Приведение силы к заданному центру

Приведение силы к заданному центру [c.40]

ГЛАВА V. СИСТЕМА СИЛ, РАСПОЛОЖЕННЫХ ПРОИЗВОЛЬНО 26. Приведение силы к заданному центру [c.58]

Такой процесс замены системы сил одной силой и парой сил называют приведением системы сил к заданному центру. [c.41]

Приведение произвольной плоской системы сил к заданному центру. Главный вектор и главный момент [c.51]

Чем заменяется произвольная система сил при приведении ее к заданному, центру [c.171]

Переносное ускорение точки 77 Потенциальная энергия 238 Приведение системы сил к заданному центру 164 Принцип возможных перемещений 266 [c.334]

Теорему о приведении системы сил к заданному центру можно доказывать или непосредственно с помощью теоремы об эквивалентности, или по методу Пуансо. [c.4]

Предположим, что для какого-либо тела все его неуравновешенные массы свелись к трем неуравновешенным массам (рис. 83, а). Пользуясь методом приведения вектора к заданному центру, можно любое число вращающихся в различных плоскостях масс уравновесить двумя противовесами. Пусть центры тяжести масс т , и расположены в трех плоскостях, перпендикулярных к оси вращения. Условия отсутствия давления на подшипники от главного вектора и главного момента относительно центра приведения 0 центробежных сил инерции выражаются уравнениями [c.165]

Приведение произвольной системы сил к заданному центру..................56 [c.5]

После приведения системы сил к этому центру получим силу, приложенную в центре приведения и равную главному вектору заданных сил и пару сил с моментом М, равным главному моменту Мо всех сил относительно центра приведения О. [c.114]

Применим к вектору угловой скорости приведение к заданному центру, аналогичное приведению силы. Предположим, что дан вектор угловой скорости"ы, приложенный в точке Л, и требуется привести его к заданному центру О (рис. 430). [c.349]

Сравните все возможные случаи приведения угловых и поступательных скоростей к заданному центру с аналогичными случаями приведения системы сил в статике. [c.357]

Процесс замены силы Р силой Р и парой сил Р, Р") называют приведением силы Р к заданному центру В. По теореме об эквивалентности пар сил пару (С, Р") можно заменить любой другой парой сил с таким же векторным моментом. [c.38]

Приведение плоской системы сил ( произвольной системы сил, сил инерции...). Приведение системы сил к простейшей системе ( к простейшему виду, к заданному центру, к силе и паре сил...). [c.68]

Теперь рассмотрим произвольную систему сил (Fi, Fj,. .., F ), приложенную к абсолютно твердому телу (рис. 140, а). Докажем, что эта система сил эквивалентна совокупности одной силы и пары сил. Процесс замены системы сил одной силой и парой сил называется приведением к заданному центру. [c.164]

Как видно из рис. 1.44, б, в результате последовательного приведения заданных сил к точке образовались система сходящихся сил и система присоединенных пар с моментами, равными моментам заданных сил относительно точки (центра) приведения. [c.36]

Приведение системы к двум силам. Покажем, что всякую систему сил. действую-щих на твердое тело, для которой второй инвариант R - МФО, можно еще привести к двум силам, одна из которых проходит через заданную точку О. Приведем систему к центру О тогда получим для центра О результирующую силу, равную главному вектору R, и результирующую пару с моментом, равным главному моменту М. Представим М в виде пары сил F, F ), одна из которых проходит через точку О (рис. 252) тогда вся система приведется к двум силам Q = и F, которые будут лежать в разных плоскостях, при- [c.238]

Силовой винт можно рассматривать как результат приведения заданной системы сил к центру, лежащему на центральной оси. [c.97]

Решение задачи приведения сил даёт следующий осн. результат любая система сил, действующих на абсолютно твёрдое тело, эквивалентна одной силе, равной гл. вектору К системы и приложенной в произвольно выбранном центре О, и одной паре сил с моментом, равным гл. моменту Мц системы относительно этого центра. Отсюда следует, что любую систему действующих на твёрдое тело сил можно задать её гл. вектором и гл. моментом, — результат, к-рым широко пользуются на практике при задании, напр., аэродинамич. сил, действующих на самолёт или ракету, усилий в сечении балки и др. [c.661]

Таким образом, задача приведения нагрузок состоит в преобразовании сосредоточенных и распределенных сил к узловым элементам, расположенным в центрах тяжести шпангоутов. Считается, что центры тяжести заданы в системе координат конструкции, в которой также должны быть выражены параметры приведенных нагрузок. Характер преобразования определяется схемой нагружения шпангоута. Возможны четыре варианта задания нагрузок. [c.337]

Таким образом, всякая плоская система сил, действующих на абсолютно твердое тело, при приведении к произвольно взятому центру О заменяется одной силой К, равной главному вектору системы и приложенной в центре приведения О, и одной парой с моментом Мо, равным главному моменту системы относительно центра О (рис. 33, б). Очевидно, что две системы сил, имеющих одинаковые главные векторы и главные моменты, статически эквивалентны, и для задания плоской системы сил достаточно задать ее главный вектор К и главный момент М относительно некоторого центра. [c.30]

Допустим, ч то в результате приведения заданной систе-мы сил к центру О получена в том центре сила R" и пара сил, момент которой М, равный главному моменту системы сил Моу не перпендикулярен R рис, 148). [c.89]

Этот метод был предложен францу ким ученым Пуаясо (1777-1859) и называется приведением силы к заданному центру. [c.56]

Так в механике деформируемого твердого тела рассматриваются действия сил на материальные тела, то основой этой науки служит теоретическая механика, на положения которой опи-раются н механике деформируемого твердого тела и в сопротивлении материалов, в частности. Это условия равновесия системы сил, уравнения движения, аксиомы статики, в том числе принцип отвердевания. Кроме того, используют метод сечений и метод приведения системы сил к заданному центру. Из общих положений теоретической механики можно отметить, например, принцип возможных перемещений, который в механике твердого деформируемого тела применяется как в теоретических, так и в прикладных исследованиях. [c.6]

Пользуясь методом приведения произвольной системы сил к заданному центру, ниже, в 28—40, рассмотрим вопросы, связанные с системами сил, произвольно расположенных на плоскости, затем в 41—52 в той же последовательности изложим вопросы, относящиеся к системе сил, произвольно расположенных в щюстрамстве. [c.57]

При приведении сил, произвольно расположенных на плоскости, к заданному центру воэможшл след ющие случаи [c.58]

При приведении сил, произвольно расположенных в пространстве, к заданному центру В01М0ЖКЫ следующие случаи [c.84]

Модуль и направление силы, равной главному вектору заданных сил Я и получаемой при приведении системы сил к некоторому центру, не зависят от положения этого центра, т. е. главный вектор данной системы сил инвариантен 7W отпнйшепию к центру приведения. [c.92]

После приведенил системы сил к этому центру поле чим силу, приложенн в центре приведения и равную главному вектору заданных сил Д, и пару с с моментом Л/, равным главному моменту Мо всех сил относительно цент приведения О. [c.96]

Итак, систему сил, приведенную к силе с нарой сил, в том jiy4ue, ксугда R O и Lq O, можно упростить и привести к одной силе R равнодействующей заданной системы сил, отстоящей от центра приведения па расстоянии [c.49]

Эту задачу можно было решить с помощью простых построений, минуя метод проекций. Изобразив на рис. г заданные силы и приведем их к одному центру. Выбрав за центр приведения точку А приложения силы Р , построим в точке А две уравновешивающиеся силы / 1 и Р[. Находим силу V как сумму сил и Р , приложенных в точке А. Так как Р и Р взаимно перпендикулярны и по модулю равны, то модуль силы V равен У=УУ1Ц-П —Р 2 (в данном случае параллелограмм сил превратился в квадрат, параллельный плоскости хг, а сила V параллельна биссектрисе ММ). [c.198]

Итак, систему сил, приведенную к силе с парой сил, в случае, когда R Ф О п О, можно упростить и привести к одной силе R, равно-действуюшрй заданной системе сил, отстоящей от центра приведения на расстоянии [c.46]

Допустим, что пpиJlpнвeдeнии произвольной системы сил к центру О получены величины R и о. а в результате приведения к центру 0 имеем R и о, (рис. 77). Но главный вектор для любого центра приведения р вен геометрической сумме заданных сил системы, следовательно, к — R. Главные же моменты получаются различными. [c.73]

СИЛУ НАЗЫВАЮТ ГЛАВНЫМ ВЕКТОРОМ СИСТЕМЫ СИЛ, А МОМЕНТ ПАРЫ СИЛ НАЗЫВАЮТ ГЛАВНЫМ МОМЕНТОМ СИСТЕМЫ СИЛ ОТНОСИТЕЛЬНО ЦЕНТРА ПРИВЕДЕНИЯ Доказательство теоремы производится секретарем-леммой для любого желающего и в любой момент времени. Все силы системы из точек их приложения секретарь аккуратно "перетаскивает" параллельно их начальному положению в любую указанную ей точку, не забывая при переносе добавить к кавдой силе присоединенную пару, а затем предъявляет результат своей работы - систему сходящихся в заданной точке ( центре приведения ) сил и систему присоединенных пар. Дальше Вам предлагается действовать самостоятельно. Упрощать ССС и систему пар все, обращающиеся к секретарю, должны были уже научиться. При упрощении ССС получается одна сила, приложенная в центре приведения и равная векторной сумме сил систеш. [c.20]

Рассмотрим задачу о приведении всех сил инерции звена, совершающего сложное движение, к одной результирующей силе. Пусть задан план ускорений pausb точек звена АВ (рис. 336). Поставленную задачу решаем способом, основанным на разложении плоскопараллельного движения звена на поступательное с ускорением, равным ускорению произвольной точки звена, и на вращательное вокруг оси, проходящей через эту точку и перпендикулярной к плоскости движения. В соответствии с этим ускорение а центра тяжести S складывается из двух ускорений [c.345]

В условиях равновесия вычисление реакций выполнялось уже в элементарной статике для различных типов твердых тел со связями (т. I, гл. XIII, 3, 4) уже тогда мы видели, что, пользуясь гипотезой абсолютно твердого тела, мы не в состоянии были в общем случае однозначно получить местное распределение реакций, но могли определить только характеристические элементы их совокупности, т. е. результирующую силу и результирующий момент (относительно заданного центра приведения). Тогда же было отмечено, что такой неопределенности нельзя избежать, если оставаться в рамках механики твердого тела и не обращаться к представлениям теории упругости, в которой принимаются во внимание малые деформации, возникающие в естественных твердых телах под действием внешних сил. [c.10]

Решение задачи приведения сил дает следующий основной резу, 1ьтат любая система сил, действующих иа абсолютно твердое тело, эквивалентна одной силе, равной главному вектору Н системы и н 1Иложеппой в нронзвол лю выбранном цент]1е О, и одной паре спл с моментом, равным главному моменту системы относительно этого центра. Отсюда следует, что любую систему действующих на твердое тело сил можно задать ее главным вектором и главным моментом—результат, к-рым широко пользуются на практике нри задании, напр,, аэродинамич. сил, действующих на самолет или ракету, усилий в сечеиии балки и др. [c.67]

Пусть для выбранного центра приведения (рис. 1.40) Р фО, Ф О. Пару сил с моментом представим в виде пары сил Ру,Р[ , равных по модулю главному вектору = Р = Р Плечо найдем из условия Мо, = Р Ь. Одну из сил пары Р[ приложим в точке О и направим противоположно главному вектору. Тогда система сил (р, Р/ эквивалентна нулю и может быть отброшена. С л едовательно2 заданная система сил эквивалентна одной силе К = Р . [c.37]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...