Рассеяние и незатухающие токи

Удивительное различие между неупорядоченными сплавами и чистыми металлами состоит, однако, в том, что, каким бы чистым мы ни сделали неупорядоченный сплав, в нем не наблюдается существенного уменьшения сопротивления с понижением температуры, как это характерно для чистых металлов. Так, электрическое сопротивление наиболее чистой неупорядоченной латуни при гелиевых температурах уменьшается всего вдвое по сравнению с его величиной при комнатной температуре (тогда как в тщательно приготовленных упорядоченных металлах оно уменьшается в 10 раз). Это явление можно понять, рассматривая один из компонентов сплава как примесь замещения с высокой концентрацией в решетке, образованной другим компонентом. Действительно, в этом случае основной (не зависящий от температуры) вклад в сопротивление при всех температурах вносит рассеяние на примесях. В очень чистых металлах рассеяние на примесях проявляется, наоборот, лишь при чрезвычайно низких температурах. Альтернативно можно просто отметить, что в неупорядоченном сплаве нарушена периодичность, а поэтому полуклассический анализ, доказывающий возможность существования незатухающих токов в отсутствие механизмов рассеяния, теперь уже неприменим. [c.311]

В ЭТОЙ главе обобщенный метод собственных колебаний применен к задачам о дифракции на диэлектрических телах, в том числе — на телах с диэлектрической проницаемостью, зависящей от координат. Схема построения решения во всех случаях примерно одинакова. Сначала вводятся уравнения для собственных функций и устанавливаются условия ортогональности этих функций. Для тел с постоянной диэлектрической проницаемостью 8 собственным значением является проницаемость е тел той же формы (тел сравнения), в которых возможны незатухающие колебания на заданной частоте источников. Для тел с переменным е(г) тела сравнения тоже имеют переменные 8 (г). Вид этих функций находится из требования, чтобы для амплитуд в разложении дифрагированного поля по собственным функциям получалось явное выражение. Затем приводятся несколько различных видов формул для этих амплитуд, в частности, формула, содержащая не падающее поле, а возбуждающие токи. Для точек внутри тела даны формулы для разложения полного поля по собственным функциям. Аппарат применен также к квантовомеханическим задачам рассеяния. [c.84]

Энергия, необходимая для поддержания незатухающих колебаний Б контуре, доставляется анодной батареей. Легко видеть, что эта компенсирующая потери энергия поступает из анодной батареи не все время, а только в течение полупериода за каждый период, именно того полупериода, в течение которого течет анодный ток (рассеяние же энергии в колебательном контуре происходит, конечно, все время, так как контур обладает постоянным сопротивлением / ) ). Так как батарея дает ток только в течение полупериода, то средняя мощность, отдаваемая батареей, имеет значение [c.189]

Незатухающий ток. Наиболее поразительное свойство сверхпроводников состоит в том, что их сопротивление равно нулю, о свойство можно сразу понять, исходя из микроскопической теории. Мы строили основное состояние, спаривая электроны с импульсами к н —к. Можно построить состояние, спаривая электроны с волновыми векторами к- - ч и —к- - д. Получающееся таким образом состояние совершенно эквивалентно исходному, если рассматривать его из координатной системы, движущейся со скоростью —Йд/ш. Центр тяжести каждой пары движется со скоростью Йд/т, а плотность тока равна —Л ейд/т 2, где N10. — электронная плотность. Полная энергия такой системы больше энергии неподвижной на величину Л й /2ш, равную ее кинетической энергии. Аналогично можно было бы построить и дрейфовое состояние нормального электронного газа. Огличие состоит, однако, в том, что в последнем случае ток оказывается затухающим. Примеси или дефекты в нормальном металле могут рассеивать электроны, переводя их с переднего края поверхности Ферми на задний , что, как показано на фиг. 154, а, приводит к затуханию тока. Матричный элемент потенциала рассеяния [c.571]

Ф. взаимодействуют не только друг с другом, но и с др. квазичастицами с электронами проводимости в металлах и полупроводниках, с магнонами в магнитно-упорядоченных средах (см. Спиновые волны). Испускание и поглощение Ф. электронами—осн. механизм электрич. сопротивления металлов и полупроводников (см. Рассеяние носителей заряда, Электрон-фоношюе взаимодействие). Обмен электронов Ф. приводит к притяжению электронов друг к другу и, в свою очередь, к образованию куперовских пар (см. Купера эффект)—осн. носителей незатухающего сверхпроводящего тока (см. Сверхпроводимость). [c.339]

КРИТЙЧЕСКИЙ ТОК в сверхпроводниках, предельное значение постоянного незатухающего электрич. тока в сверхпроводящем образце, при превышении к-рого в-во образца переходит в нормальное, несверхпроводящее состояние. Т. к. в норм, состоянии в-во обладает конечным электрич. сопротивлением, то после перехода возникает рассеяние (диссипация) энергии тока, приводящее к нагреву образца. [c.332]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...