Ферро- и ферримагнетики

В заключение отметим, что обменное взаимодействие в анти-ферро- и ферримагнетиках является косвенным. В обменном взаимодействии принимают участие электроны магнитно нейтральных ионов кислорода, серы и т. п., расположенных между магнитными ионами. [c.343]

Вещества, способные намагничиваться в магнитном поле, называются магнитными. По величине магнитной восприимчивости к, ее зависимости от напряженности магнитного поля, температуры и других факторов вьщеляют следующие пять основных видов магнитных веществ диа-, пара- и антиферромагнетики образуют группу слабомагнитных веществ ферро- и ферримагнетики относятся к группе сильномагнитных (табл. 2.10.1). [c.159]

Магнитная текстура — преимущественная ориентация векторов спонтанной намагниченности доменов в ферро- и ферримагнетиках в направлении, называемом осью магнитной текстуры создается механической, а также термомеханической или термомагнитной обработкой, увеличивает магнитную анизотропию и улучшает другие магнитные свойства материалов. [c.126]

Наиболее важными физическими свойствами, значения которых учитывают при практическом использовании материалов, являются плотность, теплоемкость, теплопроводность, тепловое расширение, электропроводность. Особые магнитные свойства железа, никеля, кобальта и их сплавов, а также ферритов, выделили их в группы материалов исключительной ценности — ферро- и ферримагнетики. [c.60]

Диа-пара- и антиферромагнетики можно объединить в группу слабомагнитных веществ, а ферро- и ферримагнетики в — группу сильномагнитных. Наибольший интерес с точки зрения технических применений представляют сильномагнитные вещества, поэтому рассмотрим природу только этих веществ. [c.274]

Ферро- и ферримагнетики являются кристаллическими веществами. Ход технической кривой намагничивания и петли гистерезиса зависит от различных видов взаимодействий в кристаллах. Исследования показали, что в магнитном отношении кристаллы анизотропны и имеют направления (оси) легкого и трудного намагничивания. Так, Ре, сплавы Ре — 51, Ре — N1 и ряд других кристаллизуются в кубической структуре и осями легкого намагничивания у них являются ребра куба, а самого трудного — пространственные диагонали. Для N1, кристаллизующегося также в кубической структуре, имеет место обратное распределение осей. В размагниченном образце направления магнитных [c.277]

Магнитотвердые материалы — это сплавы и химические соединения, относящиеся к классу ферро- и ферримагнетиков и характеризуемые большой коэрцитивной силой (условно свыше 4 кА/м) и максимальной объемной плотностью энергии магнитного поля (более 800 Дж/м ). К ним относятся сплавы и соединения на основе Ре —Со—V, Ре —Со —Сг, Ре —N1—А1, Ре—№—Си, Ре —Со — Си, Ре—Со—М—А1—Си, 1-Со, Мп—А1—С, Мп—В1, Со—редкоземельные материалы (РЗМ), Со —Си —РЭМ, ферриты бария и стронция, а также другие вещества, обладающие высокой остаточной намагниченностью. [c.117]

МАГНИТОСТРИКЦИОННЫЙ ПРЕОБРАЗОВАТЕЛЬ — электромеханический или электроакустический преобразователь, действие которого основано на эффекте магнитострикции. В М. п. используется гл. обр. линейная магнитострикция ферро- и ферримагнетиков в области технического намагничивания (см. Ферромагнетизм). [c.196]

Все перечисленные особенности М. объясняются механизмом намагничивания ферро- и ферримагнетиков, [c.200]

В перем. магн. полях (синусоидальных) М. в.— комплексная величина (см. Магнитная проницаемость). М. в. анизотропных тел (ферро- и ферримагнетиков) — тензор. М. в. ферромагнетиков зависит от частоты перем. магн. поля. Эту зависимость изучает магн. спектроскопия. [c.364]

М. э, играет определяющую роль при образовании доменной структуры см. Магнитная доменная структура), а также магнитостатических волн в ферро-II ферримагнетиках. Она существенно влияет и на формирование структуры доменных стенок в тонких магнитных плёнках (см., напр., Нееля стенка). [c.6]

I. Кривая первого (первоначального) и а-магничивания (КПН) получается при Н. ферро- или ферримагнетика из полностью размагниченного состояния монотонно возрастающим от нуля магн. полем, причём направление последнего относительно намагничиваемого тела остаётся неизменным. На КПН можно выделить пять участков, на каждом из к-рых преобладает определ. механизм Н. Участок 1 (рис.) [c.242]

Коллективные возбуждения— это самые низкие состояния возбуждения над основным состоянием. Следовательно, основное состояние спиновой системы существенно. Если все спины направлены одинаково, то твердое тело —ферромагнетик. Если спины направлены одинаково только в различных подрешетках, то мы имеем дело с ферримагнетиками и антиферромагнетиками. В следующем параграфе мы обратимся к спиновым волнам в ферромагнетиках и на этом простом примере изучим основы представлений о магнонах. Эти результаты тогда легко будет распространить на ферри- и антиферромагнетизм. Это будет сделано в 39. [c.157]

Плоскополяриаованное колебание Е можно представить в виде двух круговых противоположно направленных колебаний (рис. 11.21, а) Е,, поляризованного по кругу вправо, и Еа, поляризованного по кругу влево. В каждый момент времени эти составляющие образуют с плоскостью колебаний АА равные углы и в сумме дают вектор Е, лежащий в этой плоскости. Если такие колебания попадают в среду, в которой скорость распространения право-и левополяризованной составляющих оказывается неодинаковой, например е, < Са, то колебание Ej будет отставать от колебания Ез и по выходе из среды между ними возникнет разность фаз S. Складываясь, колебания Ei и Е дают снова плоскополяризованное колебание Е, но с плоскостью колебаний ВВ, повернутой относительно начального положения этой плоскости АА на угол 6/2 в направлении вращения более быстро распространяющегося колебания Ej (рис. 11.21, б). Такое явление поворота (вращения) плоскости колебаний или соответственно плоскости поляризации плоскополяризованной электромагнитной волны происходит при прохождении ее через намагниченный ферро- и ферримагнетик в направлении приложенного намагничивающего поля Н (в продольном магнитном поле). Это явление было открыто Фарадеем и называется эффектом Фарадея В металлических ферромагнетиках, сильно поглощающих электромагнитные волны, явление Фарадея можно наблюдать лишь в тонких пленках. В ферритах с высоким удельным электрическим сопротивлением, слабо поглощающим энергию электромагнитной волны, эффект Фарадея может быть реализован в образцах длиной в [c.307]

ПАРАПРОЦЁСС истинное намагничивание) — возрастание во внеш. магн. поле Н абс. величины намагниченности М на завершающем этапе намагничивания ферро- и ферримагнетиков после процессов смещения и вращения ), П. обусловлен ориентацией в поле Н. элементарных носителей магнетизма спиновых и орбитальных магн, моментов атомов или ионов), остававшихся неупорядоченными вследствие дезорганизующего действия теплового движения. На этапе П. намагниченность М под действием внеш. поля стремится приблизиться к величине абс. насыщения Мд, т. е. к намагниченности, к-рую имел бы ферри- или ферромагнетик при Т— ОК. П. в большинстве случаев даёт малый прирост намагниченности, поэтому практически процесс намагничивания считают законченным при достижении техн. насыщения. Вблизи точки Кюри, где роль процессов смещения и вращения уменьшается, а П., наоборот, увеличивается вследствие увеличения числа магн. моментов атомов, разупорядоченных возрастающим тепловым движением), он почти полностью определяет характер намагничивания ферро- и ферримагнетиков. [c.545]

Применение в технике. Ф. р. часто понимается в широком смысле как совокупность явлений, происходящих в ферро- и ферримагнетиках, находящихся в постоянном (или медленно изменяющемся) магн. поле и переменном эл.-магн. поле диапазона СВЧ. При таком определении Ф. р. это явление лежит в основе всех магн. (ферритовых) устройств, используемых в технике СВЧ. Если принять более узкое определение Ф. р. как совокупности явлений, происходящих вблизи реэонансвьи значений частоты и пост, поля, то Ф. р. в поликристаллич. ферритах используется в резонансных вентилях СВЧ-диапазона, а в монокристаллах—в ферритовых СВЧ-фильтрах. Ф. р. широко применяется для измерения параметров ферро-и феррнмагнетиков констант магн. кристаллографич. анизотропии, магнитоупругих постоянных, а также (с применением несферич. образцов или уокеровских типов колебаний в сферах) пост, намагниченности. [c.309]

Магнитные материалы наряду с полупроводниками и диэлектриками жизненно важны для электронной промышленности, поэтому они заслуживают особого рассмотрения. До недавнего времени круг магнитных материалов ограничивался кристаллически- ми металлическими сплавами, интерметаллидами и оксидами (ферриты и т. п.). Однако в последнее время интенсивно исследуется магнетизм аморфных металлов и сплавов и уже отчетливо просматриваются некоторые направления практического использования аморфных магнетиков. В настоящее время находят применение магнитномягкие ленточные аморфные ферро- и ферримагнетики, представляющие собой сплавы переходных металлов с металлоидами. Научная проблема получения таких материалов путем быстрого охлаждения из жидкого состояния сегодня становится важной прикладной отраслью техники. Можно утверждать, что вслед за эрой кристаллических магнитных материалов наступит эра новых магнитных металлических материалов, каковыми являются аморфные сплавы. [c.121]

V < Vb находится в суперпарамагнитном состоянии, а наночастица, объем которой больше критического, является ферромагнетиком. Оценки [146] показывают, что для типичных ферро-и ферримагнетиков при 100 К критический объем составляет 10 -10 м , что соответствует наночастицам с линейными размерами менее 1-15 нм. Суперпарамагнетизм наблюдался на наночастицах (б 10 нм) никеля в матрицах из силикагеля [175] и свинца [176] кобальта в матрице меди [177] и в ртути [178] железа в ртути [171, 178] ив /3-латуни [179]. Имеющиеся в литературе экспериментальные данные по суперпарамагнетизму достаточно подробно рассмотрены в [4, 5], поэтому кратко обсудим лишь недавние экснериментальные исследования. [c.114]

Редкоземельные элементы (лантаниды) имеют электронную конфигурацию общего вида где 4/-оболочка последовательно заполняется с увеличением атомного номера элемента от /г=0 для Ьа до п— А для Ьи. Магнитный момент 4/-оболочки нескомпенсирован, что делает редкоземельные металлы (РЗМ) потенциальными ферро- и ферримагнетиками. Нескомпенсирован-ными магнитными моментами во внутренних электронных оболочках обладают также иттрий, скандий, торий, химические свойства и магнитные характеристики которых сходны с РЗМ и поэтому часто рассматриваются совместно с РЗМ. [c.48]

П. — завершающий этап намагничивания ферро-и ферримагнетиков (после нроцессов смещения и вращения ) он наблюдается в. полях выше технич. насыщения. На этом этапе намагничивания под действием внеш. поля стремится приблизиться к величине абс. насыщения /р, т. е. к намагниченности, к-рую имел бы ферромагнетик при абс. нуле темп-ры. П. в большинство случаев дает малый прирост намагниченности, поэтому практически процесс намагничивания считают законченным при достижении технич. насыщения (см. Техническое намагничивание). Однако под действием очень сильных внеш. магнитных полей возможно дальнейшее увеличение намагниченности за счет подмагничивания внутр. слоев электронных оболочек атомов (подробнее см. Магнитное насыщение). Вблизи точки Кюри, гдо роль процессов смещения и вращения уменьшается, а П., наоборот, увеличивается (вследствие увеличения количества магнитных моментов, дезориентированных возрастающим тепловым движением), последний почтн полностью определяет характер намагничивания ферро- и ферримагнетиков. [c.592]

Критическая температура Твыше которой исчезает магнитное упорядочение, в ферро- и ферримагнетиках называется температурой Кюри, а в антиферромагнетиках — температурой Нееля (последняя часто обозначается через [c.314]

МАГНЙТНО-ТВЁРДЫЕ МАТЕРИАЛЫ (магнитно-жёсткие или высококоэрцитивные материалы), магнитные материалы (ферро- и ферримагнетики), к-рые намагничиваются до насыщения и перемагничиваются в сравнительно сильных магн. полях, напряжённостью в тысячи и десятки тысяч А/м (Ю —10 Э). М.-т. м. характеризуются высокими значениями коэрцитивной силы Не, остаточной индукции Вг, магн. энергии (ВЯ)макс на участке размагничивания петли гистерезиса (табл.). После намагничивания М.-т. м. остаются магнитами постоянными из-за высоких значений В г и Большая коэрцитивная сила М.-т. м. может быть обусловлена след, причинами 1) задержкой смещения границ доменов из-за посторонних включений или сильной деформации крист, решётки 2) выпадением в сла-бомагн. матрице мелких однодомен- [c.372]

МАГНИТОСТРИКЦИЯ (от магнит и лат. з1г1с11о — сжатие, натягивание), изменение формы и размеров тела при его намагничивании открыто англ. учёным Дж. Джоулем (1842). В ферро- и ферримагнетиках (Ре, N1, Со, Ос1, ТЬ, Пу и др., в ряде сплавов, ферритах) М. достигает значит, величины (относит, удлинение А1 1 10-5—10-2). В антиферро-, пара-и диамагнетиках М. в большинстве случаев очень мала (10- —10- ). Обратное по отношению к М. явление — изменение намагниченности ферромагн. образца при деформации — наз. магнитоупругим эффектом пли Виллари эффектом. [c.384]

При намагничивании ферро- и ферримагнетиков магнитные силы действуют в интервале от нулевого поля до поля напряжённостью в к-ром образец достигает техн. магн. насыщения Намагничивание в [c.384]

Магнитные свойства. Среди магнитоупорядоченных материалов в особую группу выделяют ферримагнетики, или, иначе, ферриты. В отличие от простых ферромагнетиков, или антиферромагнетиков, характерной особенностью которых является расположение магнитных атомов в трансляционно-эквивалентных узлах, к ферримагнети-кам относят материалы, в которых имеются неэквивалентные в кристаллографическом и (или) в магнитном отношении подрешетки. При таком определении ферри-магнетизма ферромагнетик представляет собой частный Jiy4afl ферримагнетика с одной магнитной подрешеткой, а простой антиферромагнетик — частный случай ферримагнетика с двумя эквивалентными подрешетками. Наличие неэквивалентных подрешеток определяет богатство магнитных свойств ферримагнетиков, отличающихся от свойств ферро- и антиферромагнетиков, хотя при определенных условиях можно найти общие черты среди этих различных групп магнетиков. [c.707]

ГИСТЕРЕЗИС МАГНИТНЫЙ — неоднозначная (необратимая) зависимость намагниченности М магнитоупорядоченного вещества (магнетика, напр. ферро-или ферримагнетика) от виеш. магн. поля Н при его циклич. изменении (увеличении и уменьгоении). Общей причиной существования Г. м. является наличие в оп-редел. интервале изменения Л среди состояний магне тика, отвечающих минимуму термодинамического потенциала, метастабильных состояний (наряду со ста-Сильными) к необратимых переходов между ними. Г. м, можно также рассматривать как проявление магн. ориентационных фазовых переходов первого рода, для [c.492]

СПйНОВЫЕ ВОЛНЫ — волны нарушений маги, упорядоченности в ферро-, антиферро- и ферримагнетиках. Спины атомов в этих веществах и связанные с ними магн. моменты в осп. состояния упорядочены. Отклонение магн. момента от преимущественного направления не локализуется ва атоме, а в виде волны распространяется в среде. С. в.— элементарное возбуждение [c.637]

Магнитные свойства ферро- или ферримагнетиков обычно характеризуют зависимостями магнитной индукции В и намагниченности М (или внутренней магнитной индукции В = ХцУИ ) от напряженности магнитного поля Н, а также зависимостями удельных потерь на перемагничивание р от магнитной индукции В и частоты /. Г рафики зависимостей В (или В1) от Н называют кривыми намагничивания. [c.280]

ЦИЛИНДРИЧЕСКИЕ МАГНЙТНЫЕ ДОМЕНЫ, магнитные пузырьки , изолированные однородно намагниченные подвижные области ферро- или ферримагнетика (домены), имеюш ие форму круговых цилиндров и направление намагниченности, противоположное направлению намагниченности остальной его части (рис. 1). Обнаружены в кон. 50-х гг. 20 в. в ортофер- [c.847]

Смотреть страницы где упоминается термин Ферро- и ферримагнетики : [c.249] [c.11] [c.11] [c.11] [c.11] [c.545] [c.327] [c.22] [c.274] [c.108] [c.359] [c.380] [c.521] [c.580] [c.62] [c.323] [c.386] [c.517] [c.647] [c.431] [c.424]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...