Время запаздывания релаксации

При действии на спин внешнего магнитного поля возникает прецессионное движение, которое через некоторое время релаксирует, вызывая намагничивание, ориентированное по направлению внешнего магнитного поля. Время запаздывания этого намагничивания (время релаксации) находится в пределах Ю" —10 " с. Если во время релаксации прецессионного движения электрона к нему подвести энергию, пополняющую потери энергии прецессионного движения, то это прецессионное движение активизируется. Это можно осуществить, воздействуя на электрон магнитным полем напряженностью Hrf, направленным перпендикулярно вектору Н основного магнитного поля и изменяющимся с частотой мо, равной частоте прецессии Лармора. Если изменять частоту / магнитного поля, характеризующегося напряженностью Нг1, то можно обнаружить, что по мере отхода частоты f от некоторого значения г ларморовское движение затухает и становится наиболее энергичным ирп /=/, [c.201]

Так как все характеристики, описанные выше, представляются суммой экспонент, модели таких материалов можно составить из упругих и вязких элементов (см., например, Ферри [29]). Однако, за исключением упомянутых выше диагональных компонент, упругие модули и коэффициенты вязкости могут быть отрицательными, когда времена релаксации и запаздывания положительны. [c.132]

Решение связанной динамической задачи термоупругости, описываемой системой дифференциальных уравнений (1.54) и (1.56), оправдано в тех случаях, когда механическое и тепловое воздействия на тело изменяются достаточно быстро, так что инерционные члены pUj оказываются по значению сопоставимыми с другими членами в (1.54). К таким случаям относятся, в частности, распространение и затухание упругих волн [34], интенсивные импульсные тепловые воздействия на поверхности тела и быстрое изменение мощности энерговыделения в объеме. При импульсных воздействиях, когда характерное время воздействия сравнимо с периодом релаксации при переносе тепловой энергии в материале тела (для металлов 10 с [25]) вместо (1.49) следует использовать обобщенный закон теплопроводности qi + t ji = —ЯТ, , который учитывает конечную скорость переноса тепловой энергии и запаздывание значения теплового потока относительно текущего значения градиента температуры. Тогда из (1.47) вместо (1.56) получим [c.21]

Как и в случае максвелловского тела, отношение имеет размерность времени. Оно называется временем запаздывания. Использование термина время релаксации , который иногда встречается, вносит путаницу и его следует применять только для максвелловской жидкости. [c.163]

Марковское и локальное приближения. Если релаксация системы к локально-равновесному состоянию происходит медленно, то в последнем члене уравнений (8.1.9) необходимо учитывать временное запаздывание. Примером такого рода может служить служить релаксация внутренних степеней свободы сложных молекул. Отметим, однако, что в этом случае естественно расширить набор базисных локальных переменных а (г) , включив в него включить переменные, описывающие внутренние степени свободы. Рассмотрим простейшую, но реальную ситуацию, когда время релаксации корреляционных функций (8.1.10) достаточно мало по сравнению с характерным временем изменения термодинамических параметров Fn r t ). Тогда запаздыванием в уравнениях (8.1.9) можно пренебречь, и мы приходим к марковским гидродинамическим уравнениям [c.161]

Время запаздывания релаксации 756, 767 Выносливость (высокий предел уоталоети) [c.821]

В простейшем случае, когда поведение материала в области обратимой ползучести можно моделировать кельвиновским телом, для описания запаздывающей упругой деформации фундаментальное значение имеет величина времени запаздывания Эд. Оно определяется как время, за которое достигается деформация Уз = (1 — е ) В работах П. А. Ребиндера время запаздывания обычно называется временем эластической релаксации. [c.104]

Будем считать, что скорость впрыска постоянна и не зависит от давления, т. е. что постоянная часть т не влияет на скорость горения. На рис. 114 приведен характер изменения во времени в каком-либо месте камеры давления р, времени запаздывания т, скорости горения и влияния скорости горения на изменение р. По оси ординат отложены амплитуда изменения р (верхняя и нижняя кривые), амплитуда изменения т и амплитуда изменения скорости горения (соответственно вторая и третья кривые сверху). Из этого рисунка видно, что если т-1-0 = 7 /2, где0 — время релаксации камеры, то влияние давления на скорость горения будет наибольшим создаются условия для возбуждения автоколебаний. Такое построение приводит к заключению, что автоколебания будут возбуждаться, когда время запаздывания т составляет нечетное число полупериодов одного из собственных колебаний системы. [c.511]

Полимеры, обнаруживающие термомеханические эффекты, следует испытывать при постоянной температуре. Даже мгновенная упругая деформация является в общем случае эндотермическим или экзотермическим процессом. Если тепло, создаваемое экзометрической деформацией, не рассеивается, то происходит повышение температуры образца. Чем больше тепловой эффект деформации, тем больше возможное изменение температуры и заметнее зависимость упругих постоянных от температуры. Соотношения между деформацией и напряжением даже в абсолютно упругом теле, но обладающем большим тепловым эффектом при деформации, в сильной степени зависят от условий постоянства температуры образца. При испытании вязко-упругого материала необходимость стабилизации температуры более очевидна, так как времена запаздывания и релаксации деформаций и напряжений быстро уменьшаются с возрастанием температуры. [c.8]

Принцип ТВА был введен для термореологически простых материалов, для которых справедливо утверждение, что все времена запаздывания (или релаксации) одинаково зависят от температуры. Для таких материалов существует обобщенная кривая механических свойств, и коэффициент приведения является только функцией температуры. Концепции термореологически простых материалов удовлетворяют в основном эластомеры и гомополимеры. [c.101]

Здесь мы хотим поставить эти исследования на общую математическую основу и распространить их на описание векторных полей в случайно-неоднородных пороупругих средах любой размерности. С помощью фейнмановской диаграммной техники мы выводим усредненные по статистическим неоднородностям определяющие уравнения пороупругой среды. С их помощью показываем, что связь среднего тензора напряжений с усредненным тензором деформаций описывается наследственным уравнением вида (2.230) с ядром вида(/ + Гц), где / - время запаздывания, Гд - малая константа, определяемая радиусом корреляции статистических неоднородностей Величина устраняет расходимости интегралов от ядер релаксации. Как будет показано далее, эта величина связана с характерным пространственным масштабом неоднородности статистической пороупругой среды. Мы ограничимся рассмотрением квазистационарных процессов в пороупругой среде и не исследуем закон дисперсии волн во всей области частот. [c.88]

Если материал ведет себя как совокупность максвелловского и кельвиновского тел (аппроксимируется последовательным соединением этих элементов), то обычно Эд < 0р, где 0р — максвелловское время релаксации. При подобном модельном описании запаздывающей деформации может быть использовано также понятие вязкости т]д, которая П. А. Ребиндером называется вязкостью эластичности [22], X. Лидерманом — внутренней вязкостью [41 I. Часто допущение о простой зависимости 63 от деформации или времени позволяет получить прекрасное согласие такого рода зависимостей с экспериментом. Примером этого может служить работа [23 ], в которой для полимеров в текучем состоянии было принято, что 03 1/7э- Это означает, что период запаздывания растет с разворачиванием гибких цепей макромолекул. [c.104]

Как с.иедует из качественного рассмотрения данных, приведенных в разделе 1.3, основными характеристиками неравновесности процесса являются времена релаксации или запаздывания. В условиях сопоставимости времен нагружения t и релаксации протекают наиболее ощутимые изменения механических параметров во времени, связанные с реакцией нагруженного материала на внешнее механическое воздействие. Заторможенная реакция вызвана внутренним трением, природой которого могут являться как внутри-, так и меж-молекулярное взаимодействие, зависящее от состава и структуры нагруженного материала. Это взаимодействие при данном виде [c.134]

Реально протекающие процессы таковы, что эти уровни энергии устанавливаются медленнее, чем поступательные н вращательные, так как требуется значительно большее число столкновсннн. Поэтому колебательные и диссоцнаци-онныс степени иногда называют инертными степенями. Таким образом, инертным степеням свойственно запаздывание в достижений равновесия, называемое р е л а к с а ц и е н. То время, в течение которого достигается равновесие, т. с. устанавливается соответствие между температурой и энергетическим уровнем, представляет собой время релаксации. [c.185]

В неравиовесиом диссоциирующем газе при внезапном изменении температуры происходит запаздывание в изменении степени диссоциации, Это явление называется диссоциационной релаксацией. Ввиду различия в скоростях образования атомов и их исчезновения (скорость диссоцнацни больше, чем рекомбинации) происходит постепенное увеличение степени диссоциации. Равновесное значение степени диссоциации достигается в момент выравнивания скоростей прямой II обратной реакций. Время, которое требуется для получения равновесной степени диссоциации, называется диссоциацноииым временем релаксации. [c.186]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...