Эталонный пирометр

Среднее квадратическое расхождение шкал ВНИИМ, НФЛ и НФС не превышает 2,2 град и не имеет систематического характера. Это величина примерно такого же порядка, как расхождение результатов сличения одних и тех же шкал с помощью разных температурных ламп. Поэтому можно считать, что основной погрешностью является не систематическая погрешность построения шкалы эталонного пирометра, а случайная погрешность градуировки с помощью этого пирометра эталонной температурной лампы или, по крайней мере, эти величины близки друг другу. [c.15]

Схема экспериментальной установки представлена на рис. 1. Вся установка состоит из двух отдельных частей установки для определения истинной температуры образца методом отражений в видимой области, состоящей из монохроматора 2, фотоумножителя 1, микроамперметра 16, ртутной лампы 15 и оптических систем монохроматора и ртутной лампы, и установки для определения яркостной температуры в инфракрасной области методом сравнения с излучением черного тела, состоящей из инфракрасного спектрографа 11, черного тела 4 и эталонного пирометра 14. [c.61]

Оптический пирометр с исчезающей нитью в свое время повсеместно использовался в эталонных лабораториях для реализации международной практической температурной шкалы. Он и сегодня остается широко используемым в науке и промышленности прибором для практической термометрии. По этой причине мы начнем этот раздел с описания его конструкции и работы. [c.365]

Оптическая система пирометра позволяет создать изображение объекта измерения в плоскости нити пирометрической лампы. При использовании лампы переменного накала ее нить является переменным эталоном интенсивности излучения — последняя зависит от силы протекающего через нить тока. Таким образом, сила тока является мерой яркостной температуры. В момент достижения равенства спектральных интенсивностей излучения объекта измерения и нити лампы вершина нити исчезает на фоне свечения тела. [c.186]

Газовый термометр постоянного объема является эталонным прибором, при помощи которого реализована Международная шкала температур. В промышленных и лабораторных условиях температуру измеряют с помощью жидкостных термометров, пирометров, термопар и других приборов. [c.8]

Принцип действия фотоэлектрических яркостных пирометров основан на применении фотопреобразователей для измерения монохроматической яр-. кости объекта или ее сравнения с яркостью эталона. Эти приборы позволяют автоматизировать и ускорить процесс измерения и исключить субъективные ошибки измерения. Нижний температурный предел пирометров определяется спектральной чувствитель- [c.131]

Своеобразной модификацией яркостных пирометров являются фотографические пирометры, фиксирующие изображение объекта и эталона яркости на фотопленке и осуществляющие их фотометрическое сравнение визуальным методом или с помощью денситометров типа ДФЭ-10. [c.131]

Применение гибких световодов в пирометрах позволяет, например, осуществлять контроль воспламенения воздушно-топливной смеси в двигателях внутреннего сгорания. Для этого входные концы стекловолоконных жгутов устанавливаются в различных цилиндрах контролируемого объекта. Выходные торцы жгутов сформированы в виде одного кадра, что позволяет одновременно снимать на пленку процесс горения во всех контролируемых точках. При необходимости на ту же пленку может регистрироваться излучение эталонного источника, поданное по отдельному жгуту. [c.135]

Пусть градуировку пирометра проводят без постороннего источника, по эталону, который имеет в общем случае степень черноты (в частности, это может быть модель абсолютно черного тела, % = 1, или сам контролируемый объект, 8g = Eg). Обозначим температуру среды при градуировке Тс, истинную температуру эталона Т. Сигнал с приемника, получаемый при градуировке, определим из (26) с учетом, что фо = ф 0 [c.140]

Прибор градуируют в истинных температурах эталона Т. При наведении пирометра на объект, который находится в присутствии постороннего источника излучения, показания прибора не соответствуют истинной температуре объекта. Измеряемая ( кажущаяся ) температура определяется из условия равенства сигналов с приемника при измерениях и градуировке. [c.140]

Чувствительным элементом, определяющим совпадение яркостей эталонной нити и нагретого тела, служит обычно глаз человека, что исключает возможность производить автоматическую запись температуры и использовать пирометр в системах автоматического регулирования. [c.461]

Фиг. 97. Схема регистрирующего пирометра Курнакова — испытуемый материал 2 — эталон.

Для этого служит регистрирующий пирометр Н. С. Курнакова с автоматической записью двух кривых температуры нагрева в функции времени, позволяющей обнаружить слабые тепловые эффекты запись простой термопары, спай которой опускался в исследуемое вещество, и запись диф ференциальной эталонной термопары, со спаем, находящимся в веществе, [c.171]

В настоящее время в науке и технике широкое применение получили методы низкотемпературной радиационной пирометрии. В данной статье описаны конструкции многокамерных черных тел с диаметрами излучающей площади 250 мм и 500 мм и степенью черноты 0,993 и приводятся результаты их лабораторных испытаний. Для градуировки приемников ИК излучения и радиометров, воспринимающих радиацию в пределах большого телесного угла, необходимо иметь эталонные источники излучения с большой излучающей площадью, близкие по своим свойствам к абсолютно черному телу. Изготавливать такие источники в виде равномерно нагретой полости с одним отверстием для выхода излучения нецелесообразно, так как для обеспечения высокой степени черноты полость должна иметь большие размеры. Например, в цилиндрической конструкции черного тела глубина полости обычно в 5 10 раз больше диаметра излучающей площади [1, 2]. Даже применение специальных зачерняющих покрытий и гофрированного дна [3] не позволяют значительно сократить величину этого отношения. Добиться равномерности нагрева большой полости трудно. Кроме того может возникнуть много неудобств при практическом использовании такого излучателя из-за его больших размеров. [c.66]

Я (i +273,15) J где Ji и /дц являются монохроматическими яркостями черного тела при температуре t и температуре затвердевания золота для излучения с длиной волны X. Константа излучения Са = 0,014388 м-К. В качестве стандартного прибора используется эталонный оптический пирометр. [c.249]

Обеспечение в стране единства измерений температур выше 2500 °С возложено на Научно-производственное объединение Метрология (Харьков). Это же объединение обеспечивает единство измерений в области радиационной пирометрии. Обеспечение в стране единства измерений температур методами термоэлектрической термометрии возложено на Свердловский филиал ВНИИМ им. Д. И. Менделеева. Для этой цели в Свердловском филиале хранятся рабочие эталоны — групповые эталоны термоэлектрических термометров переменного состава на диапазон температур от 0 до 1769 °С, получившие единицу температуры от государственного первичного эталона. [c.49]

Существуют оптические пирометры различных конструкций, в том числе прибор типа Оптик . При помощи этого прибора температуру измеряют путем сравнения яркости поверхности исследуемого нагретого тела и нити накала эталонной лампочки прибора. Пирометр типа Оптик показан на рис. 65. В зрительной трубке помещена эталонная лампочка накаливания в напряжением 2 вольта, которая питается от аккумуляторной батареи. [c.168]

Область выше 1063° С. Выше 1063° С экстраполяция МШТ осуществляется посредством эталонного оптического пирометра. Этим способом можно сравнить интенсивность излучения абсолютно черного тела при неизвестной температуре, большей 1063° С, с интенсивностью излучения абсолютно черного тела при температуре затвердевания золота, причем сравнение должно проводиться при одной и той же длине волны. На практике невозможно обеспечить одинаковые длины волн при двух различных температурах вследствие зависимости спектрального распределения энергии от температуры. Поэтому необходимо вводить небольшую поправку на изменение эффективной длины волны. [c.19]

Фиг.. 5. Прибор для сравнения показаний термопар с показаниями эталонного оптического пирометра,

В момент превращения температуры образца и эталона (рис. 54) становятся разными из-за выделения или поглощения тепла и соответственно результирующая т. э. д. с. дифференциальной термопары отличается от нуля. Одновременно фиксируется и разность температур и абсолютная температура либо обычной термопарой, либо от соответствующих электродов дифференциальной термопары по схеме, показанной на пирометре Н. С. Курнакова (рис. 55). [c.101]

Дилатометрические пирометры (или эталоны) являются неотъемлемой частью так называемых дифференциальных дилатометров, в которых одновременно фиксируется расширение эталона и разность расширений эталона и исследуемого образца. Дифференциальные дилатометры используют более часто. [c.103]

Для контроля температуры применяют дилатометрические пирометры, т. е. образцы-эталоны с известной зависимостью [c.187]

Тд)мометр (пирометр), входящий в состав эталона и служащей для интерполяции (экстраполяции) температурной шкалы. [c.21]

Основное внимание в работе уделялось измерению температуры импульсного источника. Для этого был выбран метод сравнения яркости эталонного излучателя с яркостью исследуемого источника, ослабленной поглощающим светофильтром, т. е. метод яркостной пирометрии. В оптической пирометрии зависимость между яркостью источника и его температурой базируется обычно на законе Вина. При измерении температур, превышающих 5000° К, необходимо использовать закон Планка. [c.5]

Фотографический метод (который часто называют фотопирометри-ческим) позволяет получить поле температур (яркостных или цветовых) исследуемой поверхности с использованием сравнительно простого оборудования. Имеется несколько отработанных схем фотографических пирометров для регистрации как Та [Л. 11-13, 11-19], так и Тцв [Л. 11-17, 11-18], которые отличаются друг от друга в основном относительным расположением исследуемого образца и эталонных температурных ламп (отсюда следуют различия в оптических схемах), числом этих ламп, способом монохроматизации излучения, а также типом и конструкцией фотоприемника. Метод построен на использовании известной зависимости между температурой объекта и плотностью его изображения на фотографической эмульсии [c.333]

Особенности кристаллизации серого чугуна, модифицированного ферросилицием, определялись дифференциальным термографическим анализом, обладающим высокой чувствительностью. Процесс кристаллизации чугуна изучали с помощью пирометра Курнакова. Силитовая печь для расплавления образцов состоит из металлического кожуха с внутренней теплоизоляцией. Образцы исходного чугуна диаметром 10 и высотой 60 мм вытачивались нз стержней диаметром 16 мм, которые отливались в земляные формы. При температуре 1420 °С в рабочее пространство печи помещались кварцевые пробирки диаметром 14—16 мм с исследуемыми образцами чугуна. Пробирки закрывались огнеупорными пробками с отверстиями для центровки термопар. После расплавления образцов обе пробирки выдерживались 5 мин для выравнивания температур, вводились добавки, устанавливалась дифференциальная термопара, защищенная кварцевым наконечником диаметром 3 мм, отключалась печь и снимались кривые охлаждения. Записывали обычную кривую охлаждения чугуна, модифицированного ферросилицием, и дифференциальную кривую, которую получали, используя в качестве эталона образец немодифицнрованного чугуна. Для изучения влияния склонности исходного чугуна к переохлаждению на результат его модифицирования ферросилицием применялись сплавы с содержанием кремния 1,5 и 2,4%, а также предварительно добавлялись в сплав различные количества марганца от 0,5 до 1,5%. [c.87]

Оптические пирометры. Эти пирометры, называемые тагсже яркостнымп, используют для периодического контроля температуры в печах и ваннах. С их помощью измеряют температуру по монохроматической яркости (интенсивности излучения) тела в видимой области спектра путем сравнения ее с яркостью нити эталонной пирометрической лампочки. Изменением тока накала нити ее яркость доводится до яркости измеряемого тела, при этом нить исчезает на его фоне, так как тело и нить имеют одинаковую температуру. [c.439]

Поверочная схема состоит из термометров и пирометров. В качестве эталона-свидетеля используется газовый термометр, с помощью которого определяются реперные точки по МПТШ-68, а также функциональные зависимости параметров вторичных эталонов от термодинамической температуры. Градуировка пирометров 1-го разряда в диапазоне от 1100 до 2800 К осуществляется [c.83]

Остановимся теперь коротко на достижимой точности измерений температуры термоэлектрическими пирометрами. Согласно принятой в СССР методике поверок, первичным прибором, служащим для измерения температуры термоэлектрическим методом, является эталонная платкнородий-платиновая термопара. Такая термопара градуируется в трех реперных точках (см. главу II) и служит лишь для передачи значений, соответствующих этим точкам температур, образцовой термопаре Ьго- р азряда. Точность воспроизведения температуры в реперных точках может быть оценена в 0,1°. Вследствие неизбежного накопления погрешностей в процессе градуи.ровки (глава I) точность воспроизведения тех же температур образцовой термопарой 1-го разряда может быть оценена уже величиной 0,4°. По образцовой термопаре 1нго разряда градуируется обр-азцовая термопара 2-го разряда, которая воспроизводит температуры реперных точек с погрещностью, достигающей уже 0,7°, точность же воспроизведения температур термопарой 2-го разряда в интервалах между реперными точками оценивается примерно в 1°. [c.270]

Фотоэлектрический пирометр (миллископ) — безынерционный прибор для быстрого и точного ( 5° С) измерения температуры нагрева металла. Прибор, как и оптический пирометр, основан на сравнении излучения нагретого металла и эталона. Разница заключается в том, что сравнение производится не на глаз, а при помощи фотоэлемента, преобразующего световую эцергию в электрическую. Миллископ применяют для контроля и автоматического регулирования температуры при индукционном нагреве заготовок. [c.43]

Расширение шкалы термометров сопротивления. Исследования поведения термометров сопротивления при высоких температурах дают основание предполагать, что можно расширить область их применения в качестве эталонных интерполяционных приборов до 1063° С и совершенно отказаться от эталонной термопары. Это позволило бы исключить разрыв в МШТ и дало бы возможность в интервале температур 630,5—1063° С пользоваться прибором, обеспечивающим лучшую воспроизводимость, чем термопара. Неудобство этого предложения заключается в том, что термометр сопротивления, обычно применяющ.чйся в области высоких температур, имеет довольно большой чувствительный элемент, не пригодный для эталонного прибора. Такой термометр может быть точно проградуирован в реперных точках, но его трудно применять в качестве эталонного, с которым должны сравниваться другие приборы. Например, если желательно иметь возможность непосредственного сравнения его с оптическим пирометром при температуре точки затвердевания золота, то он должен быть помещен в полость, имитирующую абсолютно черное тело, достаточно малую, чтобы обеспечить внутри нее однородную температуру с точностью до нескольких десятых градуса. Следовательно, в национальных лабораториях должна проводиться работа над созданием такой конструкции термо.метра сопротивления, которая позволила бы принять его в качестве рабочего эталона температуры, и необходимо найти наилучшую интерполяционную формулу для применения термометра сопротивления в той области, где сейчас используется термопара. [c.28]

Ниже приводятся сведения о работах, проведенных в Национальной физической лаборатории с целью достижения наилучшей возможной воспроизводимости МШТ. Примером точности, которой удалось достичь при работе с оптическим пирометром с исчезающей нитью, является работа Барбера [31], проводившего градуировку платино-платинородиевой термопары во всей области температур от 0°С до точки плавления платины. В области от 630,5 до 1063° С применялся обычный квадратичный закон изменения термо-э.д.с. с температурой, ниже этой области термопара сравнивалась с эталонным платиновым термометром сопротивления, а выше — с эталонным оптическим пирометром. [c.29]

Радиационные пирометры выполняются по схемам, приведенным на рис. 59. В приборе имеется объектив, собирающий излучение объекта на чувствительный элемент, преобразующий тепловой поток в электрический сигнал, и система регистрации сигнала. В качестве чувствительного элемента используются термопары, термостолбики, термобатареи и термосопротивления. В некоторых схемах вводится эталонный излучатель. Приборы подробного типа имеют ограниченную точносгь из-за нестабильности е ., влияния среды, ослабляющей излучения, и погрешностей, вызванных прогревом корпуса пирометра. [c.216]

В автоматических пирометрах в качестве элемента иедокомпен-сации обычно используются фотоэлементы, а в качестве эталонного светящегося тела — фотометрические или температурные лампы. 218 [c.218]

Для определения температур в дилатометрах используют термопары, а во многих конструкциях — дилатометрические пирометры, т. е. образцы-эталоны, характеризующиеся плавным изменением коэффициента расширения при нагреве или охлаждении . Поэтому по величине расширения (сжатия) эталона можно точно определить их температуру. Достоинством таких дилатометрических пирометров является безынерционность и более точная оценка температуры образца, нагреваемого в тех же условиях, что и эталон, поскольку он фиксирует температуру не в какой-либо одной точке, а усредненную по всей длине образца. [c.102]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...