Независимое сложение моментов сил

Независимое сложение моментов сил [c.274]

Принимается, что конструкции жесткие и перемещения их весьма малы по сравнению с размерами. Для таких систем применяют принцип независимости сложения действия сил напряженное и деформированное состояние системы от нескольких нагрузок может быть получено суммированием состояний от действия каждой нагрузки в отдельности. Например, при действии заданной нагрузки Р и трех неизвестных сил Xj, Aj, 3 изгибающий момент и прогиб в определенном сечении т выражаются в общем виде так [c.117]

Предположим, что у тела в какой-то момент времени была скорость V (рис. 1.85). Ее можно заменить двумя скоростями и и сказать, что тело одновременно совершало два движения одно по горизонтали со скоростью Vr, а другое — по вертикали со скоростью Скорости (а значит, перемещения и ускорения) для всех последующих моментов времени тоже можно заменить горизонтальными и вертикальными составляющими этих скоростей. Другими словами, принцип независимого сложения движений позволяет заменить рассмотрение одного сложного криволинейного движения, происходящего в заданной системе отсчета, рассмотрением двух [c.87]

Итак, при сложении моментов /i и I2 двух независимых систем мы получаем для полного момента все значения (106.3) от суммы до модуля разности складываемых моментов. [c.457]

Результирующее смещение тела в данный момент определяется суммой независимых смещений, приобретаемых телом в каждом из складываемых колебаний x = Xi+X2. Это результирующее смещение можно найти с помощью векторной диаграммы. Построим для этого по правилу сложения векторов вектор амплитуды результирующего колебания а (рис. 139). Очевидно, проекция его на ось ОХ равна сумме проекций Xi и Хг векторов амп.литуды И] и аг на эту же ось и изменяется со временем по закону [c.177]

Наиболее простой путь решения этой задачи состоит в том, что изгибающий момент независимо от того, как он расположен, раскладывается по главным осям инерции поперечного сечения, н косой изгиб рассматривается как результат сложения двух изгибов, происходящих в главных плоскостях. Задача изучения косого изгиба, таким образом, ничего принципиально нового в себе не содержит. Мы должны просто просуммировать напряжения, возникающие в поперечном сечении в результате действия двух моментов, расположенных в главных плоскостях (рис. 29). [c.30]

Если сделать серию мгновенных фотографий шариков во время их падения, то можно получить картину, приведенную на рис. 1.84, б. На нем хорошо видно, что в любой момент времени оба шарика находятся на одной и той же высоте. Следовательно, появление горизонтальной скорости у одного из шариков никак не сказывается на характере его движения по вертикали. Шарик просто добавляет к своему ускоренному движению по вертикали второе независимое равномерное движение по горизонтали. Происходит сложение двух независимых движений, в результате чего второй шарик начинает совершать сложное неравномерное криволинейное движение по параболе. [c.86]

Второй основной довод, направленный против разбираемой теории, связан с понятием ячеек, т. е. максимально полно определенных состояний и вероятностей перехода между ними. Как мы подчеркивали, в этой теории предполагалось, что система всегда находится в максимально полно определенном состоянии и лишь переходит от одного такого состояния к другому. Вероятности перехода определялись в этой теории при помощи теории возмущений. С другой стороны, вероятность осуществления того или иного состояния в определенный момент времени (из выделенного нами дискретного ряда моментов) подсчитывалась обычными методами теории вероятностей, с помощью обычных законов сложения и умножения вероятностей. При этом предполагается, что указанная вероятность равна сумме вероятностей перехода системы в данное фиксированное состояние из всех других состояний, в одном из которых она была в предшествующий момент. Каждая из этих вероятностей равна произведению вероятности того, что система в предшествующий момент находилась в соответствующей ячейке, на вероятность перехода из этой ячейки в данную фиксированную ячейку за интервал времени между двумя выделенными дискретными моментами и т. д. Одним словом, изменение вероятностного распределения со временем определялось так, как если бы переходы между ячейками реально существовали, и значения вероятностей переходов определялись по теории возмущений. Получаемое таким путем в некоторый момент распределение вероятностей, т. е. значение вероятностей различных ячеек,. определяется долей систем ансамбля тождественных независимых систем, оказавшихся в различных ячейках, если системы ансамбля действительно совершали переходы с указанными вероятностями (и если число систем ансамбля [c.148]

Абсолютная скорость №2 получается векторным сложением скорости движения воды вдоль лопатки и окружной скорости той точки лопатки, в которой вода покидает колесо. Применяя к этому движению теорему о моменте количества движения, мы получим независимо от того, что происходит внутри колеса, следующее [c.124]

Для типичных источников квазимонохроматического света, атомы которых излучают независимо друг от друга, флуктуации интенсивности порядка самой интенсивности I и С(0) 2. Это легко понять в рамках модели излучения в виде хаотической последовательности одинаковых волновых цугов. Пусть п — число атомов источника, волновые цуги от которых достигают в данный момент приемника. Сложение п колебаний одинаковой амплитуды а со случайными фазами дает колебание, квадрат амплитуды которого а = по, поэтому 1 с = п(й и <п)0. Для полностью независимых атомов флуктуация числа п атомов, излучающих в данных — ) > = <п>, откуда [c.233]

Включим теперь тензорные силы, связывающие каналы и и у. Траектории h E) и 12 Е) изменятся, но интересно, что в пределе при / -> О недиагональные матричные элементы тензорных сил исчезают, и каналы опять становятся фактически независимыми. При У = 0 только канал v входит в амплитуду рассеяния бессмысленный канал и выпадает. Наличие влияния бессмысленных каналов при / = 0 составляет особенность систем со спином в случае, когда для /, L, S нарушается неравенство треугольника L+S>J > jZ, — Sj, которому подчиняется векторное сложение угловых моментов. Тем не менее, как было продемонстрировано на частных примерах в [41, 42], бессмысленные каналы всегда можно отделить. [c.222]

КВАНТОВОЕ СЛОЖЁИИЕ МОМЕНТОВ — сложение моментов (орбитальных, спиновых, полных) независимых частиц (или систем — атомов, молекул и т, д.) по законам квантовой механики. Применяется также назв. векторное сложение моментов. В сл> чае двух частиц задача состоит в определении спектра возможных собств, значени оператора квадрата суммарного момента и проекции 2 на фиксированную ось и соответствующих собств. ф-ций операторы моментов частиц 1, 2), Спектр имеет вид [c.320]

Обратим пни,мание на важное свойство суперпозиции (независимого сложения) ко.манд управления, поступаюши.ч на органы управления при отработке требуемых моментов. Этой свойство, присущее равным образом как крестообразной, так и иксообразиой схемам размещения камер сгорания, является следствием линейности зависимостей (1.32), описывающих связи между моментами и углами отклонения камер сгорания. Свойство суперпозиции выражается Б том, что при одновременной отработке органами управ,тения команд на отклонение камер сгорания на углы 5 , 5р и б р д.тя создания требуемы.ч мо.ментов результнруюши1Ч гол отклонения каждой камеры сгорания образуется как алгебраическая сумма углов б,, бр и б р с учетом и знаков, Прн этом управляющие моменты, развивае,мые по всем трем ОСЯ.М, фор.мируются независимо друг от друга. [c.70]

Чтобы получить общее уравнение для изгибающих моментов при действии сжимающей силы и различных сосредоточенных или распределенных внещних нагрузок, можно применить метод начальных параметров. Действительно, уравнение (20.55) составлено с учетом одновременного действия продольной силы и поперечных нагрузок, и, значит, здесь может быть применен принцип независимости и сложения действия сил. [c.581]

Поляризация световых волн определяется вектором электрического поля Е(г, /) в фиксированной точке пространства г в момент времени t. Поскольку вектор электрического поля монохроматической волны Е изменяется во времени по синусоидальному закону, колебания электрического поля должны происходить с определенной частотой. Если предположить, что свет распространяется в направлении оси Z, то вектор электрического поля будет располагаться в плоскости XJ. Поскольку X- и/-составляющая вектора поля могут колебаться независимо с определенной частотой, сначала следует рассмотреть эффекты, связанные с векторным сложением этих двух осциллирующих ортогональных составляющих. Задача о сложении двух независимых ортогональных колебаний с некоторой частотой хорошо известна и полностью аналогична задаче о классическом движении двумерного гармонического осциллятора. В общем случае такой осциллятор движется по эллипсу, который отвечает не-сфазированным колебаниям х- и -составляющих. Существует, конечно, много частных случаев, имеющих больщое значение в оптике. Мы начнем с рассмотрения общих свойств излучения с эллиптической поляризацией, а затем обсудим ряд частных случаев. [c.64]

Самым замечательным достижением Вариньона в создании последовательной системы геометрической статики является успешная попытка увязать два основных принципа геометрической статики пред-шествуюгцего периода — принципа сложения сходящихся сил (правило параллелограмма) и принципа сравнения моментов сил. Если статика Роберваля еш,е основывалась на этих двух независимых друг от друга положениях, то у Вариньона они переплелись в его XVI лемме. Обра-ш,ает на себя внимание сочетание в творчестве Вариньона абстрактного математического мышления с большой инженерной интуицией и знанием техники своего времени. [c.188]

Тем временем, будучи еще студентом колледжа св. Джона в Кэм-бридже, Джон К. Адамс 3 июля 1841 г. закончил свой знаменитый мемуар, в котором он изложил свое мнение об исследовании ссобениостей движения Урана, основанное на гипотезе, что эти особенности вызваны возмущениями неизвестной еще планеты. Б течение 1845 г. Адамс получил решение задачи (между 1843 и 1845 гг. он нашел шесть решений с очень высокой точностью), которое могло бы привести к немедленному открытию неизвестной планеты, если бы сразу были предприняты телескопические наблюдения. В 1845 г. начинающий молодой французский астроном У. Леверье совершенно независимо от Адамса предпринял аналогичное исследование. С помощью различных аналитических методов оба достигли цели в решении трудной задачи вычисления для некоторых выбранных моментов времени п сложений гипотетической планеты. Хотя нет никаких сомнений в том, чго Адамс получил свои выводы значительно раньше, чем Леверье (после ненужной задержки Чаллис начал трудоемкие поиски планеты на Кэмбриджской обсерватории в июле месяце, предшествовавшем открытию планеты), Леверье первым опубликовал свои результаты, и по его инициативе Галле предпринял поиски планеты на Берлинской обсерватории, которые немедленно увенчались успехом. Планета, позже названная Нептуном, была открыта 23 сентября 1846 г., и ее положение почти совпадало с положениями, предсказанными Адамсом и Леверье. История открытия Нептуна ) и последующая полемика является одним из наиболее значительных эпизодов в истории астрономии. Но когда словесная битва утихла, имя Адамса как конкурента Леверье в деле открытия Нептуна было совершенно забыто. [c.322]

С квант, точки зрения излучение нелазерных источников света складывается из фотонов, испускаемых независимо отд. ч-цами, причём их испускание происходит спонтанно, в произвольных направлениях, в случайные моменты времени, а длина волны, возникающей при сложении множества актов испускания, не имеет точно определённого значения и лежит в пределах, зависящих от разброса индивидуальных св-в излучающих микросистем (см. Спонтанное излучение, Источники оптического излучения). Действие Л. основано на вынужденном испускании фотонов под действием внешнего электромагнитного поля (см. Квантовая электроника). [c.337]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...