Доплера функция

Длина диффузии 56, 57, 82. См. также Релаксации длина Доллар, единица реактивности 223 Доплера функция 320, 322 [c.479]

В спектроскопии проявление эффекта Доплера состоит в том, что хаотическое тепловое движение испускающих свет атомов или ионов приводит к уширению наблюдаемых спектральных линий. В случае максвелловского распределения атомов по скоростям обусловленная эффектом Доплера форма спектральной линии описывается колоколообразной функцией Гаусса (см. 1.8). Доплеровская ширина линии зависит от температуры ( j/ ), что используется в спектроскопических методах измерения температуры светящегося газа. [c.409]

Вследствие движения слоев среды, как всегда, проявляются два эффекта аберрация и эффект Доплера. При нерелятивистских скоростях аберрацией можно пренебречь. Эффект Доплера, имеющий тот же порядок, смещает частоту, и этим смещением тоже можно пренебречь, когда частота входит множителем в какую-либо величину. Однако от частоты сильно зависит коэффициент поглощения, Следовательно, по той же причине, по которой учитывается эффект Доплера при тепловом движении атомов при выводе законов перераспределения по частоте, изменение частоты необходимо принимать во внимание при макроскопических движениях газа. Смещение частоты прямо отразится на профиле поглощения и функции перераспределения и через них — на интенсивности и функции источников. [c.241]

Эта функция Доплера подробно изучена, и опубликованы ее табулированные значения [20]. Кроме того, для быстрого определения функции (С, У) имеется несколько программ на ЭВМ [21 ]. Величина Л, названная доплеровской шириной, представляет собой меру ширины резонанса, учитывающую тепловое движение ядер. Необходимо отметить, что Л и, следовательно, описывают влияние температуры на форму резонанса. Хотя при выводе уравнения (8.23) были сделаны некоторые приближения, оно оказывается достаточно точным для большинства представляющих практический интерес случаев [22]. [c.320]

Многогрупповые сечения можно определить с помош,ью полученных таким образом потоков, используя только численные методы. При этом сечения должны быть представлены в виде подробных функций энергии нейтронов. Во многих случаях требуемые групповые сечения можно получить на основе резонансных параметров (и температуры), используя некоторые приближения для оценки интегралов в уравнении (8.50). Эти приближенные методы, описанные ниже, почти всегда пригодны для предварительных расчетов и дают более наглядное физическое объяснение получаемых результатов. Прежде всего будет уделено внимание тем резонансам, которые не уширяются под действием эффекта Доплера и для которых можно получить простые результаты. Затем будут рассмотрены усложнения, связанные с наличием доплеровского уширения. В практических задачах резонансного поглош,ения нейтронов тяжелыми ядрами доплеровское уширение необходимо всегда принимать во внимание. [c.336]

Давление звуковое 47—51 Диафрагма приемная 185 Диссипативная функция 13 Доплера эффект 36, 96 и д., 119, 154 Дорожка Кармана 130, 136 и д., 143, 144, 149 и д. [c.204]

Соотношение (7.38) устанавливает. нинейную зависимость между v /v и р = о/с. Следовательно, продольный эффект Доплера является эффектом первого порядка. Пользуясь упрощенным соотношением (7.38) и вводя обозначение Av = v — v, получаем выражение, в котором в явном виде фигурирует доплеровский сдвиг частоты Av как функция р == и/с, а именно [c.384]

Традиционный метод измерения сдвига частоты состоит в перемножении принятого н излученного сигналов с последующим анализом фурье-спектра полученного произведения. Этот спектр содержит разностную частоту, равную доплеровскому сдвигу и, следовательно, пропорциокальную скорости пели. Коррелятор с пространственным интегрированием, изображенный на рис. 5.22, дополненный линейкой фотоприемников на выходе, выполняет именно такую операцию. В самом деле. Время появления пика на выходе фотопрнеяииков укззь/вает дальность цели, а помер фото-приемника, который воспринял этот пик, дает информацию о доп-леровском сдвиге (скорости цели). Таким образом, развертка временных сигналов линейки фотоприемников дает функцию неопределенности обрабатываемого сигнала, содержащую оси доплеров-ских частот (пространственная координата) и дальности (временная координата). [c.298]

В случае отдельной спектральной линии газоразрядного источника, уширенной вследствие эффекта Доплера, фор.ма контура описывается функцией Гаусса /(х) ехр(—а х ). Для нахождения видности (5.25) нужно рассчитать значение С(А), определяемое формулой (5.23). Вычисляя соответствующий интеграл (см. задачу 2), получаем 1 (А)=ехр —[А/(2а)] . С увеличением разности хода видность полос монотонно убывает (рис. 5.14,6) и полосы практически исчезают при А 2n/6f , где Ьк= /Ггт2/а — ширина спектрального контура на половине высоты. Именно такую кривую видности получил Майкельсон при исследовании красной линии кадмия. [c.226]

Фойгтовский профиль. Этот профиль пропорционален функции Фойгта, которая есть свертка лоренцевского и доплеров-ского профилей типа ф [c.138]

Первая скобка в правой части обусловливает излучение турбулентности за счет ее внутренней нестационарности. Поскольку наличие пульсационного ускорения предполагает пульсационную реакцию со стороны жидкости, этот член характеризует дипольную компоненту турбулентного излучения в тензоре Ту, которая может иметь место даже в случае стационарного движения турбулентности в целом, в частности, при нулевой конвективной скорости. Этот член соответствует внутреннему дипольному эффекту турбулентности. Если турбулентное излучение проявляет в целом квадрупольный характер, то это означает, что й ( м или (м — й 1)/и 1, в связи с чем эффект излучения, обусловленный первым слагаемым правой части уравнения (2.68), более выражен, чем эффект излучения, вызываемого первым слагаемым правой части уравнения (2.69). Вторая квадратная скобка в (2.69) характеризует нестационарную рефракцию, сопровождающуюся также реактивным противодействием со стороны жидкости, а потому оказываюп ую силовое воздействие на среду. Третий член, подобно второму, имеет двоякую функцию с одной стороны, он обусловливает нестационарную конвекцию, сопровождающуюся нестационарным эффектом Доплера, подробно рассматриваемым в главе 5 с другой стороны,-это силовое воздействие, оказываемое ускоренно движущейся турбулентностью на окружающую покоящуюся жидкость. Если ускоренно движущийся объем турбулентной жидкости сохраняет неизменной свою форму, то третий член определяет градиент присоединенной массы движущегося объема. Наличие же градиента присоединенной массы является условием, необходимым для излучения. [c.61]

Из рис. 8.11 видно также, что для любого значення р функция У возрастает или остается постоянной при уменьшении С. т. е. с ростом температуры. Другими словами, при возрастании температуры резонансное поглощение должно Увеличиваться (или оставаться неизменным). Установлено, что этот результат — общий и не ограничивается Л / -приближением. Физической основой этого результата является тот факт, что при уширении резонанса за счет эффекта Доплера ослабление потока нейтронов, обусловленное резонансом, уменьшается (рис. 8.12), в то время как площадь под кривой резонансного сечения по существу постоянна. Следовательно, поглощение, т. е. произведение потока и сечения, увеличивается с возрастанием температуры. [c.343]

Оценка скорости движения целей. В естественных условиях в процессе пространственной ориентации одной из основных функций сонарной системы животных, обеспечивающих их адекватное поведение, является восприятие движения относительно окружающих объектов, определение скорости и динамики изменения их пространственных координат. Скорость относительного движения окружающих объектов можно определить либо координатным методом, т. е. по величине изменения их дальности за промежуток времени между моментами локализации целей, либо непосредственным восприятием движения объектов и оценки их скорости через измерение доплеров-ского сдвига частоты отраженного сигнала. В эхолокации доплеров-ский сдвиг частоты прямо пропорционален удвоенной радиальной скорости, причем при сближении с целью частота принимаемого эхосигнала увеличивается, а при расхождении — уменьшается. Величина доплеровского сдвига определяется выражением Р = =/пр—/взл=/вз.т 2 /67, где V — радиальная скорость, С — скорость распространения звука, — частота принимаемого эха, /д,, — частота излученного зондирующего сигнала. [c.461]

Эта функция обращается в О при с1 = Х/ц>, Несмотря на высокие требования, предъявляемые к конструкции интерферометра, допускающей перемещение зеркал М, и Мз, с сохранением их ориентации с точностью до доле11 длины волны, Майкельсону удалось обеспечить до 6 м, что соответствует угловому разрешению 0,02 угловой секунды. Определив из ин [ерференц юпиых измерений угловой размер и оценив из других соображений (параллакс, смеш ение Доплера и т. п.) расстояние до звезды, можно получить ее реальный диаметр. [c.111]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...