Потенциал звукового давлени

Если теперь ввести потенциал звукового давления [c.33]

Потенциал звукового давления 33 [c.205]

Для отрезка трубы или акустического волновода применимы понятия, установившиеся в теории длинных линий. Расчет полного звукопровода ведут по методу входного акустического импеданса. В дальнейшем будем придерживаться следуюш,их обозначений р — комплексная амплитуда звукового, давления — комплексная амплитуда колебательной скорости X — амплитуда объемной скорости S, а —плош адь поперечного сечения звукопровода m — механическая масса — механическая гибкость — акустическая гибкость — акустическая масса р —средняя плотность жидкости / — длина трубопровода —кинетическая энергия Ф —потенциал скорости К — акустическая проводимость г — механический импеданс Zg —акустический импеданс У —объем т) —сдвиговая вязкость. [c.73]

Учитывая, что звуковое давление и потенциал скоростей Ф [c.62]

Вид ячеек, на которые сфера разбивается, при колебаниях порядка т, можно также определить из условия максимума колебательной скорости, что соответствует нулевому значению звукового давления, а значит, и потенциала скоростей. Это условие будет выполнено для зональных мод, если [c.229]

Если волновой процесс не зависит от 2, то = 0 и kr = k вторая скобка в последнем уравнении превращается при этом в постоянную величину. Так как звуковое давление и потенциал скоростей связаны соотношением р= <лрФ, то общее решение волнового уравнения для процессов излучения (в случае независимости от z) запишем в виде [c.289]

Потенциал скоростей в точке А найдем, суммируя действие всех элементов (18 диафрагмы. Так как /7=уа)рф, то звуковое давление в точке А, лежащей в направлении под углом к оси на расстоянии г от центра диафрагмы, равно [c.327]

Действие пьезоэлектрического микрофона основано на возникновении переменного электрического потенциала на пьезоэлектрической пластине при воздействии на нее звукового давления. Возникающее на выходных зажимах напряжение поступает на вход усилителя. [c.608]

Чувствительность измерялась в дБ относнтельно 1 дина/см (0.1 Па) и определялась как уровень звукового давления, необходимого для получения микрофонного потенциала, вольтаж которого составляет 0.1 мВ. [c.540]

Эти Hie уравнения могут рассматриваться как уравнения для звуковой волны, распространяющейся в соленой морской воде. Для этого С следует считать концентрацией соли, растворенной в воде. При наличии градиентов энтропии (75= 0), так же как и при наличии градиентов концентрации растворенной компоненты (V = 0), правая часть (2.118) не является градиентом какой-либо функции. Поэтому даже в отсутствие завихренности (т. е. при rot v=0) звук будет завихренным (rot т 0). В силу этого система уравнений (2.118)—(2.122) не может быть сведена к уравнению для одной функции (например, к уравнению для потенциала звука, к уравнению для звукового давления и т. п.). [c.80]

Существенно отметить, что зависимость амплитуды звукового потенциала, а следовательно, и звукового давления от координаты г, определяемая для нормальной волны номера I функцией 2 (г), остается неизменной по всей длине волновода. По мере продвижения вдоль волновода, из-за изменения функции X (х), изменяется величина звукового давления, но относительное распределение звуковой энергии по 2 не изменяется. [c.308]

Иногда на поверхности задается не колебательная скорость, а звуковое давление (или потенциал) Ф = / (5). Может быть также задана комбинация + стФ = f (5). [c.9]

Выразив потенциал через звуковое давление и колебательную скорость, получим соотношения между <у и I [c.11]

Интегральное представление звуковых полей. Как уже указывалось в 1, при расчете звуковых полей, излучаемых колеблющимися поверхностями, возникает необходимость вычисления потенциала поля Ф в некоторой области пространства по значению потенциала и его нормальной производной (т. е. по значению звукового давления и колебательной скорости) на заданной поверхности. [c.14]

Как уже указывалось, на поверхности никогда заранее не известны одновременно и звуковое давление, и колебательная скорость. В этом состоит основная трудность, которая встречается при использовании интеграла Кирхгофа для расчета звуковых полей. Необходимость вычислять величину потенциала на поверхности по заданной колебательной скорости приводит к появлению интегрального уравнения, решение которого связано с определенными вычислительными трудностями. В случае, если излучателем является бесконечная плоскость, интеграл Гюйгенса сразу дает простое решение. Если же колебательная скорость задана лишь на огра- [c.47]

Гаемым формулы (8.66). Пользуясь этой формулой, Запишем выражения для потенциала скоростей ф+, (Звукового давления р+ и колебательной скорости частиц среды 1+ в волне, распространяющейся в положи- тельном направлении оси х [c.211]

Не имеет аналогии в оптике метод, основанный на сканировании звукового поля преобразователем, с которого снимается электрический потенциал, соответствующий по амплитуде и фазе локальному звуковому давлению. Информация о фазе может вводиться электронным способом или с помощью обычного опорного звукового колебания. В любом случае результирующий электрический сигнал в дальнейшем записывается в изменениях плотности почернения фотопленки синхронно со сканированием. [c.99]

Изменения давления, плотности и скорости в плоской звуковой волне описывают такими же функциями, что и потенциал скорости <р. Следовательно, [c.275]

Если величина и(г, г) описывает физ. поле (напр., возмущение давления в звуковой волне, скалярный потенциал в эл.-магн. волне и др.), то плотность потока энергии поля, уносимой от источника или приносимой к нему, пропорц. (г, г) , и, следовательно, общий поток энергии через сферу любого радиуса г, пропорц. 4лг м , сохраняется неизменным. Это является следствием закона сохранения энергии. [c.37]

Это выражение является единым уравнением движения для звуковых колебаний в жидкости или газе, которое эквивалентно трем уравнениям (1,4). Если, решая некоторую задачу, определить потенциал скоростей Ф, то скорости частиц и давление в каждой данной точке в любой момент времени могут быть найдены из равенств (1,9) и (1,10). [c.14]

Изменения давления, плотности и скорости в плоской звуковой волне будут описываться такими же функциями, как потенциал скорости ф. Например, изменение плотности жидкости будет описываться соотношением [c.228]

Поскольку в соотношение (8,79) для потенциала скоростей входит множитель Р тЧ ) = /й81п " и амплитудный коэффициент то звуковое давление дЛя пояса (при прочих равных условиях) будет меньше, чем для полной сферы в отношении 0,604 (при т = 8) и 0,364 (при т = 2). Таким образом, излучение сферического пояса, ограниченного двумя по тярными полусферическими экранами, не сильно отличается от излучения полной сферы, причем разница тем меньше, чем больше параметр т, который определяет закон (81п " ) спадания амплитуды волн от экватора к полюсам. [c.254]

Переходя от потенциала скорости к изменению плотности в данной точке пространства, следует учитывать, что, при чисто периодических процессах потенциал скорости может быть заменен звуковым давлением, которое тождественно потенциалу скорости с точностью до мнимой постоянной, так как из уравнения р = pod(p/dt следует, что ф = р//соро. [c.48]

Элементарный излучатель в акустике. В акустике простейшим излучателем является пульсирующая сфера малого радиуса. Звуковое давление или звуковой потенциал этого излучателя также будет выражаться в виде сферической волны указанного выше вида. Если снова ограничиться синусоидальным режимом излучателя н предположить, что радиус сферы мал по сравпению с длиной волны, то звуковой потенциал иа расстоянии R от сферы будет выражаться формулой [101] [c.157]

Задание иипульса. Пусть зависимость звукового давления от времени в изучаемом импульсе дается функцией/( ). Это означает, что на достаточно малом расстоянии Я от излучателя звуковое давление (или звуковой потенциал) равно [c.233]

О.— О / равно нулю, как мы в этом уже убедились при выводе соотношения (1.5), а в точке верхнего предела- <=><> оно так-же равно нулю в силу принципа предельного поглощения при этом из (1 С) вытешет соотношение у>(Т) где, описывающее хорошо известный факт удвоения потенциала ср, или амплитуды звукового давления при отражении ьолны от абсолютно жесткой шюской поверхности /см. гл 1 2/. [c.92]

Полное решение задачи состоит из совокупности нох лальных волн, ресомотренного вида, способных распространяться в данных условиях, т.е. при заданной глубине, частоте звука и определенных свойствах дна. Таких нормальных волн существует конечное множество, причем на низких частотах их мало, а с повышением частоты становится больше. Поэтому потенциал скорости и соответствущее звуковое давление будут выражаться в виде конечной сушы членов ряда [c.64]

Все рассмотренные выше задачи распространения звука в слое жидкости с различными границами и условиями на них, в основном, не предполагали наличия кошфетного типа источника звука. Волновой процесс предоолагается существующим в слое без конкретизации типа источника. Б связи с этим в формулах для потенциала или звукового давления присутствуют неопределенные коэффициенты, зависящие от номера нормальной волны (, ф/п, и т.д.). Такое рассмотрение было справедливо на больших удалениях от источника. [c.70]

Первый сомножитель в каждш частном решении (11.8) пока завеет распределение амплитуды потенциала и звукового давления по угловой координате или при малом угле склона клина - 1Ю вертикали. [c.112]

Типы граничных условий. Для гармонического колебательного движения из соотношения (1.6) получаем р = —гшрФ. Таким образом, потенциал и звуковое давление отличаются друг от друга лишь постоянным множителем. Ниже, в тех случаях, когда постоянные множители не имеют существенного значения, термины звуковое давление и потенциал будут употребляться как синонимы. [c.9]

Заслуживают внимания исследования на изолированных конечностях кузнечика. С нервов конечностей отводился потенциал действия. Раздражение вызывалось двумя способами с помощью зуммера с усилителем, дающим колебания от 30 до 20 000 Гц, звуковое давление при этом менялось в пределах от 0.04 до 1000 м/бар и с помощью громкоговорителя производилось сотрясение субстрата с препаратом изолированных конечностей. Амплитуда колебаний пропорциональна силе тока, пропускаемого через катушку. Результаты исследования показали, что и звук, и сотрясение вызывают ток действия в нерве. Этот эффект отсутствует, если нерв занаркотизирован. Возникновение потенциала в результате вибрации наблюдается при температуре в пределах 25—35 °С. [c.29]

Допустим, что потенциал скорости —синусоидальная функция У времени. Тогда диференциаль ур-йие,(3 легко преобразовывается к дру- гому виду, выраженному через звуковое Давление (вместо потенциала ско-Г J ти). [c.361]

Причем каждый член этой суммы удовлетворяет решаемому диференциальному ур-нию (З-). Физический смысл как решения (44) в целом, так и отдельных членов его (а равно и ч чела членов) состоит в том, что физическое состояние (радиальная скоро ть частиц, потенциал скорости и звуковое давление) иа поверхности сферы представляется известной функцией координат и имеет определенный закои распределения по сфере (.dynami deformation [c.363]

На фиг. 272 показаны картины звукового поля для круглых поршневых излучателей с радиусами =0,80 X, и / =1,75 X, вычисленные Гроссманом на основании решения уравнения Релея для потенциала скорости в звуковом поле поршневого излучателя, данного Бакхаузом [140, 141]. Жирные линии изображают волновые поверхности для звукового давления тонкие линии, нанесенные в непосредственной близости к излучателю пунктиром, соответствуют поверхностям равных амплитуд давления Р (ср, с фиг. 199 и 200, на которых изображены волновые фронты и поверхности равных амплитуд для колеблющегося кристалла кварца). Числа на фиг. 272 обозначают величину отношения Р/Ра, где Ро—амплитуда звукового давления на поверхности поршня. Как видно из сравнения с нанесенными пунктиром дугами окружностей, на большом расстоянии от колеб- [c.222]

В случае отсутствия экрана решение задачи может дать формула (11,9), если известно распределение давлений по поверхности диафрагмы однако это распределение не может быть задано, исходя из каких-либо простых соображений и остается неизвестным, пока задача не решена до конца. Задача о звуковом поле осциллирующего круглого поршня решена Хэнсоном на основе теории эллипсоидальных функций. Для потенциала скоростей им найдено выражение в форме ряда [c.332]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...