Общие уравнения для скачка уплотнения

Из-за нелинейности уравнения решение его представляет значительные трудности эти трудности усиливаются наличием в потоке в общем случае скачков уплотнения. По этой причине ограничимся установлением с помощью уравнения (22.1) и условий (22.2) условий подобия обтекания профилей рассматриваемого семейства. [c.390]

Таким образом решение общей нестационарной задачи сводится к интегрированию нелинейной системы дифференциальных уравнений стационарного обтекания тела и связанных между собой двух линейных систем дифференциальных уравнений в частных производных с переменными коэффициентами для возмущений, находящихся в фазе с а и а, при соответствующих граничных условиях на теле и соотношениях на скачке уплотнения. В общем случае все три системы уравнений трехмерные. Если рассматривать медленные колебания ujL/Voo <-< 1), когда вели- [c.74]

Последние два уравнения по форме совпадают с уравнением Бернулли для струйки газа при адиабатическом процессе. Но следует иметь в виду, что эти уравнения являются несколько более общими, нежели упомянутое уравнение Бернулли. Они относятся не только к случаю, когда процесс адиабатический на всем протяжении струйки, но и к рассматриваемому случаю, когда процесс можно считать адиабатическим по обе стороны от поверхности скачка уплотнения, однако для каждой из сторон может иметь место своя адиабата. [c.418]

Рассматриваемая монография имеет следующие наименования отдельных глав ч. 1—общие свойства газовых течений введение закон обращения воздействий, изолированные воздействия общие соотношения ч. 2 — течение идеального газа основные уравнения и характеристики качественные соотношения примеры расчета для отдельных воздействий (геометрическое и идеальное расходное сопло, механическое сопло, тепловое сопло, движение с трением в цилиндрической трубе, расходное воздействие, сравнение некоторых результатов расчета) примеры расчета для сложных воздействий ч. 3 — тепловые и адиабатические скачки адиабатический скачок уплотнения тепловые скачки в газовых течениях количественные соотношения применение уравнения количества движения к газовым течениям. [c.330]

Так как поток в бесконечности перед телом однороден, то значения Ло и 5 одинаковы на всех линиях тока в области непрерывности течения, т. е. при дозвуковом течении — всюду, а при сверхзвуковом набегающем потоке или, если при дозвуковом набегающем потоке вблизи тела образуются местные сверхзвуковые зоны со скачками уплотнения,—то Ло по-прежнему постоянно всюду, а 5 постоянна только в области до возникающих скачков уплотнения. На линиях тока, прошедших через скачки, энтропия неодинакова, поскольку интенсивность скачков в общем случае переменна. Поэтому согласно уравнению (1.12) поток в области течения за скачками завихрен. [c.337]

Пусть мы имеем прямой скачок уплотнения (ударную волну), лежащий в плоскости, параллельной плоскости х=0 и движущийся по направлению положительной оси Ох (рис. 57) со скоростью V. Как было пояснено в 19, скорость V больше скорости звука в спокойной среде (7>Са), в которую перемещается скачок уплотнения. Мы рассмотрим случай, когда навстречу этому скачку уплотнения распространяется плоская волна (из х=-Ьсо). Так как в скачке уплотнения имеет место скачок энтропии, то, рассматривая распространение звука в этих условиях, мы должны прибегнуть к общим уравнениям акустики неоднородной и движущейся среды (1.70), (1.71), (1.72) и (1.73). Эти уравнения для одномерной задачи, с которой мы как раз и имеем дело в нашем случае, гласят [c.194]

Следует отметить, что течение газа в реактивных соплах в общем случае достаточно сложное (трехмерное, пульсирующее, турбулентное, с высокой температурой, со скачками уплотнения, с возможными отрывными зонами и т.д.), решение основных уравнений движения в этом случае сопровождается значительными трудностями и это приводит к необходимости включения в рассмотрение более простых или идеализированных схем (моделей) течения. Использование более простых моделей позволяет получить определенное упрощенное описание движения газа и облегчить проведение численных расчетов. При этом весьма важно представлять или оценить, насколько эти модели [c.14]

Для выбора метода расчета рассмотрим общий характер обтекания профиля. Для этого определим течение за скачком уплотнения, возникающим перед клином. Находим угол наклона скачка из уравнения (7.19), полагая отношение плотностей предельной величиной р /роо = 6 и учитывая, чтоРо = 0Д6 рад = 15°. Тогда tg0,o = 0,3356 0 0 = 18,55°. [c.191]

Эти уравнения показывают, что степень необратимости для слабых скачков будет мала и что в общем случае ею можно пренебречь, т. е. для установления связи между состояниями по обе стороны фронта скачка уплотнения можно использовать изэнтро-пические соотношения. [c.41]

Используя общую систему уравнений косого скачка уплотнения, а также зависимости от определения термодинамических функций и степгни диссоциации нагретого чистого двухатомного газа, можно сравнительно просто рассчитать параметры за ударной волной. [c.183]

Расчет косых скачков уплотнения (ударных волн) конечной силы можно провести аналогично указанным выше выводам. Однако, так как добавление скорости, параллельно волне, изменяет общую энтальпию начального потока, то величина отличается от значения, соответствующего уравнениям прямого сь ачка уплотнения, и ипте1шрстация этих уравнений становится болео сложной. Ввиду этого удобнее написать уравнения количества движения, неразрывности и энергии нопосред-ственпо для косого скачка уплотнения. [c.76]

Полученные системы уравнений предназначены для описания "быстрых" движений газа с большими градиентами газодинамических переменных (в первую очередь - для зоны головного скачка уплотнения) и поэтому не носят общего характера. Исключением являются уравнения термострессовой конвекции [И], когда в главном приближении по Кп —> О в уравнении импульса учитываются температурные напряжения. [c.190]

Описание звуковой линии в плоскости годографа тривиально. Ньюленд [6.48], опираясь на предшествующую работу [6.49] и используя такое описание, получил важные результаты. На основании общих уравнений течения сжимаемого газа он разработал метод построения профилей решеток, при обтекании которых волны разрежения, отражаясь от стенок межлопаточного канала в месте прохождения звуковой линии, не переходят в скачок уплотнения. Такие профили получаются в результате частных решений уравнения в плоскости годографа. Однако из теоретических выкладок следует, что при заданной конфигурации профиля решетки даже небольшие отклонения РА х могут нарушить всю картину бесскачкового течения. Тем ие менее бесскачковое обтекание одиночных профилей наблюдалось неоднократно и является объектом многих исследований. [c.188]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...