Скорость звука в парах поверхностное натяжение

На рис. 8.35 и 8.36 даны экспериментальные значения скорости звука в насыщенных парах некоторых жидкостей. Сплошными линиями на рисунках изображены теоретические значения с по формуле (8.70). Как видно из сопоставления экспериментальных и вычисленных значений с, формула (8.70) хорошо согласуется с опытом, особенно для жидкостей с малым поверхностным натяжением (к числу которых принадлежат бензол, четыреххлористый углерод, диэтиловый эфир). Для воды (рис. 8,36) согласование [c.279]

Опытные данные на линии равновесия фаз. В проведенных исследованиях по линии равновесия фаз получены данные о давлении насыщенного пара ps, плотности кипящей жидкости q, скорости звука w и в паровой и жидкой фазах, теплоте парообразования г и поверхностном натяжении а (табл. 26). [c.102]

Формула (1) не может быть применена для вычисления скорости звука на кривой фазового равновесия при подходе к последней со стороны однородного состояния вещества (например, из области перегретого пара). Это можно объяснить двумя причинами во-первых, на кривой фазового равновесия возможен, так же как и для теплоемкости С , скачок скорости звука [2], во-вторых, из-за поверхностного натяжения изменение состояния насыщенного пара при прохождении звуковой волны может сопровождаться не фазовым превращением, как это предполагается формулой (1), а на- [c.48]

Таким образом, можно сделать вывод, что формула (1) с большой точностью передает численную величину и зависимость скорости звука в насыщенных парах от температуры для жидкостей, имеющих сравнительно небольшое поверхностное натяжение. С ростом поверхностного натяжения отступление от формулы (1) возрастает, причем вычисленные по формуле значения скорости звука всегда меньше измеренных на опыте. Эти отступления связаны как с возрастающим значением пересыщения насыщенного пара при прохождении через пего звуковой волны, так и, по-видимому, с увеличением абсолютной величины скачка скорости звука при переходе через кривую насыщения. [c.49]

Традиционная область использования фреонов — техника умеренного холода. Поэтому их теплофизические свойства были изучены в достаточной степени при температурах ниже комнатной. Область термодинамических параметров состояния, представляющая интерес для энергетики, до последнего времени оставалась практически неисследованной. В Институте теплофизики (ИТФ) СО АН СССР проведено систематическое изучение теплофизических свойств ряда фреонов в области повышенных температур и давлений. Основные экспериментальные данные по удельным объемам, теплоемкости, теплопроводности, поверхностному натяжению и скорости распространения звука в парах фреонов приведены в работе [2, 3]. Работа 12] носит обзорный характер. В ней дано краткое описание методов измерения, характеристика результатов исследований и интерполяционные уравнения, полученные для некоторых свойств на основе экспериментальных данных. Включены также результаты экспериментов, выполненных в институте в последнее время. [c.125]

Приведены таблицы значений удельного объема, энтальпии, энтропии, изобарной теплоемкости, скорости звука, поверхностного натяжения, динамической вязкости, теплопроводности и числа Прандтля для воды и водяного пара, рассчитанных по уравнениям, рекомендованным Международной ассоциацией по свойствам воды и водяного пара для применения в промышленных расчетах. Таблицы термодинамических свойств охватывают область параметров до температуры 800 °С и давления 100 МПа (до 1000 °С при давлениях ниже 10 МПа), включая состояния насыщения. Для этой же области параметров даны и значения динамической вязкости. Предельная температура области применения данных о теплопроводности в зависимости от давления — от 800 до 500 °С. [c.2]

Критериями выбора жидкости, обеспечивающей максимальную кавитационную активность, являются малая вязкость, высокое поверхностное натяжение, низкое давление пара и большая скорость звука. [c.26]

Другие корреляции. Предложено также большое число других эмпирических методов определения вязкости жидкостей. Гамбилл [69] сделал обзор многих из них. Олбрайт и Лоренц [1] использовали коррелирующий параметр ZZ , а другие авторы в разное время предлагали зависимости, включающие ti , Т и один или несколько следующих параметров Ть, Tf, М, плотность паров, поверхностное натяжение, скорость звука, вандерваальсовские объемы, давление паров, реохор и т. д. [17, 59, 62, 66, 78, 82, 95, 105, 120, 128, 136, 139, 151, 152, 155, 159, 163, 184, 186, 188, 191, 201]. Большинство этих методов применимо только при температурах, близких к нормальной точке кипения. [c.394]

На рис. 6.16 и 6.17 приведены экспериментальные значения скорости звука в насыщенных парах некоторых жидкостей. Формула (6.33) хорошо согласуется с опытными данными, особенно для жидкостей с малым поверхностным натяжением, к числу которых относятся бензол, четыреххлористый углерод, диэтиловый эфир. Для водм (рис. 6.17) это согласование несколько хуже из-за сравнительно большой величины поверхностного натяжения, однако вполне удовлетворительное. [c.444]

Сведения о каждом фреоне представлены в такой последовательности ГОСТ, МРТУ, ТУ, применение, основные константы (молекулярный вес, температуры кипения и плавления, критические константы), давление паров, плотность, удельный объем, вязкость, поверхностное натяжение, теплота образования, теплоты парообразования, испарения, разложения, энергия диссоциации связи, теплоемкость (включая показатель адиабаты), теплопроводность, электрические свойства (электропроводность, диэлектрические постоянные, диэлектрическая прочность, пробивное напряжение), коэффициент преломления, скорость звука, сжимаемость, растворимость, набухание, термодинамические свойства, холодопроизводи-тельность, теп.чоотдача, токсичность, коррозия, техника безопасности. Данные и библиографические ссылки, не подходящие ни под одну из этих рубрик, сведены в разделы Разное . Необходимо отметить, что некоторые параметры (плотность, теплота испарения, теплоемкость) отражены также в таблицах термодинамических свойств. [c.4]

Для дальнейшего описания жидкости с пузырьками пара имеет смысл ввести линейный параметр связанный с поверхностным натяжением, тепловой эпергней фаз и теплотой фазового перехода, безразмерный параметр Их и характерную скорость Сь, иногда называемую скоростью звука Ландау ) [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...