Эффект изотермический

Лазерный метод разделения изотопов урана основан на эффекте изотермического смещения спектральных линий в атомах урана. Частотный сдвиг между спектрами и составляет около 8 ГГц. [c.247]

Экспериментальные исследования термодинамических свойств системы Не — СО2 при повышенных давлениях выполнены в нескольких работах [1—7]. В работах [2—4] сообщаются Р, F, Т, х данные при температурах ниже 303 К и давлениях до 140 бар, в [5—6] — при температурах выше 340 К и давлениях до 200—330 бар. В [7] определены максимальные значения барического эффекта изотермического смешения АР при давлениях до 90 бар. [c.27]

Измерения теплового эффекта изотермического смешения ДЯ и температурного эффекта адиабатного смешения ДГ выполнены но методу проточного адиабатного калориметра на экспериментальной установке, описанной ранее в [8]. [c.28]

В [Ц уже отмечалось, что в рассматриваемой здесь области состояний система Не — Oj является суп ественно неидеальным раствором. Признанной мерой неидеальности смеси служат объемные и тепловые эффекты изотермического смешения [c.28]

Рис. 1. Зависимость объемного эффекта изотермического смешения [от давления и температуры по опытным данным

Рис. 2. Зависимость теплового эффекта изотермического смешения от давления и состава смеси при Т = 313,15К

Рис. 3. Зависимость барического эффекта изотермического смешения от состава смеси при различных температурах и конечном давлении = 100 бар а — МЭИ б — [6]

Рассмотрим бесконечно узкий цикл Карно, такой, что в, - 2 = d9 (рис. 97). Ограничиваясь точностью до величин второго порядка по dв, можно не уточнять детали адиабатического замыкания на уровнях V = к V = Уг изотерм 9 и 9 — dв, заменив его просто замыканием по вертикалям V, и Тепловой эффект изотермического расширения равен [c.189]

Решение. На рис. 98 изображены две близкие изотермы 9 и в-(19. В качестве величин а и А (см. задачу 10) выбраны 2 /4я- и -Е. Замыкание этих изотерм на уровне 0/4ж адиабатой заменим, внося ошибку второго порядка по й9, вертикальной линией. Для работы системы и теплового эффекта изотермического включения поля а имеем [c.190]

Вычислить тепловой эффект изотермической поляризации (при возрастании поля от О до Е) единицы объема диэлектрика, пренебрегая изменением удельного объема и предполагая, что [c.77]

Предполагая известной зависимость поверхностного натяжения а ог температуры Т (от величины поверхности F пленки а ие зависит), вычислить тепловой эффект изотермического расширения пленки, а также изменение температуры при адиабатическом расширении. Подсчитать числен- [c.130]

Рассмотрим бесконечно узкий цикл Карно, такой, что 01—02=с 0 (рис. 94). Ограничиваясь точностью до величин второго порядка по 0, можно не уточнять детали адиабатического замыкания на уровнях У=У1 и У=Уг изотерм 0 и 0— 0, заменив его просто замыканием по вертикалям и Тепловой эффект изотермического расщирения 2 равен [c.217]

К сожалению, механические и термические эффекты не могут в данном случае быть несвязанными, поскольку нет способа доказать, что т не зависит от или что q не зависит от D. Разумеется, если мы захотим ввести дополнительное допущение о состоянии, что т не зависит от Т, то из этого будет следовать, что скорость механической диссипации должна быть неотрицательной. В общем случае можно утверждать, что Ощ О лишь в изотермических процессах (V7 = 0). Из этого следует, что изотермические (т. е. чисто механические) уравнения состояния для чисто вязких жидкостей всегда должны давать положительные значения для >м- В частности, оправданы рассуждения в разд. 2-3. [c.165]

Эффект Пельтье. Из (8.81) и (8.82) легко находим, что при прохождении в изотермических условиях через спай двух различных проводников электрического тока в спае выделяется или поглощается (в зависимости от направления тока) теплота, пропорциональная силе тока (эффект Пельтье). Наряду с этим еще всегда выделяется положительное джоулево тепло. Но оно пропорционально квадрату силы тока поэтому при достаточно малом токе можно пренебречь джоулевым теплом по сравнению с теп- [c.161]

Эффект Пельтье — в изотермических условиях и при фиксированном значении разности электрического потенциала на концах термодинамической пары в месте спая проводников выделяется либо поглощается теплота Пельтье, [c.201]

Изотермический дроссель-эффект [c.109]

Поскольку величины As в уравнениях (10-10) и (10-11) относятся к изобарно-изотермическим переходам, их можно заменить на тепловые эффекты этих переходов q или на изменения энтальпий ДГ. Этим способом получим следующие эквивалентные формы [c.189]

В тепловых двигателях теплота, отдаваемая более нагретыми телами, превращается в работу не полностью. Некоторая часть теплоты передается рабочим телом менее нагретым телам. Переход теплоты от более нагретых тел к менее нагретым при работе теплового двигателя и обусловленные этим переходом изменения состояния участвующих в процессе тел по сравнению с начальным и представляют собой те компенсационные эффекты, которыми, согласно второму началу термодинамики, обязательно сопровождается любой круговой процесс превращения теплоты в работу. Этот относящийся к круговым процессам вывод можно сформулировать следующим образом превращение теплоты в работу всегда сопровождается компенсирующим переходом некоторого количества теплоты от более нагретого к менее нагретому телу. Указанный вывод относится только к круговым процессам. Среди незамкнутых процессов с одним источником теплоты могут быть такие, в которых сообщенная телу теплота превращается в работу полностью. Примером такого процесса является изотермическое расширение идеального газа с подведением теплоты от источника с данной температурой. [c.59]

Для определения удельных объемов применяют различные методы. Наиболее простой — прямое определение массы газа и занимаемого им объема. Для реального газа, отклонение которого от идеального газового состояния хорошо известно, используют относительный метод. Можно использовать также методы определения удельного объема, основанные на эффекте расширения газа метод адиабатного расширения газа и метод последовательного изотермического расширения. [c.68]

Согласно уравнению (10.7), разность энтальпий реакций, идущих от одинаковых начальных состояний к двум различным конечным состояниям, равна энтальпии перехода от одного конечного состояния к другому. Таким образом, энтальпия начального состояния является уровнем отсчета и удобно полагать Яо=0. Энтальпия простых веществ (элементов) при стандартных условиях (р=101,325 кПа, 7 =298,15 К) принята равной нулю. Энтальпией образования АН°об сложного вещества называют взятый с обратным знаком тепловой эффект изобарно-изотермической реакции получения данного вещества в стандартных условиях из простых [c.239]

Для выяснения физической сущности обнаруженных явлений авторы работы [192] провели дилатометрические, термографические, мессбауров-ские исследования, а также изучили влияние примесей, магнитного йоля, упругой и пластической деформации на временные изменения термо-ЭДС при ТЦО. Результаты этих исследований свидетельствуют о том, что эффекты изотермической осцилляции и изменения абсолютной термо-ЭДС при ТЦО не могут быть полностью объяснены структурными изменениями и при их интерпретации необходимо учитывать изменения, происходящие в электронной подсистеме сплавов, например, изменения отношения концентраций электронов с положительной и отрицательной эффективной массой при неизменном общем числе носителей. Факт существенного изменения термо-ЭДС сплавов при ТЦО открывает реальную возможность прямого и высокоэффективного превращения тепловой энергии в электрическую. В этом неожиданном для ТЦО направлении следует активизировать исследования. Важно найти оптимальный химический состав сплавов, дающий после ТЦО наибольшую термо-ЭДС. [c.127]

На рис. 77, а показана последовательность формоизменения поковки типа нервюры, штампуемой из плоского бруса. Рис. 77, б иллюстирует эффект изотермических условий, позволяющий получить крип-штамповкой поковки со стенкой толщиной 1,52—1,87 мм, 158 [c.158]

Так как в исследованных сталях основная часть аустенита превращается в области температур выше —50° С, то к моменту достижения той области температур (ниже —150° С), где можно было бы ожидать существенного эффекта изотермического превращения, остается уже мало аустенита, участвующего в превращении. Поэтому продолжение Во1держки в охладительной установке сверх времени, необходимого [c.304]

Предположим, что требуется найти излучательную способность изотермической полости, показанной на рис. 7.5. Величина, которую необходимо вычислить, представляет собой отношение спектральной яркости элемента стенки А5, визируемого в Р, к спектральной яркости черного тела при той же температуре. В свою очередь поток излучения, исходящий из в направлении апертуры а, состоит из двух частей потока, излученного самим элементом А5, и лучистого потока, отраженного тем же элементом А5. Первый зависит только от коэффициента излучения стенки и ее температуры и не зависит от присутствия остальной части полости. Отраженный поток, со своей стороны, зависит от коэффициента отражения поверхности элемента А5 и от лучистого потока, попадающего на А5 из остальной части полости. На значении отраженного потока сказывается влияние а, так как лучистый поток, который в замкнутой полости пришел бы от а в направлении А5, в рассматриваемом случае отсутствует. Именно этот эффект отсутствия падающего потока от а в потоке излучения, отраженного от А5, и необходимо вычислить. Следует также учесть, что отсутствует не только лучистый поток в направлении а- А5, но и лучистый поток от а в направлении остальной части стенок полости. Таким образом, лучистый поток, поступающий в А5 от всей оставщейся части полости, является несколько обедненным. Из всего этого должно быть ясно, что расчет излучательной способности такой полости никоим образом не является тривиальной операцией. Для строгого вычисления необходимо знать в деталях геометрию полости и системы наблюдения, угловые зависимости излучательной и отражательной характеристик материала стенки полости, а также распределение температуры вдоль стенок полости. Температурная неоднородность изменяет поток излучения полости в целом так же, как и наличие апертуры, но с некоторым дополнительным усложнением, которое состоит в том, что изменение потока [c.327]

Представленные на рис. 11.17 кривые а и е рассчитаны с использованием схематизированных диаграмм идеального упругопластического материала, в свою очередь, полученных изотермическими испытаниями образцов при постоянной скорости нагружения. Более точные значения временных напряжений определяют расчетами с использованием свойств материала, задаваемых термодеформограммой (см. п. 11.3) вместо изотермических характеристик (кривая oi на рис. 11.17). Результаты приближенного (o t) и уточненного (oi) решений задачи указывают на одинаковый характер изменения продольных напряжений при сварке, однако значения напряжений в этих решениях различны. Значения напряжений на стадии нагрева уточняются незначительно, тогда как на стадии охлаждения уточнение решения весьма значительное. Процессы разупрочнения, ползучести, эффект Баушингера на стадии охлаждения приводят к снижению [c.432]

Цикл с охлаждением жидким водородом. Эффект охлан дения может быть получен в гелиевом ожижителе, используюш ем цикл, изображенный на фиг. 3,а. Этот цикл суш ественно отличается от цикла, представленного на фиг. 2. Теплая зона включает противоточный теплообменник В и последующую за ним ступень охлаждения, обеспечиваюш ую понижение температуры ниже инверсионной с тем, чтобы нри выбранных давлениях получить положительный изотермический эффект дросселирования. В этом случае стационарность достигается только тогда, когда [c.129]

Убыль внутренней энергии U — 112 = — можно определить из опыта, когда система переходит из состояния с энергией в состояние с энергией U2 без совершения работы (при постоянных объеме V и других внешних параметрах Д в сложной системе). Она в этом случае равна — Af/=—0 = количеству выделяющейся теплоты или тепловому эффекту перехода (например, тепловому эффекту реакции в калориметрической бомбе Бертло). Таким образом получаем уравнение Гиббса — Гельмгольца для полной работы системы (против всех сил) при любом изотермическом процессе [c.178]

В тепловых двигателях теплота, отдаваемая более нагретыми телами, превращается в работу не полностью некоторая доля этой теплоты передается рабочим телом менее нагретым телам. Переход теплоты от более нагретых тел к менее нагретым в результате действия теплового двигателя и обусловленные этим переходом изменения состояния участвующих в процессе тел по сравнению с начальным и представляют собой те компенсационные эффекты, которыми согласно второму началу термодинамики обязательно сопровождается любой как обратимый, так и необратимый круговые процессы превращения теплоты в работу. Этот относящийся к круговым процессам результат выражают еще следующим образом превращение теплоты в работу всегда сопровождается компенсирующим переходом некоторого количества теплоты от более нагретого к менее нагретому телу. Подчеркнем, что сказанное относится к круговым процессам среди незамкнутых процессов с одним источником теплоты могут быть такие, в которых сообщенная телу теплота превращается в работу полностью. oшлe [ я в связи с этим на следующее высказывание Зоммерфельда .. . Планк приводит сам собой напрашивающийся пример полного превращения тепла в работу, а именно изотермическое расширение идеального газа с подведением тепла от источника с высокой температурой при полном использовании давления газа для совершения работы. В этом процессе энергия не будет обесцениваться , а наоборот, будет становиться ценнее (тепло полностью превращается в работу) . [c.47]

Эффект Киркендалла — при изотермической диффузии в отсутствие внешних сил нарушается механическое равновесие и появляется гидродинамический поток, одинаковый для всех компонентов системы. [c.201]

Увеличение площади межфазной поверхности сопровождается затратой работы. Молекулярная интерпретация этого эффекта состоит в том, что при увеличении площади границы определенное число молекул из объемов фаз должно быть переведено в граничный слой, а это требует затраты работы. При изотермических условиях Т= onst) работа образования нового элемента межфазной поверхности dF составляет a iF и может рассматриваться как приращение свободной энергии поверхности [c.79]

Для интегрирования уравнения (342) необходимо задаться законом изменения состояния газа в процессе движения. В данном случае предполагается изотермический процесс, т. е. течение при постоянной температуре (Г = = onst). Это допущение базируется на опытных данных в длинных трубопроводах благодаря эффекту теплообмена температура газа практически равна температуре окружающей среды. [c.291]

Кривые свободных энергий пересекаются при температуре Т , соответствующей температуре фазового равновесия вещества. В любом металле полиморфное превращение при нагреве сопровождается поглощением, а при охлаждении — выделением теплоты, что подтверждается образованием горизонтальных площадок, свидетельствующих о протекании превращений в изотермических условиях. При охлаждении железа тепловые эффекты превращения в твердом состоянии проявляются благодаря возникно- [c.50]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...