Выгорание программы

Авторы данного исследования также не пришли к определенному мнению по этому вопросу, поскольку оценки будущей стоимости имеют весьма разноречивый характер. Вероятно, развитие технологии переработки отработавшего в реакторе LWR топлива только с экономической точки зрения не оправдано. Однако, если в какой-либо стране принимается решение о необходимости развивать переработку радиоактивных отходов или подготовку к программе создания реакторов БН, переработка отработавшего на тепловых реакторах топлива может дать большой экономический эффект. Если будущее усовершенствование реакторов LWR приведет к росту коэффициента воспроизводства плутония и глубины выгорания урана, экономическая привлекательность такого замкнутого топливного цикла с реакторами на тепловых нейтронах значительно увеличится. [c.102]

Так как описанные выше расчеты дают как пространственное, так и энергетическое распределение потока нейтронов, то в программе могут содержаться блоки для определения различных величин, которые связаны с распределением потока нейтронов с сечениями. Так, помимо требуемого собственного значения и соответствующей собственной функции вычислительная машина может выдать такую ин( рмацию, как изменение плотности деления по пространству, полное энерговыделение, коэффициент конверсии (или воспроизводства), выгорание топлива и т. д. (см. гл. 10). [c.162]

Программы расчета реактора 159—161, 191, 193, 458, 459 --выгорания 447—459 [c.482]

При проектировании паяного изделия необходимо также выбрать наиболее эффективные способ и режимы пайки, от которых в значительной мере зависит качество паяных изделий. Способ пайки выбирают, исходя из требований, предъявляемых к паяному изделию, с учетом состава и свойств основного металла и припоя, программы выпуска изделия и наличия на предприятии соответствующего оборудования для пайки, при этом необходимо учитывать особенности различных способов нагрева. Так, например, при пайке с местным нагревом возможно коробление изделия, выгорание легкоплавких составляющих припоя и пережог основного металла. [c.99]

Один из них — это влияние сопротивления атмосферы. При импульсной программе тяги длина активного участка траектории оказывается малой и высокая скорость полета достигается на малом расстоянии от точки старта. Если старт происходит в плотных слоях атмосферы, уменьшение дальности за счет сопротивления воздуха может оказаться более значительным, чем выигрыш, полученный вследствие краткости времени выгорания. Расчет скорости ракеты в конце активного участка при учете сил аэродинамического сопротивления приводится в следующем параграфе. [c.24]

Все предыдущие рассуждения относились к тому случаю, когда величина тяги ракеты считалась постоянной и единственным изменяемым параметром было время выгорания топлива. Однако большие потери в скорости и дальности при полете малых ракет в атмосфере, иллюстрацией чего служат рис. 1.11 и 1.12, наводят на мысль, что более выгодным в отношении минимизации потерь от трения о воздух и от силы тяжести будет режим переменной тяги. Для строгого определения оптимальной программы тяги необходимо пользоваться методами вариационного исчисления, как, например, в работе [17]. [c.29]

Для возможности проведения анализа обычно рассматривают некоторую упрощенную модель изучаемого объекта. При изучении динамики полета снаряда такой простейшей моделью будет материальная точка, движущаяся в одном измерении под действием сил тяги, тяжести и, возможно, аэродинамического сопротивления. Как показано в гл. 1, такая модель вполне удовлетворительна во многих отношениях и позволяет изучить роль таких факторов, как отношение масс, скорость истечения, время выгорания топлива, программа изменения тяги, количество ступеней составной ракеты и т. д. Разумеется, эта модель по самой своей природе не подходит для изучения пространственных траекторий полета снаряда (за исключением вертикального полета зондирующих ракет). Поэтому ее необходимо обобщить так, чтобы возможно было рассматривать движение снаряда хотя бы в двух измерениях, ибо такие основные задачи, как вывод спутника на орбиту или переброска заданного груза на большое расстояние вдоль поверхности Земли, требуют изучения движения снаряда как в вертикальном, так и в горизонтальном направлениях. Настоящая глава в основном посвящена изучению движения снаряда, рассматриваемого как материальная точка, в двух или трех измерениях. [c.37]

Как уже говорилось, существует целый ряд проблем оптимизации,, которые имеют большое практическое значение и которые не укладываются в рамки формализма, развитого в 2.3. Например, обычно требуется оптимизировать не массу всего снаряда после выгорания топлива, а массу полезного груза или же полагать ее постоянной, оптимизируя другие величины. Кроме того, реализация оптимальной программы М (О, определяемой уравнениями (2.56), требует от двигательной системы,, работающей на химическом топливе, гораздо большей гибкости управления, чем это возможно в настоящее время. Более обнадеживающими в этом отношении будут, видимо, двигательные системы на основе электромагнитных принципов, где возможна более простая регулировка скорости истечения и секундного расхода. [c.60]

В существующих ЖРД наиболее реалистично, по-видимому, считать скорость истечения известной функцией времени. Оптимальная же программа М I) обычно требует (как показывает пример одномерного движения на стр. 55) импульсного расхода массы за один или несколько приемов при этом скорость истечения с велика и масса расходуется на сравнительно небольшой высоте. Поэтому учет реальных возможностей двигателя и решение вопроса о наиболее рациональном выборе количества ступеней, секундных расходов, времен выгорания топлива для каждой ступени и т. п. является весьма важной, хотя, может быть, и несколько менее изящной задачей, чем изученная ранее чисто траекторная задача. Такие задачи, строго говоря, уже выходят за пределы чисто траекторных проблем, однако конкретный выбор траекторий существенно зависит от указанных факторов, и поэтому уместно сказать о них несколько слов. Более подробно эти вопросы будут обсуждаться в гл. 18. [c.60]

В настоящей главе изучение движения простейшей модели снаряда в виде одномерного движения материальной точки обобщено на случай двух- и трехмерного движения. Отсюда естественно возникает проблема оптимизации траектории, которая оказывается тесно связанной с целым рядом смежных проблем. Простейшей задачей из этого круга проблем является задача определения оптимального управления, когда динамические характеристики снаряда заданы и требуется найти такую траекторию, которая оптимизирует некоторую заданную величину. Для случаев, когда поле сил зависит от скорости и координат снаряда, дана общая постановка задачи оптимизации траектории, а в случаях, когда силовое поле однородно или когда сила зависит от расстояния линейно, оказывается возможным получить решение в замкнутой форме. Это особенно важно в применении к баллистическим снарядам (нанример, снарядам дальнего радиуса действия класса земля — земля или носителям спутников), где расстояние, проходимое за время выгорания топлива, мало по сравнению с земным радиусом. Простой и в то же время почти оптимальной траекторией в этих случаях оказывается траектория гравитационного разворота при движении снаряда в плотной атмосфере и затем переход на траекторию, определяемую соотношением (2.6). Хотя точного решения уравнений движения по траектории гравитационного разворота не существует, все же можно построить ряд графиков, позволяющих во многих случаях подбирать требуемые значения параметров. Если ограничиться лишь получением решений, удовлетворяющих условию стационарности, то обычными методами вариационного исчисления можно исследовать те задачи оптимизации, в которых масса снаряда, программа скорости истечения и время выгорания, так же как и программа управления, являются варьируемыми функциями. Для того чтобы найти решения, являющиеся действительно максимальными или минимальными в определенном смысле, нужно проводить специальное исследование каждого отдельного случая, так как не всегда решение, удовлетворяющее требованию стационарности, является оптимальным, и наоборот. В тех задачах, где скорость истечения есть известная функция времени, как, например, это имеет место в жидкостных ракетных двигателях, из анализа следует лишь то, что оптимальной программой для М ( ) будет, как правило, программа импульсного сжигания топлива. Поэтому для получения практически интересных результатов необходимо проводить более глубокий анализ, с учетом таких факторов, как параметры двигателя, топливных баков и т. д., при одновременном учете характера траектории полета снаряда. Для выполнения такого рода анализа используется схема расчета, где анализ различных элементов Конструкции и групп уравнений (одной [c.63]

Рассмотрим некоторые результаты расчетов выгорания на ЭВМ по программе РОЕЬСУС [471, которая основана на двухгрупповом диффузионном приближении и позволяет рассматривать реакторы в двухмерной геометрии (конечный цилиндр). [c.447]

Программы, описанные выше, могут быть дополнены программой расчета выгорания, которая решает задачу об изменении со временем концентраций наиболее важных изотопов. Такая комбинация программ позволяет определить временное поведение основных параметров реактора (см. разд. 10.2.3). Иапример, программа FEVER [69] использовалась в расчетных исследованиях при проектировании реактора Пич-Боттом . Эта программа рассчитывает малогрупповые потоки нейтронов и выгорание изотопов в одномерных реакторах. [c.459]

Обычно ракетные двигатели проектируют так, что их тяга, удельный импульс и состав топливной смеси находятся в определенных узких пределах. Очевидно, для предвычисления траектории необходимо контролировать тягу и удельный импульс, так как характеристика полета снаряда есть функция удельного импульса, логарифма отношения начального веса к весу в момент выгорания топлива и программы тяги. [c.460]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...