Поляризация света при прохождении через кристаллы

Способность вещества вращать плоскость поляризации света при прохождении его через вещество называют естественной оптической активностью. Естественной оптической активностью обладает большое число кристаллов и их растворов. [c.877]

В работе [8.40] при измерении зависимости т] (у) на модулятор с фотопластинки проектировалось изображение решетки с v = = 5 лин/мм. Имелась возможность вращать фотопластинку вокруг оптической оси проектирующей системы и тем самым изменять ориентацию решетки относительно осей кристалла. Результаты измерения, получаемые для модулятора, у которого кристаллическая пластина имела срез (111) и толщину 700 мкм, показаны на рис. 8.10. Результаты получены при считывании циркулярно и линейно поляризованным вдоль оси кристалла [112] светом. При изменении направления поляризации линейно поляризованного света вид зависимости Т1 (y) сохраняется, но в соответствии с (8.2) кривая смещается вращением вокруг начала координат на угол, который в два раза больше, чем угол поворота плоскости поляризации считывающего света. Хорошее согласие экспериментальных данных с расчетными наблюдается лишь тогда, когда при записи решетки отрицательный потенциал подается на передний по отношению к считывающему свету электрод. Если же на этот электрод подать положительный потенциал, то экспериментальная кривая (7) оказывается повернутой приблизительно на 30° по отношению к расчетной (рис. 8.10). Это может быть объяснено влиянием оптической активности кристалла BSO, которая не учитывалась при расчете т] (у). Как указывалось выше, неоднородное электрическое поле, вызывающее модуляцию считывающего света, формируется вблизи отрицательного электрода. При прохождении через кристалл направление поляризации считывающего света изменяется на 15° (толщина кристалла в данном случае была 700 мкм, а коэффициент оптической активности BSO для [c.174]

При повороте анализатора 6 вокруг оси кристалла 5 можно добиться полного затемнения поля зрения. Это является подтверждением того, что свет при прохождении через кварц 5 не стал эллиптически-поляризованным, что он остался плоскополяризованным, но его плоскость поляризации повернулась на некоторый угол. Этот угол называется углом поворота плоскости поляризации. Будем обозначать его через г] . [c.201]

Это явление получает объяснение, если принять, что свет представляет собой поперечные волны. При прохождении через первый кристалл происходит поляризация света, т. е. кристал.п пропускает только такие волны, в которых колебания вектора Е напряженности электрического поля совершаются в одной плоскости. Эта плоскость называется плоскостью поляризации. Если плоскость, в которой пропускаются колебания вторым кристаллом. [c.268]

Явление поляризации света, т. е. выделение световых волн с определенной ориентацией электрического (и магнитного) вектора, имеет место и при отражении или преломлении света на границе двух изотропных диэлектриков. Этот способ поляризации был открыт Малюсом, который случайно заметил, что при поворачивании кристалла вокруг луча, отраженного от стекла, интенсивность света периодически возрастает и уменьшается, т. е. отражение от стекла действует на свет подобно прохождению через турмалин. Правда, при этом не происходило полного погасания света при некоторых определенных положениях кристалла, а наблюдались лишь его усиление и ослабление. [c.374]

ВИНТОВЫХ осей в кристаллах, если они одного наименования (правая или левая), можно установить по физическим свойствам. Так, в природе существуют, например, правые и левые кристаллы кварца, сахара и др. (рис. 1.8). Одни вращают при прохождении через- них света плоскость поляризации вправо, другие — влево. [c.16]

Винтовые оси одного и того же порядка могут отличаться друг от друга направлением вращения, т. е. быть левыми или правыми . В природе существуют правые и левые кристаллы кварца, сахара и др. При прохождении через них света одни вращают плоскость поляризации вправо, другие - влево. [c.17]

Поток излучения от источника света 1 (ртутная лампа сверхвысокого давления) после конденсора 13 и диафрагмы 12 проходит через сменный светофильтр 2 (максимумы пропускания при 0,436 и 0,546 мкм), поляризатор 3 и исследуемый объект 4. Последний ориентирован так, что направления колебаний в лучах о и е составляют углы 45° с направлением плоскости поляризации поляризатора 3. Выходящий из объекта 4 эллиптически поляризованный свет попадает на пластинку 5, изготовленную из кристалла АОР. Пластина 5 вырезана перпендикулярно оптической оси. Свет, падающий по нормали к ее поверхности, не испытывает затем двойного лучепреломления. При приложении к пластинке 5 переменного электрического поля в направлении, параллельном направлению распространения лучистого потока и оптической оси кристалла АОР, последний становится двухосным новые оптические оси образуют углы 45°, симметричные прежним направлениям оптической оси следовательно, проходящий через пластину 5 свет претерпевает двулучепреломление. Возникающая при этом разность фаз (или разность хода) зависит линейно от напряженности электрического поля. После прохождения объекта 4 свет становится эллиптически поляризованным (рис. 4.5.15,/). При прохождении пластины 5, вследствие колебаний приложенного [c.316]

Рассмотрим условия возникновения эллиптической поляризации при прохождении света через одноосный кристалл. Пусть на пластинку /С, вырезанную параллельно кристаллической оси, падает параллельный пучок линейно-поляризованного света (рис. 27.1, а). После входа пучка в пластинку возникает два луча, поляризованные во взаимно перпендикулярных плоскостях, которые будут распространяться в направлении, перпендикулярном к оптической оси с разными скоростями. Амплитуды колебаний для обыкновенного uq и необыкновенного лучей являются проекциями амплитуды падающего света на главные направления кристалла XwY (рис. 27.1, б). Как видно из рис. 27.1, б, для амплитуд и будем иметь [c.207]

Поляризация света происходит также при его отражении от стеклянных пластин и при прохождении спета через кристаллы с двойным лучепреломлением. Для использования на [c.341]

Вообще, при прохождении поляризованного света через кристалл разность хода А между двумя компонентами поляризации зависит от толщины пластинки, среднего угла преломления и разности показателей и п . Очевидно, возникающая при этом разность фаз 5 различна для разных длин волн, в результате чего интерференционная картина оказываются окрашенной. Для плоскопараллельных пластинок наблюдаются полосы равного наклона, а для тонких клиновидных пластинок — полосы равной толщины. [c.206]

Следует иметь в виду, что в кристаллах низших сингоний, например моноклинной, лишь одна ось индикатрисы показателей преломления совпадает с кристаллографической осью [10]. Поэтому при любой геометрии опыта свет, который на входе бьш линейно поляризованным, на выходе станет эллиптически поляризованным. При наложении электрического поля появляется дополнительная наведенная эллиптичность. Поэтому прошедший через образец свет пропускают через анализатор. Интенсивность света, прошедшего через анализатор при любой его ориентации, зависит от разности фаз между компонентами света, имеющими разную поляризацию, в том числе и от наведенной разности фаз [107]. Например, для света, проходящего по оси у кристалла, относящегося к Кристаллографическому классу т, фазовый сдвиг в результате прохождения пути / в присутствии поля, приложенного по оси х, есть [c.84]

Двойное лучепрелом-чеиие и поляризация света при прохождении через кристалл исландского шпата [c.380]

Следует особо отметить опыты по интерференции поляризованных световых пучков, выполненные Френелем совместно с Араго в 1816 г. Исследователи обнаружили, что выходящие из двулучепреломляющего кристалла исландского шпата обыкновенный и необыкновенный лучи друг с другом не интерферируют. Две системы волн, на которые делится свет при прохождении через кристалл, не оказывают друг на друга никакого действия ,— констатировал Френель. После ряда интерференционных опытов, в которых варьировалась поляризация световых пучков, Френель пришел к выводу, что световые волны поперечны колебания частиц эфира совершаются не вдоль направления распространения волны, а перпендикулярно этому направлению. Два параллельных световых пучка, у которых плоскости колебаний совпадают, интерферируют друг с другом наилучшим образом тогда как при взаимно перпендикулярных плоскостях колебаний пучки совсем не интерферируют. Иначе говоря, наилучшая интерференция наблюдается при взаимной параллельности плоскостей поляризации световых пучков если же пучки поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях (как, например, выходящие из кристалла обыкновенный и необыкновенный лучи), то интерференция отсутствует. [c.28]

Примером второго типа объектов, изменяющих поляризацию падающей волны, являются вещества, обладающие свойством поворачивать плоскость поляризации. Для таких объектов непосредственные измерения распределения энергии за объектом, освещенным неполя-ризованным естественным светом, не дадут никакой информации об изменении плоскости поляризации. Для выяснения изменений, происшедших с волной при прохождении через объект, совершенно порбходим анализатор (например, кристалл, обладающий двулучепре-ломлением, или устройство типа призмы Волластона, или поляроидная пленка). [c.17]

Нек-рые из этих эффектов лежат в основе простейших поляризационных приборов — поляризаторов, фазовых пластинок, анализаторов, компенсаторов оптических и др., с помощью к-рых осуществляется создание, преобразование и анализ состояния П. с. В наст, время разработаны эффективные методы расчёта изменения состояния П. с. при прохождении света через оптически анизотропные элементы. Изменение поляризац. состояния светового пучка вследствие прохождения через двупреломляющую среду используется для изучения оптич. анизотропии кристаллов (см. Кристаллооптика). При визуальных исследованиях оптически анизотропных сред широко используется эффект хроматической поляризации — окрашивание поляризованного пучка белого света после прохождения через анизотропный кристалл и анализатор. В хроматич, поляризации в наиболее эфф. форме проявляется интерференция поляризованных лучей. [c.576]

Нек-рые из этих эффектов лежат в основе простейших поляризац. приборов — поляризаторов, фазовых пластинок, компенсаторов оптических, деполяризаторов и т. д,, с помощью к-рых осуществляется создание, преобразование и анализ состояния П. с. Изменение состояния П. с. в результате прохождения через дву-прелоьсляющую среду лежит в основе изучения оптич. анизотропии кристаллов. При визуальных исследованиях оптически анизотропных сред используется эффект хроматич, поляризации — окрашивания поляри-зов. пучка белого света в результате прохождения через анизотропный кристалл и анализатор. [c.67]

ХРОМАТИЧЕСКАЯ ПОЛЯРИЗАЦИЯ—появление окраски при прохождении белого света через оптич. систему, состоящую из поляризатора, двупреломляющей прозрачной среды (пластинки) и анализатора, вследствие интерференции поляризованных лучей. Используется при исследовании кристаллов и напряжений в твёрдых телах (см. Поляризационно-оптический метод). [c.416]

Кристаллические поляризационные призмы, ввделяющие линейно поляризованный свет. Дугя получения линейно поляризованного света в большинстве случаев удобнее всего воспользоваться поляризацией при Двойном преломлении в кристаллах компоненты двойного преломления поляризованы полностью, прохождение Света через кристалл сопровождается от- [c.145]

Интерференционные П. При прохождении поляризованного света через кристаллич. анизотропную плас-Тинку и анализатор наблюдаются интерференционные явления (см. Поляризация света), характер которых меняется при вращении анализатора или пластинки. В монохроматич. свете при этом происходят изменения яркости при освещении белым светом наблюдается также резкое изменение окраски (хроматич. поляризация). В случае отсутствия поляризации интерференции не происходит. Если. кристаллич. пластинка имеет форму клина, то в поле зрения видны чередующиеся темные и светлые полосы (см. Компенсаторы) , интерференционные кривые разнообразных форм наблюдаются в сходящемся свете (см. Поляризация света). Т. о. комбинация любой двойной, преломляющей кристаллич. пластинки и любого анализатора образует интерференционный П., который будет тем чувствительнее, чем резче интерференционные полосы и чем заметнее их исчезновение-и появление. Особенно удобна для полярископич. наблюдений комбинация двух кристаллич. пластинок равной толщины сложенных вместе в скрещенном положении (т. е. с плоскостями оптич. осей, образующими угол в 90°). При освещении белымг светом интерференционные кривые заметньж только при очень тонких кристаллич. пластинках. При указанном соединении двух пластинок полосы видны в белом свете при любых толщинах и при очень небольшом схождении лучей, кроме того чем толще пластинка, тем резче полосы и тем большее-количество их помещается в поле зрения. Для скрещенных пластинок одноосного кристалла, оси к-рых образуют угол гр с нормалью к пластинкам, оптич. разность хода. [c.165]

Как правило, в акустооптич. фильтрах используется анизотропная дифракция в двулучепреломляюш их кристаллах (рис. 3). Разделение про-ходяш его и дифрагированного света осуществляется системой поляризаторов. На акустооптич. ячейку 1 падает плоскополяризованный свет, степень поляризации к-рого контролируется поляризатором 2. При прохождении света через ячейку в узком спектральном интервале возникает оптич. излучение другой поляризации. Наличие его определяется анализатором 3. Монохроматич. звук создаётся с помощью электроакустич. преобразователя 4. Эффективность фильтра увеличивается с ростом длины взаимодействия, поэтому [c.36]

ВРАЩЕНИЕ ПЛОСКОСТИ ПОЛЯРИЗАЦИИ света, поворот плоскости поляризации линейно поляризованного света при его прохождении через в-во (см. Поляризация света). Наиболее простое модельное объяснение явления В. п. п. состоит в следующем. Линейно поляризованный пучок света можно представить как результат сложения (сумму) двух пучков, распространяющихся в одном направлении и поляризованных по кругу с противоположными направлениями вращения. Если два таких пучка распространяются в в-ве с разл. скоростями (т. е. если преломления показатели в-ва для них неодинаковы), то это приводит к повороту плоскости полярнзации суммарного пучка. В. п. п. может быть обусловлено либо особенностями внутр. структуры в-ва (см. Оптическая акпгиёность), либо вз-ствием в-ва с внеш. Махн. полем (см. Фарадея эффект). Как правило, В. п. п. происходит в оптически изотропных средах с пространственной дисперсией (кубич. кристаллы, жидкости, р-ры и газы). Измеряя В. п. п, и его зависимость от длины волны света (т. н. вращательную дисперси ю), исследуют особенности строения в-ва и определяют концентрации оптически активных веществ в р-рах. В. п. п. используют в ряде оптич. приборов (оптич. модуляторы, затворы, вентили, квант, гироскопы и др.). [c.91]

Показатели преломления являются осн. оптич. константами кристаллов и часто служат их диагностич. признаком. О методах измерения п см. в ст. Рефрактометрия, Рефрактометр, Ыммерсиоимый метод. Особую роль в К. играют исследования кристаллов в поляризац. микроскопе с помощью универсального вращающегося столика Фёдорова, к-рый позволяет наблюдать кристаллич. препарат в любом направлении и вращать его вокруг любой проходяш ей через него оси. Разработанная Фёдоровым методика позволяет, наблюдая погасания кристаллов при поворотах, определять ориентацию осей индикатрисы кристал.тгов относительно его граней, плоскостей спайности, двойниковых плоскостей, находить законы двойникования, из.мерять углы оптических осей, показатели преломления кристаллов (определяя смещение изображения при наклоннол прохождении света через кристаллич. пластинку известной толщины). [c.513]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...