Сила, приложенная в одной точке

Закон 4. Равнодействующая двух сил, приложенных в одной точке, приложена в той же точке, равна по модулю диагонали параллелограмма, построенного на этих силах, и направлена вдоль этой диагонали (рис. 1.2). [c.11]

Равнодействующая И системы сил, приложенных в одной точке, приложена в той же точке и изображается замыкающей стороной силового многоугольника, построенного на слагаемых силах, т. е. равнодействующая равна векторной сумме слагаемых сил [c.16]

Система двух сил, приложенных в одной точке, эквивалентна одной силе, приложенной в той же точке и равной геометрической сумме этих сил (закон параллелограмма сил). [c.188]

Следствие. Равнодействующая двух сил, приложенных в одной точке и направленных по одной прямой, равна алгебраической сумме этих сил и направлена по той же прямой. [c.188]

Система сил, приложенных в одной точке. Сходящиеся силы [c.190]

I. Равнодействующая системы сил, приложенных в одной точке. Предположим сначала, что на тело действуют две силы Р и Q, приложенные в одной точке А и образующие между собой угол [c.190]

СИСТЕМА СИЛ. ПРИЛОЖЕННЫХ В ОДНОЙ ТОЧКЕ [c.191]

Таким образом, система сил, приложенных в одной точке, эквивалентна одной силе, т. е. имеет равнодействующую- Эта равнодействующая равна геометрической сумме всех сил системы и приложена в той же точке. [c.191]

Условия равновесия. Как мы установили, всякая система сходящихся сил (в том числе и сил, приложенных в одной точке) имеет равнодействующую поэтому для равновесия этой системы сил необходимо и достаточно, чтобы равнодействующая системы R была равна нулю, т. е. [c.192]

Продолжим линии действия сил и / 2 до их пересечения в точке О и перенесем Лр Лг в эту точку. Теперь каждую силу Лр Лг разложим по правилу параллелограмма на составляющие силы Р и S, Q и S, параллельные прямой АВ и силам Р и Q. Таким образом, наша система сил свелась к системе сил, приложенных в одной точке О. [c.204]

Рассмотрим систему сил, приложенных в одной точке. Равнодействующая их, как известно, находится по правилу силового [c.257]

Равнодействующая двух сил, приложенных в одной точке под углом друг к другу, определяется диагональю параллелограмма, построенного на этих силах, как на сторонах. 2. Производная по времени от момента количества движения материальной точки относительно неподвижной оси равна моменту равнодействующей сил, приложенных к точке относительно этой оси. [c.72]

Докажем сначала, что равнодействующая двух сил, приложенных в одной точке, направлена по диагонали параллелограмма, построенного на слагаемых силах. [c.253]

Таким образом, равнодействующая какого угодно числа сил, приложенных в одной точке и лежащих в одной плоскости, равна геометрической сумме данных сил, т. е. замыкающей стороне многоугольника сил. [c.25]

В 8 было установлено, что для равновесия сил, приложенных в одной точке, необходимо, чтобы их равнодействующая была равна нулю, т. е. аналитическим условием равновесия является выражение Р=0. Для вывода уравнений равновесия выразим R через ее проекции на две взаимно перпендикулярные оси. [c.28]

Применяя уравнения (1.21), (1.22) и (1.23) к системе сил, приложенных в одной точке (см. 10), и составляя сумму моментов относительно точки приложения сил (на рис. 29 точка О), будем иметь только два уравнения равновесия (1.21) и (1.22), совпадающие с уравнениями (1.11). [c.58]

Применив уравнения (1.24) к системе сил, приложенных в одной точке (см. 1.9), и составив сумму моментов относительно точки приложения сил (на рис. 1.31 точка О), получим только два уравнения проекций ИХ = О и = О, совпадающие с уравнениями (1.11), третье уравнение (уравнение моментов) обратится в тождество вида 0 = 0. [c.51]

По свойству абсолютно твердого тела силы могут быть перенесены вдоль линии действия в точку О, так что сходящаяся совокупность сил эквивалентна совокупности сил, приложенных в одной точке ( 3). [c.22]

Аксиома III позволяет нам рассмотреть два метода для отыскания равнодействующей двух сил, приложенных в одной точке. [c.27]

Второй метод, называемый геометрическим, основан на применении правил геометрии и некоторых формул тригонометрии. Пользуясь этим методом, не следует стремиться точно построить чертеж, так как теперь он будет служить лишь для иллюстрации решения задачи о сложении двух сил, приложенных в одной точке. Из треугольника ABD согласно теореме косинусов найдем модуль равнодействующей [c.27]

Система сил, в которой линии действия всех сил пересекаются в одной точке, называется системой сходящихся сил. Система сил, линии действия которых не лежат в одной плоскости, но пересекаются в одной точке, называется пространственной системой сходящихся сил. Система же сил, линии действия которых лежат в одной плоскости и пересекаются в одной точке, называется плоской системой сходящихся сил. Если мы перенесем точки приложения Ах, А ,..., всех сил Рх, р2, , Р данной пространственной или плоской системы сходящихся сил в общую точку О пересечения линий действий этих сил (рис. 25, а, 6), то согласно первому следствию из аксиом I и II действие этой системы сил на абсолютно твердое тело не изменится. Таким образом, любую систему сходящихся сил можно заменить эквивалентной системой сил, приложенных в одной точке. [c.40]

Формулы (1.22) и (1.23) определяют величину и направленно равнодействующей двух сил, приложенных в одной точке под углом ф друг к другу. [c.29]

П.2.6. В некоторых учебниках правило параллелограмма формулируется как теорема. Для ее доказательства следует постулировать, что равнодействующая двух равных но величине сил, приложенных в одной точке, лежит в плоскости действия этих сил. направлена по биссектрисе угла между силами и приложена в той н е точке. Подробно см. [IA.9, т. I]. [c.452]

Построение диагонали параллелограмма (рис. 1.4, а), сторонами которого являются заданные векторы, называется векторным или геометрическим сложением. Таким образом, можно сказать, что равнодействующая двух сил, приложенных в одной точке, равна их векторной сумме [c.11]

Модуль и направление равнодействующей двух сил, приложенных в одной точке, можно определить аналитически, для чего рассмотрим треугольник АВС (рис. 1.4, а). [c.11]

Плоская система сил, приложенных в одной точке, эквивалентна одной силе, которая равна векторной сумме этих сил и приложена в той же точке, следовательно, [c.38]

Б. Неправильно. Хотя эти силы приложены не в одной точке, на основании следствия из второй аксиомы статики силы можно переносить вдоль линии их действия в точку пересечения линий действия этих сил и применять правила параллелограмма для сложения двух сил, приложенных в одной точке. [c.272]

Равнодействующей системы сил называют силу, действие которой заменяет собой действие данной системы сил. Силу, образующую с равнодействующей уравновешенную систему сил, называют уравновешивающей силой. Замену одной силы несколькими называют разложением данной силы на составляющие. Равнодействующая двух сил, приложенных в одной точке, приложена в той же точке и равна по величине и направлению диагонали параллелограмма, построенного на этих силах, как на сторонах (рис. 3). Параллелограмм на рис. 3 построен в определенном масштабе. [c.9]

Сложение или разложение сил, приложенных в одной точке. [c.233]

Правило параллелограмма сил. Равнодействующая двух сил, приложенных в одной точке, выражается диагональю параллелограмма, построенного на этих силах (фиг. 2) [c.362]

АКСИОМЫ статики (равновесие механической системы, находящейся в покое, не нарушается от наложения новых связей система двух сил, приложенных в одной точке, эквивалентна одной силе, приложенной в той же точке и равной геометрической сумме этих сил (закон параллелограмма)) [c.224]

Если действующие на тело силы, приложенные в одной точке, равны по величине, но направлены в противоположные стороны, то такие силы взаимно уравновешиваются. [c.11]

Таким образом, для равновесия сил, приложенных в одной точке, необходимо, чтобы их равнодействующая была равна нулю, т. е. многоугольник сил до.гжен быть замкнутым. [c.26]

Таким образом, для равновееия сил, приложенных в одной точке, необходимо условие / =0, из которого вытекают два уравнения равновесия [c.30]

Таким образом, при равновесии сил, приложенных в одной точке, их равнодействуюищя равна нулю, а для этого необходимо и достаточно, чтобы многоугольник, построенный из этих сил, был замкнут. [c.23]

Сложение нескольких сил, приложенных в одной точке, можно произвести путем последовательного сложения по правилу параллелограмма (рис. 1.23), слон ив силы и и найдя их равнодействующую R складываем ее затем с силой F . Построй агараллелограмм па силах R и F,, найдем их равнодействующую R" и т. д. Операцию сложения сил мояшо выполнить, и.) строя каждый раз параллелограмма сил достаточно в конце В вектора приложить начало вектора F , затем к концу С вектора Fj — начало вектора Fg п т. д. Соединив точку А приложения сил с концом силы F , получим равнодействующую R. Изложенный способ нахождения равнодействующей называется правилом многоугольника, ломаная AB DE — силовым многоугольником, а отрезок 4 —замыкающей многоугольника. [c.34]

Рассмотрим пучок сил, т. е. систему сил, приложенных в одной точке (рис. 9,6). Складывая силы Р и р2 по правилу силового треугольника, получаем равнодействующую Ri2- Затем по тому же правилу складываем 12 и 3 и получаем равнодействующую трех сил и продолжаем до тех пор, пока не получим равнодействующую Я всех сил. Ломаную линию О AB , звенья которой равны и параллелънь данным силам, называют силовым многоугольником. Отсюда правило силового многоугольника чтобы сложить систему сил, приложенных в одной точке, надо от конца первой силы отложить вектор второй силы, от конца второй силы отложить вектор третьей силы и т. д. Вектор равнодействующей Й. имеет начало в начале первой силы и конец - в конце последней силы. [c.19]

Для системы сил, приложенных в одной точке, вектор элементарного смещения один и тот же для всех сил dry = dr. Отсюда, учитывая свойство распределительности скалярного произведения векторов по отношению к сложению, имеем Y, (Рк Гк) = (Рк = = (Т.Рк) г = Rdr, где R=Y,Pk равнодействующая системы сходящихся сил. Следовательно, элементарная работа системы сходящихся сил равна элементарной работе равнодействующей. Если проинтегрируем, т. е. сложим все элементарные работы на бесконечно большом количестве бес срнечно малых перемещений, то получим, что работа равнодействующей системы сходящихся сил на некотором перемещении равна сумме работ всех составляющих сил на том же перемеще- [c.104]

Известно, что Лагранж в своей знаменитой книге, озаглавленной им Аналитическая механика , поставил себе целью свести механику к общим формулам, выведенным из единственного принципа виртуальных скоростей, или, вернее, из дифференциальной формулы, выражающей этот принцип. Для придания своему труду большего совершенства автор при разрешении исследуемых им проблем старается избегать применения каких бы то ни было чертежей или аргументов, основанных на геометрических или механических соображениях все операции производятся у него путем исчисления и с помощью простых преобразовании координат даже столь есте-ствепный и простой вопрос, как вопрос о сложении сил, приложенных в одной точке, мы видим представленным в чисто аналитическом виде. [c.525]

XVII. Это новое доказательство общего принципа статики, в силу которого три силы, приложенные в одной точке, находятся в равновесии, когда [c.67]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...