Нагревание п охлаждение шара

Охлаждение (нагревание) шара. Граничные условия третьего рода. Математическая формулировка задачи охлаждения шара радиусом г состоит в следующем. Дифференциальное уравнение теплопроводности шара в сферических координатах запишется [c.152]

НАГРЕВАНИЕ И ОХЛАЖДЕНИЕ ШАРА [c.91]

Нагревание или охлаждение шара [c.214]

Рис. 81. К расчету расхода тепла при нагревании или охлаждении шара

Полное количество теплоты п, отведенной при охлаждении и подведенной при нагревании за весь промежуток времени от т = 0 до т = св, равно изменению внутренней энергии (или энтальпии) шара [c.262]

Охлаждение (нагревание) шара. Для [c.205]

Ар — коэффициент для железной руды, различный для условий нагрева и охлаждения и соответственно равный 115 и 135 для известняка 65 и 75 для боя шамотного кирпича 85 и 135 для кокса при нагревании 55, для чугунных шаров 70 и 70. [c.300]

Как правило, все материалы испытываются в сухом состоянии. Даже незначительная влажность (порядка 5%) заметно сказывается на всех тепловых константах материала тем значительнее ее влияние, когда материал становится явно влажным. Миграции влаги, вызываемые местным нагреванием или охлаждением влажного образца, делают его настолько неоднородным, что для его испытаний приходится применять особую, весьма тонкую методику здесь обычные методы стационарного теплового потока — методы пластинки, трубы, шара— уже почти непригодны и лишь методы регулярного режима дают доступное для обычных лабораторий решение задачи. Этот вопрос мы оставим в стороне, предполагая, что материал нормально применяется сухим и испытываться должен также в сухом виде. Поэтому перед испытанием материал следует высушить до постоянного веса. [c.241]

Охлаждение (нагревание) ша-р а. Для шара радиусом R, охлаждаемого в среде постоянной температуры t ) при постоянном коэффициенте теплоотдачи и равномерном начальном распределении температур, расчетные формулы имеют следующий вид. [c.283]

Охлаждение (нагревание) шара. Для шара радиусом Я, охлаждаемого в среде постоянной температуры при [c.283]

Имеется шар из однородного материала диаметром й с одинаковой во всех местах температурой Т - Внезапно шар подвергается одинаковому во всех местах поверхности нагреванию или охлаждению средой с неизменной во времени телшературой потребуется найти распределение температур в шаре в любой момент времени от начала теплового воздействия среды. [c.214]

Расход тепла на нагревание шара или тепло, отведенное при охлаждении, находится интегрированием [c.215]

Из полученных решений следует, что при одинаковой тол-ш ине пластины, цилиндра и шара цилиндр будет нагреваться и охлаждаться в 2 раза, а шар —в 3 раза быстрее плоской стенки. Это отношение 1 2 3 времени нагревания или охлаждения пластины, цилиндра и шара соответствует отношению поверхности к объему этих тел, которое также равно 1 2 3. [c.221]

Отсюда можно определить время нагревания или охлаждения середины шара до 0 [c.224]

В аналитической теории теплопроводности для тел простой конфигурации существуют решения системы уравнений (3-30) — (3-32) при различном характере начального распределения температур. Обычно рассматриваются температурные поля, полупространства, шара, неограниченных цилиндра или пластины, некоторых ограниченных тел и простейших систем тел [26, 27]. Каждое из таких решений представляет ценность, но совокупность этих решений редко позволяет сделать выводы об общих закономерностях пространственно-временного изменения температурных полей в сложной системе тел, которой является РЭА. А такие общие закономерности, проявляющиеся в телах самых разнообразных форм, безусловно, существуют, и знание их может облегчить понимание процесса и решение некоторых конкретных задач. Одна из таких закономерностей, описывающих изменение во времени температурного поля тела и системы тел, была установлена в работах Г. М. Кондратьева [25]. Процесс охлаждения (нагревания) тела можно разделить во времени на две стадии 1) неупорядоченный (иррегулярный) процесс и 2) регулярный режим. [c.83]

Методика аналитического решения задачи по определению закона распределения температур и теплоотдачи для круглого цилиндра бесконечной длины и шара при их нагревании или охлаждении остается такой же, как и для рассмотренной плоской неограниченной стенки. В этом случае решают дифференциальное уравнение теплопроводности цилиндра или шара затем определяют возможность использования полученных решений для поставленной задачи применяют граничные условия третьего рода, получают трансцендентное уравнение, находят его корни и, наконец, представляя общее решение в виде ряда и определяя постоянные интегрирования по заданному начальному распределению температур при т = О и 0 = 0 , находят распределение температур в цилиндре или шаре для любого момента времени. При этом оказывается, что расчетные уравнения, так же как и для плоской стенки, могут быть записаны в форме критериальных уравнений по типу [c.303]

Все рассмотренные выше задачи относились к телам простейших форм — плоской стенке, цилиндру и шару. В практических расчетах часто возникает необходимость решения задачи об охлаждении или нагревании тела сложной конфигурации. Аналитическое решение такой задачи, особенно когда температурное поле зависит от всех трех координат, невозможно из-за большой сложности. В таких случаях часто используют приближенные способы решения, из которых чаще всего применяют метод конечных разностей. Сущность этого метода заключается в том, что непрерывный процесс теплообмена заменяют скачкообразным как в пространстве, так и во времени. При этом дифференциальное уравнение теплопроводности (14.6) заменяют уравнением в конечных разностях, которое,,например, при одномерном температурном поле принимает вид [c.312]

Имеется шар яв однородного материала, диаметром й. К а-чальнО Му моменту времени вся масса шара имела одинаковую темиературу Т",,. Внезапно шар на поверхности подвергается одинаковому во. всех местах нагреванию нши охлаждению средой с неи8 менной во времени температурой Т . Требуется определить распределение температур в шаре в любой момент времени от начала нагревания или охлаждения. [c.91]

Теплообмен в условиях естественной конвекции осуществляется при местном нагревании или охлаждении среды, находящейся в ограниченном или неограниченном пространстве. Этот вид конвективного переноса тепла играет преимущественную роль в процессах отопления помещений и имеет значение в различных областях техники. Например, нагревание комнатЬого воздуха отопительными приборами, а также нагревание и охлаждение ограждающих конструкций помещений (стены, окна, двери и пр.) осуществляется в условиях естественной конвекции, или так называемого свободного потока. Естественная конвекция возникает в неравномерно нагретом газе или жидкости, находящейся в ограниченном или неограниченном пространстве, и может влиять на конвективный перенос тепла в вынужденном потоке среды. В больших масштабах свободное перемещение масс среды, вызванное различием ее плотностей в отдельных местах пространства, осуществляется в атмосфере земли, водных пространствах океанов и морей и т. д. За счет естественного движения нагретого воздуха в зданиях осуществляется его вентиляция наружным воздухом. Исследованием свободной конвекции занимался еще М. В. Ломоносов, который применял подъемную силу нагретых масс воздуха для устройства вентиляции шахт, а также для перемещения газов в пламенных печах. К настоящему времени достаточно полно изучен естественный конвективный теплообмен для тел простейшей формы (плита, цилиндр, шар), находящихся в различных средах, заполняющих пространство больших размеров по сравнению с размерами самого тела. Этот вид теплообмена подробно изучался в СССР академиком М. В. Кирпичевым и его сотрудниками. [c.323]

По активности окислительного действия на резину озон значительно превосходит кислород. Озон является продуктом превращения кислорода в результате фотохимического действия солнечных лучен. Воздушные потоки доносят его до земной поверхности, причем в весенне-летний период концентрация озона увеличивается из-за грозовых разрядов и облучения земного шара солнием. На протяжении суток концентрация озона в воздухе тоже не одинакова. До полудня количество озона растет и к 14—15 ч достигает максимального уровня, г в дальнейшем постепенно уменьшается и к полуночи падает до самого низкого значения, что соответствует ходу нагревания и охлаждения окружающего воздуха. Но если концентрация воздуха находится в прямой зависимости от температуры окружающей среды, то от влажности воздуха находится в обратной зависимости чем выше влажность, тем меньше концентрация озона в воздухе. [c.167]

Рассмотрим шар из атомов железа с массой 33 ООО т, который нагрелся и превратился в плотный газ, скажем, при ударе огромного железного метеорита о поверхность Луны. Пусть скорость удара была такой, что начальное нагревание железа при нормальной плотности составляло 8о = 72 эв атом. Начальная температура при этом была Тд = 10 зб = = 116 ООО К. В стадии сильного охлаждения к моменту насыщения пары разлетаются практически инерционно, со средней скоростью и = = 15,5 км1сек. Пары становятся насыщенными в момент времени tl = = 6,8-10 сек от начала разлета, при расширении до радиуса 1050 м. При этом Ту = 2130" К, пу = 7,15-101в см . [c.461]

Простейшими телами, имеющими одномерное, т. е. зависяш,ее только от одной пространственной координаты, температурное поле, являются неограниченная пластина с прогреваемой толш,иной 5, неограниченный цилиндр н шар, оба радиуса Я. Определяющими размерами 5 и измеряется путь теплового потока по нормали к эффективной поверхности до (при нагревании) или от (при охлаждении) плоскости (пластины), линии (оси цилиндра) или точки (центра шара), где плотность потока тепла равна нулю. [c.48]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...