Уравнение Д. Бернулли для струйки реальной жидкости

Рассматривая элементарную струйку реальной жидкости, необходимо учитывать гидродинамические потери, обусловленные возрастающими при течении силами трения между отдельными слоями жидкости. Уравнение Бернулли для реальной жидкости можно записать в виде [c.229]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ СТРУЙКИ РЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ В УСТАНОВИВШЕМСЯ ПОТОКЕ [c.58]

На основе изложенного в абсолютном движении уравнение Бернулли для струйки реальной жидкости имеет вид [c.59]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ ЭЛЕМЕНТАРНОЙ СТРУЙКИ РЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ [c.75]

Если вместо идеальной жидкости рассматривать жидкость реальную (в которой при движении возникают касательные напряжения), то уравнение Бернулли должно будет существенным образом измениться. Действительно, если при движении идеальной жидкости ее полная удельная энергия или напор Н сохраняет постоянное значение по длине струйки, то при движении реальной жидкости эта энергия будет убывать по направлению движения. Причиной этого являются неизбежные затраты энергии на преодоление сопротивлений движению, обусловленные внутренним трением в вязкой жидкости. Поэтому для струйки реальной жидкости полная удельная энергия в сечении I—1 [c.75]

Поэтому уравнение Бернулли для элементарной струйки реальной жидкости можно представить также и в следующем виде [c.76]

В соответствии с этим график уравнения Бернулли для струйки реальной жидкости будет отличаться от аналогичного графика f, для жидкости идеальной (см. [c.76]

В предыдущем параграфе было получено уравнение Бернулли для элементарной струйки реальной жидкости. Между тем при решении различных практических вопросов о движении жидкостей приходится иметь дело с потоками конечных размеров. Уравнение Бернулли в этом случае может быть получено, исходя из рассмотрения потока как совокупности множества элементарных струек. [c.77]

Правильный вид уравнения Бернулли для элементарной струйки реальной жидкости [с дополнительным членом (йд )] впервые был опубликован в нашем учебнике Гидравлика , издания 1970 г. [c.102]

Пояснив таким образом уравнение Бернулли (3-69), относящееся к одной элементарной струйке реальной жидкости, далее распространим это уравнение на целый поток реальной жидкости, состоящий из множества струек. Однако прежде чем обратиться к этой задаче, остановимся вначале (в 3-17 и 3-18) на рассмотрении двух вспомогательных положений, используемых при переходе от элементарной струйки к целому [c.103]

Уравнение Бернулли для элементарной струйки реальной жидкости несколько отличается от уравнения (29). [c.23]

Уравнение Бернулли получено нами для идеальной жидкости. В действительности жидкость обладает вязкостью, в результате чего в ней возникает внутреннее трение. Благодаря работе сил трения часть механической энергии переходит в тепло, которое рассеивается. Полный напор за счет этого непрерывно уменьшается, поэтому для элементарной струйки реальной жидкости уравнение Бернулли примет вид Н —Hz=hi-2 или в развернутом виде [c.63]

Уравнение (IV. ) и есть уравнение Д. Бернулли для элементарной струйки реальной Жидкости при установившемся движении, которое устанавливает связь между скоростью движения, давлением в жидкости и положением точки в пространстве. Оно справедливо для любых двух [c.71]

Наша цель заключается в том, чтобы распространить на такой поток уравнение Бернулли, ранее выведенное для элементарной струйки реальной жидкости. Для этого необходимо написать выражение для удельной энер- [c.86]

УРАВНЕНИЕ Д. БЕРНУЛЛИ ДЛЯ СТРУЙКИ РЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ [c.70]

Соответственно уравнение Д. Бернулли для струйки реальной жидкости должно записываться в виде [c.72]

При выводе уравнения Д. Бернулли для струйки реальной жидкости можно повторить вывод, сделанный для идеальной жидкости в 18, но ввести в рассмотрение силы сопротивления движению на пути от начального до конечного положения. Тогда получим следующую зависимость, относя все к единице времени [c.72]

Движение установившееся. Интегрирование в этом случае уравнений по длине струйки приводит к интегралу Бернулли, справедливому для струйки реальной жидкости [c.422]

Рис. 3.11. Графическое представление уравнения Бернулли для элементарной струйки реальной жидкости

Члены этого уравнения имеют тот же энергетический и геометрический смысл, что и члены уравнения Бернулли для элементарной струйки реальной жидкости. [c.63]

Пояснив таким образом уравнение баланса энергии (уравнение Бернулли), относящееся к элементарной струйке реальной жидкости, далее распространим это уравнение на целый поток реальной жидкости, состоящий из множества струек. Однако прежде чем обратиться к этой задаче, остановимся вначале (в 3-17 и 3-18) на рассмотрении двух вспомогательных положений, используемых при переходе от элементарной струйки к целому потоку. Дополнительно в 3-19 рассмотрим еще понятие 6.полном напоре, относящемся к целому потоку. [c.83]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ СТРУЙКИ ВЯЗКОЙ (РЕАЛЬНОЙ) ЖИДКОСТИ [c.81]

Распространим уравнение Бернулли для струйки невязкой (идеальной) жидкости на элементарную струйку вязкой (реальной) жидкости, полагая условно, что она находится во взаимодействии с соседними струйками и энергия от нее не передается другим струйкам. Такое уравнение необходимо -для получения практических решений, поскольку в действительности инженеру приходится обращаться с жидкостью вязкой, обладающей рядом свойств, которые не учитываются при использовании понятия об идеальной жидкости. В первую очередь следует отметить вязкость реальной жидкости, которая обусловливает сопротивление движению и, как следствие, вызывает потерю части энергии движущейся жидкости. При движении идеальной жидкости, в которой вязкость, следовательно, и сопротивления движению отсутствуют, полный напор по длине струйки постоянен. [c.81]

Здесь индексы 1 и 2 означают номера сечений, к которым относятся соответствующие величины. Уравнение (34) представляет собой уравнение Д. Бернулли для струйки реальной (вязкой) жидкости. [c.106]

Уравнение Бернулли для элементарной струйки и потока реальной жидкости [c.63]

Уравнение Бернулли для потока реальной жидкости. Для практических расчетов уравнение Бернулли для струйки реальной жидкости распространяют на нелый поток реальной жидкости, состоящий из множества струек. При этом учитывают, что поток реальной жидкости, ограниченный стенками, имеет неравномерное [c.281]

Сравним уравнение Бернулли для струйки идеальной жидкости (3.6) и уравнение для потока реальной жидкости (3.14). Из этого сравнения следует, что в последнем уравнении дополнительно присутствуют а и hnoT- [c.40]

При продвижении вниз по течению от одного сечения к другому удельная энергия в струйке (а значит, и напор) будет уменьшаться. Энергия в первом (вышераспо-ложенном по течению) сечении при движении вязкой жидкости всегда больше, чем во втором (нижерасположенном) сечении, на значение потерь удельной энергии между этими сечениями. Потери удельной энергии можно выразить через потери напора Лтр. Как и все остальные члены уравнения (4-12 ), Лтр имеет линейную размерность. Окончательно уравнение Бернулли для струйки реальной жидкости имеет вид [c.86]

При движении реальной жидкости, вследствие ее вязкости, действуют гидравлические сопротивления, на преодоление которых затрачивается энергия. Эта энергия превращается в теплоту и рассеивается в дальнейшем движущейся жидкостью. Уравнение Бернулл для струйки реальной жидкости имеет вид [c.33]

В реальной жидкости вязкость создает сопротивление движению жидкости в трубе, канале, которое обусловливает появление дополнительных потерь давления (Лпот)- С учетом этих потерь уравнение Бернулли для элементарной струйки реальной жидкости во всех ее сечениях напишется в виде [c.26]

Заметим, чтх> величина потерь удельной энергии зависит ог режима и скорости движения жидкости, от фсфмы трубопроводов, шероховатости стенок, от различных устройств, монтируемых на трубопроводах. Потери удельной энергии между двумя сечениями элементарной струйки обозначим че )ез /г,. В связи с этим уравнение Бернулли для элементарной струйки реальной жидкости при установившемся движении может быть представлено в виде [c.125]

Уравнение Бернулли (уравнение баланса удельной энергии) для элементарной струйки реальной Жидкости при устшбвившемся движении [c.82]

Перейдем от уравнения (5-21), полученного ДЛЯ струйки невязкой жидкости, к уравнению Бернулли ДЛЯ неустановившегося потока реальной жидкости. Для этого выразим удельную кинетическую энергию через среднюю скорость потока V, введя коэффициент Кориолиса а, и учте.м потери удельной энергии на преодоление [c.63]

Распространим уравнение Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости на элементарную струйку вязкой жидкости. Это необходимо для получения практических решений, поскольку в действительности инженеру приходится обращаться с жидкостью вязкой, обладающей рядом свойств, которые не учитываются при использовании понятия об идеальной жидкости. В первую очередь следут отметить вязкость реальной жидкости. [c.118]

Часть задач данного раздела рассчитана на применение уравнения Бернулли для струйки идеальной жидкости (2.2), т. е. без учета гидравлических потерь (потерь напора) и неравномерности распределения скоростей (коэффициента Ко-риолиса). Другая часть задач решается с помощью уравнения Бернулли для потока реальной жидкости (2.3) в обш,ем случае с учетом указанных выше обстоятельств. [c.33]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...