Ударные переходы в заданное состояние

Ударные переходы в заданное состояние [c.210]

Требования к пластическим и прочностным характеристикам металла шва должны быть различными в зависимости от типа соединения и условий работы конструкции. Обычно их задают равными аналогичным свойствам основного металла. Это делают скорее по традиции, чем исходя из обоснованных данных, что не всегда оправдано. Тот же подход (т. е. равноценность соответствующим характеристикам основного металла) сохраняется и в отношении стойкости металлов шва и околошовной зоны против перехода в хрупкое состояние. В большинстве случаев регламентируют или величину ударной вязкости при заданной температуре испытания, или значение критической температуры перехода в хрупкое состояние. [c.172]

В тех случаях, когда испытания при низких температурах предусматриваются техническими условиями в качестве контроль-ной операции, обычно ограничиваются определением ударной вязкости при какой-либо одной заданной низкой температуре. Эти испытания, прове денные на достаточно большом количестве образцов, свидетельствуют о том, что критический интервал перехода в хрупкое состояние лежит при температурах заведомо ниже контрольной. [c.78]

Соотношение (55.1) при заданном начальном состоянии (/7 , т ) определяет все возможные термодинамические состояния Т2), которые могут возникнуть при переходе через поверхность 2 ударной волны. Легко видеть, что совокупность конечных состояний р , Т2) в плоскости р, т) образует равнобочную гиперболу с асимптотами т-1 [c.179]

В заключение заметим, что г монотонно убывает (по абсолютной величине монотонно возрастает), когда Z движется по верхней части кривой Гюгонио в направлении от точки Z . Кроме того, в силу соотношения (56.4) при уменьшении г величина 5 увеличивается. Таким образом, при заданном термодинамическом состоянии перед фронтом ударной волны большим значениям / отвечают при переходе через разрыв большие изменения энтропии. Например, приращение энтропии на отошедшей ударной волне, возникающей при полете со сверхзвуковой скоростью, достигает максимума на центральной линии тока и монотонно убывает при удалении от этой линии вдоль фронта. [c.186]

Выбирая то или иное значение W = onst, проводим тем самым на рис. 8.2 Ь вертикальные прямые ММ или mm, пересекающие график скоростей в некоторых точках. Как видно из рисунка, таких точек может оказаться две ( i и 6 2 на линии тт ), четыре Вх, В2, Вз, В4 на линии ММ ) или ни одной. На ударной адиабате (рис. 8.2 а) указанным точкам соответствуют состояния за скачком, обозначенные теми же буквами i или Bi. Эти точки вместе с точкой А и будут стационарными точками системы (8.5) при заданном значении W. Чтобы знать, какие ударные переходы из начального состояния возможны, надо среди особых точек указать те, в которые приходят при возрастании i интегральные кривые, выщедщие из точки А. Для этого надо выяснить тип особых точек А, Bi и i и исследовать поле направлений A i,yV 2 . [c.326]

Это обстоятельство является одним из следствий того факта, что уравнение ударной адиабаты не может быть написано в виде Др. V) = onst, где f есть некоторая функция своих аргументов, как это, например, имеет место для адиабаты Пуассона (уравнение которой есть s(p, 1/) = onst). В то время как адиабаты Пуассона (для заданного газа) составляют однопараметрическое семейство кривых, ударная адиабата определяется заданием двух параметров начальных значений pi, Vi. С этим л<е связано и следующее важное обстоятельство если две (или более) последовательные ударные волны переводят газ соответственно из состояния 1 в состояние 2 к из 2 в 3, то переход из состояния 1 в 3 путем прохоладення какой-либо одной ударной волны, вообще говоря, невозможен. [c.458]

Вопрос о судьбе гофрировочно-неустойчивых ударных волн тесно связан со следующим замечательным обстоятельством при выполнении условий (90,12) или (90,13) решение п дродинами-ческих уравнений оказывается неоднозначным (С. 5. Gardner, 1963). Для двух состояний среды, I w 2, связа иых друг с другом соотношениями (85,1—3), ударная волна является обычно единственным решением задачи (одномерной) о течении, переводящем среду из состояния I ъ 2. Оказывается, что если в состоянии 2 выполнены условия (90,12) или (90,13), то решение указанной гидродинамической задачи не однозначно переход из состояния 1 в 2 может быть осуществлен не только в ударной волне, но и через более сложную систему волн. Это второе решение (его можно назвать распадным) состоит из ударной волны меньшей интенсивности, следующего за ней контактного разрыва и из изэнтропической нестационарной волны разрежения (см. ниже 99), распространяющейся (относительно газа позади ударной волны) в противоположном направлении в ударной волне энтропия увеличивается от si до некоторого значения S3 < S2, а дальнейшее увеличение от ss до заданного S2 происходит скачком в контактном разрыве (эта картина относится к типу, изображенному ниже на рис. 78, б предполагается выполненным неравенство (86,2)) ). [c.478]

При исследовании структуры детонационной или ударной волны по заданной скорости D (наклону ЛРМ) на ВУАС находится давление за замороженным скачком (точка/ ), которое на ЗУАС определяет состояние среды / за замороженным скачком. Структура ударной волны в газовзвеси представляет собой, таким образом, скачок по газу (переход из о в /) с последующей зоной релаксации (переход из / в е — в ударной волне без горения и из / в d — в детонационной). Если скорость ударной волны удовлетворяет условию Се< D < С, (где и (7, — равновесная и за- [c.427]

Определяющие уравнения состояния при упруго-пластпческом. деформировании описывают функциональную связь процессов нагружения и деформирования с учетом влияния температуры для локального объема материала, т. е. связь составляющих тензоров напряжений ац, деформаций гц и температуры Т с учетом их изменения от начального to до заданного t момента времени F[Oij(t), sij(t), T(t)]=0. Конкретные формы такой связи, представленные в литературе, основаны на упрощающих допущениях, применение которых экспериментально обосновано для ограниченного диапазона режимов нагружения. Учитывая кратковременность процессов импульсного нагружения, в большинстве случаев процессами теплопередачи можно пренебречь и с достаточной для практических целей точностью принять процесс адиабатическим. Изменение температуры материала в процессе нагружения в этом случае определяется адиабатическим объемным сжатием (изменением объема в зависимости от давления), переходом механической энергии в тепловую в необратимом процессе пластического деформирования и повышением энтропии на фронте интенсивных ударных волн (специфический процесс перехода в тепло части механической энергии при прохождении по материалу волны с крутым передним фронтом, в результате которого кривая ударного сжатия не совпадает с адиабатой [9, И, 163]). [c.10]

И, разумеется, фиксировано некоторое направление нормали к поверхности ударной волны. Ниже принимается, что нормаль п направлена в ту сторону, с которой находится заданное состояние (15). При этом не предполагается, что движение (15) находится перед фрог1том. Вопрос ставится так будет ли ударный переход определен, если кроме З1гачений (15) задать еще одну из оставшихся величин (14) В частности, можно ли определить, на какой стороне фронта находится движение (15) [c.48]

Ударная поляра. Легко сообразить, что упомянутая совокупность состояний за косыми скачками образует однопараметрическое семейство. Действительно, если угол между вектором скорости и поверхностью скачка задан, то состояние движения за скачком полностью определено, так как касательная к поверхности скачка составляющая вектора скорости при переходе через скачок меняется непрерывно, а нормальная составляющая и термодинамические параметры газа однозначно определяются условием = О (теорема 5.5). Кроме того, векторы скорости перед и за скачком и нормаль к поверх[Юсти скачка всегда лежат в одной плоскости. Поэтому для описания угюмянутого од-нопара.метрического семейства состояний достаточно рассмотреть косые скачки в плоскопараллельном течении (в частности, этим объясняется отнесение обсуждаемых вопросов в раздел двумерных установившихся гчений). [c.276]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...