Момент наблюдатель

Знак момента по общему правилу определяется направлением вращения тела (+) при движении по часовой стрелке, (—) при движении против часовой стрелки. Для определения знака момента наблюдатель должен непременно находиться со стороны положительного направления оси. На рис. 26, а момент силы Р относительно оси Oz положителен, так как для наблюдателя, смотрящего со стороны положительного направления оси (сверху), тело под действием заданной силы представляется вращающимся вокруг [c.31]

Знак момента по общему правилу определяется направлением вращения тела плюс (+) — при движении по часовой стрелке, минус (—) — при движении против часовой стрелки. Для определения знака момента наблюдатель должен непременно находиться со стороны положительного направления оси. На рис. 25 [c.26]

Орбита первого советского спутника была наклонена к плоскости экватора под углом 65°. Спутник прошел над головой наблюдателя, находящегося на экваторе, с юго-запада на северо-восток. В этот момент наблюдатель замерил видимый угол между трассой спутника и направлением на восток. Чему должен был оказаться равным этот угол Решите аналогичную задачу, когда трасса спутника пересекает экватор с северо-запада на юго-восток. Данные о спутнике = 950 км, [c.165]

Таким образом, в каждый данный момент наблюдатель, находящийся на спутнике, сможет следить за распределением облачности и движением отдельных облаков на огромной части поверхности Земли. Учитывая, что спутник совершает обращение вокруг Земли с периодом около двух часов, и предполагая, что его орбита проходит над полюсами Земли, легко сообразить, что с такого спутника можно обеспечить постоянную службу погоды , т. е. наблюдения за облачностью всей земной атмосферы. [c.78]

Принцип действия оптического пирометра с исчезающей нитью прост и иллюстрируется на рис. 7.30 а. Линза объектива формирует изображение источника, температура которого измеряется в плоскости раскаленной нити миниатюрной лампы. Наблюдатель через окуляр и красный стеклянный фильтр видит нить и совмещенное изображение источника. Ток через лампу регулируют до тех пор, пока визуальная яркость нити не станет точно такой же, как яркость изображения источника. Если оптическая система сконструирована правильно, в этот момент нить на изображении источника исчезает. Пирометр градуируется в значениях тока, проходящего через миниатюрную лампу. Так как детектором равенства яркостей является глаз человека, то доступная непосредственно для измерений область температур ограничена с одной стороны границей приемлемой яркости, с другой — яркостью, слишком слабой для наблюдения. Нижний предел зависит от апертуры оптической системы и составляет примерно 700°С, верхний предел равен примерно 1250°С. Для измерения более высоких температур между линзой объектива и нитью помещается нейтральный стеклянный фильтр (С на рис. 7.30а), понижающий яркость изображения источников. Плотность фильтра выбирается такой, чтобы обеспечить небольшое перекрытие областей. Например, току лампы, эквивалентному, скажем 700 °С на шкале без фильтра, на следующей шкале, с фильтром, будет соответствовать температура 1100°С. Таким образом, с помощью одного прибора температурные измерения могут быть расширены до любой желаемой максимальной температуры. Коэффициент пропускания фильтра т, который требуется для того, чтобы понизить яркость источника от температуры Т до температуры, например точки золота Гди, можно найти, используя приближение Вина, по формуле [c.365]

А. Для наблюдателя, перемещающегося из сечения 5 вдоль потока со скоростью а ударной волны, все режимы, которые он встречает в любом сечении N в момент Т, [c.347]

Предположим, что подвижный наблюдатель ПИ выходит из сечения со скоростью а в момент I в направлении течения. В момент Т он окажется в сечении И, где встретит ударный напор [c.348]

Режим в сечении а (т. е. ударный напор Д/г/ и расход из которого выходит подвижный наблюдатель, должен быть известен. Обычно это сечение на одном из концов трубы. Тогда появляется возможность определить режим и в сечении N в момент Т. [c.349]

Определим теперь режим у затвора в момент /, иначе говоря, найдем на диаграмме точку Л1. Подвижный наблюдатель, отбывающий из сечения В в момент О, перемещаясь по течению, прибывает в сечение А в момент 1. Это значит, что, с одной стороны, точка Л1 должна лежать на прямой с отрицательным угловым коэффициентом — [c.349]

Далее, заставляя подвижного наблюдателя перемещаться из сечения Л против потока в момент 7, определяем па диаграмме точку В.1. Последняя лежит на линии Л , так как напор в сечении В всегда равен Лц. [c.351]

Например, чтобы определить точку Л ,5, нужно отправить подвижного наблюдателя из сечения В в момент —0,5, т. е. за половину принятой единицы времени до начала закрытия затвора. Очевидно, что точка В а,ь совпадает с точкой Д(, 1. поэтому точка Ло,з лежит на той же прямой, что н точка Ах (см. рис. XII—9, а). [c.351]

Далее, заставляем подвижного наблюдателя перемещаться из сечения В навстречу движению поршня, например в момент 7. [c.351]

Наблюдатель, двигаясь навстречу поршню, встречается с ним в момент 2. Поэтому точка Лг находится на [c.351]

Отбывая затем в обратном направлении, подвижный наблюдатель оказывается в сечении В в момент 3, г де ударный напор всегда равен нулю. Поэтому точка / , [c.352]

Возвращаясь к резервуару в момент 2, подвижный наблюдатель находит там постоянный напор h н отрицатель- [c.353]

Указание. Для решения задачи использовать двух подвижных наблюдателей, выбывающих из сечений А а R навстречу друг другу так, чтобы встреча их произошла в середине трубы в момент 3//а. Искомый режим определяется пересечением прямых, выходящих из точек 2,6 и 52,5- [c.372]

Для крутящего момента, независимо от формы сечения, принято следующее правило знаков. Если наблюдатель смотрит иа поперечное сечение со стороны внешней нормали и видит момент Лi направленным против часовой стрелки, то момент считается положительным. При противоположном направлении моменту приписывается знак минус. [c.81]

Указанным правилом знаков руководствуются при построении эпюр крутящих моментов. На рис. 78 показано несколько примеров нагружения бруса внешними моментами. Для этих моментов применено условное обозначение в виде двух кружков. Кружок с точкой обозначает силу, направленную на наблюдателя, а кружок с крестиком — силу, направленную от наблюдателя. На рис. 78 приведены соответствующие эпюры крутящих момен-, тов. Положительные моменты отложены вверх. [c.82]

При изучении системы сил в пространстве момент силы f относительно точки О изображается вектором, приложенным в точ О, перпендикулярным к плоскости я, в которой лежат сила F и точка О, и направленным так, чтобы наблюдатель, смотрящий с конца этого вектора на плоскость я, видел силу F направленной по отношению к точке О против часовой стрелки. [c.84]

Знак момента силы относительно данной оси выбирается следующим образом если наблюдатель, смотрящий с положительного конца оси, видит проекцию / направленной по отношению к точке О против часовой стрелки, то момент силы F относительно этой оси считается положительным. В противном случае этот момент считается отрицательным. Поэтому на рис. 61 момент силы F относительно оси г положителен. [c.85]

Чтобы вычислить момент силы Q относительно оси у, следует сначала эту силу спроектировать на координатную плоскость гОх. Для этого следует из начала D и конца D, силы Q провести прямые, параллельные оси у, до пересечения с плоскостью zOx в точках /1, и d,. Тогда вектор = является проекцией силы Q на плоскость хОг. Плечо этой проекции относительно точки О равно ОЛ, = с. Для наблюдателя, смотрящего с положительного конца оси у на плоскость гОх, сила Qj .j стремится вращать куб вокруг оси у по часовой стрелке, поэтому момент силы Q относительно оси у отрицателен, и, следовательно, [c.87]

В связи с последним замечанием особый интерес представляет центральная система, которая движется поступательно относительно инерциальной так, что в любой момент t скорость (ускорение) всех ее точек совпадает со скоростью (ускорением) центра инерции рассматриваемой системы материальных точек. В центральной системе кориолисовых сил инерции нет (так как переносное движение поступательно и о> = 0), и для связанного с ней наблюдателя центр инерции рассматриваемой системы материальных точек неподвижен ( с = Wq = 0). Поэтому для такого наблюдателя из формулы Q = Mv следует, что в центральной системе Q = 0 всегда (т. е. не только для замкнутых систем, но и при любых внешних силах ) количество движения системы сохраняется равным нулю во время движения. Из теоремы о движении центра инерции [c.106]

Начало отсчета угла поворота 9 диска взято в положении, в котором упругий момент проволоки равен нулю. Будем считать положительным отсчет угла поворота 9 диска в направлении против часовой стрелки (полагаем, что наблюдатель смотрит с конца оси 2 вниз на диск). [c.231]

Состояние движения вращающегося твердого тела в данный момент характеризуют вектором <о, направленным по оси вращения (см. рис. 83). Длина этого вектора изображает в некотором масштабе модуль угловой скорости, т. е. м , а направление выбирается так, чтобы наблюдатель, смотрящий с конца вектора, видел вращение совершающимся против хода стрелки часов (по правилу правого винта). [c.97]

Выберем систему координат 0 т1 , жестко связанную с телом, оси которой расположены по главным осям инерции тела. Тогда моменты инерции, через которые выражаются проекции Ко, будут постоянны и центробежные моменты инерции будут отсутствовать, что упрощает уравнения. Так как в расчетной системе координат положение наблюдателя не изменяется, то динамические члены уравнений остаются неизменными, но кинематические члены приобретают другой вид. Именно, уравнению (124.32), опираясь на теорему Резаля, следует придать вид [c.180]

Чтобы судить о длине э гого стержня, наблюдатель в системе 2 должен измерить его начало и конец в один и тот же момент своего времени t. Учитывая преобразования Лоренца (171.47), в формулу для определения z вместо t введем t. Тогда [c.282]

Далее можно поступить следующим образом. Наблюдатель, находящийся, например, в начале координат О данной системы отсчета, сообщает по радио Передаем сигнал точного времени. Сейчас по моим часам время 0 . В момент, когда этот сигнал достигнет часов, находящихся на известном расстоянии г от точки О, их устанавливают так, чтобы они показывали время t=to + rl , т. е. с учетом времени запаздывания сигнала. Повторение сигнала через определенные промежутки времени даст возможность каждому наблюдателю установить синхронный ход его часов с часами в точке О. В результате такой операции можно утверждать, что все часы данной системы отсчета показывают в каждый момент одно и то же общее время. [c.179]

Знак момента силы относительно оси соответствует правилу знаков для момента силы относительно точки, указанному выше для системы сил на плоскости. Момент силы относительно оси положителен, если сила как бы стремится повернуть тело вокруг оси против хода часовой стрелки относительно наблюдателя, находящегося в части пространства, в которую направлена ось. В противном случае момент отрицателен. Это правило знаков согласовано с выбором правой системы коо[)динат. [c.264]

Их первый шаг —это определение радиуса Земли, которое они производят, удалившись друг от друга на 500 миль (8,05-10 см) по географическому меридиану (т, е. по линии постоянной долготы), причем для определения этого расстояния используются точные географические карты. Наблюдатели поддерживают между собой связь с помощью коротких радиоволн. Южный наблюдатель S выбирает звезду, которая в определенный момент проходит через его зенит. [c.33]

В тот момент, когда выбранная звезда проходит через зенит южного наблюдателя, она пересекает также меридиан северного наблюдателя Л/, но вследствие кривизны земной поверхности пересекает его ниже зенита этого наблюдателя (рис. 1.18). [c.33]

Оба наблюдателя считают, что следующим необходимым шагом является измерение скорости обращения Луны по ее орбите вокруг центра Земли. Они выполняют это косвенным путем, отмечая моменты времени, в которые закры- [c.33]

Рис. 10.22. Теперь представим себе, что наблюдатель движется относительно среды со скоростью V. Предположим, что в момент t - О волновой фронт 2 достигает точки Р.

Обозначим штрихом движущуюся систему отсчета S. Координаты и время, измеренные наблюдателем в этой системе отсчета, обозначаются буквами со штрихами х, у, г, t. Для удобства предположим, что начало отсчета времени f совпадает с началом отсчета t и что в этот совпадающий нулевой момент времени начало координат системы x y z совпадает с положением источника света в системе S. Тогда для наблюдателя в системе S уравнение сферического волнового фронта должно иметь следующий вид [c.344]

Рис. 11.17. Для наблюдателя в системе S движущиеся часы С также идут медленнее Где находятся часы Са, Са и что они показывают в этот момент

Рис. 11.19. То же явление наблюдается в системе отсчета Теперь частица движется со скоростью V. а) Мы начинаем наблюдать за нега в момент t = Q = t. Проходит время,., (б), но в момент t х (б) частица еще не распалась Для наблюдателя в системе отсчета S частица распадается (г) в момент Г = т/(1

Наряду с измерением в системе отсчета S, наблюдатель в системе отсчета S (движущейся равномерно в направлении х относительно системы S) также может измерить интервал времени, в течение которого происходит опыт по отражению света. Наблюдатель в системе S сделает это, пользуясь рядом синхронизированных часов, неподвижных относительно этой системы S. Мы включаем двое часов, неподвижных в системе S, в одно и то же время (т. е. синхронизируем их), давая сигнал от источника света, находящегося посередине между ними каждые часы начинают отсчет с нуля в тот момент, когда до них доходит этот сигнал. Этот способ синхронизации можно применять и к другим часам. Мы можем также синхронизировать любое число часов в одной системе отсчета, устанавливая их. [c.357]

Крутящим моментом называется главный момент относительно продолыюй оси вала внутренних касательных сил, возникающих в его поперечном сечении. Крутящий момент считается поло-жительньш, если для наблюдателя, смотрящего на сечение с конца внешней нормали, он представляется направленным против часовой стрелки. [c.51]

Ради простоты принимаем, что ширина зубьев и просветов одинакова. Если расстояние между колесом и зеркалом М обозначить через I, то очевидно, что для прохождения светом расстояния от колеса до зеркала М и обратно, равного 21, затрачивается время t = 21/с. Если Ko.ie o в покое, то прохождение света находится S заеисимостн от положения зубьев н просветов. Положим, что на пути луча света находится просвет колеса, т. е. к наблюдателю свет проходит. При вращении колеса в зависимости от величины yiviouon скорости свет может дойти или не дойти до наблюдателя. В момент, когда угловая скорость вращения достигнет такого значения Щд, при котором за время движения света от колеса до зеркала М и обратно на месте просветов окажутся зубья, отраженный от зеркала М свет не будет пропущен к наблюдателю, и он не увидит света, т, е. [c.416]

Сокращение длины те.у в направлении движения является прямым следствием полученных преобразований. Действительно, пус11. стержень длины I - хо — xi покоится в системе X. Y, Z. Определим, какую длину этого стержня / - х 2 — л 1 измерит наблюдатель, движупщйся вместе с системой X, Y, Z со скоростью I), направленной вдоль ОХ (О Х). По определению, измерение х 2 и л ] нужно произвести в один и тот же момент времени t. Воспользуемся для решения этой задачи уравнением х = (х + 4 Имеем [c.378]

Параллельные лучи света от весьма дале- HspuSum звезды принимаются двумя наблюдателями Ммтй 3 и О в-Западный наблюдатель О3 отмечает момент 1 з (1), в который звезда закрывается Луной и затем момент t 2), в который она снова появляется из-за Луны. Подобные же отсчеты <в( ) и производятся восточным [c.34]

Рис. 1.20. а) Положение Лукы и наблюдателей О3 н О3 а момент <3 (1). Предполагается что звезда бесконечно удалена и поэтому лучи света от нее параллельны (/ — направление движения Луны 2—нзправление движения наблюдателей, обусловленного вращением Земли), б) В момент 3 (2) Луна переместилась в это положение, и свет от звезды опять становится виден наблюдателю О3, который за тот же промежуток времени переместился из-за вращения Земли в новое положение, показанное на рисунке, в) Таким же образом наблюдатель Од перестает видеть звезду в момент tg (1). г) Через некоторый промежуток времени в момент (3 (2) эта звезда опять становится видна ему. [c.35]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...