Намагниченность и магнитная восприимчивость

Ферро- и ферримагнитные вещества (в том числе и минералы) обладают рядом особенностей, отличающих их от диа- и парамагнетиков (приложения П1 и П2). К ним относятся зависимость намагниченности и магнитной восприимчивости от напряженности внешнего магнитного поля и от предшествующего магнитного состояния (гистерезис) достижение магнитного насыщения в сильных магнитных полях наличие областей самопроизвольного намагничивания доменов), имеющих собственную намагниченность почти до насыщения даже в отсутствии внешнего поля зависимость магнитных характеристик от температуры и существование особой температуры — точки Кюри, выше которой вещество теряет перечисленные особенности и становится парамагнетиком. [c.160]

Рассмотрим вопрос о единицах магнитного момента, намагниченности и магнитной восприимчивости. [c.38]

НАМАГНИЧЕННОСТЬ И МАГНИТНАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ [c.274]

Не повторяя обсуждения получаемых в рамках гипотезы подобия результатов, проведенного в конце 6, п. к), отметим, что случай а = О, не исключаемый этой теорией, не изменяет степенного характера критического поведения спонтанной намагниченности и магнитной восприимчивости, в связи с чем появление в теплоемкости Сц более слабой, чем степенная, особенности при г - О откровенно сомнительна, [c.235]

Следует подчеркнуть, что величина J, фигурирующая в приведенных выше соотношениях,— это, как видно из (3-2), намагниченность единицы объема магнетика. Соответственно и магнитная восприимчивость X, определяемая уравнением (3-3), относится к единице объема магнетика. Очевидно, что удельная намагниченность в расчете на единицу массы магнетика / связана с J следующим образом [c.41]

Для дифференциала 0 р,Н,Т) имеем согласно формуле (38.19) выражение кС1 = — 8 Т— МУ Н — N ф, с помощью которого число частиц, намагничение М и магнитная восприимчивость х = М Н могут быть найдены по формулам [c.289]

Связь между намагниченностью и магнитным полем устанавливается соотношением 7= = КчН, где Кл — магнитная восприимчивость (в системе СИ Км к%). [c.305]

Амплитуда прецессии соответствует намагниченности при магнитном поле напряженностью Иг - При /=/г возникает поглощение энергии и магнитная восприимчивость падает до нуля. Это явление носит название электронного спинового резонанса. [c.202]

О диамагнетизме, намагниченности М и магнитной восприимчивости см. гл. 15. Диамагнитная восприимчивость массивных сверхпроводников много больше, чем для типичных диамагнетиков. В соотношении (12.1) величина М сть намагниченность, эквивалентная сверхпроводящим токам в образце. [c.425]

Перейдем к вычислению намагниченности, а значит, и магнитной восприимчивости как функции температуры и приложенного поля. Намагниченность находится путем суммирования по единичному объему [c.530]

Намагниченность на единицу объема и магнитная восприимчивость на единицу объема даются соответственно формулами [c.270]

В слабых магнитных полях ((ХяЯ<кГ, где iis — магнетон Бора, И — напряженность магнитного поля, к — постоянная Больцмана, Т — температура) намагниченность / таких веществ возрастает прямо пропорционально напряженности поля l = XvH, где %v — магнитная восприимчивость единицы объема. [c.593]

Для веществ, у которых магнитная восприимчивость отрицательна (и <0), намагниченность направлена противоположно приложенному полю эти вещества называются диамагнитными. Их восприимчивость не зависит от температуры. Диамагнетики слабо выталкиваются полем. К диамагнетикам относятся углерод, цинк, бериллий, селен, теллур, мышьяк, медь и др. [c.59]

При наложении внешнего магнитного поля происходит рост объема доменов, которые имеют направление намагниченности, совпадающее или близкое к направлению напряженности поля. Зависимость магнитной индукции ферромагнитного вещества от напряженности внешнего поля называют кривой намагничивания, она имеет вид, показанный на рис. 3.4. Кривую намагничивания ферромагнетиков можно разделить на несколько участков, которые характеризуются определенными процессами намагничивания. В области слабых полей (область /) магнитные восприимчивость и проницаемость не изменяются. Изменение магнитной индукции в этой области происходит в основном за счет обратимых процессов, которые обусловлены смещением границ доменов. [c.88]

Намагниченность является величиной векторной. В однородных магнетиках направлен параллельно или антипараллельно И. В СИ магнитный момент измеряется в А > м , намагниченность в А/м. Отношение к напряженности поля Н называют магнитной восприимчивостью к [c.285]

Количественную оценку магнитных свойств вещества принято давать по его магнитной восприимчивости и = = MIH, где М — намагниченность вещества, Н — напряженность внешнего магнитного поля. В зависимости от магнитных свойств вещества разделяют на диамагнетики, парамагнетики, антиферромагнетики и ферри-магнетики. [c.6]

М = Я, где у-а — нач. магнитная восприимчивость. В области Рэлея (2) имеют место наряду с обратимыми также необратимые процессы смещения, и зависимость М(Н) здесь квадратична (см. Рэлея закон намагничивания). Наиб, крутой участок КПН 3) соответствует макс, восприимчивости и связан с необратимыми смещениями доменных границ. В области приближения к насыщению 4) осн. роль играют процессы вращения к направлению намагничивающего поля. Наконец, участок 5 характеризуется слабым ростом намагниченности и соответствует парапроцессу. [c.242]

Хотя все три способа Р. приводят к нулевому значению намагниченности, характер магнитной доменной структуры., создаваемой каждым из них, различен, что приводит к различию и нек-рых свойств вещества (напр., начальной магн. восприимчивости, магнито-стрикции). [c.242]

Как видно из вышеизложенного, существует определенная качественная аналогия между характеристиками явлений, происходящих в диэлектриках и в магнетиках поляризация играет для диэлектриков ту же роль, что намагниченность для магнетиков, уравнения (4-1) —(4-8) по своей структуре аналогичны уравнениям (3-1) — (3-8), диэлектрическая восприимчивость ос соответствует магнитной восприимчивости х, проницаемость диэлектрика Е — магнитной проницаемости ц и т. д. [c.86]

В зависимости от знака и величины магнитной восприимчивости марнетики подразделяются на три группы. В том случае, если b ktqp намагниченности направлен противоположно полю Н и магнитная восприимчивость — величина отрицательная, то вещество диамагнитно. Физическая природа диамагнетизма вытекает из представления об электроне, движущемся вокруг ядра. Угловая скорость движения электрона и магнитный момент изменяются под действием магнитного поля, ориентированного перпендикулярно плоскости вращения электрона. В этом случае электрон представляет собой как бы небольшую индуктивность, в которой в соответствии с правилом Ленца возникает э. д. с., противодействующая приложенному полю. Магнитная восприимчивость серебра 3,7 -10-5, меди 0,95-10- титана 3,2[Л. 43]. К числу наиболее интересных диамагнетиков относятся сверхпроводники, [c.9]

Намагниченность (интенсивность намагничивания) Связь между магнитной проницаемостью и магнитной восприимчивостью Связь между по-токосцеплением, силой тока и индуктивностью контура [c.402]

Таким образом, под размерными эффектами в самом широком смысле слова следует понимать комплекс явлений, связанных с изменением свойств вещества вследствие собственно изменения размера частиц и одновременного возрастания доли поверхностного вклада в общие свойства системы. Благодаря отмеченным особенностям строения нанокристаллические материалы по свойствам существенно отличаются от обычных поликристаллов. По этой причине уменьшение размера зерен рассматривается как эффективный метод изменения свойств твердого тела. Действительно, имеются сведения о влиянии наносостоя-ния на магнитные свойства ферромагнетиков (температуру Кюри, коэрцитивную силу, намагниченность насыщения) и магнитную восприимчивость слабых пара- и диамагнетиков, об эффектах памяти на упругих свойствах металлов и существенном изме- [c.13]

Поскольку в ГОСТ 1494—61 Электротехника. Обозначения основных величин (буквенные) предусмотрен лишь один магнитный момент Рш и в подавляющем большинстве случаев в отечественной учебной литературе по электротехнике под магнитным моментом понимается магнитный момент с размерностью [ . /], то в настоящих таблицах приведены переводные множители именно для магнитного момента Рл, а также для намагниченности / с размерностью [L- /] и магнитной восприимчивости м> являюн ейся безразмерной величиной. [c.40]

Для решения поставленной задачи следует найти связь между структурным коррелятором (2.43) и магнитной восприимчивостью, представляющей корреляцию намагниченности. Будем исходить из предположения, что стекольное поведение ВТСП обусловлено не электронной подсистемой или гранулированной структурой, а описанными в п. 5.1 особенностями структурной релаксации. Их суть состоит в том, что по истечении времени, необходимого для установления иерархической связи, структур- [c.152]

Третий член —это добавочный диамагнетизм при сильных магнитных полях. Из-за 5Н в знаменателе ряд настолько быстро сходится, что в большинстве случаев достаточно рассматривать только первый член ряда. Эта часть имеет осцилляторный характер. Намагничение (а следовательно, и магнитная восприимчивость) осциллирует, как функция 1/В с периодом 2 кд1Ер, не зависящим от температуры. Эти осцилляции наблюдаются только в сильных [c.46]

МАГНЙТНЫЕ ЗЕРКАЛА (магнитные пробки), см. Магнитные ловушки. МАГНЙТНЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ, изме рения хар-к магнитного поля пли магн. свойств в-в (материалов). К измеряемым хар-кам лшгн. поля относятся вектор магнитной индукции В, напряжённость магнитного поля JH, поток вектора индукции магнитный поток), градиент магн. поля и др. Магн. состояние в-ва определяется намагниченностью J, магнитной восприимчивостью к, магнитной проницаемостью [А, магнитной структурой атомной. [c.373]

Кроме диа- и парамагнетиков существует большая группа веществ, обладающих спонтанной намагниченностью, т. е. имеющих не равную нулю намагниченность даже в отсутствие магнитного поля. Эта группа магнетиков получила название ферромагнетиков. Для них зависимость / (Я) является нелинейной функцией, и полный цикл перемагничения описывается петлей гистерезиса (рис. 10.2). В этих веществах магнитная восприимчивость сама зависит от Н. [c.320]

Величина I называется намагниченностью, а 1/Н = к — магнитной вооприимчивостью единицы объема. Удельная магнитная восприимчивость получается делением и (безразмерная величина) на плотность вещества. Вещества с отрицательной восприимчивостью называются диамагнетиками, с положительной — парамагнетиками. Абсолютная величина восприимчивости х у диамагнетиков, как правило, очень мала (10 ), у парамагнетиков также мала, т. е. 10-3 — 10-6 [c.143]

Магнитные свойства и строение вещества. Как известно электрон обладает спиновым и орбитальным магнитными моментами. Геометрически складываясь моменты электронов создают результирующий магнитный момент атома М. Суммарный магнитный момент в единице объема, именуемый намагниченностью J, когда вещество не было намагничено и внешнее поле отсутствует, равняется нулю. Под воздействием магнитного иоля со средней напряженностью внутри тела, равной Н, намагниченность J = %Н, где х— магнитная восприимчивость. Намагниченность определяет величину магнитной индукции В = В + + %Н. Магнитные свойства вещества характеризует также относительная магнитная проницаемость х = 1 -10 гн м — магнитная постоянная вакуума. В зависимости от величины и знака магнитной восприимчивости вещества могут быть диамагнитные (Х<0), парамагнитные и ферромагнитные (х>>0). Рассмотрим две последние группы веществ. В парамагнитных веществах у атомов имеются магнитные моменты, однако иод влиянием теплового движения эти моменты располагаются статистически беспорядочно вдоль магнитного поля удается ориентировать лишь примерно одну десятитысячную процента всех спинов. В результате магнитная восприимчивость X мало отличается от нуля, а магнитная проницаемость парамагнитных материалов немногим больше единицы. К парамагнитным принадлежат некоторые переходные металлы, а также щелочные и щелочно-земельные металлы. Ферромагнитные материалы обладают весьма большой магнитной восприимчивостью, может достигать значений порядка 10 , после снятия поля сохраняется остаточная намагниченность. Ферромагнитные свойства при нагревании наблюдаются лишь до некоторой температуры 0, отвечающей точке Кюри — переходу нз ферромагнитного в парамагнитное состояние. Значение 0 для железа 769° С, для кобальта 1120° С, для никеля 358 С. При температурах Т G в отсутствие внешнего поля ферромагнетик состоит из микроскопических областей — доменов, самопроиз- [c.226]

Укажите условия возникновения споитаниой намагниченности и, как следствие, высокой магнитной восприимчивости. [c.240]

Парамагнетики — это вещества, атомы, ионы или молекулы которых имеют результирующий магнитный момент при отсутствии внешнего магнитного поля. Во внешнем магнитном поле они намагничиваются согласованно с внешни.м полем, т. е. имеют положительную магнитную восприимчивость (я > 0). Парамагнитный эффект присущ веществам с неском-пенсированным. магнитным моменто.м ато.мов при отсутствии у них порядка в ориентировании этих моментов. Поэтому, когда нет внешнего магнитного поля, атомные магнитные моменты располагаются хаотически и намагниченность парамагнитного вещества равна нулю. При воздействии внешнего поля атомные магнитные моменты получают преимущественную ориентировку в направлении этого поля и у парамагнитного вещества проявляется намагниченность. [c.6]

Феррнмагннтные вещества характеризуются кристаллическим строением, значительным (но меньшим, чем у ферромагнитных веществ) коэффициентом магнитной восприимчивости, такой же, как у ферромагнитных веществ, зависимостью намагниченности от напряженности магнитного поля, температурой Нееля и целым рядом других специфических свойств. [c.9]

МАГНИТНАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ, величина, характеризующая связь намагниченности вещества с магнитным ппле.к в атом веществе. М, в, х в статич. полях равна отнохненню намагниченности вещества М к напряжённости Я намагничивающего поля к — величина безразмерная. М. в., рассчитанная на 1 кг (или 1 г) вещества, наз. удельной (у.уд -л/р, где р — плотность вещества), а М. в. одного моля — м о-л я р н о ii (или атомной) у =Худ-т, где т — молекулярная масса вещества. С магнитной проницаемостью М. в. D статнч. полях (статич. М. в.) связана соотношениями ) = 1 + 4як (в ед. СГС), (,1 = 1+и (в ед. СИ), М. в. может быть как положительной, так и отрицательной. Отрицательной М. в. обладают диамагнетики (ДМ), они намагничиваются против поля ноложитель-Пой — парамагнетики (ПМ) и ферромагнетики. (ФМ), они намагничиваются по нолю. М. в. ДМ и ПМ мала по абс. величине —10 ), она слабо зависит от Н и то лишь в области очень сильных полей (и низких темп-р). Значения Й1. в. си. в табл. [c.649]

Рнс. 5. Основные типы температурной зависимости спонтанной результирующей намагниченности и обратной магнитной восприимчивости X ( ) в двухподрешёточных феррнмагиетиках. [c.287]

Магнитная восприимчивость ферромагнетиков может достигать значений 10 —10 Гс/Э их намагниченность Л/, возникающая во внеш. магн. поле Н, растёт с его величиной нелинейно (см. Намагничивание) и в полях 1 ] 00 Э может достигать магнитного насыщения, характеризуемого значением Величина М зависит также от магн. предыстории образца, что приводит к неоднозначности ф-ции М Н), или к гистерезису магнитному. При намагничивании и перемагничивании ( ррОмагнетика происходит изменение размеров и формы образца (см. Магнитострикция), благодаря этому кривые намагничивания и петли гистерезиса зависят от внеш. напряжений. Наблюдаются также аномалии в величине и температурной зависимости упругих постоянных ферромагнетиков — т. н. Дг -эффект и др. (см. Механострикция, Магнитомеха-нииеские явления), а также коэф. линейного и объёмного [c.294]

ЯДЕРНЫЙ МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС акустический— см. Акустический ядерный магнитный резонанс. ЯДЕРНЫЙ ПАРАМАГНЕТИЗМ — парамагнетизм веществ, обусловленный магн. моментами атомных ядер. В пост. магн. поле Д существование магн. моментов у ядер приводит к слабому парамагнетизму в виде небольшой добавочной ядерной намагниченности = где х— ядерная магнитная восприимчивость (на 1 моль), зависящая от темп-ры (Кюри закон). Ядерная намагниченность Л/, в 10 —10 раз меньше, чем в случае электронного парамагнетизма. Я, п. впервые обнаружен в 1937 Л. В. Шубниковым и Б. Г. Лазаревым (СССР) в твёрдом водороде. Изучается методом ядерного магнитного резонанса. [c.678]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...