Основные размеры временных центров

ОСНОВНЫЕ РАЗМЕРЫ ВРЕМЕННЫХ ЦЕНТРОВ [c.882]

Основные размеры временных центров [c.1227]

Глубина резания зависит от припуска на обработку. При черновом точении твердосплавными резцами следует назначать наибольшую глубину резания, соответствующую срезанию припуска за один проход. При чистовой обработке до У5-го класса глубины резания назначают в зависимости от степени точности и шероховатости поверхности в пределах 0,5—2,0 мм на диаметр, а при обработке с шероховатостью поверхности уб—У7-го классов — в пределах 0,1—0,4 мм. Количество проходов свыше одного при черновой обработке следует допускать в исключительных случаях при снятии повышенных припусков и обработке на маломощных станках. Подачу следует назначать наибольшей, так как она непосредственно влияет на величину основного (технологического) времени. При черновой обработке подачи устанавливают с учетом размеров обрабатываемой поверхности, жесткости системы станок—инструмент—деталь и прочности детали, способа ее крепления (в патроне, в центрах и т. д.), прочности пластинки из твердого сплава, жесткости державки резца и станка и прочности его механизма подачи, а также установленной глубины резания. [c.311]

При взрыве конденсированного заряда конечного размера в воздухе картина имеет более сложный вид. При выходе детонационной волны на поверхность заряда в окружающем воздухе образуется ударная волна, а продукты взрыва будут адиабатически расширяться. Давление в продуктах взрыва будет падать быстрее, чем в ударной волне, так как показатель изэнтропы продуктов взрыва значительно больше, чем Для воздуха. В случае одномерного взрыва после нескольких взаимодействий волн разрежения образуется вторичная ударная волна, распространяющаяся в обратном направлении. При сферическом взрыве (рис. 5.10) такой вторичный ударный разрыв, распространяющийся к центру взрыва,, образуется после возникновения основной волны на хвосте волны разрежения и появляется в момент времени, когда течение становится существенно неодномерным. Впервые возникновение вторичных волн было обнаружено в численных расчетах [46]. Интенсивность вторичной УВ непрерывно возрастает. Распространяясь по продуктам взрыва, вторичная волна выравнивает в них давление. После схлопывания в центре вторичная волна через некоторый промежуток времени догоняет основную ударную волну. В результате их взаимодействия образуются новая ударная волна и контактная поверхность. [c.118]

В книге того же автора, вышедшей в 1956 г., [38] утверждается Задачи экономии топлива, снижения веса и размеров машин, повышения производительности труда стоят в центре внимания нашей промышленности. В связи с этим встает проблема нового более совершенного двигателя, чем паровая турбина . Если в первой работе [22 ] просто постулируется положение С. Карно для доказательства преимуществ ГТУ, то в книге, вышедшей семь лет спустя, содержится утверждение несовершенства паротурбинной установки и необходимости замены ее газотурбинной установкой. Какие-либо доказательства необходимости и правильности такой замены, как и во всех перечисленных выше трудах, по-прежнему отсутствуют. Возникает вопрос откуда возникли неправильные суждения о сравнительных свойствах двух основных двигателей большой энергетики — паротурбинного, на котором выросла и продолжает развиваться большая энергетика, и гидротурбинного, который начал создаваться почти одновременно с паровой турбиной (двигатель П. Д. Куз-минского) и до нашего времени в большой энергетике отсутствует [c.201]

Основные особенности цикла существования нестационарной каверны показаны на примере перемещающихся каверн, образующихся в потоке при обтекании твердого тела. На фиг. 4.1 представлена кинограмма, полученная с помощью высокоскоростной съемки кавитации около поверхности цилиндрического тела с оживальной носовой частью, образованной вращением дуги окружности с радиусом, равным 1,5 диаметра цилиндра. Образующая цилиндрической части тела касательна к образующей его оживальной носовой части. Каждый кадр на фиг. 4.1 представляет собой горизонтальную полосу, на которой видна часть оживала и расположенного за ним цилиндра. Ось тела совпадает с направлением потока, поток направлен справа налево. Последовательным моментам времени от верхнего кадра к нижнему соответствуют последовательные положения и размеры отдельных каверн. Съемка производилась с частотой 20 000 кадр/с, поэтому два последовательных кадра разделены промежутком времени 0,0005 с. Скорость воды составляла 21,35 м/с, а число кавитации К, определенное в разд. 2.6, было равно 0,30. Рассмотрим одну каверну, которая впервые появляется в виде пятнышка в центре круга на первом кадре. Сначала наблюдается относительно продолжительный и непрерывный процесс роста каверны, который заканчивается к моменту достижения ею максимального диаметра. Затем следует более быстрый процесс полного или почти полного схлопывания каверны. Согласно измерениям распределения давления на телах с оживальными носовыми частями [44], схлопывание происходит, когда каверна перемещается в области положительного градиента давления. Сразу после схлопывания каверна вновь начинает расти, достигая несколько меньшего размера, чем вначале, а затем опять схлопывается. Этот цикл [c.121]

Для полного описания процесса зародышеобразования необходимо знать следующие основные характеристики а) размер критического зародыша б) скорость образования центров новой фазы и концентрацию критических зародышей с учетом возможного их изменения со временем в) структуру и ориентацию критических зародышей. Все эти величины тесно связаны с условиями роста — степенью пересыщения газообразной фазы, температурой конденсации, скоростью конденсации, скоростью поверхностной диффузии, структурой и чистотой поверхности подложки и т.д. [c.325]

Понятие сплошной среды не так просто, как может показаться на первый взгляд и как это казалось подавляющему большинству ученых в XIX и первой половине XX столетий. Оказывается, что можно строить разные модели сплошной среды, наделяя их разными свойствами. Простейшая модель, которую мы будем называть классической моделью, вводится следующим образом. Примем за основное первичное понятие материальную точку. В кинематике это понятие тождественно с понятием геометрической точкп. Можно представить себе точку как сферу бесконечно малого радиуса. При стремлении радиуса к нулю единственной величиной, индивидуализирующей точку, остается радиус-вектор центра сферы или три числа — координаты точки. Представляя себе некоторую замкнутую область пространства непрерывно заполненной точками, мы получим модель сплошной среды. Пусть Xio — координаты некоторой точки в момент времени to. При движении среды координаты данной точки меняются, в момент t они принимают значения Xi t). Движение среды полностью задано, если функции Xi(t) для каждой индивидуальной точки известны. Именно так определяется кинематика классической модели сплошной среды. До недавнего времени эта модель была единственной, на основе ее строились все механические теории. Но можно представить себе и иные сплошные среды, наделенные некоторой внутренней структурой. Будем рассматривать, например, материальную точку как бесконечно малый эллипсоид. Устремляя его размеры к нулю и сохраняя при этом нанравления главных осей, мы получим среду, с каж- [c.22]

В 1895 г. Шухов подал заявку на получение патента по сетчатым покрытиям (см. статью Р. Грефе Сетчатые покрытия ). При этом имелись в виду сетки из полосовой и уголковой стали с ромбовидными ячейками. Из них изготавливались большепролетные легкие висячие покрытия и сетчатые своды. Разработка этих сетчатых покрытий ознаменовала собой создание совершенно нового типа несущей конструкции. Работающие на растяжение висячие покрытия встречались прежде лишь в отдельных экспериментах и сооружениях. Шухов впервые придал висячему покрытию законченную форму пространственной конструкции, которая была вновь использована лишь спустя десятилетия. Даже по сравнению с высокоразвитой к тому времени конструкцией металлических сводов его сетчатые своды, образованные только из одного типа стержневого элемента, представляли собой значительный шаг вперед. Христиан Шедлих в своем основополагающем исследовании металлических строительных конструкций XIX в. в связи с этим отмечает следующее Конструкции Шухова завершают усилия инженеров XIX столетия в создании оригинальной металлической конструкции и одновременно указывают путь далеко в XX век. Они знаменуют собой значительный прогресс опирающаяся на основные и вспомогательные элементы стержневая решетка традиционных для того времени пространственных ферм была заменена сетью равноценных конструктивных элементов . После первых опытных построек (два сетчатых свода в 1890 г., висячее покрытие в 1894 г.) Шухов во время Всероссийской выставки в Нижнем Новгороде впервые представил на суд общественности свои новые конструкции перекрытий. Фирма Бари построила в общей сложности восемь выставочных павильонов достаточно внушительных размеров и отдала их в аренду участникам выставки. Четыре павильона были с висячими покрытиями, четыре других — с цилиндрическими сетчатыми сводами. Кроме того, один из залов с сетчатым висячим покрытием имел в центре висячее покрытие из тонкой жести (мембрану), чего никогда раньше в строительстае не применялось. Фирма Бари подвергла себя немалому финансовому риску, поскольку имевшегося в распоряжении времени для проектирования и строительства было очень мало, а нужно было развеято все сомнения относительно прочности и надежности перекрытий. Последнее удалось доказать при проверке перекрытий во время снежной зимы 1895—1896 гг. [c.12]

Основным методом является обжиг испытуемой эмали в градиентной печи. Рабочее пространство этой печи представляет собой узкую и длинную керамическую трубку (длиной 250 мм, диаметром 30—40 мм), внутри которой создан равномерный перепад температуры. Нихромовая обмотка электронагревателя намотана на цилиндр снаружи неравномерно в центре печи расположение витков более частое, а к периферии становится реже. Температура в центре печи составляет 850—900° и равномерно падает по направлению к концу ее до 500—550°. Градиент промеряют по всей печи и строят график распределения температуры по длине печи. График составляют для известной постоянной температуры центра печи, которая поддерживается терморегулирующим устройством. Для определения интервала обжига эмали пластинки размером 250X20 мм покрывают испытуемой эмалью и обжигают в градиентной печи в течение заданного времени. При обжиге конец пластинки фиксируют в центре рабочего пространства печи у контрольной термопары. После обжига и охлаждения образца измеряют расстояние от конца его до начала участка с качественной поверхностью эмалевого покрытия. Пользуясь графиком, устанавливают верхнюю и нижнюю температурные границы интервала обжига эмали. [c.468]

При исследовании деления катодного пятна приходится считаться не только с ошибками измерений временных интервалов, но и с неопределенностью другого рода, имеющей более принципиальный характер. Как будет видно из дальнейшего, результаты исследования зависят в значительной мере от самого выбора критерия деления пятна. Причина этого состоит в том, что продолжительность существования образующихся в результате деления автономных пятен меняется в широкой области значений, начиная от таких малых значений, при которых одно из пятен распадается прежде, чем ему удастся удалиться от другого на расстояние, лревьшающее его собственные размеры. При таких обстоятельствах выбор недостаточно чувствительного критерия деления может привести к большому количеству пропусков /в наблюдениях и ложной концепции деления. Чтобы исследование носило возможно более полный характер, должен быть избран наиболее чувствительный критерий деления из всех доступных при данном методе наблюдения, В настоящем исследовании в качестве критерия деления служило расхождение отдельных частей катодного пятна на расстояние, сравнимое с их собственными размерами. Этот критерий является, то-види-мому, наиболее чувствительным из всех физических осмысленных критериев деления. В самом деле, с точки зрения физики катодного пятна, как и предложенной нами модели, автономными следует считать лишь такие пятна, которые имеют не только свою собственную область объемного заряда, но и отдельный центр испарения вещества катода. Такое определение основывается на признании испарения катода одним из основных процессов дугового цикла. Но фотографируемое яркое свечение, которое мы называем катодным пятном, по всей вероятности, как раз и соответствует области интенсивного испарения ртути. Из этого следует, что до тех пор, пока расстояние между двумя частями излучающей области остается меньше размеров самих излучающих частей, их по существу нельзя считать автономными пятнами. В исследованной области токов 3—40 а это мини- [c.269]

Для уточнения величины П1 были проведены модельные опыты. Тест-объект был выполнен в виде квадратика из черной бумаги размером в 7,3, наклеенного на матовое стекло. Матовое стекло освещалось проецированием на. него двух дисков со множеством беспорядочно расположенных отверстий. Диски вращались в противоположные стороны, при совпадении отверстий на матовом стекле происходила вспышка на короткое время появлялось светлое пятнышко. Чем быстрее вращались диски, тем больше в единицу времени происходило вспышек на единице площади стекла и тем лучше становился виден квадратик. При этом яркость матового стекла, усредненная по поверхности и по времени, оставалась постоянной. Определяли ту скорость вращения дисков, при которой наблюдатель едва различал марку. Правильность его ответов контролировалась тем, что он должен был указать положение квадратика по отношению к центру круглого матового стекла вверху, внизу, справа и слева. Наблюдения проводились при двух средних яркостях и двух длительностях наблюдения 3 и 1,5 с. Время наблюдения почти не влияло иа результаты, так как основное значение имеет число вспышек не за все время наблюдения, а за время инерции О, в течение которого глаз усредняет воздействие вспы- [c.98]

От понятия локализованных областей - центров излучения вполне естественно перейти к понятию локализованного источника излучения. Термин локализованный источник здесь достаточно условен. Имеется в виду малость размеров возбужденной области залежи, которая участвует в излучении на отрезке времени наблюдения по сравнению с глубиной продуктивного пласта. Необходимо отметить, что в случае исследования индуцированного эффекта АНЧАР мы имеем оценку эпицентральной зоны как области с линейными размерами порядка 400-500 м. Именно в такой эпицентральной области, согласно результатам скважинного эксперимента, сосредоточена основная мощность излучения сейсмовибратора. [c.353]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...