Ток незатухающий

На основании своих опытов Ампер пришел к выводу, что взаимодействие тока с магнитом и магнитов между собой можно объяснить, если предположить, что внутри магнита существуют незатухающие молекулярные круговые токи (рис. 179). Тогда все магнитные явления объясняются взаимодействием движущихся электрических зарядов, никаких особых магнитных зарядов в природе нет. [c.176]

В качестве быстродействующего ключа для получения незатухающих высокочастотных колебаний может использоваться полупроводниковый транзистор. Через транзистор (рис. 232) конденсатор Ск колебательного контура соединяется с источником постоянного тока. Пока на базу транзистора не подается управляющий сигнал, ток через него не проходит, конденсатор отключен от источника постоянного тока. При подаче управляющего [c.235]

В транзисторном генераторе элементом, в котором могут происходить свободные колебания, является электрический контур источником энергии для поддержания незатухающих колебаний может быть гальваническая батарея, аккумулятор или другой источник постоянного тока. [c.236]

Опыты с незатухающими токами заставляют нас прийти к выводу, что электрическое удельное сопротивление сверхпроводников в статических полях тождественно равно нулю ). Хотя этот вывод является следствием всего лишь экстраполяции результатов экспериментов, бесконечную проводимость считают сейчас основным свойством сверхпроводников. [c.617]

Полный магнитный момент сверхпроводящего кольца складывается из момента, создаваемого током, и диамагнитного момента токов Мейснера. Если диаметр кольца значительно превышает диаметр проволоки, диамагнитный момент имеет значительно меньшую величину, чем момент, созданный незатухающим током. В результате магнитные свойства обусловливаются в основном незатухающими токами, так что поведение кольца определяется его начальным состоянием. [c.618]

На фиг. 7 показано изменение части магнитного момента, создаваемого незатухающим током, при изменении приложенного поля в случае кольца, охлажденного в отсутствие поля (диаметр кольца в 4 раза превышает диаметр проволоки). На участке О А ток в кольце возрастает в соответствии с формулой (5.2). Шенберг очень точно определил наклон этого участка и установил, что величина L соответствует поверхностному току, а не току, текущему через все сечение проволоки. Это еще раз показывает, что полный ток течет только по поверхности сверхпроводника. [c.618]

Напомним, что магнитные силовые линии прямолинейного тока представляют собой концентрические окружности. Поэтому, когда поле тока складывается с приложенным полем, суммарное поле на внешнем ободе кольца будет превышать поле на его внутреннем ободе (фиг, 8, а). Таким образом, магнитное поле достигает критической величины сначала на внешнем ободе кольца. Этому состоянию соответствует точка А на фиг. 7. При дальнейшем увеличении приложенного поля незатухающий ток уменьшается так, чтобы поддержать общее поле на внешнем ободе кольца равным критической величине, пока не [c.618]

Фиг. 7. Магнитный момент сверхпроводящего кольца, обусловленный незатухающим током (по данным Шенберга [194]).

Величину этого незатухающего тока можно вычислить из условия постоянства потока. Если /j и / — токи, текущие в катушках после размыкания внешней цепи, то [c.620]

Мы видим, что если 7 = 7 , то незатухающий ток отсутствует. Это как бы соответствует тому случаю, когда батарея присоединяется только [c.620]

Согласно диамагнитной гипотезе, сверхпроводящие токи всегда связаны с магнитным полем и определяются им. Незатухающий ток, протекающий в кольце, служит примером метастабильного явления. В этом случае магнитное поле, вызывающее ток, само обязано его существованию. Полное распределение тока однозначно определяется величиной обобщенного потока через кольцо. По этой причине метастабильные токи в фазовом пространстве электронов образуют однопараметрическое семейство. Почти все случайные флуктуации скорее увеличивают свободную энергию, чем ее уменьшают. Маловероятно, чтобы точка, представляющая состояние системы в фазовом пространстве, нашла единственный путь, ведущий вниз. Хотя это наиболее естественное объяснение метастабильности незатухающего тока, оно не получило еще надежного количественного подтверждения. [c.701]

Незатухающие токи, наведенные в сверхпроводнике в магнитном поле, текут по поверхности в слое толщиной А, 10—100 нм. На [c.201]

Для записи и хранения информации и построения ячеек памяти используется замкнутый сверхпроводящий контур, в котором может быть наведен незатухающий ток. В двоичной системе 1 соответствует наличие в контуре тока, О — отсутствие тока. На рис. 7.20, а показала принципиальная схема [c.206]

ОДНОГО ИЗ вариантов пленочной сверхпроводящей ячейки памяти. На свинцовой подложке I, покрытой тонким слоем диэлектрика, нанесены оловянные пленки в виде петель 2, соединенные в группы цифровым проводом 3. На оловянную пленку через слой диэлектрика напыляются свинцовые пленки X и У. При записи информации через цифровой провод пропускают ток. Одновременно по проводам X и V пропускают токи, которые в сумме создают магнитное поле Я, способное разрушить сверхпроводящее состояние на участ-. ке оловянной петли, расположенном под ними. Вследствие этого ток течет только по верхней части петли. Это состояние сохраняется и после выключения тока в проводах X и Y, хотя оловянная пленка становится полностью сверхпроводящей. Если теперь через цифровой провод пропустить импульс тока, то в петле сформируется циркулирующий незатухающий ток, хранящий поданную информацию (рис. 7.20, б). Для считывания этой информации по проводам X п Y пропускают суммарный ток, разрушающий сверхпроводимость на том же участке оловянной петли, что и ранее. Это приводит к уничтожению тока в петле и наведению в цифровом проводе смыслового импульса (рис. 7.20, в). Такая память обладает рядом замечательных свойств и позволит конструировать запоминающие устройства емкостью до миллиарда ячеек памяти с быстродействием порядка 10- —10- с. [c.207]

Переход к незатухающим волнам привел к определенным изменениям и в радиоприемной технике [49]. Чтобы выделить на выходе радиоприемника медленно передаваемый телеграфный сигнал с незатухающей несущей частотой (скорость передачи в то время была около 100 знаков в минуту), использовали специальные прерыватели (тиккеры). Тиккеры прерывали ток со звуковой частотой, и при приеме телеграфные незатухающие сигналы хорошо прослушивались в телефонах радиоприемника в виде звукового тона. [c.318]

Параметр порядка равен нулю на оси К. в. и восстанавливается до равновесного значения без ноля на расстоянии от оси. Эта область наз. сердцевиной (к о р о м) вихря. Вокруг оси К. в. циркулирует незатухающий сверхпроводящий ток, исчезающий на расстоянии б от оси вихря. Из условия минимума свободной энергии сверхпроводника следует, что вихревая нить всегда несёт один квант маги, потока Фц= = z/2e i2,07 10- 5 Вб, т. к. энергия вихревой нити на единице длины есть (пФ,)/4я5)2 In (С 6/ ), и нить с двумя квантами (и=2) имеет вдвое большую энергию, чем две нити с одним квантом потока (и=1). Образование решётки из К. в, обусловлено их взаимным отталкиванием. С существованием К. в. свя.чана характерная линейная температурная зависимость теплоёмкости сверхпроводников II рода при низких темп-рах. [c.268]

Под действием внешней ЭДС (6.257) в контуре возникают вынужденные незатухающие колебания силы тока / той же частоты со [c.221]

Намагниченность сверхпроводника объясняется следующим образом. Внешнее магнитное поле, не проникающее в толщу сверхпроводника, уменьшается до нуля в тонком (порядка 10 —10 м) поверхностном слое сверхпроводника, по которому текут незатухающие токи сверхпроводимости. Эти токи и компенсируют внешнее магнитное поле, не позволяя ему проникнуть в образец. [c.117]

Незатухающие токи. Для сверхпроводящих образцов некоторых конфигураций магнитные свойства, обусловленные бесконечной проводимостью, могут перекрывать те свойства, которые связаны с идеальным диамагнетизмом. Так именно и происходит в образцах, имеющих форму катушек и колец. Рассмотрим помещенную в магнитное поло замкнутую катушку из сверхпроводящей проволоки, находящейся в нормальном состоянии. При охлаждении катушки ниже точки перехода магнитный поток, пронизывающий ее, остается неизменным. Если затем изменить магнитное поле, то в катушке, в соответствии с законом Фарадея, будет возбуждаться ток. Этот ток течет но поверхности сверхпроводящей проволоки и складывается с экранирующим иоверхност- [c.615]

Таким образом, нижний предел значения сопротивления цепи можно получить из величины верхнего предела для времени исчезновения возбужденного тока. Это и послужило основой ряда экспериментов, проделанных Камер-линг-Оннесом с катушками и кольцами. В своих первых работах [85] он использовал катушку с большим числом витков тонкой свинцовой проволоки, начало и конец которой спаивались так, что получалась замкнутая сверхпроводящая цепь. Катушка охлаждалась ниже точки перехода в сильном магнитном поле, после чего поле выключалось. Наведенный при этом полный ток создавал около катушкп магнитное поле, которое измерялось но отклонению стрелкр компаса, помещенной вне криостата ). Всякое изменение величины наведенного тока должно было вызывать соответствующее изменение в величине отклонения стрелки. Однако фактически этого не наблюдалось—ток оставался неизменным столь длительное время, что Камерлинг-Онпес назвал его незатухающим. [c.616]

Так, например, было обнаружено, что величина тока остается неизменной в течение нескольких часов. Поскольку точность измерений тока составляла около 1%, было найдено, что скорость затухания тока имеет величину порядка 1 о в 1 час. Этот первый грубый результат показал, что время релаксации превышает 100 час. Наоборот, как только катушку вынимали из ванны с жидким гелием, в результате чего температура свинца поднималась выше точки перехода, ток мгновенно исчезал . Иными словами, время релаксации в этом случае составляло менее 1 сек. Время релаксации порядка 100 час определяет верхний продел сопротиилепия сверхпроводящего свинца, который, такилг образом, близок к 10 ом-см. Эту величину нужно сравнивать со значением 10 ом-см (остаточным сопротивлением чистой меди или серебра при температуре жидкого гелия). Последующие замечательные эксперименты Камерлинг-Оннеса [86] убедительно доказали, что этот незатухающий ток может быть возбужден с помощью батареи и выключен путем разрыва цепи ). Нужно отлютить, что в вышеуказанных экспериментах всякий раз, когда незатухающий ток прерывался при температурах ниже Гцр., катушка сохраняла магнитный момент, составлявший 5% ее магнитного момента в присутствии тока. Эти наблюдения ставили втупик исследователей мы обсудим их в п. 7, б. [c.616]

Пусть величина приложенного поля изменяется так, что поток Ф становится отличным отФ . Для того чтобы при этом выполнялось условие постоянства потока Ф , должен появиться донолнительный поток. Этот поток создается полным незатухающим током. Например, при умепьшепии поля ток потечет по краю отверстия в направлении, показанном на фиг. 6 стрелкой. Из условия постоянства потока Ф следует, что величина тока / оиределяется уравнением [c.617]

Разомкнем теперь цепь ключом S. Ток через параллельный участок теперь уже течь не может и токи в катушках должны измениться. В обыч-Hoii цени токи в катушках упали бы до нуля, однако в случае сверхпроводящих катушек по замкнутой цепи потечет незатухающий ток. [c.620]

Лондона имеет единственное решение, для многосвязных тел единственного решения не имеется, но возможно существование незатухающих токов Из уравнения (II) вытекает, что такие токя не изменяются со временем На основе диамагнитной концепции, по-видимому, можно получить ура в нение, аналогичное (I). Остается показать, что протекающие токи мета стабильны и не затухают во времени. Эта задача обсуждается в п. 14 Здесь же мы рассмотрим следствия из уравнений Лондона (I) и (II). [c.700]

С40 СВЧ-триод маячковый ВЧ-усилитель, генератор незатухающих колебаний 1.1018 1,6-1016 2,8-1010 12 образцов. Анодный ток одного из образцов упал до нуля при 5,7-10i нейтрон/см . У 5 образцов анодный контакт отделился от стекла. [53] [c.342]

Сверхпроводимость может быть разрушена также магнитным полем, что непосредственно вытекает из существования / р. В самом деле, при помещении сверхпроводника в магнитное поле В в поверхностном слое наводится незатухающий ток, создающий в объе-еме проводника поле Вв , направленное противоположно В и компенсирующее его. При увеличении В растет плотность тока в сверхпроводнике и компенсирующее поле В а- Однако при некотором значении В р, называемом критическим полем, наведенный в сверхпроводнике ток достигает критической величины и сверхпроводимость разрушается. При повышении температуры сверхпроводника В р понижается. Согласгю теории БКШ это понижение описывается следующим соотношением [c.201]

Криотронные переключатели н запоминающие элементы. В этих уст-f/ойстиах используются эффекты наведения в замкнутом сверхпроводящем контуре незатухающего тока и разрушения сверхпроводящего состояния магнитным полем. На рис. 7.19, а показана принципиальная схема простейшего криотронного переключателя. Он состоит из управляемого (вентильного) провода I, изготовляемого обычно из тантала, имеющего = 4,4 К, и управляющей обмотки 2 из ниобия (Г"р = 9, К) или свинца (7 "р = 7,2 К). [c.206]

Постоянный потенциал, подаваемый на управляющую сетку, смещает сеточные харак-теристики в отрицательную область при меньших анодных напряжениях. Экранирующая сетка уменьшает ёмкость в цепи анод — сетка, что устраняет возможность возникновения незатухающих колебаний в усилителе. Кроме того, экранирующая сетка уменьшает силу притяжения электронов анодом, не влияя на свойства управляющей сетки. Вследствие этого сетка более эффективно влияет на анодный ток, что позволяет в тетродах иметь более высокий коэфициент усиления, нежели у триодов. Схема включения четырёхэлектродной лампы дана на фиг. 77. [c.543]

Почти одновременно с дуговыми генераторами в радиопередатчиках стали использовать и электрические машины высокой частоты. Этот тип передающих устройств незатухающих волн отличался тем, что генерировал периодические колебания почти синусоидальной формы. Мощности достигали сотен киловатт. Для радиотехнических применений строили специальные машины, способные генерировать переменные токи достаточно высоких частот (вплоть до 30—40 кГц). Большую известность приобрели машины высокой частоты американских инженеров Р. Фессендена и Э. Александер- сона, немецких конструкторов Р. Гольдшмидта и Г. Арко, французского ученого Ж. Бетено. В России ряд конструкций машин высокой частоты создал В. П. Вологдин. [c.317]

ОТРИЦАТЕЛЬНОЕ дифференциальное сопротивление — свойство отд. элементов или узлов электрич. цепей, проявляющееся в возникновении на вольт-ампер ной характеристике участка, где напряжение V уменьшается при увеличении протекающего тока / У 61 = Л < 0). О. д. с, — свойство нелинейных элементов и цепей с точки зрения радиотехники такпе элементы являются активными, позволяющими трансформировать энергию источника питания в незатухающие колебания. Такие элементы можно также использовать в схемах переключения. Зависимость Р от 7 в нелинейном элементе с О. д. с. может быть ТУ-типа (когда выбранному значению 1 в области значений от до соответствует неск. значений Р рис., а) и, У-типа (когда в области значений от Рх до Рг каждому значению Р соответствует неск. значений/ рис,, 6). В общем случае О. д. с. [c.514]

Образец в сверхпроводящем состоянии, помещённый в однородное постоянное внеш. магн. поле Hg, искажает пространств, однородность Hg. Незатухающие электрич. токи, текущие в слое толщиной б 0,1 мкм (б — глубина проникновения) вблизи поверхности образца, полностью экранируют поле Hg, так что внутри образца Я = О (Мейснера аффект). Вне образца неоднородное магн. поле экранирующих токов складывается о Hg, создавая картину силовых линий, огибающих образец. В качестве типичного примера рассмотрим о азец в форме шара (рис. 1, а). Две точки, в н-рых вектор Я, перпендикулярен поверхности шара, наэ. полюсами , а линия, вдоль к-рой Hg касается поверхности шара, наз. экватором . На поверхности образца мвкс. напряжённость поля Я лко достигается на экваторе , а мин. напряжённость Нтн нй полюсах . В сверхпроводящем состоянии Я и, = О, Я акс = ЗЯ, /2. [c.143]

Длинный цилинда из С. в. р., помещённый в продольное магн. поле, обнаруживает полный Мейснера эффект лишь в полях, не превосходящих ниж. критич. поля Нс1 (см. Критическое магнитное поле. Сверхпроводимость). В полях с напряжённостью выше Я , и ниже Яс2 (верх, критич. поле) магн. поток начинает проникать в цилиндрич. образец, однако даже при установлении термодинамич. равновесия поток, проходящий через цилиндр, имеет меньшую величину, чем в случае, когда образец находится в нормальном состоянии (неполный эффект Мейснера). Это указывает на наличие незатухающих токов в образце, к-рый, следовательно, находится ещё в сверхпроводящем состоят НИИ. Образец полностью переходит в нормальное состояние в полях с напряжённостью выше Я (рис. 1). Вблизи поверхности образца из С. в. р. возможно об- [c.441]

Ф. взаимодействуют не только друг с другом, но и с др. квазичастицами с электронами проводимости в металлах и полупроводниках, с магнонами в магнитно-упорядоченных средах (см. Спиновые волны). Испускание и поглощение Ф. электронами—осн. механизм электрич. сопротивления металлов и полупроводников (см. Рассеяние носителей заряда, Электрон-фоношюе взаимодействие). Обмен электронов Ф. приводит к притяжению электронов друг к другу и, в свою очередь, к образованию куперовских пар (см. Купера эффект)—осн. носителей незатухающего сверхпроводящего тока (см. Сверхпроводимость). [c.339]

Диамагнетизм. Электронная орбита представляет собой стационарное состояние, что соответствует незатухающему току в замкнутом контуре. При наложении внешнего магнитного поля магнитный поток, нронизывающий контур, изменяется и в соответствии с правилом Ленца индуцируется э. д. с. В контуре создается ток, вектор магнитного поля которого направлен противоположно вектору внешне1 о магнитного поля. [c.93]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...