Составное ядро распределение частиц

Перейдем к предсказаниям, вытекающим из статистической теории. Во-первых, в модели испарения угловое распределение должно быть изотропным, а не только симметричным вперед-назад, поскольку в процессе установления теплового равновесия ядро полностью забывает , каким образом оно образовалось. Во-вторых, испаряемые ядром нейтроны должны иметь спектр (4.58). Наконец, в-третьих, вылет заряженных частиц из составного ядра должен быть, как правило, сильно подавлен, поскольку вылет медленных частиц затруднен кулоновским барьером (см. гл. VI, 3), а быстрых — резким уменьшением плотности р (Еу) уровней конечного ядра при уменьшении энергии возбуждения . Разумеется, сохраняются и более общие предсказания модели составного ядра, такие как независимость процентной доли распада по определенному каналу от способа образования составного ядра. [c.146]

В предыдущем параграфе было показано, что существенной чертой ядерных столкновений является образование квази-стационарного составного ядра. Рассмотрим теперь, каковы особенности распределения энергии возбуждения между частицами, образующими составное ядро. [c.154]

Применим развитые статистические соображения к нахождению функции распределения частиц, вылетающих при распаде составного ядра по энергиям. [c.183]

Энергетическое распределение частиц, вылетающих из сильновозбужденного составного ядра, внешне похоже на распределение по энергиям молекул, испаряющихся с поверхности жидкости [c.185]

В области перекрываюш,ихся уровней угловое распределение вылетаюш,их частиц приближается к изотропнб му, гак каК свойства отдельных уровней усредняются. Изотропное распределение продуктов реакции по углам вылета свидетельствует о том, что (составное ядро успело забыть , каким образом оно образовалось. [c.186]

В случае Я. р. при больших эг ергиях уровни ядер перекрываются. По,этому ряд выводов о характере энергетич, и углового распределения вылетающих частиц М0Ж 10 сделать па основе статистич. теории. Энергетич. распределение частиц, вылетающих из сильно возбужденного составного ядра, внешне похоже на распределение по энергиям молекул, испаряющихся с новерхности жидкости [c.557]

Энергетич. спектр вылетающих частиц не является испарительным число частиц с энергией, мпого большей темн-ры соответствующ(, го составного ядра, в десятки раз превышает интенсивность, предсказываемую максвелловским распределением. [c.240]

Т. э. используется в яд. физике и физике ТВ. тела. На базе Т. э. разработан метод измерения времени т протекания яд. реакций в диапазоне 10-16 10с. Информация о величине т извлекается из формы теней в угловых распределениях заряж. ч-ц — продуктов яд. реакций (форма тени определяется смещением составного ядра за время его жизни из узла решётки). Т. э. используется для исследования структуры кристаллов, распределения примесных атомов и дефектов. Т. э. относится к группе ориентационных явлений, наблюдаемых при облучении кристаллов потоками ч-ц (см. также Каналирование частиц). фТулинов А. Ф-, Влияние кристаллической решетки на некоторые атомные и ядерные процессы, УФН , 1965, т. 87, в. 4 К ара мяк С. А., Меликов Ю. В., Тулино в А. Ф., Об использовании эффекта теней для измерения времени протекания ядерных реакций, Физика элементарных частиц и атомного ядра , 1973, [c.744]

Особенности Я. р., идущих через образование и распад составного ядра,— симметричное угл. распределение вылетающих ч-ц ( вперёд-назад относительно направления налетающих ч-ц в системе центра инерции), максвелловский энергетич. спектр этих ч-ц (см. Максвелла распределение) и одинаковость относит, вероятностей выходных каналов разных Я. р. с участием одного и того же составного ядра. Ч-цы — продукты Я. р., как правило, поляризованы, даже если пучок бомбардирующих ч-ц неполяризован. Если пучок поляризован, то наблюдается азимутальная асимметрия вылетающих частиц (см. Поляризованные нейтроны, Ориентированные ядра). [c.915]

А. Эйнштейном в применении к молекулам идеальных газов. В квант, механике состояние системы ч-ц описывается волновой функцией, зави- сящей от координат и спинов ч-ц. В случае Б.— Э. с. волн, ф-ция симметрична относительно перестановок любой пары тождественных ч-ц (их координат и спинов). Гисло заполнения квантовых состояний при таких волн, ф-циях ничем не ограничены, т. е. в одном и том же состоянии может находиться любое число одинаковых ч-ц. Для идеального газа тождественных ч-ц ср, значения чисел заполнения определяются Бозе—Эйнштейна распределением. Для сильно разреж. газов Б.— Э. с. (как и Ферми — Дирака статистика) переходит в Больцмана статистику. См. Статистическая физика. Д- Н. Зубарев. БОЗОН (бозе-частица), частица или квазичастица с нулевым или целочисл. спином. Б. подчиняются Бозе — Эйнштейна статистике (отсюда — назв. ч-цы). К Б. относятся фотоны (спин 1), гравитоны (спин 2), мезоны и бозонные резонансы, составные ч-цы из чётного числа фермионов (ч-ц с полуцелым спином), напр. ат. ядра с чётным суммарным числом протонов и нейтронов (дейтрон, ядро Не и т. д.), молекулы газов, а также фо-ноны в ТВ. теле и в жидком Не, экситоны в ПП и диэлектриках. Б. явл. также промежуточные векторные бозоны я глювны. В. Ц. Павлов. [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...