Ферромагнетизм и антиферромагнетизм

О. в. объясняет, т. о., закономерности атомной и молекулярной спектроскопии, хим. связь в молекулах, ферромагнетизм (и антиферромагнетизм), а также др. специфик, явления в системах одинаковых частиц. [c.372]

Особенно большую роль сыграла квантовая статистика в построении Ф. твёрдого тела. Зонная теория твёрдого тела позволила объяснить деление твёрдых тел на проводники, полупроводники и диэлектрики, а также их осн. свойства (электропроводность, теплоёмкость и т.д.). Получило объяснение явление ферромагнетизма и антиферромагнетизма, а в 1957 создана теория сверхпроводимости, обнаруженной ещё в 1911. Открытое в 1938 П. Л. Капицей явление сверхтекучести жидкого гелия также получило объяснение в рамках квантовой статистики. [c.317]

Несомненно, что ядерный резонанс может стать мощным орудием при изучении электронного ферромагнетизма и антиферромагнетизма. [c.202]

Ядерный магнитный резонанс наблюдался в веш ествах, в которых электронные едины находятся в антиферромагнитном или ферромагнитном состоянии. Подробное обсуждение этого явления привело бы к необходимости рассмотрения электронного ферромагнетизма и антиферромагнетизма, что выходит за рамки настояш ей книги. Поэтому ниже дано сильно упрош енное описание явления и приведены результаты экспериментов. [c.199]

Ии в одной из задач, рассмотренных в этой главе, мы вообще не будем касаться вопроса об электрон-электронном взаимодействии. Это обусловлено следующими соображениями. В случае диэлектриков наше рассмотрение основывается на результатах атомной физики (при получении которых это взаимодействие безусловно учитывалось), а в случае металлов явления объясняются, по крайней мере в общих чертах, в рамках модели независимых электронов. В гл. 32 мы обратимся к изучению природы электрон-электронного взаимодействия, которое может оказывать глубокое влияние именно на характерные магнитные свойства металлов и диэлектриков. В гл. 33 описаны другие магнитные явления (такие, как ферромагнетизм и антиферромагнетизм), которые могут быть обусловлены этим взаимодействием. [c.259]

Для случая взаимодействий, выражаемых через спиновые операторы, рассмотрены обменные эффекты, приводящие к ферромагнетизму и антиферромагнетизму, и проблема спиновых комплексов Бете (гл. 7). [c.6]

В заключение отметим, что данная задача, вероятно, может быть решена методом спиновых волн. Этот метод с успехом был применен к задаче обменного ферромагнетизма [228—230] и антиферромагнетизма [231 — 236]. [c.522]

Ферромагнетизм, антиферромагнетизм и ферримагнетизм могут проявляться только в веществах, находящихся в твердом состоянии в объемах с линейными размерами не менее чем [c.9]

Имеется три тала магнитных эффектов диамагнетизм, парамагнетизм и кооперативный магнетизм. Последний включает в себя ферромагнетизм, антиферромагнетизм и ферримагнетизм [9.25]. [c.93]

Вообще говоря, явление антиферромагнетизма трудно объяснить с позиции простой зонной теории, основанной на периодичности решетки. И в этом отношении кластерные модели, принимающие во внимание локальное магнитное упорядочение, более предпочтительны. Вместе с тем сама концепция ферромагнетизма применительно к кластерам требует уточнения. Речь идет о сильной зависимости спонтанной намагниченности от параметра решетки а (см. [355]). Когда атомы массивного тела удаляются друг от друга, то ширина -зоны уменьшается и плотность состояний на уровне Ферми возрастает, вследствие чего при определенном критическом значении параметра решетки устанавливается ферромагнитное состояние. Это состояние, разумеется, исчезает, если а<С а . [c.247]

Ферромагнетизм, антиферромагнетизм и ферримагнетизм ) [18] [c.54]

Введение. Самым поразительным в магнитном поведении солей, используемых для адиабатического размагничивания, является наличие максимума воснриимчивости. Ниже этого максимума расположена область температур, в которой наблюдаются унче упоминавшиеся эффекты релаксации и гистерезиса. Явления в этой области температур очень сходны с явлениями ферромагнетизма и антиферромагнетизма ири более высоких температурах. При температурах выше максимума восприимчивости такие явления не встречаются и соль ведет себя как парамагнетик. [c.460]

Законы К. м. составляют фундамент наук о строении вещества. Они иозволили выяснить строение электронных оболочек атомов и расшифровать атомные и молекулярные снектры, установить природу хим. связи, объяснить периодич. систему элементов Менделеева, понять строение и свойства атомных ядер. Поскольку свойства макроскопич. тел определяются движением и взаимодействием частиц, из к-рых они состоят, законы К. м. объясняют многие макроскопич. явления, напр. температурную зависимость и величину теплоёмкости макроскопич. систем (газов, твёрдых тел). Законы К. м. лежат в основе теории строения твёрдых тел (металлов, диэлектриков, полупроводников) и её многочисл. техн. приложений. Только на основе К. м. удалось последовательно объяснить магн. свойства веществ а создать теорию ферромагнетизма и антиферромагнетизма. К. м. естеств. образом решила ряд проблем классич. статистич. физики, напр, обосновала теорему Нернста (см. Третье начало термодинамики), разрешила Гиббса парадокс. Важное значение имеют макроскоиич. квантовые эффекты, проявляющиеся, [c.273]

ФЕРРИМАГНЕТЙЗМ —магннтоупорядоченное состояние вещества, сочетающее свойства ферромагнетизма и антиферромагнетизма-, в более общем смысле — совокупность физ. свойств вещества в этом состоянии. Магн. структура в состоянии Ф, определяется взаимной ориентацией векторов намагниченности Л/, магнитных подрешё-ток. Самопроизвольная намагниченность М в отсутствие [c.285]

Для того чтобы с помощью одной модели обтяснить кзк электрические, так и магнитные свойства, нужно дополнить модель ЛГГ учетом полярных состояний нек-рых атомсв, т, е. возможностью того, что у нек-рых атомов находятся два электрона с противоположными спинами ( пары ), а у некоторых совсем нет электронов ( дырка ). Такие состояния уже способны переносить ток (полярная модель Шубина — Вонсовского [5]). Возможен и др. способ объединения электрич, и магнитных свойств с помощью обменной s— d модели [6], В квантовой теории ферромагнетизма и антиферромагнетизма весьма эффективен метод двухвременных функций Грина [7], [8]. [c.260]

Из этого следует, что вклад О. в. А падает с увеличением плотности системы. В тяжелом атоме, напр., соответствующий суммарный вклад—порядка 2 % где Ъ — заряд ядра. Наибольшее влияние О. в. оказывает на внешние электронные оболочки атома. Б кристалле, как правило, оно мало существенно для ионных остатков (исключение — явление ферромагнетизма, см. ииже), но весьма важно для явлений, связанных с внешними электронами, ответственными за металлич. связь. В атомном ядре, где параметр теории возмущений порядка единицы, обменные эффекты также играют важную роль. В значит, мере ими обусловлено отличие эффективной массы нуклона в ядре от истинной. Если взаимодействующие тождественные частицы находятся, кроме того, во внешнем поле (поле ядер в молекуле и т. п.), то существование определенной симметрии волновой ф-ции, и, соответственно, определенной корреляции движения частиц влияет на их энергию в этом внешнем поле, что также являотся обменным эффектом . Обычно (в молеку ле, кристалле) это влияние вносит в энергию всей систс МЫ вклад обратного знака по сравнению с вкладом обменного взаимодействия частиц друг с другом. В таком случае обменный эффект может как понижать, так и повышать полную энергию взаимодействия в системе. Эпергетич. выгодность или невыгодность состояния с параллельными спинами ферми-частиц (папр., электронов) зависит от относит, величины этих вкладов. Так, при определении возможности возникновения ферромагнетизма (и антиферромагнетизма) важная роль принадлежит величине тина (1а), 1 = = ([ ,vjF v J,>, носящей название обменного интеграла. Здесь и, V отвечают волновым ф-циям электронов соседних ячеек, а 7, в отличие от (1а), — не потенциал взаимодействия электронов друг с другом, а сумма У = Уе этого потенциала взаимодействия элект- [c.456]

Ядра многих атомов в основном состоянии имеют отличный от нуля спиновый момент количества движения 1ш (целый или полуцелый в единицах Л) и коллинеарный с ним дипольный магнитный момент д, = уЬ1. За немногими исключениями, порядок величины этих моментов лежит в пределах 10 —10 магнетонов Вора. Именно благодаря существованию таких моментов возникает ядерный магнетизм. Не пытаясь проводить подробную параллель мещду ядерным и электронным магнетизмом, можно отметить основное различие мещду ними. Из трех обычных ввдов магнетизма, а именно ферромагнетизма (или антиферромагнетизма), диамагнетизма и парамагнетизма, в ядерном магнетизме. представляет интерес только последний. Напомним, о ферромагнетизм может возникнуть, когда произведение температуры образца Т на постоянную Больцмана к (т. е. кТ) становится сравнимым с энергией взаимодействия между спинами. Сильное обменное взаимодействие электростатического происхождения, способствующее возникновению электронного ферромагнетизма, в случае ядерного магнетизма отсутствует. Вследствие малости величины ядерных моментов магнитное взаимодействие между ними таково, что для возникновения ядерного ферромагнетизма (или антиферромагнетизма) необходима температура порядка 10 °К и даже меньше. Это условие делает ядерный ферромагнетизм предметом исследований, находящихся еа пределами экспериментальных возможностей (по крайней мере в настоящее время). Ядерную аналогию электронного диамагнетизма, т. е. магнетизма, обусловленного ларморовской прецессией электронных зарядов во внешнем магнитном поле, нелегко себе представить. Разумно ожидать, что по крайней мере в обычном веществе ядерный диамагнетизм будет совершенно незначительным. [c.11]

Ядермый магнитный резонанс наблюдался в веществах, в которых электронные спины находятся в акгиферромагнитном или ферромагнитном состоянии. Подробное обсуязденяе этого явления привело бм к не- обходимости рассмотрения электронного ферромагнетизма ж антиферромагнетизма, что выходит за рамки настоящей книги. Поэтому ниже дано -сильно упрощенное описание явления и приведены результаты экспериментов. [c.199]

Рассеяние эл-на проводимости на парамагн. атоме может сопровождаться переворотом спинов эл-на и примесного атома. Своеобразный хар-р зависимости такого рассеяния от энергии эл-на проводимости и приводит к К. э. Рост уд. сопротивления при понижении темп-ры нише Гк прекращается, когда начинается упорядочение ориентации спинов примесных атомов, т. е. возникает ферромагнетизм или антиферромагнетизм. При этом ориентация спинов примесных атомов фиксируется и исчезает возможность рассеяния с переворотом спина. Др. проявление К. э.— уменьшение сопротивления в магн. поле, связанное с фиксацией спинов примесных атомов внеш. магн. полем. фАбрикосов А. А., Введение в теорию нормальных металлов, М., 1972. [c.309]

Если В антиферромагнетике магнитные моменты атомов, направленные на встречу друг другу, неполностью взаимно компенсируются, то о данном явлении говорят как о веско мпенсированном антиферромагнетизме (ферри-магнетизме). Степень нескомпенсированности у различных ферримагнитных веществ неодинакова. Так, например, ферримагнетики типа Ее20з-Ы10 и ЕегОз-МпО, относящиеся к классу ферритов, обладают Сильным ферромагнетизмом. [c.152]

Сплавы внедрения являются ваншейшими материалами, широко применяющимися в различных областях техники. Для создания таких материалов с требуемыми свойствами первостепенное значение имеют вопросы о количестве и характере размещения внедренных атомов в кристаллической решетке, а также об их подвижности. Концентрация атомов внедрения и их размещение в различного типа междоузлиях кристаллической решетки определяют прочность, а также другие важнейшие свойства сталей и ряда других материалов. Факт наличия или отсутствия внедренных атомов в кристаллической решетке может полностью обусловить появление (или исчезновение) ферромагнетизма, антиферромагнетизма и сверхпроводимости. Добавление атомов внедрения способно даже изменить тип твердого тела, вызвав фазовый переход из металлического в неметаллическое состояние. [c.6]

Влияние внеш. маги, поля и гидростатич. давления на теип-ру Морина и на характер перехода слабый ферромагнетизм антиферромагнетизм изучено достаточно подробно [4, 5, 6]. Спин-переориентацион-ные переходы Морина наблюдались также в редкоземельных ортоферритах и ортохромитах [7] (рис. 2). [c.214]

Последнее эквивалентно выражению для энергии молекулярного поля в классич. феноменологич. теории ферромагнетизма Вейса (Р. Weiss, 1907). Однако квантовая теория даёт физ. интерпретацию электростатич. происхождения обменного параметра А, что не могло быть получено в классич. теории (см. Молекулярное поле). Используя даже очень грубое приближение обменной проблемы (приближение энергетич. центров тяжести по Гейзенбергу), получаем критерий для магн. состояния твёрдого тела И > 0 — это необходимое условие для возникновения ферромагнетизма, а И < 0 — для немагн. состояния (антиферромагнетизма или парамагнетизма). Этот критерий, естественно, не может носить характера достаточного условия в силу приближённости теории энергетич. центров тяжести для локализов. атомных спиновых моментов в кристалле. Большие трудности возникают до сих пор как при попытках уточнения вида [c.373]

Имеется три типа магнитных эффектов диамагнетизм, парамагнетиз.м и кооперативный магнетизм, или магнитоупорядоченное состояние. Последний включает ферромагнетизм, антиферромагнетизм и ферримагнетизм [23, 31]. [c.305]

Магмшпоупорядоченное или кооперативное) состояние ферромагнетизм., антиферромагнетизм, ферримагнетизм). Существен-. t i l) ( ( Чч,яем ферромагнитных тел является существование в них м иг lii, т, е, областей, намагниченных до насыщения даже в от- < h (f м.агинтно о поля. В размагниченном состоянии, когда п и чый момент тела отсутствует, векторная сумма магнитных к 5 t всех доменов равна нулю, хотя каждый домен намагни- I нас,нщения. [c.94]

Магнитные свойства сферических частиц гематита a-FejOs средним диаметром 20—300 нм изучались при температурах до 1000 К и полях Я 22 кЭ в работе [1030]. Как известно, массивный кристалл a-FegOg показывает слабый ферромагнетизм, налагающийся на антиферромагнетизм, температура Кюри (Нееля) которого располагается между 948 и 963 К. Для частиц а-РегОз диаметром 300 нм получена температура Кюри (Нееля) Гк = 960 К. Наиболее интересным результатом измерений является неизменность магнитной восприимчивости / при уменьшении массивного кристалла до размера Л) = 100 нм и быстрый рост X по мере уменьшения размера частиц начиная с D — 100 нм. [c.317]

Смотреть страницы где упоминается термин Ферромагнетизм и антиферромагнетизм : [c.150] [c.151] [c.457] [c.579] [c.584] [c.463] [c.34] [c.403] [c.403] [c.410] [c.518] [c.113] [c.605] [c.648] [c.19] [c.556] [c.293] [c.295] [c.113]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...