Скорость звука в парах

Скорости фаз м где — скорость звука в паре), [c.52]

Схема однородного равновесного парового пузырька. Ограничимся режимами, когда скорости радиального движения фаз и стенок пузырька во много раз меньше скоростей теплового движения молекул, равных по порядку скорости звука в паре. Тогда неравновесностью на межфазной границе можно пренебречь, [c.195]

Рис. 5.2. Зависимость относительной скорости звука от объемного соотношения фаз в смеси (йен — скорость звука в смеси Дп — скорость звука в паре)

Таким образом, при истечении влажных паров различных веществ относительное изменение количества пара прямо пропорционально корню квадратному из их теплоемкости и обратно пропорционально скорости звука в паре,. заполняющем сосуд. [c.250]

Следовательно, в отличие от идеальных газов, у которых w p определяется значениями ац и показателя адиабаты, предельная скорость влажного пара (в сторону, противоположную перемещению волны) зависит, помимо а , также от термических параметров неподвижной среды. Разумеется, заданным о и соответствует единственное значение а,, и ш р, но одной и той же скорости звука в паре могут отвечать различные значения удельного объема й температуры в этом смысле и следует понимать замечание [c.264]

Отсутствуют данные по теплопроводности, вязкости и скорости звука в парах фреонов, необходимые для расчетов фреоновых турбоагрегатов и других элементов оборудования. [c.62]

При больших объемных концентрациях паровой фазы Ф1 скорость звука резко уменьшается по сравнению со скоростью звука в паре Ai. С уменьшением q),i скорость звука в смеси приближается к скорости звука в жидкости 2- [c.331]

Экспериментальное исследование скорости звука в парах и жид- [c.246]

Таким образом, гидродинамическое уравнение движения жидкости, отражающее влияние инерционных сил в жидкости, сильно упрощается. Скорость стенки пузыря очень мала по сравнению со скоростью звука в паре, вследствие чего влияние сжимаемости пара здесь незначительно. [c.191]

Отсутствие удовлетворительных данных о скорости распространения звука в насыщенных парах вызвало необходимость систематических исследований по измерению скорости звука 3—7] в насыщенных и перегретых парах различных жидкостей. Полученные результаты позволили не только сделать заключение о степени приемлемости формулы (1), но и развить способ вычисления термодинамических функций паров и газов с использованием экспериментальных данных о скорости распространения звука. Кроме того, получение систематических данных о скорости звука в парах различных веществ имело и самостоятельное значение. [c.49]

Скорость звука в парах фреонов на низких частотах (1- 3 кгц) измерена методом акустического резонатора [3]. Ниже приведены интервалы исследованных температур и давлений [c.145]

Измерениям скорости звука в газообразных средах и парах при повышенных температурах (1000° С и выше) в настоящее время уделяется все большее внимание. Это связано с развитием новых областей науки и техники — реакторостроения, прямых методов преобразования тепловой энергии в электрическую, физики плазмы. Экспериментальные значения скорости звука в парах щелочных металлов могут быть использованы для расчета процессов истечения, сжимаемости, отношений теплоемкостей и ряда других термодинамических параметров. [c.110]

Для измерений скорости звука в парах цезия использовался цезий чистотой 99,98%. Содержание примесей (по паспортным данным) следующее К-0,0012 Са- 0,0030 Na - 0,0002 КЬ - 0,015%. [c.112]

Формула для вычисления скорости звука в парах цезия получена из уравнения Лапласа и уравнения (Ю) [c.117]

В. Б. Проскурин.— Ультраакустическое исследование скорости звука в парах [c.117]

Скорость звука в парах фреонов [c.127]

В безразмерных координатах х = , л = и, - данные по скорости звука в парах фреонов могут быть представлены единой обобщенной зависимостью. Отклонение экспериментальных точек от обобщенной кривой не превышает 3—5%. [c.127]

Mj и 2 — соответственно скорости первого и второго звуков в жидкости, с — скорость звука в паре. [c.72]

При этом скорость звука в паре определяется по параметрам в начале зоны [4] [c.201]

Скорость звука в парах 318 [c.721]

Рис, 78. Скорость звука в парах этилового спирта при 262° С. [c.118]

Уравнение А. С, Предводителева было проверено на основании данных о скоростях звука в парах метилового и этилового спиртов, полученных Ахметзяновым [50]. [c.118]

На рис, 78 приведено сравнение наблюдаемых на опыте (кружки) величин скоростей звука в парах этилового спирта [c.118]

Центр области дисперсии в -гексане лежит приблизительно при частоте 1,82 10 гц, в то время как, например, в углекислоте он находится при частоте 2,29-10 гц. Это делает особенно перспективным исследование дисперсии скорости звука в парах оптическим методом, который позволяет производить измерения при более высоких частотах, нежели ультразвуковой интерферометр. [c.131]

Скорость звука в парах органических соединений при разных давлениях [50,93] [c.297]

Скорость звука в парах эфиров алифатического ряда [3201 [c.297]

Определить скорость звука в мелкодисперсной двухфазной системе пар с взвешенными в нем мелкими капельками жидкости ( влажный пар ) или жидкость с распределенными в ней мелкими пузырьками пара. Длина волны звука предполагается большой по сравнению с размерами неоднородностей системы. [c.355]

Из формулы (59.2) следует, что при увеличении температуры на 1 К скорость звука в воздухе возрастает примерно на 0,5 м/с. Скорость звука зависит не только от температуры воздуха, но и от его влажности. Например, для водяного пара у=1.32. При ком- [c.224]

На рис. 8.35 и 8.36 даны экспериментальные значения скорости звука в насыщенных парах некоторых жидкостей. Сплошными линиями на рисунках изображены теоретические значения с по формуле (8.70). Как видно из сопоставления экспериментальных и вычисленных значений с, формула (8.70) хорошо согласуется с опытом, особенно для жидкостей с малым поверхностным натяжением (к числу которых принадлежат бензол, четыреххлористый углерод, диэтиловый эфир). Для воды (рис. 8,36) согласование [c.279]

Таблица 7.1. Скорость звука в газах и парах

Кроме того, в реальных условиях скорость расширения объема R намного меньше скорости звука в паре это означает, что давление пара в пузырьке в любой момент роста можно считать однородным. Следовательно, давление на границе пузырька со стороны жидкости связано с давлением парар" уравнением Лапласа (2.7) в форме [c.272]

Для воды при атмосферном давлении скорость смеси при полном ее испарении возрастает примерно в 1600 раз, для азота при том же давлении — примерно в 160 раз в сравнении со скоростью однофазной жидкости на входе в канал. Ясно, что при некоторых значениях скорости циркуляции формальная оценка скорости смеси в парогенерирующем канале по формулам (7.8) или (7.8а) может дать значение, превышающее скорость звука в паре. Практически это означает, что в таком канале произойдет запирание потока, поскольку в прямом канале невозможен переход потока через скорость звука. В случае конденсации пара в трубе скорость смеси, естественно, уменьшается в соответствии с теми же соотношениями (7.8) и (7.8а). [c.297]

Рис. 7.10.6. Распределение параметров д исперсно пленочного пароводяного потока (давления р, скоростей пара vt, к шель уз и пленки из, объемного паро-содержаиия ф, массовых расходных содержаний пара xi и пленки хз, толщины пленки S и диаметра капель 2 г, а также скольжений пара относительно пленки К а и среднего скольжения пара относительно жидкости Kgi вдоль трубы (D = 6,8 МД1, L/Z) = 179) ] в условиях критического истечения (т° = 6100 кг/(м -с) давление и расходные наросодержания на входе соответственно равны ро = 2,45 МПа, х,а == 0,177). Скорость звука в паре i по всей длине трубы практически постоя на и равна примерно 500 м/с. Штрих-

Для паровой области можно сделать дальнейшее упрощение, если пренебречь влиянием инерционных сил в паре, поскольку плотность пара очень мала. Если затем для жидкости, плотность которой пренебрежимо мала, воспользоваться уравнением Бернулли, то можно увидеть, что давление внутри парового пространства можно считать равномерным. Далее, поскольку скорость звука в паре достаточно велика, изменение давления внутри парового пространства практически немедленно следует за изменением давления на стенке пузыря. Когда скорость стенки пузыря достаточно мала, тогда давление пара равняется давлению насыщения паров жидкости. Справедливость этого утверждения в данном случае можно увидеть из следующего. Средняя скорость перемещения стенки, соответствующая определенной интенсивности испарения с поверхности жидкости, равна ВТ12%М) 1 где В — газовая постоянная, Т — абсолютная температура, М — молекулярный вес. В случае испарения эту скорость нужно уменьшить на некоторый коэффициент, который для воды имеет величину 0,04 [3]. Поэтому критическая скорость для поверхности воды при температуре около 100 С составляет приблизительно 8 м1сек, что заметно больше, чем скорости по радиусу, подсчитанные здесь, так что отклонением давления пара от давления насыщения можно пренебречь. [c.191]

Отметим, что Сгз не есть скорость звука в паре. Можно показать, что С) — характеристическая скорость полученной системы уравнений и замороженная скорость звука рассматриваемой парожидкостной среды, являющейся релаксирующей или неравновесной средой. Неравновесность здесь имеется только за счет неравновесного тепло- и массообмена между паром и жидкостью. Замороженная скорость звука — скорость распространения малых возмущений с бесконечной частотой (со°о), когда релаксационные процессы, в данном случае межфазный тепло- и массообмен, не успевают произойти, и каждая фаза ведет себя нзоэнтропически [c.144]

В зоне нагрева тепловой трубы имеет место приток массы пара, т. е. dGldz)>0. Так как течение пара дозвуковое (М<1), то (dM./dz)>0. Следовательно, поток пара по длине зоны испарения разгоняется, а наибольшая скорость по длине этой зоны достигается в конце ее, т. е. в выходном сечении трубы. Так как наибольщая скорость пара не может превышать скорости звука в паре, то, следовательно, скорость звука достигается в выходном сечении зоны нагрева. Максимальный расход массы пара соответствует М=1 на выходе из зоны испарения. Таким образом, мощность трубы, ограниченная звуковым пределом, определяется параметрами пара в критическом (звуковом) сечении трубы [c.70]

Измерение скорости звука в парах пропилена в интервале температур О—217° С было выполнено Телфейром 12050] для определения температурной зависимости теплоемкости при постоянном объеме. [c.319]

Как показали измерения скорости звука в парах уксусной кислоты в интервале температур 85—115° С (Стротер и Ричардс [2018]), константа скорости диссоциации при температурах между 85 и 115° С и при давлении 174 мм рт. ст. не должна быть ниже 10 сек. . [c.327]

Недавно С. И. Грибкова [320] измерила скорости звука в парах эфиров алифатического ряда и в смесях этих паров с аргоном. Как оказалось, скорости звука в этом случае могут быть с успехом подсчитаны с помощью уравнения, справедливого для идеальных газов. Поскольку согласие между экспериментально наблюдаемыми и рассчитанными теоретически величинами вполне удовлетворительно, возникает желание рассчитать, пользуясь представлениями элементарной кинетической теории, число степеней свободы, присущее молекулам различных эфиров. Таким образом, оказывается, что число степеней свободы /, существенно влиякицее на теплоёмкость, будет для диэтилового эфира равно 25, для этилпропилового эфира 1 = 30 и для дипропилового эфира = 35. [c.146]

R — газовая постоянная, ц — молекулярный вес). Эта скорость, вообще говоря, очень мала таким образом, при образованкн в жидкости пузырьков пара (кавитация) скорость звука в ней скачкообразно резко падает. [c.355]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...