двух известных ранее объемных видов волн — волн сжатия и волн вращения без изменения объема. Хотя эти волны Рэлея не имеют непосредственного отношения к акустике и не освещены в Теории звука , их большое значение дчя сейсмологии (которое Рэлей предвидел) и их интерес с точки зрения общей теории волнового движения оправдывают упоминание здесь об этом вопросе. [c.18]

В рамках обратной задачи рассчитать сопла Лаваля с прямолинейной поверхностью перехода достаточно просто. В случае плоских и осесимметричных течений необходимо и достаточно для обеспечения прямолинейной звуковой линии задать на оси симметрии распределение скорости, имеющее равную нулю первую производную в центре сопла (центр сопла — точка на оси симметрии, где скорость равна скорости звука). Практический интерес к соплам с прямолинейной звуковой линией связан с профилированием сопел аэродинамических труб и сопел реактивных двигателей. Сверхзвуковую часть таких сопел можно профилировать независимо от дозвуковой, поскольку прямолинейная звуковая линия является одновременно и характеристикой первого и второго семейств. [c.136]

При эжектировании различных газов помимо критического режима, связанного с появлением скорости звука в струе низконапорного газа внутри камеры смешения, возможен другой критический режим, когда скорость смеси достигает скорости звука в конце камеры смешения. Определены границы первого и второго критических режимов работы эжектора, отмечено существование предельного значения коэффициента эжекции кп для каждой пары газов, выше которого уже невозможно работать [c.303]

Сказанное здесь о звуке нестационарного потока легко может быть иллюстрировано на примере вихревой дорожки Кармана, которую можно рассматривать как одну из простейших схем нестационарного потока. Вычислим для этой цели скорости и давления в вихревой дорожке Кармана. Мы будем предполагать, что приемник давления покоится, так что расчет будем вести в системе координат, в которой вихревая дорожка движется со скоростью и = Г/2 В этой системе координат координаты г и г" [(ср. (4.17), (4.18) и (4.19)], отличающие положения вихрей первой и второй дорожки, будут функциями времени [c.144]

Обозначим плотности и медленности звука в первой и второй среде соответственно через р, р и 5, 5 и рассмотрим падение на границу волны вида [c.174]

Свои результаты Аткинс и 1ейс экстраполировали к абсолютному нулю и получили значенио скорости звука 237( + 2) ж/сек-. Эта величина иредстав-ляет известный интерес в связи с формулой Ландау (14.2), связывающей скорости первого и второго звука при абсолютном нуле. [c.850]

Распространение первого и второго звука в смесях влияние примесей на скорость переноса гелия по пленке. Задача о распространении первого и второго звука в гелии II, содержащем примесь, была рассмотрена И. Я. Померанчуком (1949). Им было показано, что скорость первого звука имеет обычный вид щ = УдР1др и мало меняется с добавлением небольших количеств примесей Не . Влияние примесей на распространение второго звука, напротив, аномально велико. Выражение для скорости второго звука щ в слабых растворах имеет вид [c.704]

Сведем эти два объеьсга в один файл. Обрежем конец файла так, чтобы пауза между первым и вторым звуками тиканья, а таьсже пауза между вторым звуком тиканья и концом файла были одинаковыми. Так, если звуки тиканья у нас начинаются на 00 00 00 00 и 00 00 00 07, то заканчиваться файл должен на позиции 00 00 00 14. [c.319]

Модифицировав установку так, что импульс мог прикладываться к одному концу ненапряженного стержня с поперечным сечением 9 см и длиной 1,60 м, снабженного металлическими наконечниками, но, используя ту же хронометрическую технику, Экснер исследовал зависимость скорости звука от температуры при нулевом напряжении в начальной области. Эти результаты, приведенные в табл. 92, показывают, что в начальной области, так же как и вблизи нейтральной точки, разделяющей первую и вторую области, скорость звука уменьшается с повышением температуры. Опровергнув таким образом предположение Шмулевича, Экснер не потрудился сравнить касательный модуль, определенный в квазистатических и вибрационных опытах со своими результатами, полученными в опытах по распространению волн. [c.409]

Такой случай наблюдался в 1875 г. на колокольне Кёльнского собора полый внутри колокол и шарнирно подвешенный к нему язык, играющие роль первого и второго маятников, колебались как одно целое, поэтому язык не ударял о колокол и этот последний не издавал звука. [c.415]

Способы измерения скоростей звука в ударно-волновых экспериментах [11 —19] поясняются диаграммой расстояние лг — время i на рис.3.4. Нагружение образца осуществляется ударом пластины. В наиболее наглядном варианте в двух сечениях образца одновременно регистрируются профили напряжения Зная расстояния между датчиками и определив по экспериментальной осциллограмме промежутки времени между моментами прихода на первый и второй датчики фронтов ударной волны и волны разрежения, легко найти скорость ударной воЛны ) и скорость фронта волны разрежения, распространяющейся по сжатому веществу. В упругопластическом теле головная часть разгрузки есть чисто упругая волна, фронт которой распространяется с продольной скоростью звука или, в Лагранжевых координатах, —со скоростью = ср/ро- Если значения скорости ударной волны и толщины ударника в момент соударения точно известны из независимых измерений, то для определения а/ достаточно одного профиля ст (0- Наконец, величина может бьггь [c.83]

Здесь К, Ь 8 - нестационарные возмугцения соответственно правого п левого инвариантов Римана и энтропийной функции В /В1, В В1 и В/В1 - операторы дифференцирования вдоль характеристик первого и второго семейств и траекторий частиц А - стационарное значение скорости звука и М = 11 /А - число Маха. Коэффициенты aij определяются формулами [c.621]

Обозначения пе системе OS Ng, Siy. iV —падающая отраженная и проходящая энергия звукоаы.х кол -баний на единицу граненой поверхности, в сек а а. — скорость звука в первом и втором проводнике звука, в см [c.520]

О , р, — п.ютность первого и второго проводника звука, в г см , [c.520]

Сопло с плоской поверхностью перехода через скорость звука. Практический интерес к соплам с прямолинейной звуковой линией связан с профилированием сопел аэродинамических труб и реактивных двигателей. Сверхзвуковую часть в этом случае можно профилировать независимо от дозвуковой, поскольку прямолинейная звуковая линия является одновременно характеристикой и первого и второго семейств. Задать арпоп контур сопла, обеспечивающий прямолинейную звуковую линию, практически невозможно. Для этого необходимо и достаточно, чтобы в минимальном сечении контур сопла и все линии тока имели нулевые первые, вторые и третьи производные [239] С другой стороны, в рамках обратной задачи сопла Лаваля с прямолинейной линией перехода рассчитываются достаточно просто. В случае плоских или осесимметричных течений для этого необходимо и достаточно задать на оси симметрии распределение скорости, имеющее равную нулю первую производную в звуковой точке, например, в виде [c.147]

Первый и второй из указанных методов возбуждения— нерезо нансные при их применении в пластинке примерно в равной степени возбуждаются все возможные при данной частоте нормальные волны. При практических применениях это обычно неудобно (так, в дефекто скопии при этом получается целая серия отраженных от дефекта сигналов, благодаря чему трудно определить локализацию дефекта). Методы гребенчатой структуры и клина — резонансные изменяя расстояние между выступами иласти нки гребенчатого профиля или угол клина, мы можем возбудить селективно какую-либо одну из возможных волн. В методе клина перестройка с волны на волну осуществляется крайне просто достаточно только предусмотреть в конструкции излучателя возможность изменения угла 0. Благодаря этому метод клина чрезвычайно широко применяется в ультразвуковой дефектоскопии и других практических приложениях волн Лэмба. Метод гребенчатой структуры удобен для возбуждения волн Лэмба в пластинках из материала с малой скоростью звука (например, из пластмассы), поскольку использование метода клина здесь крайне затруднено выбором подходящего материала клина, который, как известно, должен быть таким, что скорость продольных волн в нем меньше скорости волны Лэмба в пластинке. Отметим, что все указанные методы (вместе с их особенностями) обратимы и на случай приема волн Лэмба. [c.97]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...