Режимы течении жидкости в трубах

И РЕЖИМЫ ТЕЧЕНИЯ ЖИДКОСТИ В ТРУБАХ [c.57]

Расчет средней теплоотдачи при вязкостном режиме течения жидкости в трубах при постоянной температуре стенки (t = or st) можно производить по следующей формуле [15] [c.66]

Как изменится средний коэффициент теплоотдачи при вязкостном режиме течения жидкости в трубе, если скорость жидкости [c.68]

Как изменятся значения числа Nu и коэффициента теплоотдачи при вязкостном режиме течения жидкости в трубе, если диаметр трубы увеличить соответственно в 2 и 4 раза, сохранив среднюю температуру жидкости и температуру стенки постоянными а) при постоянной скорости х<идкости и б) при постоянном расходе жидкости. [c.69]

Как изменится коэффициент теплоотдачи при турбулентном режиме течения жидкости в трубе, если скорость жидкости возрастет соответственно в 2 и 4 раза, а диаметр трубы и средине температуры жидкости и стенки останутся неизменными [c.85]

В логарифмическом масштабе зависимость (53) выражается графически отрезком прямой линии 1 (рис. 175). Эта линейная зависимость подтверждена многочисленными экспериментами. Но она выполняется примерно до чисел Re = 2,10 . Затем после некоторого переходного участка экспериментальные точки соответствуют прямой 2. Прямая 1 дает закон сопротивления при ламинарном режиме течения жидкости в трубе, а прямая 2 — при турбулентном, характеризующемся интенсивным перемешиванием жидкости в поперечном к течению жидкости направлении. [c.564]

Как изменится значение числа Ми при вязкостно-гравитационном режиме течения жидкости в трубе, если диаметр увеличить в три раза, сохранив постоянным расход, среднюю температуру жидкости и температуру стенки [c.52]

В действительности переходный режим течения длится ограниченный отрезок времени. Для использования этого решения примем, что длительность переходного режима течения жидкости в трубе оценивается временем, в течение которого скорость меняется от 0 до 0,99 Vo. [c.363]

Рис. 2.41. Средняя теплоотдача при ламинарном и переходном режимах течения жидкости в трубе

При охлаждении жидкости ее температура у стенки ниже, а вязкость выше, чем в ядре потока. Поэтому по сравнению с изотермическим течением (/) в этих условиях скорость движения жидкости у стенки ниже, а в ядре потока выше (2). При нагревании жидкости, наоборот, скорость течения жидкости у стенки выше, а в ядре потока ниже (5). На практике обычно скорость и температура на входе в трубу имеют профили, близкие к равномерным. Для этих условий расчет среднего коэффициента теплоотдачи при ламинарном режиме течения жидкости в трубах при Z/d>10 и Неж>10 может проводиться по формуле [c.80]

Рыс. 3-23. Средняя теплоотдача при турбулентном режиме течения жидкости в трубах. [c.85]

Режимы течения жидкости в трубе и сопротивление потоку. Течение реальных (вязких) жидкостей по трубопроводам гидросистемы и каналам ее агрегатов сопровождается потерями напора (давления) на преодоление [c.63]

Необходимо также иметь в виду, что существуют факторы, косвенно влияющие на режимы течения жидкости в трубах. К ним следует прежде всего отнести вибрацию труб, местные гидравлические сопротивления, пульсацию расхода и др. Все они способствуют образованию турбулентного режима течения жидкости. [c.30]

Как изменятся значения коэффициентов теплоотдачи при турбулентном и ламинарном режимах течения жидкости в трубе, если скорости увеличить соответственно в 2, 3 и 4 раза, сохраняя диаметры и температуру жидкости и стенки постоянными [c.185]

Методы расчета коэффициентов теплообмена в различных режимах течения жидкостей в трубах приведены в [13, 14, 16, 43]. Здесь ограничимся только формулой для коэффициента теплообмена при ламинарном движении жидкости (Не < 2200) внутри трубы. Теплообмен в этом случае определяется факторами как вынужденного, так и свободного движения, поэтому в критериальных формулах содержатся критерии, характеризующие как вынужденное (Не), так и свободное (Ог) движение жидкости [41] [c.202]

Интенсивность теплообмена в прямых гладких и круглых трубах может изменяться в широких пределах и зависит от скорости движения потока. Течение жидкости в трубах может быть ламинарным и турбулентным. О режиме течения судят по величине критерия Рейнольдса. Если Re-<2300, то течение будет ламинарным. [c.429]

Для определения среднего по длине коэффициента теплоотдачи при ламинарном режиме течения жидкости в прямых трубах академик М. А. Михеев рекомендует следующую расчетную формулу. [c.429]

Исследования течения жидкости в трубах с некруглым поперечным сечением показали, что законы сопротивления как для ламинарного, так и для турбулентного режимов имеют такой же [c.354]

Придадим формуле (6.17) еще одну форму, удобную для обобщения результатов эксперимента. Для этого выясним, от каких параметров и как именно зависит коэффициент трения f. Учтем, что при любом режиме движения жидкости в трубе касательное напряжение Tq на стенке можно выразить известной формулой Ньютона, так как даже при турбулентном течении вблизи стенки скорости малы и образуется вязкий подслой, в котором течение преимущественно ламинарное, хотя и наблюдаются пульсации. Таким образом, [c.145]

Коэффициент Я, называемый коэффициентом гидравлического трения, имеет, очевидно, тот же смысл, что и С/. Важно выяснить, от каких параметров и как именно зависят эти коэффициенты, что облегчает отыскание способов их вычисления. Для этого учтем, что при любом режиме движения жидкости в трубе касательное напряжение на стенке То может быть выражено известной формулой Ньютона, ибо, даже при турбулентном течении, вблизи стенки скорости малы и там образуется вязкий подслой, в котором течение преимущественно ламинарное, хотя и наблюдаются пульсации. [c.157]

В работе используются следующие основные термины и понятия, которые необходимо усвоить до выполнения работы средняя массовая температура местный и средний коэффициенты теплоотдачи массовый расход жидкости режимы движения жидкости в трубе начальные гидродинамический и термический участки, участки стабилизированного движения и теплообмена уравнение подобия для теплоотдачи при течении в трубе. [c.166]

При вынужденном течении жидкости в трубах только на достаточном удалении от входа в зависимости от режима течения жидкости устанавливается вполне определенное распределение скорости н температуры (стабилизированное течение), не зависящее от начальных условий. В этой области теплоотдача зависит от скорости, диаметра трубы и физических свойств [c.131]

Течение жидкости в трубах отличается рядом особенностей. Понятия гидродинамического и теплового пограничного слоев в том смысле, в каком они были использованы для расчета теплообмена при плоском течении, сохраняют силу лишь для начального участка трубы, пока пограничные слои, утолщаясь по течению, не сомкнутся, заполняя поперечное сечение трубы. Начиная с этого момента влияние трения распространяется на все поле движения. Различают два режима движения в трубах — ламинарный и турбулентный. Критическое значение числа Рейнольдса Re p = 2300. В чисто ламинарной области течения при [c.131]

Для переходного режима движения жидкости в трубах (2300 < < Ре < 10 ) характерна периодическая смена ламинарного и турбулентного течений. Ориентировочное значение среднего коэффициента теплоотдачи в этом случае можно определить по формуле (2.179), если ввести в нее поправочный коэффициент Вп < 1. В зависимости от числа Ре этот коэффициент принимает следующие значения [c.210]

Какие режимы характерны для теплообмена при вынужденном течении жидкости в трубах. Как учитывается влияние на вынужденное течение свободной конвекции [c.215]

Коэффициент теплоотдачи а при течении жидкости в трубах или каналах определяется по разным формулам в зависимости от того, является ли режим ламинарным или турбулентным. В этом параграфе рассмотрим теплообмен при ламинарном и переходном режимах течения жидкости. [c.338]

При вязкостном режиме течения жидкости в круглых трубах и прямоугольных каналах расчет теплоотдачи производится по формулам, полученным в МЭИ [29] при охлаждении жидкости [c.143]

В области чисел Re от 2000 примерно до 5000 режим течения жидкости в трубе отличается от режима течения при больших значениях критерия Рейнольдса, когда уже имеет место полностью развитое турбулентное течение в основной массе потока. В указанной области, переходной от ламинарного режима течения к развитому турбулентному, имеет место непрерывное возрастание степени турбулентности потока с ростом числа Re. [c.212]

Моменту перехода ламинарного режима в турбулентный, и наоборот, соответствуют при данных условиях определенные значения Ре при значении Ре меньше критического движение потока жидкости ламинарное, при значении Ре больше критического — турбулентное. Ламинарному режиму течения жидкости в гидравлически гладких металлических трубах круглого сечения соответствует значение Ре < 2200- 2300 и турбулентному — Ре 2200-к 2300. [c.64]

О будет выполняться условие ф2> О, соответствующее безнапорному режиму течения жидкости в наклонной трубе. [c.151]

На рис. 81, где представлены экспериментальные данные, относящиеся к безнапорному режиму течения жидкости в наклонных трубах, прослеживается четкая завнсимость коэффициента сопротивления Ki от относительной шероховатости е и критерия Re. [c.184]

При турбулентном режиме течение жидкости в шероховатых трубах Я зависит не только от числа Рейнольдса, но и от величины [c.122]

При ламинарном режиме течения жидкости в кольцевом канале между колоннами труб для получения ориентировочной величины К также приходится пользоваться формулой (50). Движение жидкости в подъемных трубах круглого и кольцевого сечений из нефтяных скважин совершенно не изучено. Условия движения жидкости в этих трубах бывают чрезвычайно разнообразны и могут изменяться во времени. Во всех случаях работы погружных агрегатов в нефтяных скважинах на поверхность по кольцевому трубопроводу поднимается нефть в смеси со свободным газом, причем содержание в смеси свободного газа по мере подъема жидкости к устью скважины увеличивается за счет выделения из нефти растворенного в ней газа. [c.123]

Для расчета местной теплоотдачи при вязкостном режиме течения жидкости в трубах при постоянной плотности теплового потока па сте1Н е (9с = onst) можно использовать формулу [15] [c.73]

Границы режимов течения жидкости в трубах с ленточными за-вихрнтеля.ми определены на основе опытных данных по гидравли- [c.353]

Английский физик О. Рейнольдс в 1883 г. доказал существование двух качественно различных режимов течения жидкостей в трубах — лажынарного и турбулентного. Рассмотрим опыт Рейнольдса (рис. 6.1). Прозрачная жидкость вытекает из бака постоянного уровня 1 по стеклянной трубке 2. Струйка той же, но подкрашенной жидкости подается из бачка 4 для визуализации характера течения основной жидкости в трубке 2. При открытии крана 3 средняя ск орость жидкости а вместе с ней и число Рейнольдса [c.115]

Теплоотдача при вынужденном течении жидкости в трубах, помимо других факторов, в значительной мере определяется режимом движения. При Ре<Рекр1 = 2000 режим движения в трубах ламинарный, при Не Рекр2 = 10 — турбулентный, при 2000< Ке< 10 — переходный. Движение и теплоотдача в трубах протекают сложнее по сравнению с движением и теплоотдачей при внешнем омывании тел. [c.298]

Влияние свободного движения сказывается при GrPr 8 10 (заметим, что произведение критериев Gr и Рг иногда заменяется одним критерием Релея Ra = GrP ). Соответствующий режим течения жидкости в трубе (канале) называется вязкостно-гравитационным. Для ориентировочного расчета среднего коэффициента теплоотдачи в этом режиме (Re < 2300, GrPr 8 10 ) можно рекомендовать формулу [c.209]

Схема переходного процесс а. Допустим, что мы имеем дело с устойчивым ламинарным состоянием течения, которому отвечают вполне упорядоченные закономерности. Как известно, при увеличении характерной координаты состояния — числа Рейнольдса — и достижении нижнего критического значения R kp.h ламинарное движение теряет свою устойчивость. При дальнейшем росте числа Re происходит постепенное упорядочение режима течения и система переходит в новое устойчивое состояние — развитого турбулентного течения. Для последнего характерны свои закономерности (трения, теплообмена и др.). В этой картине переходного процесса основным является смена одного порядка другим, происходящая при неограниченном росте координаты состояния числа Re, отражающего борьбу двух тенденций, двух взаимоисключающих режимов — вязкостного и инерционного. Естественно, что отсчет числа Re как координаты состояния в переходной области следует вести не от нуля, а от нижнего критического значения Rskp.h при прочих данных условиях. Известно, например, что для обычных условий течения жидкости в трубе нижнее значение Некр.н 2 300 но при тщательном устранении возмущений оно может быть доведено до и более. Это обстоятельство, равно как и учет других побочных факторов, влияющих на переходный процесс (геометрия канала, начальные возмущения и пр.), должно отразиться при выборе эмпирических констант в интерполяционной формуле. [c.150]

О <С Р < 1) будет расслоенная структура течения смеси, а в точке Р2 = О выполняется условие ф2> О, соответствующее безнапорному режиму течения жидкости в наклонной трубе со свободным выходом. Это значение критерия Fr<, = Fr p определяется из условия О при р2 = О, что означает течение жидкости полным сечением д наклонно11 трубе за счет геометрического уклона i [c.151]

С гидравлической точки зрения движение жидкосгно фазы смеси при расслоенной структуре течения можно рассматривать как некоторый аналог безнапорного режима течения жидкости в наклонной трубе. Следовательно, экспериментальное исследование закономерностей изменения коэффициентов и Ji,, входящих в уравнение (64), можно свести к установлению зависимости 5i,, 2, = = /(Rej,2, е) на основании оиыгаых данных по безнапорному режиму течения жидкости при соответствующих значениях чисел Рейнольдса и относительной шероховатости для различных углов наклона труб к горизонту. [c.183]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...