Расход струйки

Элементарный расход струйки получим в виде [c.311]

Если умножить все члены уравнения (3.36) на весовой расход струйки ydQ, то вместо удельной энергии в уравнение войдет полная энергия струйки в сечениях /—/ и II—II [c.86]

Если весовой расход струйки dQ, то полная энергия струйки в сечениях / — I и II — // будет равна [c.125]

Очень существенно отметить, что функции тока ф имеют четкий физический смысл определим объемный расход жидкости через сечение потока между двумя линиями тока и (т. е. расход струйки тока, ограниченный поверхностями, для которых названные линии тока являются образующими) размер сечения струйки по нормали к плоскости хОу будем предполагать равным единице. [c.82]

Воздух или пар высокого давления (обычно 0,4—0,8 МПа), вытекая из сопла со сверхзвуковой скоростью, подхватывает и интенсивно распыливает струйки предварите 1ьн<) подогретого iio 100— 140 °С мазута, подаваемого примерно под таким же, как и распыливающий агент, давлением, и выбрасывает образующийся туман в топку. Расход распыли-вающего агента составляет 0,5 -1 кг на 1 кг мазута. [c.136]

Различие коэффициентов сжатия струек при входе в отверстия или каналы того или иного вида решеток должно сказываться слабее, если это сжатие меньше влияет на общий коэффициент расхода всей решетки или (что то же самое) на общий коэффициент ее сопротивления. Если для плоской (тонкостенной) решетки коэффициенты сжатия и расхода практически совпадают, то для утолщенной или трубчатой решетки с относительно длинными продольными трубками коэффициент сжатия обусловливает только часть сопротивления, а следовательно, только частично влияет на общий коэффициент расхода. Такие решетки должны обеспечивать при одинаковом коэффициенте сопротивления p большую степень растекания струи по фронту, чем плоская (тонкостенная) решетка или сочетание плоской и ячейковой решеток и, тем более, чем ячейковая решетка с острыми входными кромками. (Вместе с тем при утолщенных, ребристых или трубчатых решетках эффект подсасывания ускоренными струйками струек с меньшими скоростями в сечениях за решеткой при очень малых величинах / может привести к дополнительному увеличению неравномерности распределения скоростей в конечных сечениях за ними.) Растекания струи перед фронтом и внутри слоевой решетки (насадки) будет рассмотрено дальше. [c.168]

Выведенные выше формулы скорости истечения и секундного расхода газа справедливы только для обратимого процесса истечения, так как не учитывают силы трения рабочего тела о стенки канала и внутреннее тренне между струйками потока из-за различия скоростей по сечению канала. [c.212]

Здесь использовано уравнение расхода в цилиндрической струйке [c.39]

Расходное сопло в принципе аналогично геометрическому. Если разбить поток в расходном сопле на отдельные струйки постоянного расхода, то каждая из них представляет собой геометрическое сопло с наиболее узким сечением в области кризиса (М = 1) однако сужение элементарных струек в нем осуществляется не путем сужения общего канала, а за счет подвода и отвода дополнительных количеств газа (рис. 5.10). [c.204]

Объемное количество жидкости 8С , протекающее в единицу времени через какое-либо живое сечение струйки, называется расходом элементарной струйки. Эта величина имеет Г [c.47]

Ввиду ЭТОГО можем написать для элементарного расхода этой струйки [c.310]

Таким образом, объемный расход жидкости остается неизменным на всем протяжении данной элементарной струйки. В случае сжимаемой (газообразной) жидкости требование [c.70]

Расход жидкости, протекающей в элементарной струйке между двумя выделенными линиями гока, равняется VAI, где Д/ — ширина элементарной струйки в некотором ее сечении, проведенном нормально к скорости в этом ечении, и V — средняя в этом сечении скорость струйки. [c.111]

Переходя к пределу при неограниченном сближении линий тока i и 0+1) и рассматривая расход элементарной струйки как приращение расхода всего потока при возрастании его сечения, получим [c.116]

При изучении вихревых движений вводим понятия о вихревой трубке, вихревом шнуре и напряжении вихря, аналогичные понятиям о трубке тока, элементарной струйке и расходе жидкости элементарной струйки. [c.126]

Тогда расход через живое сечение элементарной струйки будет dQ = и да. (3.7) [c.42]

Полный напор в любом сечении струйки вязкой жидкости определяется теми же составляющими, что и для невязкой жидкости. Однако значение полного напора в сечениях будет разное, так как часть энергии в вязкой жидкости расходуется на преодоление гидравлических сопротивлений (трение частиц друг о друга, о стенки). При этом часть гидравлической энергии преобразуется в тепловую или механическую (колебание трубопровода) и рассеивается во внешнюю среду. Следовательно, напор в сечении II—II (рис. 4.4) будет меньше, чем в сечении I—I на величину потерь напора. Последние определяются как разность полных напоров в соответствующих сечениях [c.54]

В дальнейшем величину dQ будем называть объемным расходом элементарной струйки. [c.33]

Если под скоростью v понимать среднюю скорость струи, то ее надо отнести к сжатому сечению С — С, где струйки почти параллельны. Тогда расход [c.132]

Ввиду несжимаемости жидкости и неизменности линий тока элементарный расход dQ = ud( > постоянен в данный момент по длине струйки и, следовательно, не зависит от переменной 5. Поэтому в последнем выражении можно поменять порядок интегрирования, в результате чего получим [c.188]

Если под скоростью V понимать среднюю скорость струи, то ее надо отнести к сжатому сечению с—с, где струйки почти параллельны (см. рис. 55). Тогда расход выразится формулой [c.143]

Нели каждый из членов этого уравнения умножить на весовой расход элементарной струйки р и (15, который согласно уравнению неразрывности постоянен по ее длине, то трехчлен вида [c.148]

Получите уравнение расхода для одномерного установившегося движения газа с постоянными теплоемкостями в струйке, проходящей через систему скачков уплотнения (рис. 4.6), в следующем виде = h)q Ш- q Ж , где 5 , 2 — [c.101]

Физически это объясняется те.м, что с увеличением числа М дозвукового обтекания свойство сжимаемости среды приводит к более сильному увеличению местных скоростей возмущения, вызванных присутствием тонкого тела, причем это увеличение пропорционально 1/1/1 — М . Такое явление обусловлено тем, что в сжимаемом газе при увеличении местных скоростей в струйках около тела уменьшение давления вызывает уменьшение плотности, а это, в свою очередь, вследствие постоянства местного расхода в струйках, равного расходу р, Усс в невозмущенном потоке перед телом, должно быть компенсировано более значительным возрастанием местной скорости, чем в сжимаемом потоке при прочих равных условиях. Это возрастание скоростей возмущения в сжимаемом потоке компенсируется увеличением толщины и угла атаки того же профиля, но обтекаемого потоком несжимаемой жидкости. [c.178]

Весовой расход струйки pgdQ. Тогда полная удельная энергия струйки в любом живом сечении [c.61]

Умножив все члены этого уравнения на окорость движения и разделив на массоаый расход газа, получим уравнение работы всех сил для цилиндрической струйки, отнесенное к 1 кг газа, [c.39]

В рассматриваемый момент времени жидкость втекает и вытекает из эле.ментарной струйки только через живые ее сечения, так как через боковую поверхность протекания нет. Масса жидкости, вошедшая в раесма-триваемый объем через сечение o)J, в течение некоторого элементарного промежутка времени сИ при расходе в струйке, равном ф, будет равна pQdt. Масса жидкости, вышедшая через противоположное сечение о) , бу- [c.49]

Если затем еще несколько приоткрыть кран К стеклянной трубы, то расход воды через трубу, а соответственно и скорость v несколько увеличатся. Качественно картина явления нисколько не изменится. Ио-ирежие.му окрашенные струйки будут двигаться, не смешиваясь с остальной массой жидкости в трубе Т. Так будет продолжаться довольно долго, если открытие крана К увеличивать понемногу и плавно. [c.73]

Основные виды движения. Расход жидкости. Движение может быть равномерным и неравном1фным, сплошным и прерывистым. При равномерном движении величина скорости не меняется по длине струйки, в против ом случае движение называется неравномерным. [c.65]

Линия, проведенная через концы отрезков Е (см. рис. III.7), называется и в этом случае линией полного напора, но теперь она не располагается в горизонтальной плоскости, а понижается в направлении течения чем больше наклон этой линии, тем интенсивнее расходуется энергия по п/ти. Отметим, что пьезометрическая линия по-прежнему может как снижаться, так и повышаться в зависимости от изменеиия скорости при изменении площади сечения струйки. [c.73]

Из уравнения расхода для струйки VS = onst находим, что площадь S поперечного сечения струйки обратно пропорциональна скорости в этом сечении (рис. 3.4). [c.88]

На рис. 9.11 показана схема движения газа в струйке. Массовый расход газа через сечение АВ равен р5Е, а изменение количества движения между сечениями АВ и СО составляет р5Е[(Е + АЕ) — VI = р5Ей Е. [c.275]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...