Направление первое главное

Направление первой главной оси определяется вектором нормам ли октаэдрической площадки [c.35]

Поскольку мы совместили направление оси Х-ов с направлением первой главной оси скорости деформации, ось У-ов с направлением второй главной оси и ось 2-ов с направлением третьей главной оси скорости деформации, [c.100]

На оси о, совпадающей с направлением первого главного напряжения = о (рис. 33, б), откладываем отрезки О А = 01, ОВ = Оз тогда, очевидно, АВ = о — [c.50]

В девиаторной плоскости условие предельного состояния (1.6) интерпретируется прямой АВ (фиг. 1), направление первой главной ком- [c.191]

Пренебрежем объемной деформацией е, т. е. примем, что 5 е . Тогда из изложенного выше следует, что в описываемом процессе деформация 62 в направлении второго главного напряжения а2 = = а° будет сохранять свое значение, в то время как деформации в направлении первого главного напряжения и третьего (равного нулю) могут оказаться значительными (имея разные знаки). [c.81]

Установите стрелку № 2 по направлению первого главного пути> [c.133]

Стрелка № 2 установлена по направлению первого главного пути . [c.134]

Стрелка № 2 установлена по направлению первого главного пути и заперта на навесной замок . [c.134]

Первые два вида относятся к объемному деформированному состоянию, а третий — к плоскому деформированному состоянию. В. М. Розенберг [84] предложил определять деформированное состояние углом вида напряженно-деформированного состояния. Если вх — главная деформация удлинения в направлении первой главной оси алгебраически наибольшая, — главная деформация укорочения в направлении второй главной оси алгебраически наименьшая и вд — главная деформация в направлении третьей главной оси алгебраически средняя, то параметр, характеризующий вид деформированного состояния, связан с углом % зависимостью [c.86]

Два электрона с одинаковыми первыми (главными) квантовыми числами п, с тождественными вторыми квантовыми числами / и о идентичными третьими (магнитными) квантовыми числами /и,, орбиты которых находятся в одной плоскости, а механические моменты (спины) действуют в противоположных направлениях (в результате чего магнитный момент равен нулю), имеют наиболее прочную связь. [c.5]

В любом амортизаторе могут быть определены три взаимно перпендикулярные направления х, у, z такие, что перемещение точки крепления амортизатора в одном из этих направлений вызывает силовую реакцию амортизатора в противоположном направлении. Эти направления называются главными. Если через X, Y и Z обозначить проекции реакции амортизатора на главные направления и учесть упругие и демпфирующие свойства реальных амортизаторов при малых колебаниях, то можно предположить следующее реакции по главным направлениям зависят только от соответствующих перемещений и их первых производных по времени. Тогда функции [c.276]

При изменении центра приведения главный вектор сохраняет свою величину и направление (первый инвариант), главный же момент изменяется, но так, что скалярное произведение Mo-R сохраняет одно и то же численное значение для всех точек приведения (второй инвариант). [c.88]

При изучении курса физики установлены основные понятия кинематики точки и твердых тел. При движении точки по траектории скорость и ускорение точки рассматриваются как векторные величины. При этом вектор скорости V направлен по касательной к траектории, и его модуль (числовое значение) равен первой производной от пути по времени v = ds вектора скорости по времени а = с1 и/с1/. Он может быть разложен на две составляющие вектор касательного ускорения а , направленный по касательной к траектории и равный по модулю а = dv di и вектор нормального ускорения направленный по главной нормали к траектории в данной точке в сторону вогнутости кривой и имеющий модуль а, == у-/р, где р — радиус кривизны траектории. Модуль вектора ускорения а = ] а + я- [c.28]

Этому значению тангенса соответствует угол 2а я 22° следовательно, а = = 11°. Найденный положительный угол откладывается от оси х по ходу часовой стрелки. Таким образом, направление одной главной деформации определяется углом а = 1 Г другое направление перпендикулярно первому (см. рис. а). [c.62]

Поставим новую задачу найти главные напряжения и положение главных площадок, если заданы напряжения Стд,, Оу, х у на неглавных площадках. Обозначим через Оо неизвестный пока угол между направлением оси X и первым главным направлением. Применяя вторую формулу (4.7) для отыскания касательного напряжения на этой первой главной площадке, получаем нуль, т. е. [c.115]

Продолжая аналогию между теорией напряжений и теорией деформаций, можно утверждать, что в каждой точке тела существует три взаимно перпендикулярных направления главных деформаций. В главных осях деформаций сдвиги равны нулю, и элементарный параллелепипед, выделенный плоскостями, перпендикулярными этим осям, переходит в другой прямоугольный параллелепипед без искажения углов между взаимно перпендикулярными ребрами. При этом угол между осью X и первым главным направлением определяется из формулы, аналогичной (4.7) [c.125]

Обозначая через гр угол между первым главным направлением и осью Xi, выразим компоненты тензора Сац через р, т и например, с помощью построения круга Мора следующим образом [c.501]

Знак минус в этом соотношении исключен, так как в противном случае знаменатель в формуле (15.8.7) обратился бы в пуль. Поэтому в каждой точке характеристики составляют углы [> с первым главным направлением, как показано на рис. 15.8.1. Из [c.503]

Интегралы вдоль характеристик записываются тепе])ь в форме (15.8.11). Из соотношения (15.14.2) следует, что характеристики не ортогональны. По формуле (15.8.9) можно вычислить угол а, который составляют характеристики с первым главным направлением [c.524]

В методе наведенной активности главным является возбуждение в веществе вторичной радиоактивности под действием ядерных излучений. Использование этой наведенной радиоактивности развивается в двух направлениях. Первым является элементный анализ, вторым — создание меченых атомов. [c.685]

В силу совпадения по направлению главных осей, радиальное направление осей будет иметь место и в пластически деформированной области. Отсюда следует, что главная ось сжатия совпадет по направлению с направлением силы резания, первая главная ось будет составлять с передней гранью угол, равный углу трения. [c.80]

Рассмотрим первый случай погасания луча, когда 0 = = О или 90° (случаи 0 = 180° и 270° сводятся к предыдущему). Этот случай представляет большой интерес для исследования напряжений в оптически-анизотропном теле, так как он дает точные сведения о направлении двух главных нормальных напряжений и Ог в любой точке модели. Если при взаимно перпендикулярном расположении плоскостей поляризации поляризатора и анализатора в плоском полярископе в данной точке модели нанравления главных нормальных напряжений совпадают с направлениями плоскостей поляризации, то в соответствующем месте экрана получается затемнение. Эти темные линии — изоклины — соединяют точки, в которых направления главных напряжений одинаковы. Эти направления определяются углом наклона ф плоскости поляризации прибора к оси ж. Угол наклона ф называется параметром изоклины. [c.25]

Испытания самолета Як-42 с тензометрирова-нием отдельных зон в корневом сечении крыла (рис. 1.2) показали несколько иное расположение и ориентировку векторов главных напряжений [10]. Направление накопления наибольших повреждений в исследованных зонах крыла совпадает с направлением первого главного напряжения, а об ориентировке второго напряжения можно судить но углу отклонения направления его действия относительно горизонтальной оси (рис. 1.3). В нижней поверхности корневой части крыла на воздушных участках полета реализуется двух- [c.30]

Чтобы получить характеристическое соотношение вдоль траектории, вытекающее из уравнения неразрывности, запишем его в виде vdp/dl+f) = 0 (здесь ф/t//—производная от р в направлении скорости V—модуль скорости s—скорость объемной деформации). Выразим нормальную скорость деформации S[ через е. Для этой цели используем формулы (1.4), в которых заменим напряжения на компоненты тензора скоростей деформаций. Обозначим угол, который составляет направление скорости с направлением первого главного напряжения сть через 0. Тогда из (1.4) получаем 8( = 0,5е + 0,5 (8i —s2) os20 56 [c.56]

Ответ. 0, = 2т, 02 = Оз= —т первое главное напряжение равнонаклонено к координатным осям Ii = l2=h=l/y3, все направления, ортогональные первому, — главные. [c.62]

Первый (или линейный) инвариант тензора малой деформации имеет простой геометрический смысл, а именно представляет собой объемную деформацию окрестности точки тела. Действительно, вообразим в окрестности точки М (х() V элементарный параллелепипед со сторонами dxi, dXi, dXg, направленными по главным осям тензора Объем этого элемента dV = dxidxzdxg. После деформации элемент также будет прямоугольным параллелепипедом, объем которого [c.19]

Главные оси тензора (а ), по направлениям которых действуют главные напряжения Tj, Oj, сгд, будем называть соответственно первой, второй и третьей главными осчми. Тогда множество площадок, проходящих через первую главную ось, т. е. площадок, для которых tii О, назовем площадками первой серии. Площадкам первой серии соответствуют точки полуокружности / круговой диаграммы. [c.46]

Но при а = О направление v совпадает с первым главным направлением, а при а = я/2 направление v совпадает со вторым главным направлением. Таким образом, и Ог есть экстремальные значения напряжения о. , а следовательно, главные напряжения одновременно есть наибольшее и наименьшее нормальные напря-жения и формула (6.14) может быть записана в виде [c.118]

Рис. 1.3. Диаграмма показаний тензодатчиков в единицах циклов (цифры) нагружения тензо-метрированных зон по различным направлениям при выполнении типовых полетов самолета Як-42 (а) в зоне нервюры № 10 крыла б) в зоне шпангоута № 51 фюзеляжа. Заштрихованные зоны совпадают с ориентировкой первого главного напряжения и соответствуют накоплению наибольшей повреждаемости указанных зон

В первую очередь рассмотрим разрушение путем отрыва в случае, когда трендина перпендикулярна волокнам. В однонаправленно армированных композитах с полимерной матрицей этот тип разрушения бывает получить нелегко, поскольку их склонность к продольному расщеплению велика. В композитах с металлической матрицей отношение прочности при поперечном растяжении к сдвиговой прочности не столь велико, и трещинам приходится распространяться поперек волокон. В композитах (как с полимерной, так и с металлической матрицей), где упрочнитель ориентирован в нескольких нанравлениях, трещина часто вынуждена распространяться в направлении, перпендикулярном главным осям ортотропии, а они обычно совпадают с направлением одного или многих слоев волокон. Значит, при распространении трещины разрушаются волокна. [c.279]

Коэффициенты А, В, С здесь являются функциями от переменных а, р, у, принадлежащими классу j. В каждой точке пространства определены три главных взаимно ортогональных направления. Например, в точке ( о, Ро, Уо) первое главное направление задается касательной к кривой р = у = 7о> причем а вдоль этого направления возрастает. Это направление мы иногда удем называть а-нанравлением. [c.125]

Счетная техника до последней четверти XIX в. развивалась главным образом в двух направлениях. Первое и основноеиз них—создание достаточно быстродействующих счетных машин, выполняющих четыре действия и удобных в обращении. Второе — изготовление простых и дешевых машин небольшой емкости для выполнения одного—двух действий. [c.386]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...