Абсолютный радиометр

Из абсолютных радиометров, разработанных специально для целей градуировки [7—9], на этом стенде применяются радиометры с энергетическим замещением (рис. 5.2), имеющие метрологическую аттестацию. Они снабжены разными приемниками излучения плоским и с зубчатой поверхностью, выполненными из одного материала между поглощательной способностью плоской А и зубчатой Аз поверхностей существует зависимость [c.103]

Разработанные конструкции абсолютных радиометров основаны на актинометрах Ангстрема, инерционных радиометрах и приборах с компенсацией последовательным замещением. Все они приспособлены к условиям градуировки.датчиков при различных плотностях измеряемых потоков. [c.111]

Рис. 65. Схема абсолютного радиометра с энергетическим замещением

Выводы термобатареи 5 соединяют с измерительным прибором (предварительно радиометр градуируют). Поглощательная способность черненых покрытий близка к единице, поэтому приемные поверхности термобатареи можно считать абсолютно черными. [c.291]

Приемные поверхности градуируемых элементов и радиометров покрываются специально разработанной чернью с Лп= 0,95...0,96 [54]. Расчет по (5.1) при угле раскрытия зубцов О = 30° дает Аз > 0,99, что позволяет считать радиометр с зубчатым приемником удовлетворительной моделью абсолютно черного тела. [c.104]

Тепловая энергия, поглощаемая приемником радиометра, проходит через базовый решетчатый или слоистый элемент к охлаждающей воде, по сигналу которого судят об интенсивности лучистого потока. Абсолютными эти радиометры делает операция замещения время от времени через базовый элемент пропускают энергию от встроенного электронагревателя, проверяя чувствительность элемента и его стабильность. [c.104]

При градуировке приемная поверхность радиометра или градуируемого элемента устанавливается перпендикулярно лучистому потоку (по очереди) с помощью шаблонов. Каждый замер градуируемым элементом производится между двумя замерами радиометром. Чтобы условия облучения были идентичны, кроме радиометра используют в качестве абсолютного прибора эталонный тепломер с теми же габаритными размерами, что и градуируемый элемент. [c.104]

Для абсолютно черного тела А = I к, следовательно, Е = Е = о. Эффективное излучение тел может быть измерено соответствующими приборами - радиометрами, актинометрами и др. [c.209]

Здесь Т р — абсолютная температура приемной пластинки радиометра в установившемся состоянии, когда [c.271]

Широкое применение в исследованиях эмиссионных свойств пламен нашел метод лучеиспускания и поглощения. Этот метод основывается на использовании вспомогательного источника излучения, который размещается за пламенем диаметрально противоположно точке расположения радиометра или оптического пирометра. В качестве вспомогательного источника обычно применяется вольфрамовая ленточная лампа или абсолютно черное тело. [c.278]

В настоящее время в науке и технике широкое применение получили методы низкотемпературной радиационной пирометрии. В данной статье описаны конструкции многокамерных черных тел с диаметрами излучающей площади 250 мм и 500 мм и степенью черноты 0,993 и приводятся результаты их лабораторных испытаний. Для градуировки приемников ИК излучения и радиометров, воспринимающих радиацию в пределах большого телесного угла, необходимо иметь эталонные источники излучения с большой излучающей площадью, близкие по своим свойствам к абсолютно черному телу. Изготавливать такие источники в виде равномерно нагретой полости с одним отверстием для выхода излучения нецелесообразно, так как для обеспечения высокой степени черноты полость должна иметь большие размеры. Например, в цилиндрической конструкции черного тела глубина полости обычно в 5 10 раз больше диаметра излучающей площади [1, 2]. Даже применение специальных зачерняющих покрытий и гофрированного дна [3] не позволяют значительно сократить величину этого отношения. Добиться равномерности нагрева большой полости трудно. Кроме того может возникнуть много неудобств при практическом использовании такого излучателя из-за его больших размеров. [c.66]

В ТО время как действие потока запаздывает. Однако вопрос о развитии акустического течения недостаточно изучен (см. гл. 6, 8). Кроме того, радиометры, особенно чувствительные, чрезвычайно инерционны, и для абсолютных измерений звукового поля этот метод вряд ли может быть рекомендован. Более эффективным методом устранения течения является выбор такой конфигурации звукового поля, когда возникновение течения затруднено (подробнее об этом см. гл. 6, 6). [c.203]

Зеркальную отражательную способность (г ) определяли как отношение энергии отраженной в угле зеркального отражения к падающему излучению. Для определения полусферической отражательной способности использовали полусферический радиометр, непосредственно определяющий величину отраженного излучений в пределах телесного угла 2я. В качестве источника падающего излучения использовали абсолютно черное тело при разных температурах. На рис. 40 и 41 при- [c.94]

В заключение следует отметить, что при использовании правильных методов измерения большую ошибку в абсолютные величины звуковой мощности может внести неточность калибровки применяемого датчика. При использовании диска Рэлея или радиометра эти ошибки могут быть сведены к сравнительно малым значениям, так как эти приборы проверяются с помощью обычных разновесок. Пьезоэлектрические же датчики калибруются в большинстве случаев с точностью +1 дб. Так как при определении мощности по измерениям звукового давления величина полученного с пьезодатчика напряжения возводится в квадрат, то ошибка измерений сильно возрастает. Поэтому при неточности калибровки датчика в пределах+1 дб ошибка в измерении мощности может достигать 60%. [c.31]

Полная акустическая мощность, излучаемая оболочкой, была измерена при помощи радиометра, плоский диск которого помещался на 1,6 см ниже фокальной плоскости, где при полной мощности кавитация еще не возникает, Для контроля измерения производились как диском с поглощающей поверхностью, так и диском с отражающей поверхностью. Результаты измерений показаны на рис. 47, где по оси абсцисс отложен квадрат напряжения в киловольтах, подводимого к кварцевым пластинам черные кружки — поглощающая поверхность, светлые — отражающая. Все точки удовлетворительно укладываются на прямую линию. Однако для получения абсолютного значения мощности нужно внести еще поправку на сферичность сходящегося фронта как видно из снимка, полученного методом Теплера (рис. 46), на расстоянии пяти длин волн, что соответствует 1,6 см, фронт еще полностью сохраняет свою сферическую форму. Плоский диск измеряет лишь нормальную компоненту, которая, как это следует из фор- [c.196]

В. А. Зверев. О возможности абсолютной калибровки излучателей и приемников звука по давлению радиации без использования радиометра. Акуст. ж., [c.378]

Для предотвращения попадания продуктов горения в рабочую полость радиометра через нее продувался воздух с постоянным расходом 2,5 л/мин. Тарировка радиометров производилась на модели абсолютно черного тела, В качестве регистрирующего прибора использовался самопишущий потенциометр КСП, подключение к которому осуществлялось через медный компенсационный провод. Всего на поверхности располагалось 5 радиометров в центре и па том же расстоянии от центра, что и датчики суммарного теплового потока. [c.190]

Будучи эффектом 2-го порядка малости, Д. 3. и. мало по сравнению с переменным звуковым давлением. Напр., в воде при интенсивности звука порядка 10 Вт/см амплитуда звукового давления р = 5 10 дин/см , а Д. 3. и. Р = 10 дин/см . В воздухе при интенсивности звука 1 Вт/см , т. е. при уровне интенсивности 160 дБ, достигаемом в промышленных установках для коагуляции аэрозолей, р 3 10 дин/см , а Р 10 дин/см . Д. 3. и. используется при определении абсолютного значения интенсивности звука с помош ью радиометра или по вспучиванию границы раздела сред. В условиях невесомости может применяться в экспериментах по стабилизации предметов в пространстве, перекачке жидкости и т. п. [c.100]

Несколько иной метод определения коэффициента поглощения звука был предложен в работе [57]. Схема установки приведена на рис. 21. Ультразвуковое поле (1 Мгц), создаваемое источником полностью заполняло трубку с исследуемой жидкостью 2 трубка имела обводной капиллярный канал 3 для обратного потока. Согласно соотношению (31), при радиусе звукового пучка, равном радиусу трубы, скорость акустического течения обращается в нуль. В экспериментальных условиях, конечно, из-за неоднородности звукового поля по сечению трубки и влияния пограничного слоя вблизи стенок, а в описываемой установке еще из-за тока жидкости через капиллярный канал 3 перенос жидкости имеется, однако скорость его существенно меньше скорости течения в свободном звуковом поле. Влияние динамического давления потока на механический приемник радиационного давления 4 было при этих условиях относительно мало. Отраженный от приемника 4 звук поглощался поглотителем 5. Авторы работы [58] отказались от абсолютного измерения звукового поля радиометром, потому что приемный элемент радиометра, отражая звук, не позволял создать полностью бегущую волну (в этой работе плотность звуковой энергии определялась из импедансов излучателя в воздухе и в жидкости). Согласно закону Гагена — Пуазейля, скорость движения [c.123]

Сложной проблемой радиометрии являются абсолютные измерения в вакуумном ультрафиолете. Синхротронное излучение может быть использовано в этом случае в качестве стандарта, так как его абсолютная интенсивность может быть строго вычислена для различных длин волн. Развитие внеатмосферной астрономии и потребностей в этой связи в абсолютных измерениях в вакуумной ультрафиолетовой и рентгеновской областях спектра делают задачу разработки методов эталонирования с применением СИ еще более актуальной. [c.264]

Радиометр с моделью абсолютно черного тела и поперечным измерительным органом разработан [c.41]

АБСОЛЮТНЫЕ КОМПЕНСАЦИОННЫЕ РАДИОМЕТРЫ С ЭНЕРГЕТИЧЕСКИМ ЗАМЕЩЕНИЕМ [c.126]

Таким образом, экспонируя под одинаковым падающим потоком плоский и зубчатый радиометры, имеющие одинаковые покрытия приемных поверхностей, можно определить их степени поглощения и величину падающего потока. Для черненых покрытий величина эффективной степени поглощения настолько приближается к единице, что приемную поверхность зубчатого радиометра можно считать удовлетворительной моделью абсолютно черного тела [132, 133]. [c.127]

Применительно к жестким и очень тонким дискам радиометра Кинг 11044] вывел точные формулы для давления излучения, учитывающие влияние диффракции и инерции. Кинг 11043] вычислил также давление излучения на поверхности твердого шара в среде без трения ). Клейн [1051, 1053] сконструировал сферические крутильные весы для абсолютных измерений в ультразвуковом диапазоне. Фокс и Рок [6301 измеряли давление излучения по [c.139]

Абсолютный радиометр. Рассмотрим теперь скорость счета импульсов в сигнальном кэ.нэ.ле при нйличии нз. Входе, кроме поля накачки (с произвольной статистикой), еще б-коррелированного излучения на холостых частотах = О, N 2 = При этом [c.202]

В случае принятая лостоянными абсолютных ошибок измерения величин плотности суммарного теплового потока q и поглощательной способности поверхности радиометра а формулы для подсчета предельных отиосптельных ошибок 8 р и 3, приобретают вид [c.440]

Государственный Э. России представляет собой первичный фотометр, созданный на основе неселективного радиометра, спектральная чувствительность к-рого скорри-гирована спец. жидкостным фильтром под ф-цию V(X — эмпирич. ф-цию относит, спектральной световой эффективности монохроматич. излучения с длиной волны Я. Коэф. преобразования радиометра без фильтра определяется путём измерений в вакууме интегрального по спектру потока излучения высокотемпературной модели абсолютно чёрного тела (модели чёрного тела — МЧТ)—двух коаксиальных трубок из карбида ниобия, нагреваемых в вакууме постоянным электрич. током до темп-ры 3000 К, В состав Э. входят также системы определения спектрального распределения излучения по темп-ре МЧТ, определения спектрального коэф. пропускания светофильтров, регистрации и обработки измерит, информации и передачи размера единицы. Первичный Э. воспроизводит единицу силы света в диапазоне 30- 110 кд с СКО <0,1 10 и НСП<0,25 10- [c.642]

В качестве холодного фона применялись два типа водоохлаждаемых зондов — моделей абсолютно черных тел. Первый представлял собой цилиндрическую полость с отношением внутренних размеров (диаметра к длине) 65/130 мм (рис. 3, б), второй — плоскую сребренную круглую поверхность диаметром 80 мм (рис. 3, в). Обе модели прикреплялись к штангам-трубам, по которым подавалась вода на охлажде-чие. Поверхности, обращенные в радиометру, покрывались нким слоем камфарной черни. [c.211]

Рис. 3. Принципиальное устройство узкоугольного радиометра-зонда полного излучения (а) и моделей холодного абсолютно черного тела в виде цилиндра (б) и плоской оребренной круглой поверхности (в).

Рассмотрим сначала теплофиэические основы измерения энергии падающего излучения и количества облучения при помощи радиометров - измерительных приборов, снабженных приемниками излучения, трансформирующими всю энергию поглощенного излучения в теплоту. Основные виды приемников излучения радиометров -пластинчатые и полостные, имитирующие абсолютно черное тело. [c.614]

Все величины мы будем выражать либо в метрической системе единиц, либо в Международной системе (МКСА), либо в системе сантиметр — грамм — секунда (СГС). Это соответствует рекомендациям Комитета фундаментальных констант Национальной Академии наук и Национального исследовательского совета США [15, 16] и почти во всех отношениях согласуется с рекомендациями Международной организации по стандартизации (ISO) и Международной электротехнической комиссии (IE ). Единицы, которыми обычцо пользуются в фотометрии, т. е. свечи, люмены и ламберты, предназначены для определенной цели [17] (а именно для оценки освещения для среднего человеческого глаза). Для радиометрии же более приемлемы величины, позволяющие оценивать излучение в абсолютных единицах. Ниже будут определены радиометрические величины, наиболее подходящие для физического описания лазерного излучения. [c.109]

Радиационное давление — квадратичная величина. Отношение радиационного давления к амплитуде звукового давления в волне — порядка числа Маха. Поэтому экспериментальное определение радиационного давления связано с измерением относительно малых давлений. Метод абсолютного измерения звукового поля радиометром, как правило, применяется в жидкостях аа частотах мегагерцевого диапазона. В настоящее время разработан целый ряд конструкций радиометров (краткий обзор можно найти в [25]), которые различаются как по возможности работать в вертикальном или горизонтальном звуковом пучке, так и, [c.200]

Рис. Ь. Полная плотность потока солнечной радиация, измерен- ная на орбите Земли, обнаруживает флуктуации, коррелирующие с прохождением солнечных пятен по видимому диску, Плотщость потока солнечной радиации, измеренная радиометром с абсолютно черной полостью в ходе исследований по ирог мме Солнечного максимума, представлена как процентное отклонение от средневзвешенного значения за первые 153 дня исследований по этой программе. Отдельные точки дают среднюю энергетическую освещенность на дневной час ти орбиты вертикальными отрезками, проведенными через каждую точку, показаны стандартные ошибки этих орбитальных средних. Большие спады вблизи 100 и 145 дней связаны с прохождением больших областей солнечных пятен по солнечному диску. Средневзвешенная солнечная постоянная за время измерений равна 1368,31 Вт/м на р.асстояния I астрономической единицы от Солнца. (Из статьи Г25], с разрешения Лаборатории реактивного движения Калифорнийского тех-кологического института.)

Факт пропорциональности радиационного давления плотности акустической энергии используется в экспериментальной практике для абсолютного измерения интенсивности поля с помош ью радиометров — приборов для измерения радиационных сил. В научной литературе описано много различных типов радиометров. Радиометры состоят из приемной части, выполняемой в виде пластинки, конуса, шарика и т. п., которая при измерениях помеш ается в исследуемую область поля, и устройства, позволяюш его фиксировать величину радиационных сил, действуюш,их на приемник. Иногда всю систему помеш ают в камеру с поглош,аю-ш,ими звук стенками, в которую направляется изучаемый звуковой пучок. Конструктивные особенности радиометров обусловлены необходимой точностью независимо от того, измеряется ли средняя по сечению интенсивность пучка или в точке, проводятся ли измерения в лабораторных условиях или практических и т.п. Мы не станем здесь описывать устройство и экспериментальные возможности различных радиометров и дисков Рэлея. Соответствуюш ее описание, достаточно подробное, можно найти в первой книге настоящей монографии (часть VII), а также в книгах Матаушека [12] и Бергмана [8]. Мы не будем проводить и детального сравнения [c.79]

Не доверяя геометрическим расчетам, Н. Хэйджер использовал модели абсолютно черных тел в виде полых изотермических конусов, устанавливаемых вблизи приемных поверхностей градуируемых радиометров [232, 233]. Однако и в этом случае нет [c.111]

Для проверки этого типа абсолютных приборов на Киевской геофизической обсерватории в 1968 г. были проведены испытания, при которых сравнивались результаты одновременных измерений солнечной активности с помощью описанного радиометра замещения и образцового пиргелиометра Ангстрема. Радиометр всегда показывал ббльшую величину измеряемого потока, чем пиргелиометр, разница между величинами не превышала 1 %. [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...