Волна разгрузки и остаточная деформация

Изложенный в предыдущем параграфе метод построения динамической зависимости а г непригоден в случае, когда кривая а г обращена выпуклостью к оси s, поскольку чем больше здесь деформация, тем больше скорость ее распространения. Более мощные волны в таком случае догоняют более слабые, и получается явление, аналогичное опрокидыванию морских волн, которое трудно поддается теоретическому анализу. Кроме того, описанный метод неприменим к нелинейно упругим телам, у которых зависимость при активных деформациях криволинейна, но разгрузка идет приблизительно по той же кривой, что и нагрузка, так что при разгрузке остаточных деформаций не возникает. Типичную диаграмму, соединяющую в себе оба эти свойства, имеет резина (рис. 174). [c.277]

Волна разгрузки и остаточная деформация [c.260]

ВОЛНА РАЗГРУЗКИ и ОСТАТОЧНАЯ ДЕФОРМАЦИЯ 261 [c.261]

НИХ соответствуют наибольшие пластические деформации, то по мере распространения волны разгрузки вдоль стержня величина остаточной деформации за фронтом уменьшается. [c.262]

Нельзя сколь-либо обоснованно считать то, что динамическая кривая напряжение — деформация расположилась выше квази-статической вследствие применения графических способов при построении кривой А. Неблагоприятными воздействиями, оказываемыми на результат, были нестрогое предположение о том, что остаточная деформация е х, оо), после того как волны разгрузки [c.228]

Ударный фронт упругой волны ОЛ отразится от правого свободного конца стержня, как ударная волна разгрузки, движущаяся со скоростью упругой волны. В плоскости [xt) она изобразится прямой АС. Пересекая волны Римана, она оставит в каждом сечении некоторую остаточную деформацию s = s (x), которую в опыте можно измерить. Если бы мы, кроме того, знали, какая наибольшая деформация до разгрузки была достигнута в каждом сечении, мы могли бы построить динамическую диаграмму a s. [c.275]

До сих пор мы рассматривали образец бесконечной длины, когда один конец его растягивается с постоянной скоростью. Как упоминалось ранее, зависимость между напряжением и деформацией при уменьшении напряжения отличается от той, которая имеет место при его возрастании. В общем случае распространение волны разгрузки начинается при освобождении конца стержня, и интерференция между этой волной и волнами, которые уже распространяются в образце, представляет очень сложную проблему. Для чисто упругих деформаций эта задача была исследована Перри [109] здесь же мы будем рассматривать поведение пластического материала с идеализированной зависимостью напряжение — деформация, показанной на фиг, 39. Кривая напряжение — деформация предполагается линейной и обратимой до точки Л-—предела пропорциональности в этой точке внезапно изменяется наклон, но линейность сохраняется. Далее, после того как предел пропорциональности пройден, например, в точке В, и напряжение уменьшается, то предполагается, что кривая ВС идет параллельно ОА. Когда напряжение полностью снято, сохраняется остаточная деформация ОС. После этого образец становится упругим при напряжениях, не превышающих значения в точке В кривая ВС является обратимой. [c.156]

О распространении волны разгрузки вдоль стержня переменного предела упругости (Задача о накоплении остаточных деформаций), Прикл. мат. и мех., X, 3 (1946). [c.187]

Для определения остаточных деформаций нужно знать величину максимальных напряжений. возникавших в каждом из сечений, т. е. напряжений на волне разгрузки. График максимальных напряжений а (л ) представлен на фиг. 349, а. Точки на этом графике соответствуют одноименным точкам на волне разгрузки. [c.566]

Напряжения агг, афф определяются из формул (17.5), а остаточные деформации — из (19.14). Через /о обозначено значение функции I на отраженной волне разгрузки. [c.174]

Картина в плоскости х, / имеет следующий вид (рис. 245). Расстояние между фронтами нагрузки и разгрузки, перемещающимися с постоянной скоростью ад, постоянно (рис. 245, а). С течением времени простые волны (веер на рис. 245) все более расплываются , поэтому в отрезке между фронтами развиваются все меньшие пластические деформации. Таким образом, с удалением от конца стержня остаточная деформация убывает к нулю (рис. 245, в). [c.378]

Одномерные теории Тэйлора и фон Кармана для волн нагружения в твердом теле представляют собой специальный случай классической теории конечных упругих деформаций. Только при разгрузке с сопутствующими остаточными деформациями появляется необходимость в учете пластических деформаций как таковых. Обозначив Через о однозначную функцию деформаций е, через д — лагранжеву координату вдоль оси образца, через t — время и через р — плотность массы и имея в виду, что duldt=v представляет собой скорость частицы, а — деформацию, выраженную через перемеще- [c.218]

Так как считалось, что скорость распространения волны разгрузки более высокая и равна волновой скорости, рассматриваемой в линейной теории упругости, обсуждались две экспериментальные возможности, основанные на квазистатической кривой напряжение — деформация. В первой, осуществленной Полем Дюве (Duwez, Wood and lark [1942, 1]) в 1942 г., ударяющая масса вызывала быстрое возрастание скорости частиц на одном конце очень длинной медной проволоки. При принятом предположительном виде функции отклика волновые скорости быстро убывали по мере возрастания деформаций. Результатом большой разницы в скоростях была неодинаковость конечных деформаций вдоль проволоки. Если через определенное время эта масса отрывала закрепленный конец проволоки, вызывая быструю волну разгрузки вдоль образца, появлялось фиксированное ( замороженное ) распределение остаточных деформаций, измеренные значения которых можно было сравнить с расчетными, если была известна функция отклика для конечных деформаций. В противном случае, конечно, никакого вывода сделать было нельзя. [c.220]

Такая картина распространения волны разгрузки не является единственно возможной. При некоторых значениях растягивающей силы (или скорости движения конца проволоки), когда возникшее напряжение немного превышает предел упругости, при первой же встрече волны разгрузки с фронтом пластической волны обе возникшие при внутреннем отражении волны могут оказаться упругими и дальнейшее распространение пластических деформаций прекратится. В проволоке останется одна зона постоянных остаточных деформаций. При увеличении растягивающей силы таких зон может образоваться две, три и т.д. [См., например, Ленский В. С., При-кладн. матем. и мех., Х1П, № 2 (1949).] — Я/ иж. перев. [c.159]

В У. в. напряжения пропорциональны деформациям (закон Гука). Если амплитуда деформации в волне превосходит предел упругости вещества, в волне появляются пластич. деформации и ее наз. упруго-пластич. волной. В жидкости и газе аналогичную волну наз. волной конечной амплитуды. Скорость распространения таких волн зависит от величины деформации. При убывании напряжения возникает волна разгрузки, отделяющая область активной деформации от области разгрузки. Скорость раснрост])а-ненпя волны разгрузки зависит как от упруго-пластич. свойств материала, так и от формы возмущения. В стержне, ио к-рому прошла упруго-пластич. вол1са, сохраняются остаточные деформации но их расп])е-делению можно судить о динамических механич. характеристиках материала. [c.260]

В условиях ударно-волновых испытаний материал перед разрушением претерпевает быстрое сжатие и разогрев в ударной волне. В связи с этим возникает вопрос, в какой мере эти факторы влияют на сопротивление откольному разрушению. Были проведены эксперименты с образцами титановых и алюминиевых сплавов и железа при интенсивностях ударных волн 2 —90 Ша [19, 20]. На рис.5.20 приведены профили скорости свободной поверхности образцов титанового сплава ВТ8, полученные в опытах с нагружением образцов алюминиевыми ударниками толщиной 2 мм при скорости у ара 660, 19O0 и 5300 м/с. Давление ударного сжатия в этих опытах изменялось от 6,5 до 77 Ша. Измерения показали, что откольная прочность сплава практически не зависит от амплитуды ударной нагрузки и равна 4,16 0,06 Ша. Отметим,,что суммарная деформация в цикле ударного сжатия и разгрузки перед разрушением в этих опытах доходила до 50%, а остаточный разогрев—до 1100°К. Аналогичный [c.193]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...