Метод расширения ядра

В методах расширения ядра вначале создается исходная версия программной системы, которая в дальнейшем дополняется новыми программными модулями с целью расширения возможностей комплекса. Методы расширения ядра позволяют постепенно расширять возможности первоначально сданной в эксплуатацию версии комплекса. [c.386]

Методы расширения ядра основаны на постепенном расширении функций и состава программного комплекса начиная от некоторого ядра. Ядро — первоначальная версия программного комплекса, реализующая один или несколько коротких маршрутов проектирования, состоящих из типовых проектных процедур. Создание ядра вследствие его сравнительно малого объема осуществляется достаточно быстро. При этом должны быть установлены [c.301]

Существующие методы проектирования программного обеспечения делятся на группы методов восходящего проектирования, нисходящего проектирования и расширения ядра. [c.386]

В уравнениях (8.1.1) и (8.1.2) - коэффициент турбулентности струйного течения, который принимается для струи круглого сечения от 0,04 4 до 0,08 3 , а для плоскопараллельной струи 0,9-0,12 3 . Однако расчетные зависимости по определению величин а и Р струйных течений, состоящих из высоконапорной жидкости и низконапорного газа в свободно истекающем струйном течении неизвестны. В связи с этим, были выполнены экспериментальные исследования по определению углов расширения газожидкостного пограничного слоя а и сужения жидкостного потенциального ядра струи р. Кроме того, в задачу данных экспериментальных исследований входила проверка теоретических основ метода расчета процессов эжекции и тепломассообмена в многокомпонентном свободно истекающем струйном течении. Для этого экспериментально определялись [c.187]

Значения функции 6(fii) в зависимости от 5,, вычисленные Г. Н. Абрамовичем, представлены на рис. 15. Для отыскания величины е достаточно определить длину струи х до точки пересечения границы ядра постоянной массы с поверхностью впереди лежащей частицы. Для засыпки с различной пороз-ностью графоаналитическим методом проделаны необходимые вычисления и на рис. 16 представлена зависимость е = ф(/и). Далее, точно так же, как и при обработке опытов по трубным пучкам, влияние расширения струи учтено эмпирически в виде поправки к коэффициенту сопротивления струи [c.286]

Ядро следа имеет неровные границы. Поэтому для определения его ширины требуется специальный метод. Ламинарный след растет медленнее по сравнению с турбулентным. С уменьшением атмосферного давления скорость роста уменьшается. При атмосферном давлении ширина следа за сферой растет пропорционально на расстоянии до 3500 калибров, но при давлении 41 и 100 мм рт. ст. ширина следа увеличивается пропорционально д з на расстоянии до 50 калибров [97]. Профиль ламинарного следа за тонким телом несимметричен нри М , = 2,5, и можно утверждать, что в общем случае скорости расширения и затухания хорошо совпадают с соответствующими скоростями в несжимаемой среде [981. Однако, по-видимому, существует исключение, поскольку эксперимент при М. 6 показал, что ширина ламинарного следа остается постоянной на расстоянии десяти или более размеров донного среза за клиньями с различными углами [92]. [c.144]

Для выполнения расчета необходимы данные по величинам коэффициентов теплопередачи от твердого тела несущей среде сх,. с и от последней твердому телу а также по величинам углов расширения у пограничного слоя и сужения Р потенциального ядра струйного течения. Величины а ., и Lf. могут быть найдены в зависимости от режима течения потока несущей среды, формы частиц, их размеров, плотности и от их внутреннего строения по методу, описанному в работе [43] или в первом приближении из уравнения Роу и Клакстона [44], [c.141]

Краткое содержание. Оптическими методами проведено исследование двухмерных сверхзвуковых струй воздуха. С помощью интерферометра измерялось при различных числах Маха распределение плотностей на границе струи при полном расширении, а также в условиях перерасши-рения и недорасширения. Распределение плотностей представляется в виде функций ошибок. Для случаев полного расширения и недорасширения взаимодействие между пограничным слоем и ядром струи не имеет места. Расширение области струйного перемешивания при увеличении числа Маха уменьшается. Для случая перерасширения наблюдалось взаимодействие между пограничным слоем и скачком. Возникающий в этом случае скачок уплотнения был криволинейным, а поле потока за скачком — неоднородным. [c.72]

В разд. 4 изложены основные сведения о математических методах, широко используемых в инженерной практике и, в частности, при создании новых математических моделей для решения задач теплоэнергетики и теплотехники. Дан необходимый справочный материал. В новой редакции учтены пожелания и замечания читателей, высказанные по предыдущим изданиям. Включен дополнительный материал по полиномиальным преобразованиям, расширены сведения, относящиеся к вероятностным методам. В то же время такие разделы математики, как стоксов формализм, обобщенные функции и некоторые другие, не нашедшие широкого применения в практике инженеров-теплотех-ников, сокращены. За счет этого существенно расширен и переработан параграф Численные методы . Поскольку численные методы вместе с теорией алгоритмов, языками программирования и операционными системами составляют ядро вычислительного эксперимента как новой научной методологии, редакторы серии сочли целесообразным отнести этот материал в следующий раздел, посвященный применению средств вычислительной техники в инженерной деятельности. [c.8]

Чанде всего в обзорных работах по методам решения двумерных упругопластических задач необоснованно, на наш взгляд, упускаются из виду методы расчета двумерных газодинамических или гидродинамических течений. Это, по-видимому, естественно, если вначале%строить методы для решения задач с малыми напряжениями и деформациями, а зйтем обобгдать их на области с большими напряжениями и деформациями. Однако возможен иной путь развития разностных методов и расширения области их применимости. Как видно из уравнений этой главы, шаровая часть тензора напряжений присутствует в уравнениях шезависимо от величины девиаторов напряжений и деформаций. Следовательно, разностный метод расчета двумерных газодинамических течений можно рассматривать как ядро разностных методов расчета деформаций неидеальных жидкостей и твердых тел. Именно такой подход к построению математических моделей деформируемых сплош- [c.261]

С помощью методов теории пограничного слоя применительно к диф-фузорным и конфузорным каналам решаются как прямая задача (определение характеристик течения в канале заданной геометрии), так и обратная задача (определение геометрии канала и характеристик течения по заданному распределению давления вдоль оси канала). При решении прямой задачи в ряде случаев необходим учет обратного влияния пограничного слоя на распределение скорости в ядре потока для чего используется либо метод последовательных приближений, либо совместно решаются уравнения количества движения и расхода, что приводит к интегро-дифференциальному уравнению (А. Ш. Дорфман, 1966). На основе расчета ламинарного пограничного слоя в плоских диффузорах по однопараметрическому методу в последней работе было показано, что независимо от угла раскрытия и степени расширения при всех числах [c.797]

Нейтроны во Вселенной и околоземном пространстве. Вопрос о кол-ве Н. во Вселенной на ранних стадиях её расширения играет важную роль в Космологии. Согласно модели горячей Вселенной, значит, часть первоначально существовавших свободных Н. при расширении успевает распасться. Часть Н., к-рая оказывается захваченной протонами, должна в конечном Ьчёте привести прибл. к 30%-ному содержанию ядер Не и 70%-ному — прогонов. Эксперим. определение процент-Ыго содержания Не во Вселенной — одна иа критич. проверок модели горя-Ьгей Вселенной. Эволюция звёзд в ряде случаев приводит к образованию нейтронных звёзд (к числу к-рых относятся, в частности, пульсары). В первичной компоненте косм. Л учей Н. из-за своей нестабильности отсутствуют. Однако вз-ствие ч-ц косм, лучей с ядрами атомов земной атмосферы приводит к генерации Н. в атмосфере. Реакция (п, р) С, вызываемая этими Н.,— осн. источник радиоакт. изотопа углерода С в атмосфере, откуда он поступает в живые организмы на определении содержания С в органич. остатках основан радиоуглеродный метод геохронологии. Распад медленных Н., диффундирующих из атмосферы в околоземное косм, пр-во, явл. одним из источников эл-нов, заполняющих внутр. область радиационных поясов Земли. [c.453]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...