Уравнение Бернулли для струйки

Полученное уравнение отличается от уравнения Бернулли для струйки идеальной жидкости лишь четвертым членом в правой части, который называется инерционным напором [c.137]

Уравнение (149) представляет собой уравнение Бернулли для струйки несжимаемой электропроводной жидкости, находящейся в поперечном магнитном поле. Третий член этого уравнения называется магнитным давлением = j- При сложении рт с полным давлением р получается эффективное полное давление Рс, сохраняющее в данном случае постоянное значение по длине струйки. [c.227]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ СТРУЙКИ РЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ В УСТАНОВИВШЕМСЯ ПОТОКЕ [c.58]

Возьмем уравнение Бернулли для струйки невязкой жидкости [c.58]

На основе изложенного в абсолютном движении уравнение Бернулли для струйки реальной жидкости имеет вид [c.59]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ СТРУЙКИ ВЯЗКОЙ [c.86]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ СТРУЙКИ ВЯЗКОЙ НЕСЖИМАЕМОЙ ЖИДКОСТИ [c.93]

По существу вывода уравнение Бернулли для струйки идеальной жидкости представляет собой закон сохранения механической энергии, составленный применительно к единице массового расхода жидкости. Это следует из того, что в процессе вывода значения работы сил, приложенных к выделенному объему струйки, и значения кинетической энергии этого объема были поделены на величину pq АТ. [c.72]

В соответствии с этим график уравнения Бернулли для струйки реальной жидкости будет отличаться от аналогичного графика f, для жидкости идеальной (см. [c.76]

УРАВНЕНИЕ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ СТРУЙКИ НЕВЯЗКОЙ (ИДЕАЛЬНОЙ) ЖИДКОСТИ [c.73]

З.Л. ГЕОМЕТРИЧЕСКИЙ И ЭНЕРГЕТИЧЕСКИЙ СМЫСЛ УРАВНЕНИЯ БЕРНУЛЛИ ДЛЯ СТРУЙКИ НЕВЯЗКОЙ (ИДЕАЛЬНОЙ) ЖИДКОСТИ [c.76]

Распространим уравнение Бернулли для струйки невязкой (идеальной) жидкости на элементарную струйку вязкой (реальной) жидкости, полагая условно, что она находится во взаимодействии с соседними струйками и энергия от нее не передается другим струйкам. Такое уравнение необходимо -для получения практических решений, поскольку в действительности инженеру приходится обращаться с жидкостью вязкой, обладающей рядом свойств, которые не учитываются при использовании понятия об идеальной жидкости. В первую очередь следует отметить вязкость реальной жидкости, которая обусловливает сопротивление движению и, как следствие, вызывает потерю части энергии движущейся жидкости. При движении идеальной жидкости, в которой вязкость, следовательно, и сопротивления движению отсутствуют, полный напор по длине струйки постоянен. [c.81]

Это уравнение носит название уравнения Бернулли для струйки вязкой жидкости (в случае установившегося движения). [c.82]

Выше было получено уравнение Бернулли для струйки идеальной жидкости и результаты распространены на струйку вязкой жидкости. Выведем теперь уравнение Бернулли для установившегося плавно изменяющегося потока вязкой жидкости, состоящего из совокупности элементарных струек, что и будет являться конечным результатом нашего рассмотрения. [c.86]

Уравнение Бернулли для струйки [c.63]

Рис. 2.16. Геометрическая интерпретация уравнения Бернулли для струйки вязкой жидкости

Рис. 62, К выводу уравнения Бернулли для струйки.

Чем отличается уравнение Бернулли для струйки тока от уравнения Бернулли для потока [c.55]

В последнее математическое выражение входят объем 5 Ж, масса 8т и вес 8G одного и того же количества жидкости, которые связаны между собой (50= 5 Vpg = 5mg). После математических преобразований окончательно получим уравнение Бернулли для струйки идеальной жидкости [c.42]

Уравнение Бернулли для струйки идеальной жидкости [c.44]

В частном случае, когда внешнее тепло не подводится к струйке и не отводится от нее, dQ=0 интегрируя в этом случае последнее уравнение, получаем уравнение Бернулли для струйки идеального газа при адиабатическом процессе [c.93]

Можно еще иначе вывести уравнение Бернулли для струйки газа, не пользуясь понятием о его теплосодержании. При установившемся, адиабатическом движении газа вдоль каждой струйки имеет место дифференциальное соотношение (12) [c.93]

Покажем теперь на примерах применение уравнения Бернулли для струйки газа к решению конкретных задач. [c.97]

Последние два уравнения по форме совпадают с уравнением Бернулли для струйки газа при адиабатическом процессе. Но следует иметь в виду, что эти уравнения являются несколько более общими, нежели упомянутое уравнение Бернулли. Они относятся не только к случаю, когда процесс адиабатический на всем протяжении струйки, но и к рассматриваемому случаю, когда процесс можно считать адиабатическим по обе стороны от поверхности скачка уплотнения, однако для каждой из сторон может иметь место своя адиабата. [c.418]

Полученное уравнение Бернулли для струйки вязкой несжимаемой жидкости при установившемся движении [c.98]

Уравнение Бернулли для струйки идеальной жидкости по существу представляет собой закон сохранения механической энергии, составленный применительно к единице массового расхода жидкости. Это следует из того, что в процессе его вывода значения работы сил, приложенных к выделенному объему [c.72]

Отсюда, если р = onst, получим уравнение Бернулли для струйки вязкой жидкости [c.54]

Уравнение Бернулли для потока реальной жидкости. Для практических расчетов уравнение Бернулли для струйки реальной жидкости распространяют на нелый поток реальной жидкости, состоящий из множества струек. При этом учитывают, что поток реальной жидкости, ограниченный стенками, имеет неравномерное [c.281]

Часть задач данного раздела рассчитана на применение уравнения Бернулли для струйки идеальной жидкости (2.2), т. е. без учета гидравлических потерь (потерь напора) и неравномерности распределения скоростей (коэффициента Ко-риолиса). Другая часть задач решается с помощью уравнения Бернулли для потока реальной жидкости (2.3) в обш,ем случае с учетом указанных выше обстоятельств. [c.33]

Сравним уравнение Бернулли для струйки идеальной жидкости (3.6) и уравнение для потока реальной жидкости (3.14). Из этого сравнения следует, что в последнем уравнении дополнительно присутствуют а и hnoT- [c.40]

Для того чтобы убедиться, что уравненпе неразрывности импульса для жидкости надо записывать именно в виде (3.23), а не так, как (6.1), достаточно рассмотреть хотя бы частный случай стационарного одномерного движенпя идеальной жидкости ( 1 = 0) в жесткой среде переменной пористости т -= т (X). Тогда уравнение (3.23) приводит к правильному виду уравнение Бернулли для струйки жидкости ра /(2 т ) + /) + = onst, где q = wm — расход жидкости Z — высота над уровнем отсчета. В то же время из уравнения (6,1) следует неверное соотношение p2 V 2 m) + р p gz = onst. [c.53]

Это уравнение называется уравнением Бернулли для струйки идеальной, несжимаелюй жидкости. Если взять в одной и той же струйке два произвольных сечения 1 я 2 и отметить значками [c.64]

Уравнение Бернулли (25) для струйки газа значительно сложнее, нежели уравнение Бернулли для струйки несжимаемой жидкости, так как объемный вес газа у есть величина переменная вдоль струйки. В связи с этим возникает вопрос, нельзя ли при вычислении давлений в газе пользоваться при определенных условиях вместо уравнения (25) значительно более простым уравнением (15). Разумеется, уравнение (15) в применении к газу не является точным уравнением, а лишь приближенным. Вычислим величину погрешности, которая получается, если определять давления в газе по уравнению Бернулли для несн имаемой жидкости. [c.99]

При продвижении вниз по течению от одного сечения к другому удельная энергия в струйке (а значит, и напор) будет уменьшаться. Энергия в первом (вышераспо-ложенном по течению) сечении при движении вязкой жидкости всегда больше, чем во втором (нижерасположенном) сечении, на значение потерь удельной энергии между этими сечениями. Потери удельной энергии можно выразить через потери напора Лтр. Как и все остальные члены уравнения (4-12 ), Лтр имеет линейную размерность. Окончательно уравнение Бернулли для струйки реальной жидкости имеет вид [c.86]

При движении реальной жидкости, вследствие ее вязкости, действуют гидравлические сопротивления, на преодоление которых затрачивается энергия. Эта энергия превращается в теплоту и рассеивается в дальнейшем движущейся жидкостью. Уравнение Бернулл для струйки реальной жидкости имеет вид [c.33]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...