Возможные законы движения поршня

ВОЗМОЖНЫЕ ЗАКОНЫ ДВИЖЕНИЯ ПОРШНЯ [c.205]

Автомодельные решения представляют, конечно, лишь некоторые простейшие частные решения поставленной общей задачи, но вместе с тем в большинстве случаев оказываются полезными, так как позволяют судить об основных сторонах рассматриваемого явления. Стоит отметить — в дальнейшем это будет подтверждено многочисленными примерами,— что возможность существования автомодельных решений обусловливается отсутствием в постановке задачи (уравнениях и граничных и начальных условиях) некоторых характерных масштабов времени, длины, массы или др., т. е. некоторой ограниченностью самой постановки задачи, отказом от общности постановки. Так, например, в предыдущей задаче о центрированных волнах разрежения за движущимся поршнем не могло быть речи о произвольном заданном наперед законе движения поршня, а, наоборот, по ходу решения задачи был определен тот частный закон движения поршня, при котором возможно существование центрированных волн. [c.153]

В случае, когда плоскости Pi и Р2 начинают выдвигаться по произвольному закону, решение задачи можно искать в классе двойных волн. В работе [1] была решена задача о движении двух взаимно перпендикулярных поршней по произвольному закону в изотермическом газе в классе двойных волн. Там же была сформулирована задача Гурса для уравнения двойных волн для случая движения двух поршней в политропном газе. Однако решение только одной задачи Гурса не позволяет, вообще говоря, построить полную картину движения даже в случае простейших законов движения поршней. Это происходит из-за того, что области определения решения задачи Гурса, как правило, не совпадают с естественными областями определения течений ни в физическом пространстве х , Х2, t, ни в плоскости годографа и составляют лишь часть их. Необходимо поэтому ставить дополнительные задачи, чтобы заполнить всю область определения течения. Предлагаемая работа посвящена как раз постановке таких дополнительных задач и исследованию возможных конфигураций течений, возникающих вследствие специфического распада разрыва, когда поршни начинают двигаться с постоянными скоростями. Область течения при этом составляется из областей двойных автомодельных волн, простых волн и областей постоянного движения, причем задача Гурса и смешанные задачи для уравнения двойных волн решаются численно методом характеристик, пока уравнение двойных волн имеет гиперболический тип. [c.100]

В отличие от рассмотренной идеализированной схемы в действительных мащинах используются различные конструктивные решения, которые обеспечивают возможно более близкий к описанному закон движения поршней. В частности, широко распространены машины, у которых два поршня размещены в одном цилиндре, а периодическое изменение объемов сжатия и расширения происходит в результате смещения на некоторый угол шеек коленчатого вала, от которых приводятся в движение оба поршня. [c.129]

Здесь возможны следующие варианты 1) закон движения поршня может быть произвольным, необходимо лишь обеспечить заданную среднюю скорость 2) желательно получить закон движения, приближающийся к равномерному или равноускоренному движению 3) к закону движения поршня предъявляются более жесткие требования, например, накладываются ограничения на скорость в конце хода (безударный подход к крайнему положению). [c.210]

В общем случае при произвольном законе движения поршня задача уже не автомодельна,— в оо формулировке появляются дополнительные размерные параметры такие, как, например, время выхода поршня на режим постоянной скорости. Однако при некоторых специальных законах движения поршня автомодельные решения возможны и здесь. [c.78]

Выпуск продолжается во время движения поршня от н, м. т. к в. м. т., а н а п о л н е н и е — при движении поршня от в. м. т. к п. м. т. Истечение газов из цилиндра во время выпуска и наполнения происходит главным образом вследствие изменения объема цилиндра в соответствии с законом движения поршня. Во время перекрытия клапанов, т. е. одновременного открытия впускных и выпускных клапанов вблизи в. м. т., выпуск газов из цилиндра продолжается. В то же время возможно поступление свежего заряда в цилиндр (в последнем случае происходит продувка цилиндра). [c.55]

Полученные решения соответствуют наименьшим возможным значениям времени срабатывания гидромеханизмов, что объясняется уменьшением приведенной массы до нуля. Если же в уравнениях движения учитывать влияние масс, то увеличивается время движения поршня, которое в этом случае может быть найдено по закону, графически изображенному на рис. XI. 12. Поэтому последний метод, приемлемый для прикидочных расчетов, является недостаточным для установления более точной картины движения поршня. [c.221]

На рис. 1.16 показана зависимость изменения объема от угла поворота кривошипа, при выполнении которой реализует-ея идеальный цикл Стирлинга. Основной функцией механизма привода является наиболее точное воспроизведение этой зависимости. Однако полное удовлетворение требований термодинамики возможно только при прерывистом движении поршней, а механическое устройство не в состоянии точно воспроизвести такое движение. Хотя в принципе и можно создать механизм, воспроизводящий закон изменения объема, близкий к идеальному, при его проектировании необходимо учитывать и другие факторы, а именно простоту конструкции, компактность, динамические факторы и возможность установки системы уплотнения. [c.28]

И движения поршня не происходит, гидравлический привод, обеспечивая возможность совершения рабочих движений с большими величинами ходов и с большими технологическими усилиями, позволяет в то же время осуществлять движения, практически, по любым законам как постоянным, так и рефлекторным. [c.63]

На графиках выделены зоны, обозначенные римскими цифрами /, II и III, которые определяют те же области режимов, указанные на рис. 8.1, а. Это дает возможность по положению точки определить, к какому приблизительному типу режимов относится режим движения рассматриваемого пневмопривода. Если расчетная точка попала на границу областей, то закон движения, как и в реальных условиях, четко не определяется. По мере удаления в глубь области / или III режим движения поршня становится все более близким к установившемуся или равноускоренному соответственно (область 11 есть область переходных режимов). [c.220]

Уравнение движения двигателя (ПО) дает возможность найти закон изменения (т. е. Дш) в зависимости от свойств двигателя как регулируемого объекта (параметры J и Fg), от конструкции топливного насоса (параметр 0у г) и от перемещения рейки топливного насоса. Последняя в своем движении связана с муфтой регулятора или с поршнем сервомотора, поэтому в уравнение входит "п (Дг) или л Ау). [c.233]

Первая трактовка интересна тем, что показывает, как законы сохранения количества движения, массы и связанные с ними термодинамические принципы, получившие количественное выражение в случае непрерывных движений ( в разд. 1.1 и 1.2 соответственно), могут быть также применены совершенно по-другому для анализа возможности существования разрывных движений жидкости. В случае, подобном изображенному на рис. 36, такой анализ позволяет определить скорость распространения разрывной волны U (которая может, как упоминалось раньше, превосходить Сц), а также давление р и плотность р1 в области за ней, если скорость жидкости и в этой области равна скорости поршня. [c.198]

Закон движения поршня насоса с гидроприводом также отличается от закона движения поршня глубинного штангового насоса. И это оказывает большое влияние на работу клапанных узлов. Положительной особенностью гидропривода является возможность устанавливать определенный закон движених поршня, участки разгона и торможения его, а также остановки в крайних положениях. Подробно об этом будет, сказано ниже. Поэтому при разработке клапанных узлов для гидропоршневых насосных агрегатов был выполнен большой объем экспериментальных работ, продолжаюш,ихся и в настоящее время. [c.93]

Ключевым вопросом при изучении неодномерных процессов неограниченного ежа тия является вопрос об устойчивости их по отношению к различным возмущениям на-рушению форм и законов движения управляющих поршней, осуществляющих сжатие неидеальности газов и реальных уравнений состояния влияния вязкости и тенлонро-водности оценке влияния возможного энерговыделения учету специфики физических полей, реализующих сжатие, учету условий реального эксперимента и т.п. В настоящее время получены лишь самые первые результаты по учету некоторых из упомянутых факторов, и главные поднятые вопросы еще не решены. [c.467]

В работе Г. М. Бам-Зеликовича, А. И. Бунимовича и М. П. Михайловой 1949), помимо доказательства эквивалентности задачи об обтекании тонкого тела с большой сверхзвуковой скоростью и задачи о нестационарном движении газа в пространстве, число измерений которого на единицу меньше, и обоснования соответствующего закона подобия, было произведено подробное сравнение результатов приближенной теории с точными формулами для клина и с результатами численного решения задачи об обтекании круглого конуса. При этом расчеты для конуса сравнивались с найденным Л. И. Седовым 1945) решением задачи о расширении цилиндрического поршня в покоящемся газе. Таким образом была установлена область возможного использования приближенной теории. На рис. 12 показано сравнение точных расчетов для конуса со значениями, полученными согласно асимптотической теории пунктир штрих-пунктирная кривая — результат линейной теории). [c.185]

Газообразное тело при более высоких значених давления и температуры, чем у окружающей среды, обладает энергией, которую называют потенциальной. При расширении в поршневых двигателях потенциальная энергия газа передается поршню. Однако потенциальную энергию можно использовать и иначе. Если такому газу дать возможность расширяться в особых устройствах — насадках, или соплах (рис. 23), то на выходе из сопла газ будет иметь большую скорость, т. е. большую кинетическую энергию, которая образуется за счет потенциальной. Если этот газ (рис. 24) направить в канал, образованный изогнутыми лопастями (лопатками), то возникают две силы центростремительная, благодаря которой каждая частица газа совершает криволинейное движение, и, согласно третьему закону Ньютона, — центробежная, действующая, как известно из механики, на тела, которые создают криволинейное движение, в данном случае на лопатки. Появившуюся центробежную силу используют для создания двигателя — турбины. [c.173]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...