Течение со скольжением и температурным скачком

Формула (11.2) определяет температурный скачок при свободной конвекции и небольших скоростях течения газа. При больших числах Маха формула температурного скачка усложняется. В этих условиях температурный скачок зависит от скорости скольжения 1221. [c.392]

Числовые значения ф, полученные в опытах, показывают, что при течении газа со скольжением дополнительное тепловое сопротивление создается не только вследствие температурного скачка, но и вследствие изменения условий теплообмена в пограничном слое. В самом деле, величине ф = 2,3 соответствует коэф )ициент аккомодации о = 0,573, тогда как непосредственно измеренные для воздуха величины коэффициентов аккомодации а = 0,87 — 0,97. Следовательно, дополнительное тепловое сопротивление при течении газа со скольжением больше теплового сопротивления, обусловленного скачком температур. [c.403]

Грибкова и Штеменко разработали очень интересную методику одновременного измерения температурного скачка и скольжения в условиях таких потоков разреженного газа, когда можно было иметь значительные градиенты температуры и скорости на средней длине свободного пути молекул. Метод основан на продольном обтекании тонкой нагретой нити, т. е. при течении разреженного газа в цилиндрической кольцевой трубе, в которой диаметр внутреннего сплошного нагретого цилиндра был очень мал по сравнению с внешним. Грибкова разработала теорию такого прибора, что и позволило решить поставленную задачу. [c.56]

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ СКОЛЬЖЕНИЯ И ТЕМПЕРАТУРНОГО СКАЧКА ПРИ ТЕЧЕНИИ РАЗРЕЖЕННОГО ВОЗДУХА ОКОЛО ТВЕРДОЙ СТЕНКИ [c.514]

Результаты. наших исследований течения разреженного газа со скольжением и температурным скачком приводят к заключению, что классическая теория аэрогидродинамики в приближении Навье — Стокса согласуется с опытом ъ более широких границах условий относительно степени разреженности среды и величины градиентов температуры и скорости теч ения газа. [c.524]

Течение со скольжением и температурным скачком [c.19]

Построим решение, в котором все гидродинамические и тепловые параметры течения зависят от двух аргументов радиуса г и автомодельной переменной типа распространяющейся волны ip - Ut. Нас будут интересовать следующие вопросы 1) влияние неизотермичности на касательные напряжения 2) влияние вида оператора дифференцирования в (1.6) на разность нормальных напряжений 3) связь завихренности с касательным напряжением и коэффициентом скольжения 4) свойства температурного скачка на стенке. [c.30]

В случае течений слабо разреженного газа граничные условия изменяются, и следует учитывать влияние скольжения и температурного скачка на поверхности обтекаемого тела (см. гл. XI). [c.501]

В области течения со скольжением наблюдаются два эффекта. Первый из них состоит в том, что скорость газа у стенки не равна нулю, а газ скользит по поверхности с конечной скоростью — отсюда название области. Вторым эффектом потока со скольжением является температурный скачок у стенки при теплообмене газа с поверхностью. Температура газа у поверхности не равна температуре поверхности. [c.418]

Необходимо подчеркнуть, что формулы (1) и ( 2) для скольжения и температурного скачка были получены в том предположении, что значения градиентов температуры и макроскопической скорости газа на средней длине свободного пути молекул пренебрежимо малы. В условиях, отвечающих этому весьма существенному допущению, указанные формулы были экспериментально проверены в работах ряда авторов [Л. 3—9]. В частности, измерения коэффициента температурного скачка до сих пор проводились в условиях покоящегося газа относительно стенки. Между тем знание коэффициентов температурного скачка и скольжения в условиях значительных градиентов температуры и скорости на средней длине свободного пробега молекул имеют в настоящее время важное значение для практики. Публикуемые в настоящем докладе результаты по исследованню влияния величины градиента скорости течения и градиента температуры на величину скольжения и температурного скачка следует рассматривать как попытку пополнить сведения в этом аправлении. [c.515]

В экспериментах по скольжению и температурному скачку использованы стационарные методы. Для определения коэффициента скольжения производились измерения гидродинамических потерь при установившемся течении разреженного воздуха по круглым цилиндрическилМ трубкам. Минимальное среднее давление на измеряемом участке трубки было порядка ГО" атм, что соответствовало значению числа Кнудсена л/2 / около 0,3. [c.515]

При вязкомолекулярном течении газа в канале в качестве граничных условий для температуры скорости течения 1принимаются условия температурного скачка и скольжения газа а поверхности [c.516]

Как видно из формулы (14.23), скольжение и температурный скачок существуют при любом давлении проявляются же они в слое Кнудсена толщиной (l- 2) . Так как при больших давлениях Т мало, значения и АТ, пропорциональные I, пре-небрежимы по сра внению со значением скорости течения и температурного напора. На этом и основана гипотеза прилипания газа к стенке в динамике сполошной среды. [c.332]

Многочисленные теоретические исследования в этом направлении основаны на использовании уравнений пограничного слоя с граничными условиями, учитывающими разрежение. Принцниальным здесь является вопрос о возможности такого течения, когда уравнения пограничного слоя остаются справедливыми при наличии влияния скольжения и температурного скачка. [c.332]

В предельном случае малых длин пробега мы приходим к задачам, которые могут быть решены в рамках теории сплошной среды или, точнее, с применением уравнений Навье — Стокса. По существу, это задачи обычной газовой динамики. Однако по установившейся традиции некоторые из них изучаются динамикой разреженных газов. В число таких задач входят, например, некоторые задачи о вязких течениях при малых числах Рейнольдса, о течениях с взаимодействием пограничного слоя с невязким потоком, о близких к равновесным течениях с релаксацией возбуждения внутренних степеней свободы, о течениях со скольжением и температурным скачком на стенке и т. д. К решению этих задач могут быть привлечены методы газовой динамики. В то же время эти задачи, решаемые в рамках теории сплошной среды, тесно связаны с кинетической теорией, так как только с помощью кинетической теории, из анализа уравнения Больцмана, можно обоснованно вывести уравнения Эйлера и Навье—Стокса и их аг алоги для рела-ксирующих сред, установить область их применимости и снабдить их правильными начальными и граничными условиями и коэффициентами переноса. [c.5]

Из описанного способа получения фиктивных скорости и температуры видно, что, принимая их в качестве граничных условий на стенке для уравнений Навье—Стокса, мы получим решение, совпадающее вне слоя Кнудсена с истинным, Поскольку при рассмотрении течений при малых числах Кнудсена нас, как правило, не интересуют детали течения в кнудсеновском слое ), то скорость скольжения и температурный скачок — это, собственно, все, что необходимо для расчета течения в навье-стоксовском приближении. Но, как мы видели, для нахождения этих величин необходимо знать значения истинных скоростей и температуры на границе слоя Кнудсена (грубо на линии 55), для определения которых нужно решить уравнение Больцмана внутри слоя при заданном законе отражения молекул на стенке, В настоящее время эта задача решена лишь для модельного Зфавнения, [c.318]

В этих условиях простые диффузионные представления о переносе тепла, массы и шшульса теряют силу интенсивность перемещения молекул по различным направлениям в сильно разреженном газе не сохраняется одинаковой сказывается лучевой характер перемещения молекул. Перенос энергии на границе с поверхностью тела в разреженном газе осложняется отражением молекул с неполным обменом энергии с частицами тела наблюдается явление температурного скачка. Течение разреженного газа относительно поверхности тела осуществляется со скольжением, и на границе наблюдается скачок скорости тече- [c.103]

Одно из преимуществ предлагаемой схемы расчетов - возможность определения не только полей течения, но и одновременный анализ на кинетическом уровне процессов, протекающих на самой решетке, то есть возможность вычисления силы сопротивления, трения, теплового потока, температурного скачка и скорости скольжения на пластине. Ввиду важности этих величин и во избежание неточного трактования полученных результатов приведем формулы, по которым они вычислялись. [c.161]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...