Водяной пар. Процесс парообразования

ВОДЯНОЙ ПАР. ПРОЦЕСС ПАРООБРАЗОВАНИЯ [c.126]

Водяной пар. Процесс парообразования [c.50]

На рис. 1.82 приведена схема ртутно-водяной бинарной установки, а на рис. 1.83 — ее идеальный цикл . В ртутном котле I образуется насыщенный ртутный пар. Процессу парообразования соответствует в идеальном цикле линия 5р—6р. Из ртутного котла пар поступает в турбину ртутного пара 3, где расширяется до давления и температуры 4, по изоэнтропе 6р—2р идеального цикла. Отработавший ртутный пар идет в теплообменный ап- [c.131]

Диаграмма s — Т для водяного пара играет важную роль в теплотехнических расчетах. Она очень наглядна и дает возможность определить, сколько теплоты необходимо подвести на той или иной стадии получения перегретого пара, так как диаграмма тепловая (рис. 11.3). Площадь под процессом 1—2 на диаграмме равна количеству теплоты, которое необходимо подвести к 1 кг йоды при О °С, чтобы получить насыщенную жидкость при постоянном давлении, или теплоты насыщенной жидкости. Площадь под процессом 2—3 на диаграмме равна теплоте, которую необходимо подвести к 1 кг насыщенной жидкости, чтобы превратить ее в сухой насыщенный пар при постоянном давлении, или теплоте парообразования. Площадь под процессом 3—4 на диаграмме равна количеству теплоты, которую необходимо подвести к 1 кг сухого насыщенного пара, чтобы получить перегретый нар при постоянном давлении или теплоте перегрева. Площадь под процессом ]—2—3 равна полной теплоте сухого насыщенного пара, а площадь под всем процессом парообразования 1—2—3—4 — полной теплоте перегретого пара. [c.196]

Для правильного представления о процессах изменения состояния пара рассмотрению способов пользования табличными данными и диаграммой S—i необходимо предпослать рассмотрение процесса парообразования и отдельных процессов изменения состояния воды и водяного пара. [c.99]

Процессы парообразования и перегрева водяного пара [c.99]

В технике широко применяются пары различных веществ воды, аммиака, хлористого метила и др. Наибольшее применение находит водяной пар — реальный газ, являющийся рабочим телом паровых машин. Производство водяного пара для промышленных целей осуществляется в паровых котлах в процессе парообразования при постоянном давлении. [c.54]

С точки зрения возможности достижения максимальной тепловой экономичности одноступенчатого цикла представляет интерес рассмотрение циклов на рабочих телах с высокой критической температурой (прежде всего жидких металлов), в которых процесс генерации пара происходит при максимальной температуре цикла. Применение жидкостей с высокой температурой кипения при сравнительно низких давлениях пара обеспечивает ряд преимуществ энергетических установок. Более низкое давление (по сравнению с водяным паром) облегчает и упрощает конструкции оборудования. Более благоприятное соотношение теплоемкости жидкой фазы и теплоты парообразования позволяет получить высокий к. п. д. без регенеративного подогрева конденсата. Относительно малая теплоемкость паровой фазы позволяет не прибегать к перегреву пара без существенного снижения к. п. д., что невозможно на водяном паре. [c.21]

Процесс парообразования без подвода тепла извне — вскипание — происходит очень быстро во всем водяном объеме котла и приводит к увеличению влажности пара. [c.149]

Диаграмма s — Т для водяного пара изображена на рис. 27. По ее вертикальной оси откладываются значения абсолютных температур, а по горизонтальной — значения энтропии. Обозначение точек, соответствующих различным стадиям процесса парообразования,— то же, что и в диаграмме v—p (рис. 25). Точка / соответствует начальному состоянию воды, имеющей 0°С и любое давление. Она лежит на оси температур, так как в этом состоянии энтропиЮ воды мы ранее условились считать равной нулю So —0. Линия 1 — к представляет собой верхнюю [c.133]

На современных крупных тепловых электростанциях основным двигателем является паровая турбина, где в качестве рабочего тела используется водяной пар, который получают в паровых котлах. Процесс парообразования в котлах обычно происходит при постоянном давлении. [c.49]

На рис. 2.11 и 2.12 изображены процессы нагрева воды до кипения, парообразования и перегрева водяного пара в p,v- и T,s-диаграммах. [c.49]

Гидродинамическая кавитация не развивается в прямолинейном течении. Изменение направления или сближение линий тока является типичной особенностью процесса гидродинамической кавитации. Образование каверны вследствие изменения давления в потоке жидкости без изменения направления течения по своей природе ближе к кипению. Такая каверна не будет присоединенной. Пример подобного течения приведен на фиг. 5.3. Открытая с одного конца тонкая горизонтальная трубка соединена с трубопроводом большего сечения, по которому течет вода под давлением 3,16 ата при температуре 120 °С. Течение в горизонтальной трубке до точки В типично для всех однофазных течений жидкости. В точке А происходит местное падение давления, обусловленное ускорением течения от значения скорости в основном трубопроводе до скорости в горизонтальной трубке. Затем давление убывает почти линейно до точки В, в которой оно равно 2,11 ата. Это давление соответствует давлению насыщенного водяного пара при температуре 120°С. Здесь начинает образовываться пар, который сразу за этим сечением появляется в виде мелких пузырьков, поскольку далее вниз по течению вода перегрета. По мере дальнейшего понижения давления скорость парообразования быстро возрастает, так как степень перегрева увеличивается. В результате течение превращается в двухфазное и ниже по течению в нем появляется все больше пузырьков, размер которых увеличивается. В некоторой точке между точкой В и открытым концом [c.189]

Процессы парообразования р<г -диаграмма водяного пара [c.64]

Рис. 1.22. Процессы парообразования в ра-диаграмме (ру-диа-грамма водяного пара)

Состояние кипящей жидкости при давлении изобразится Рис. .25. Процессы парообразования в Гх-диа- точкой /, характеризующейся грамме (Ts-диаграмма водяного пара) температурой кипения при рас- [c.72]

Если в котлах с естественной циркуляцией принудительное движение среды происходит лишь в водяном экономайзере, то в прямоточных котлах процесс парообразования от поступления воды в котел до выдачи перегретого пара осуществляется принудительно и одно- [c.202]

В 10 и И излагается процесс парообразования, устанавливаются основные понятия и определения, даются соотношения и формулы (Реньо и Цейнера). Дальше выводится уравнение Клапейрона — Клаузиуса и показывается, как на основании этого уравнения может быть вычислена плотность пара. После этого приводятся таблицы насыщенного водяного пара Цейнера (до 20 аг). В 12 рассматривается изотермическое изменение состояния насыщенного пара и выводятся формулы для работы и теплоты [c.84]

Общетеоретическая часть учебника Мерцалова имеет следующее содержание введение механический эквивалент тепла уравнение лживых сил в применении его к термодинамике характеристическое уравнение система координат р—изображение различных процессов в системе координат р—и процессы изотермический и адиабатический обратимые и необратимые процессы коэффициент полезного действия постулат Клаузиуса принцип Томсона цикл Карно зависимость к. п. д. цикла Карно от температур источника теорема Клаузиуса энтропия система координат Т—5 политропные кривые характеристическое уравнение насыщенного пара применение первого принципа термодинамики к насыщенным парам уравнение Клапейрона выражение энтропии насыщенного пара изображение процесса парообразования в системе координат Т—5 построение тепловой диаграммы для насыщенного пара некоторые частные процессы для насыщенного пара процесс паровой машины свойства перегретого пара основные уравнения термодинамики для перегретого водяного пара цикл паровой машины для перегретого пара. [c.113]

Начинается эта глава рассмотрением особенностей процесса парообразования и диагра.ммы р—v насыщенного пара. При этом на основании числовых данных показывается, что нижняя пограничная кривая по мере увеличения давления несколько отходит от оси ординат, а верхняя, наоборот, по мере увеличения давления приближается к ней. После рассмотрения диаграммы p v насыщенного водяного пара даются некоторые относящиеся к не.му аналитические соотношения, а именно формулы объема влажного пара, для dQ, внутренней энергии и энтропии. [c.237]

Клаузиус вывел формулу, которая скрытую теплоту парообразования связывала с изменением объема вещества при парообразовании и абсолютной температурой. Эта формула, известная как формула Клапейрона — Клаузиуса, имеет и в настоящее время широкое применение и не только при расчетах процесса парообразования. Клаузиусом в 1880 г. было дано уравнение состояния для водяного пара, имевшее, так же как и уравнение Ван-дер-Ваальса, поправку на объем молекул и поправку на внутреннее давление, которая выражалась как функция температуры. Клаузиусу принадлежит установление некоторых соотношений дифференциальных уравнений термодина.мики, использованных и.м при построении теории водяного пара. Исследования и работы Клаузиуса по теории водяного пара стали публиковаться, начиная с 1851 г. В обобщенном виде они даны им в сочинении Механическая теория тепла (1887). [c.487]

Каждому приходилось наблюдать переход воды в пар при кипячении ее в чайнике, самоваре. Здесь процесс парообразования происходит при атмосферном давлении. В технике получение водяного пара происходит л при меньших и при значительно больших, чем атмосферное, давлениях. [c.61]

На рис. 14.12,6 показан теоретический цикл в s — 7-диаграмме. Линия 1—2 — адиабатное расширение сухого рабочего иара в соиле эжектора от давления пара в котле р до давления в испарителе / о. Линия 2—4 условно изображает смешение рабочего пара, состояние которого соответствует точке 2, с сухим насыщенным паром из испарителя, состояние которого соответствует точке 4. Состоянию смеси соответствует условная точка 5 при давлении Ро- оПиния 5—5 — сжатие смеси рабочего и холодного иаров при обмене энергией в камере смешения 5 —6 — сжатие смеси в диффузоре до давлетшя конденсации рк 6—7 — конденсация водяных паров в конденсаторе 7—8 — дросселирование части воды в РВ 8—4 — кипение воды в испарителе 7—9 — повышение давления до р за счет работы насоса 9—10 — нагрев воды в котле 10—1 — парообразование в котле. Так как изобар ,i совпадают с левой пограничной кривой, то точки 7 и 9 совпадают. В машине условно мои<1го выделить два цикла прямой /—3—7— 9—10 и обратный холодильный цикл 4—6 —7—8. В действительности процессы прямого и обратного циклов в эжекторе осуществляются одновременно и не могут быть разделены. [c.139]

Построим, пользуясь данными таблиц водяного пара, изобары в Ts-диа-грамме если подводить к рабочему телу тепло при р — onst, изменение энтропии жидкости при изменении температуры изобразится близкой к логарифмическому виду кривой. На диаграмме эта кривая изображается линией аЬ. В точке Ь, соответствующей температуре кипения при выбранном давлении, прекращается повышение температуры и начинается кипение воды. При дальнейшем подводе тепла энтропия увеличивается, а температура остается постоянной конец процесса парообразования характеризуется точкой с таким образом, процесс парообразования изображается линией Ьс, параллельной оси абсцисс. Дальнейший подвод тепла при постоянном давлении опять сопровождается повышением температуры, и процесс перегрева пара при р = onst изображается близкой к логарифмическому виду кривой се. [c.118]

Каждому давлению насыщения (или температуре кипения у отвечают вполне определенные значения удельных объемов v и v". Изменение удельного объема сухого насыщенного водяного пара v" в зависимости от давления насыщения показано на рис. 11.5. В области малых давлений удельный объем сухого насыщенного пара во много раз больше удельного объема жидкости, из которого он получен. Так, для водяного пара удельный объем v" при р=0,1 МПа в 1630 раз больше удельного объема жидкости v, а при р = Ъ кПа (0,005 МПа) — в 28 000 раз. Из рассмотренного выше процесса парообразования следует, что удельный объем двухфазной системы ( жидкость—пар ), называемой влажным насьщенным паром, находится в пределах от v до v". [c.160]

Водяной пар получают в паровых котлах, различных по конструкции и производительности. Процесс парообразования в котлах обычно происходит при постоянном давлении, т.е. при p= onst. [c.99]

Чтобы судить о содержании во влажном паре воды и сухого насыщенного пара, в термодинамике применяют понятие о степени сухости или просто сухости пара. Под степенью сухости (сухостью) пара понимают массу сухого пара, содержащегося в единице массы влажного пара, т. е паро-водяной смеси. Степень сухости пара обозначают буквой X и она выражает долю сухого насыщенного пара во влажном паре. Очевидно, величина 1—х представляет собой массу воды в единице массы паро-водяной смеси. Эту величину называют влажностью пара. Сообразно с этими понятиями началу кипения воды соответствует степень сухости пара, равная О, и влажность пара, равная 1, и, наоборот, завершению процесса парообразования, т. е. состоянию сухого насыщенного пара соответствует степень сухости пара, равная 1, и влажность пара, равная 0. Таким образом, по мере парообразования величина степени сухости пара возрастет от О до 1, а влажность пара уменьшается от 1 до 0. [c.101]

Первая систематизация обширного экспериментального материала, накопленного при изучении процессов генерации водяного пара, была проведена в книге М. А. Стыриковта Внутрикотловые процессы , изданной в качестве учебного пособия в 1954 г. В дальнейшем М. А. Стыриковичем, О. И. Мартыновой и 3, Л. Мирополь-ским издается учебник Процессы генерация пара на электростанциях (Энергия, 1969), в котором обобщаются материалы, накопленные в последующие годы, и опыт преподавания этой дисциплины в энергетических вузах. Эта книга в настоящее время является единственной в учебной литературе рассматриваемой области. Од-. нако, представляя большую ценность для студентов теплоэнергетических факультетов, она, конечно, далеко не в полной мере пригодна для учащихся вузов, готовящих инженеров другого профиля (например, в области химической технологии, химического аппарато-строения, пищевой промышленности и пр.). Между тем процессы гидродинамики, тепло- и массообмена при парообразовании, рассматриваемые в различных курсах, имеют много общего. Это дает возможность создать учебное пособие для студентов нескольких [c.3]

Исходным носителем энергии в котельной установке, наличие которого необходимо для. образования из воды водяного пара, служит топливо. Сжигание топлива в атмосферном воздухе сопровождается прербразованием химической энергии топлива в тепловую энергию продуктов сгорания, а полученное тепло может быть далее передано воде и пару. В соответствии с этим, основными элементами процесса производства пара являются процесс горения топлива, процесс теплообмена между продуктами сгорания топлива (и самим горящим топливом) и рабочей жидкостью котельной установки (вода, пар) и, наконец, сам процесс парообразования. [c.3]

Внутри этих труб помещаются стальные трубы меньшего диаметра с открытыми верхними и нижними концами. По внутренним трубам из верхней камеры вода поступает к нижним концам обогреваемых труб. В кольцевой щели между внутренней и наружной трубами происходит процесс парообразования. Пароводяная эмульсия поднимается по"этой кольцевой щели в водяную камеру, и пузырьки пара прорываются в паросборное пространство над уровнем воды. Таким образом, испарительные элементы конденсаторов-испарителей представляют собой известные трубки Фильда, аналогичные по конструкции применяемым в паро-вых котлах. [c.70]

Рассмотрим процесс получения водяного пара из воды. Начальное состояние жидкой воды, находящейся под давление р и имеющей температуру О °С, изображается на p,v и Г,5-диаграммах точкой а. При подводе к воде теплоты при р = onst температура ее увеличивается, а удельный объем растет. В некоторый момент времени температура воды достигает температуры кипения, и состояние ее при этом изображается точкой А. С дальнейщим подводом теплоты начинается процесс парообразования с сильным [c.49]

ВОДЫ, нагретой до температуры кипения i/ при данном давлении, соответствует на диаграмме р —о точка б. Дальнейший подвод тепла сопровождается кипением воды с переходом ее в газообразное состояние, называемое водяным паром. Температура же смеси жидкости и пара при р onst остается неизменной и равной температуре кипения t ° С до тех пор, пока вся жидкость полностью не превратится в пар с удельным объемом v", обозначенным на диаграмме р—v точкой г. Состояние водяного пара в точке г называется сухим насыщенным паром. Изобара а—б представляет процесс нагрева воды при р = onst от 0°С до //С, а изобара б—г одновременно является изотермой t — onst и представляет процесс парообразования. Каждому давлению соответствует своя вполне определенная температура кипения и парообразования. Чем выше давление, тем выше температура кипения я парообразования. [c.81]

Глава XIII. водяной ПАР 68. Процесс парообразования в диаграмме р—V [c.166]

В 1 второй части описывается процесс парообразования, устанавливаются основные понятия и их определения, а также дается диаграмма р—V водяного пара с нанесенными на ней предельными кривыми. Здесь же дается и формула объема влажного пара. В 2 Применение первого принципа термодинамики к насыщенному пару говорится о теплоте, расходуемой на подогрев жидкости и процесс парообразования, внутренней и В1нешней работе и энергии сухого и влажного пара. [c.122]

В гл. 6 излагаются физические основы процесса парообразования, устанавливаются понятия о насыщенном и перегретом паре, даются диаграммы р—v и Т—s для водяного пара с пограничными кривыми и критической точкой. Даются общие формулы для теплоты влажного и перегретого пара, а также уравнение состояния перегретого пара Тумлирца — Линде. Выводится (посредством цикла Карно) уравнение Клапейрона — Клаузиуса и дается применение его к процессам испарения, плавления и сублимации. [c.175]

Бурление осуществляется погружением на дно горшка куска сырого дерева на железном пруте. Интенсивное парообразование помогает удалить пузыри из стекломассы. Для этой же цели иногда употребляют также окись мышьяка АзгОз и калийную селитру KNO i. Наполненные водяным паром или кислородом пузырьки, поднимаясь на поверхность, захватывают с собой мелкие пузырьки, образовавшиеся в процессе варки стекла. [c.578]

При изменениях состояния смеси воздуха и водяного пара количество воздута почти всегда остается неизменным, а количество водяного пара уменьшается или увеличивается в зависимости от процесса конденсации или парообразования, а потому удобно бывает брать при подсчетах такое количество смеси, при котором воздух составляет 1 кг, а водяной пар х кг. [c.610]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...