Пробного импульса метод

Поляритон 39, 265, 378 Поляритонная волна 384 Принцип соответствия 167 -представление 154, 171 Пробного импульса метод 403, 444 Промежуточная зона 333 Промежуточное состояние виртуальное 352 [c.511]

Физическая идея, положенная в основу рассмотренных методик,— использование нелинейного взаимодействия зондируемого и пробного импульсов в среде с кубичной нелинейностью (волоконном световоде) — смыкается с обычными кросс-корреляционными методами, в которых используется взаимодействие сигнального и пробного импульсов в среде с квадратичной нелинейностью. [c.238]

Усовершенствованные схемы регистрации и особенно повышение частоты модуляции в канале возбуждения до 10 МГц повысило чувствительность измерений еш,е примерно на два порядка [9.37—9.39]. Это позволило создать установку для успешного измерения усиления при вынужденном комбинационном рассеянии в предельно тонких слоях. Установка аналогична изображенной на рис. 9.15. Возбуждающий и пробный импульсы в этом случае генерируются двумя лазерами на красителях с синхронной накачкой, разность частот генераций которых на-страивается на частоту комбинационного перехода. Так как при этих измерениях не ставится задача временного разрешения, а требуется лишь высокая чувствительность регистрации усиления, то в соответствии с этим выбирается оптимальное перекрытие возбуждающего и пробного импульсов. В тонком (мономолекулярном) образце более высокочастотные импульсы возбуждения вследствие эффекта вынужденного комбинационного рассеяния ослабляются, а более низкочастотные пробные импульсы, т. е. стоксовы импульсы, усиливаются. Мешающее люминесцентное излучение может быть подавлено медленной модуляцией длины волны излучения одного из лазеров на красителях. Этот л,ример отчетливо показывает, что пикосекундные динамические методы могут также с успехом применяться для решения задач статической спектроскопии. [c.344]

Пикосекундная спектроскопия с пробными импульсами завоевала широкие области применения, которые мы здесь лишь кратко перечислим. Для подробного ознакомления с этим вопросом мы отсылаем читателя к обширной литературе (особенно рекомендуем работы [16—20, 28] и цитированную там литературу). Метод спектроскопии с пробными импульсами может [c.345]

Сначала кратко изложим специфические экспериментальные методы, применяемые для наблюдения нестационарных процессов в нелинейной оптике при этом мы будем опираться на сведения из В1. Измерение зависящих от времени процессов может осуществляться путем наблюдения за изменением возбуждающего импульса. Можно воспользоваться запаздывающим во времени и взаимодействующим с системой более слабым импульсом той же или измененной частоты. Такой импульс называется пробным. При помощи метода пробного импульса можно измерить когерентные и некогерентные возбуждения среды уже после окончания действия возбуждающего импульса может быть исследована кинетика последующих процессов и определены константы скорости и временные константы. [c.403]

Позиционный метод. В этом методе варьируемым параметром является временная задержка Тз пробного солитона относительно зондируемого импульса. Без ограничения общности предположим, чта Фо=0, а пробный солитон и зондируемый импульс имеют одинаковые групповые скорости и, следовательно, У=0. Из (2) непосредственно следует, что [c.233]

Опираясь на аналогию солитонов с квазичастицами, идею солитонного зондирования можно сопоставить с общепринятыми в ядерной физике методами определения структуры атомов и ядер по данным рассеяния пробных частиц (протонов, а-частиц и т. п.). Изменения параметров солитонов будут существенными в тех точках временной оси, где потенциал , определяемый зондируемым импульсом, имеет ярко выраженные максимумы. [c.236]

Вывод формулы дифракционной решетки импульсным методом. До сих пор мы использовали только одну из возможностей анализа, которые предоставляет нам теория линейных систем. Мы предполагали, что на вход спектрометра падает монохроматическое излучение (со спектром б(v—Уо)) и находили отклик прибора на него — аппаратную функцию. Но в некоторых случаях легче решить задачу об отклике прибора на более сложное воздействие и уже затем переходить к монохроматическому излучению. Удобнее всего в качестве такого пробного воздействия использовать импульс Ь(t). Найдем спектр функции Ь0—1о) [c.34]

Нестационарная когерентная спектроскопия методы и результаты. В нестационарной когерентной спектроскопии осуществляется ударное возбуждение среды короткими лазерными импульсами и зондирование ее состояния с помощью пробного импульса, посылаемого с некоторой задержкой 4- Измеряется энергия антистоксова рассеяния W a пробного импульса как функция задержки Эта зависимость несет информацию о механизмах и скоростях процессов дефазировки колебаний в среде. [c.152]

Для измерения при помощи пробного излучения характерных времен релаксации энергии и фазы может быть использовано образование в образце решеток, возникающих при пространственном перекрытии двух световых импульсов, распространяющихся в разных направлениях. Это возможно как при моноимпульсном возбуждении, так и при возбуждении цугом импульсов. Первые исследования подобных решеток и их дифракционной эффективности для пробных импульсов проводились Степановым и сотр. [9.41]. В пикосекундной области этот метод впервые использовался Филлионом, Куизенгой и Сигма-ном [9.42]. [c.344]

Специфические детали быстрых электронных релаксащюн-ных процессов удалось исследовать также в полупроводниках. Для этого использовались спектрометры с пробными импульсами с фемтосекундным временным разрешением или другие менее прямые методы. Так, например, было определено время жизни электронов в GaAs, заброшенных в зону проводимости на уровень, превышающий дно этой зоны на 0,5 эВ. Оно оказалось равным 60 фс [9.49]. Эта релаксация определяется главным образом электронно-фононным взаимодействием. В [9.50] различные релаксационные процессы в e-GaAs были разрешены [c.346]

Поперечное время релаксации % можно измерить, если осуществить генерацию когерентного антистоксова рассеяния при помощи некоторого пробного импульса, т. е. получить рассеяние на волне поляризуе- ф г. 63. Диаграмма мости, созданной импульсом накач- волновых векторов при ки. Пробный импульс должен быть когерентном антисток-достаточно слабым, для того чтобы совом рассеянии, он сам не создавал вынужденное вместо следует брать комбинационное рассеяние. Таким образом, здесь речь идет об особом методе — так называемой активной спектроскопии (ср. п. 3.161). Допустим, что импульс накачки 11 и пробный импульс излучения Ь2 имеют одинаковые частоты, но различаются направлениями. Импульс накачки генерирует волну поляризуемости с волновым вектором [c.443]

Основываясь на результатах предыдущего параграфа, рассмотрим метод определения неизвестной комплексной амплитуды q x, 0) по результатам измерений амплитуд и/или групповых скоростей пробных односолитонных импульсов q x, I) при их суперпозиции с q. Итак, на вход нелинейного волоконного световода подается суперпозиция вида [c.233]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...