Вектор напряженности магнитного элемента

Составим выражение для циркуляции вектора напряженности магнитного поля по замкнутому контуру I. Если проводник распо-ложен от элемента контура на расстоянии г (рис. 13.6), то длину элемента контура можно выразить через уго.л, под которым он виден с линии электрического тока 11 = гйф. Произведение длины элемента контура на тангенциальную к нему составляющую вектора напряженности составляет [c.187]

ЗАКОН [периодический Менделеева свойства простых тел, а также формы и свойства соединений элементов находятся в периодической зависимости от величины атомных весов элементов Планка описывает мощность излучения черного тела как функцию температуры и длины волны подобия Рейнольдса коэффициенты, необходимые для вычисления гидравлического сопротивления геометрически подобных тел, равны, если равны соответствующие числа Рейнольдса в этом случае оба потока подобны полного тока <для токов проводимости циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром для магнетиков циркуляция вектора магнитной индукции вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром обобщенный циркуляция вектора напряженности магнитного поля постоянного электрического тока вдоль замкнутого контура пропорциональна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром и током смещения ) постоянства <гранных углов в кристаллографии по величине двугранных углов в кристалле можно установить, к какой кристаллической системе и к какому классу относится данный кристалл состава каждое химическое соединение, независимо от способа его получения, имеет определенный состав ) преломления (света отношение синусов углов падения и преломления на границе двух сред равно отношению скоростей света в этих средах Снеллиуса отношение синусов углов падения и преломления луча электромагнитных волн на границе раздела двух диэлектрических сред равно относительному показателю преломления двух сред (второй среды по отношению к первой) ) [c.235]

Частота ферромагнитного резонанса, кроме материала изделия, зависит от его формы и направления вектора напряженности магнитного поля. Поэтому, изменяя направление магнитного поля, можно обнаружить характерные элементы формы образца или дефекта. По линиям ферро.магнитного резонанса можно вести контроль наличия и структуры ферромагнитных металлов и сплавов, а при малых образцах — контролировать возникновение так называемого естественного ферромагнитного резонанса, присущего также ряду антиферромагнитных веществ (в частности, некоторым соединениям марганца). Практически обнаруживаются дефекты размером 0,1—0,5 мм, но при магнитном поле 10—15 тыс. э. [c.459]

Лагранжианы класса систем, включающих МГД-урав-нения несжимаемой идеально проводящей жидкости, явно зависят от фиксированного переносимого потоком поля, аналогично соленоидальному полю Я. Для системы с конфигурационным пространством —группой Ли G на алгебре Ли й задаются положительно определенная квадратичная форма Т (I) (отвечающая кинетической энергии), симметрический оператор инерции / й S такой, что (/ , ) = = 27 (I), и постоянный вектор ЛбЙ. называемый напряженностью магнитного поля в теле. Плотностью тока в теле называется элемент / = a//i (а —заданная положи- [c.323]

Ферромагнетики отличаются большими положительными значениями магнитной восприимчивости (до Ю ), нелинейной и неоднозначной зависимостью восприимчивости и намагниченности от напряженности магнитного поля (явление магнитного гистерезиса). К ферромагнетикам относятся железо, кобальт, никель и гадолиний (последний ниже 18 °С), сплавы и соединения этих металлов, сплавы и соединения хрома и марганца с другими неферромагнитными элементами, а также некоторые редкоземельные металлы при температурах ниже О °С. Ферромагнетики очень существенно намагничиваются даже в слабых полях и сильно втягиваются в неоднородное магнитное поле. Магнитные свойства ферромагнетиков связаны с существованием доменной структуры (см. раздел 6.4.1). Ферромагнитные тела состоят из областей, самопроизвольно намагниченных до насыщения, называемых доменами. Векторы намагниченности доменов ориентированы так, что в окружающем пространстве их намагниченность не обнаруживается в отсутствие внешнего магнитного поля. [c.83]

Второе слагаемое в правой части (1.5) выражает справедливую в случае постоянных полей теорему о магнитном напряжении , согласно которой циркуляция вектора В по замкнутому контуру определяется полным током / через поверхность, опирающуюся на этот контур. Эту теорему можно рассматривать как следствие закона Био Савара— Лапласа, определяющего магнитное поле, создаваемое элементом постоянного тока. Установленный Максвеллом первый член в правой части уравнения (1.5) говорит [c.12]

Несинфазный источник (апертура с ДН, ограниченной по азимуту и углу места) совместно с отсе-кателем прямой волны и прочими специальными мерами построения излучающей апертуры, обеспечивающими минимум поля быстрой волны вне слоя и максимум медленной волны в слое (рис. 2.1), в дальней зоне создает поле, мало отличающееся от поля, возбужденного идеальным синфазным источником бесконечной длины по оси X с электрическим (с плотностью у ) или магнитным (фиктивным) током (с плотностью У ), находящемся в точке 2дз (рис. 2.2). Вторичный, близкий по свойствам к синфазному источник Е и //-волн (часть фронта) в дальней зоне (ДЗ) - аналог элемента Гюйгенса, причем случай бесконечной нити магнитного тока = Н, соответствует вертикальной поляризации вектора Е медленной волны, а для У = Е - горизонтальной. Это можно объяснить на основе принципа Гюйгенса или поля элемента Гюйгенса, где напряженности Я и - суть эквиваленты у и у" , хотя волны и не плоские [15]. [c.31]

При отклонении плоскости магнитной системы от плоскости горизонта также возникает погрешность в определении магнитного курса самолета, называемая погрешностью от наклона магнитного элемента. Если через -фм обозначить угол, составленный линией пересечения плоскости магнитного элемента и плоскости горизонта с направлением на север, а через ifiiM — угол между той же линией и проекцией вектора напряженности магнитного поля Земли на плоскость магнитного элемента (рис. 9.11), то погрешность от наклона магнитного элемента [c.145]

Склонение, наклонение, горизонтальная и вертикальная составляюпще вектора напряженности магнитного поля Земли являются элементами земного магнетизма, их определяют в процессе магнитных съемок. [c.36]

Составляющие X, V н 2 полного вектора напряженности Т МПЗ по осям Охг, Оут и Олг носят названия соответственно северной, восточной и вертикальной составляющих. Компонента вектора Т в горизонтальной плоскости называется горизонтальной составляющей и обозначается буквой Я. Вертикальная плоскость ХгОН, в которой лежит вектор Н, называется плоскостью магнитного меридиана, а угол между магнитным меридианом (направлением Н) и плоскостью ХрОгг — магнитным склонением, которое обозначается буквой О. Наконец, угол между векторами Н пТ носит название магнитного наклонения 7. Склонению О приписывается положительный знак, если вектор Я отклонен от оси Охг к востоку, а наклонение считается положительным, когда вектор Т направлен вниз от поверхности Земли, что имеет место в северном полущарии. Составляющие X, V, Я, склонение О и наклонение I носят названия элементов земного магнетизма. [c.33]

Направлени-я магнитных потоков, создаваемых этими шестью фазами в пределах 360°, представлены на рис. 3.8, в, где векторы 1,2,3 указывают направления магнитных потоков, создаваемых тремя фазами первой секции, а векторы 2, 3 — направления магнитных потоков, создаваемых тремя фазами второй секции. При подаче тока в первую фазу первой секции зубцы ротора устанавливаются точно напротив зубцов первого и четвертого полюсов, на которых находится обмотка первой фазы. При подаче тока во вторую фазу первой секции ротор повернется на 1/3 шага зубцов, т. е. на 6° так, что его зубцы окажутся напротив зубцов полюсов 2 5 (рис. 3.8, б). Если подать ток в третью фазу, то ротор повернется еще на 6°. Если подавать ток по очереди в обмотки второй секции, то ротор также будет поворачиваться на 6°, но со сдвигом на 3° относительно первой секции. Если ток подать сразу в первую фазу первой секции и в третью фазу второй секции, то ротор повернется на 1,5°, т. е. зубцы встанут между зубцами первой и второй секций. Таким образом, чередуя подачу тока то в одну фазу, то в две, получим непрерывное вращение шагового двигателя скачками по 1,5°. За 12 тактов двигатель повернется на 360/20 = 18°, т. е. один оборот он сделает за 240 тактов. Соответствующее чередование тока в обмотках шагового двигателя обеспечивается специальными кодовыми преобразователями, основными элементами которых являются счетчики импульсов со схемами обратных связей и мощные усилители, обеспечивающие ток в обмотках. При напряжении 48 В шаговый двигатель обеспечивает частоту вращения до 4000 мин- , что соответствует 16 ООО Гц. [c.74]

Эффект изменения магнитных свойств ферромагнитных материалов под действием механических напряжений также может найти применение при конструировании силомоментных датчиков. Пример датчика с магнитоупругим чувствительным элементом приведен на рис. 2.5. В механически ненапряженном состоянии обмотка возбуждения датчика создает магнитное поле, вектор индукции которого направлен под углом 45° к вектору действующей силы. При механической нагрузке магнитное поле деформируется, причем вектор магнитной индукции изменяет свое направление, вследствие чего на вторичной обмотке датчика возникает напряжение, пропорциональное действующей силе. Большим преимуществом магнитоупругих датчиков со скрещенными обмотками является возможность их использования в экстремальных средах при высоких давлениях, влажности и повышенной радиации, когда требуется высокая надежность и не слишком высокая точность. Магнитоупругие датчики могут быть использованы при нагрузках 10 Н и больше. [c.34]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...