Увеличение системы линз

Положительная линза или система линз, служащая для отклонения к оси пучков лучей, идущих от источника света Система линз для получения плавного изменения увеличения Система линз для получения ряда дискретных значений увеличения прибора Линза, система линз или система линз и зеркал, служащие для получения действительного изображения предмета или проекции его Линза или система линз, служащие для рассматривания изображения [c.221]

Система перемены увеличений Система линз, служащая для получения ряда дискретных значений увеличения прибора. [c.239]

Увеличение системы линз. Для практического использования систем линз наибольшее значение имеет реализация двух следующих возможностей 1) изменения увеличения в широком диапазоне варьированием электрических параметров при фиксированных положениях предмета и всех линз и 2) достижения очень больших увеличений или уменьшений. Здесь мы вкратце рассмотрим вторую проблему, остановившись подробнее на вопросах, связанных с уменьшением. Естественно, выбор числа линз и их взаимного расположения зависит от назначения устройства. Однако мы должны напомнить. [c.243]

Совокупность корригирующей линзы и глаза образует новую систему с новым фокусным расстоянием, отличным от фокусного расстояния глаза, что влечет за собой изменение линейного и углового увеличения системы линза—глаз. [c.472]

Чтобы сделать падающий пучок клинообразным вместо конусного и расширить полосу освещенности до 1,78 мм без дальнейшего увеличения ее толщины, между первым изображением дуги и составной линзой помещалась малая цилиндрическая линза. Таким образом, было устранено освещение частиц, лежащих вне фокальной плоскости, что могло нарушить черноту фона, и обеспечивалось более полное использование освещения. Вся система линз устанавливалась на оптической скамье, снабженной на конце держателем дуговой лампы, что позволяло регу- [c.120]

Рассмотренные передаточные функции обеспечивают более информативную оценку системы линз, чем простое измерение ее предела разрешения. На рис. 5.2,6 это иллюстрируется кривыми МПФ. Кривая Р соответствует линзе, свободной от всех аберраций относительная контрастность уменьшается с увеличением частоты до тех пор, пока не достигнет нулевого значения на пределе разрешения линзы (ср. с рис. 5.1). Кривые Q и R представляют линзы с аберрациями. Они показывают, что пока кривая R имеет частотный предел, превосходящий Q, она дает контраст (модуляцию) изображения меньше, чем на низких частотах. Выбор между двумя кривыми может быть сделан в соответствии с характером применения. Оптические передаточные функции не дают полного ответа на проблему оценки качества системы, особенно если в окончательном формировании изображения участвует глаз, хотя и являются более совершенными по сравнению с устаревшим и даже ошибочным измерением предела разрешения как критерия оптического качества. Глаз является плохой системой формирования изображения, но он связан со сложной обработкой данных в сетчатке и мозге. Это делает очень трудным предсказание и определение полного отклика в какой-либо конкретной ситуации. [c.91]

В заключение коснемся кратко возможностей изготовления рассмотренных объективов. Методика расчета структуры ДЛ с заданными фокусирующими и аберрационными свойствами изложена в гл. 7. Там же дана формула (7.22), позволяющая оценить минимальные размеры элементов этой структуры, которые определяют возможности изготовления ДЛ и их дифракционную эффективность. Результаты применения формулы показывают, что при большом увеличении объектива линза, ближайшая к предметной плоскости, имеет наибольшую частоту структуры, минимальный период ее примерно равен рэлеевскому разрешению объектива или больше него. Частота второй линзы примерно в три раза меньше. При изготовлении высокочастотной линзы можно рассчитывать, как правило, на эффективность 40%, а при изготовлении низкочастотной — на эффективность 70—80 %, что для объектива дает светопропускание около 30 %. В симметричной системе обе линзы высокочастотные и можно рассчитывать только на 16 % пропускания. Указанная эффективность во многих случаях приемлема, однако наличие света, дифрагированного в нерабочие порядки линз, приводит к снижению контраста изображения (см. п. 7.4). [c.122]

Можно образовать последовательность таких линз с постепенно увеличивающимися радиусами и получить увеличение в п раз, где k — число линз, причем вся система линз является апланатической. В частном случае, когда линза плоско-выпуклая (рис. 111.14), раднус ее связан с толщиной соотношением [c.264]

Однако быстрое увеличение числа систем, обеспечивающих устранение требуемых аберраций, при увеличении числа линз в этих системах представляет известные затруднения. [c.420]

Призмы, коллективы, первые линзы широкоугольных окуляров и другие детали, расположенные вблизи от плоскостей действительного изображения оптической системы. Линзы микрообъективов с увеличением 10 и меньше Линзы окуляров телескопических приборов. Окулярные призмы. Отражательные пластинки и зеркала коллиматор-ных приборов. Линзы окуляров микроскопов и лабораторных приборов. Выравнивающие стекла фотокамер. Линзы объективов, работающих в инфракрасной области в условиях солнечной засветки [c.308]

Система панкратическая Система линз, служащая для получения плавного изменения увеличения [c.239]

Положительная линза или система линз, служащая для отклонения к оси пучков лучей, идущих от источника света Система линз для получения плавного изменения увеличения [c.165]

Коллектором является оптическая система или одиночная линза, собирающая лучи, идущие от нити накала, и дающая ее действительное и увеличенное изображение. Если поместить точечный источник Света в фокус этой системы линз, то она создаст параллельный пучок лучей. Такая система линз называется коллиматором. [c.55]

Кроме бинокулярной насадки АУ-12 (см. разд. 2.2) применяют бинокулярную насадку АУ-26, которая в отличие от АУ-12 имеет три собственных увеличения 1,1 X 1,6X 2,5 X, что достигается введением в оптическую систему насадки трех сменных линзовых систем. Четвертая система линз совместно с окуляром образует вспомогательный микроскоп, предназначенный для наблюдения выходного зрачка объектива она применяется при настройке освещения по методу фазового контраста, темного поля и при коноскопическом исследовании с помощью поляризационных микроскопов. [c.60]

Прежде чем исследовать увеличение системы, коснемся вопроса об увеличении одной линзы. Формула (4.77) свидетельствует о гиперболической зависимости асимптотического увеличения М от параметра рЦ (рис. 59). Для того чтобы линза формировала действительное изображение, расстояние до предмета р должно быть больше фокусного расстояния /1, и обе эти величины должны быть положительны (сплошная кривая). Другая ветвь гиперболы (штриховая кривая) будет использоваться только в связи с системами линз. Мы видим, что абсо- [c.243]

Уравнение (5.99) можно использовать без изменения для вычисления коэффициента сферической аберрации so системы, рассматривая ее как одну линзу. С другой стороны, интеграл, появляющийся в уравнении (5.99), можно рассматривать как сумму двух интегралов один, берущийся от 2о до Zm, другой — от Zm до Zi. Эти интегралы появляются соответственно в уравнениях (5.297) и (5.298). Таким образом, легко выразить коэффициент аберрации составной линзы с помощью коэффициентов аберрации ее компонент. Тем не менее следует помнить, что для составной линзы h z)—единственный луч и h Zm)=h m может принимать любое отрицательное значение. Будем учитывать это обстоятельство наряду с выражениями для угловых увеличений составных линз [c.327]

Видно, что для данного суммарного увеличения М коэффициент сферической аберрации системы может быть сделан очень близким к коэффициенту первой линзы для бесконечного увеличения, если выбрать первую линзу очень сильной по сравнению со второй. Это полезный результат, так как коэффициент сферической аберрации обычно имеет наименьшее значение для бесконечных увеличений. Конечно, уравнение (4.174) предполагает, что в этом случае увеличение системы достигает больших значений. Кроме того, так как второй член делится на М, этот подход реально работает только для относительно больших уве- [c.329]

Френеля 1, цветной линзы Френеля 2, отклоняющейся вставки 5 прецизионной лампы с концентрированной нитью 4, чугунного кожуха 5 и козырька 6. Линзы прессованные. Нить лампы помещена в фокусе линзовой системы, которая дает примерно тысячекратное усиление силы света лампы и рассеяние луча в -З . Во избежание ложных показаний сигнала от отраженных лучей солнца, позади линз нельзя ставить зеркал для усиления силы света. При установке С. на кривых пути такое рассеяние недостаточно. Для его увеличения перед линзами ставится еще рассеивающее стекло 7 с рассеянием 10° или 20° в горизонтальном направлении. В яркий солнечный день видимость такого С. без рассеивающего стекла, при высоком качестве цветного стекла и линз и удельном расходе ламп -1,2 У /св., равна 1200 м при 40 и 10 V [c.175]

Для рассмотрения микрошлифов при исследовании микроструктуры металлов применяются специальные микроскопы, в которых луч от источника света, отражаясь от шлифа, проходит через объектив и окуляр (системы линз, расположенные около шлифа и глаза наблюдателя), давая соответственное увеличение. [c.20]

Оптические приборы В изображающих оптических приборах оптическое увеличение достигается 1) применением линзы или системы линз, эквивалентной [c.204]

Контролируемое изделие Р (положительная система линз) находится между светящейся точкой объекта О и ее изображением О (в плоскости изображения), которые удалены друг от друга на расстояние не менее четырех фокусных расстояний системы. Определяется расстояние 00 = е. Затем изделие перемещается от О в сторону О до тех пор, пока в плоскости О не появится увеличенное резкое изображение предмета О. Это положение изделия (например, марка Л1 на краю оправы) [c.778]

Прн повышении температуры показатель преломления оптических сред, как правило, растет растут и линейные размеры оптической системы, а именно радиусы кривизны и толщины линз и зеркал. Растут также размеры оправ линз и труб, соединяющих отдельные оптические детали. В результате всех перечисленных изменений перемещается плоскость изображения оптической системы, изменяется ее фокусное расстояние, а следовательно, и увеличение системы, или масштаб изображения, изменяются также и аберрации. Если система короткофокусная или если колебания температуры невелики, можно пренебречь эти.ми изменениями, так как оии не влияют на качество изображения. Если оптическая система предназначена для визуальных наблюдений (зрительные и астрономические трубы), этн изменения могут быть скомпенсированы соответствующим перемещением окуляра при условии, что в оптических средах не появляется заметного градиента температуры. [c.273]

Микроскоп с тремя системами линз (рис. 18) свободен от указанных ограничений. Более того, он имеет ряд дополнительных преимуществ. Поместив промежуточную линзу между объективной и проекционной линзами, можно получить очень большое увеличение, которое к тому же будет оптимальным, т. е. ему будут соответствовать наименьшие аберрации. Используя проекционную линзу с большим апертурным углом, можно уменьшить длину проекционной камеры. И, наконец, для получения широкого интервала конечных увеличений необходимо изменять увеличение промежуточной линзы в пределах небольшого диапазона. Этим расширяются возможности микроскопа, так как его можно настраивать без промежуточной линзы, к которой предъявляются строгие требования. Так как плоскость изображения промежуточной линзы расположена внутри проекционной линзы, можно без какого-либо искажения заполнить небольшой диаметр круговой апертуры проекционной линзы даже для довольно больших изменений увеличения. [c.16]

На первый взгляд кажется, что с помощью больших увеличений можно добиться четкого разделения двух близких частей объекта. Добиться большого увеличения, например, в 10 раз не составляет сложной задачи. Устранив различные аберрации, с помощью системы линз можно добиться больиюго увеличения, большого но при этом не наблюдать близлежащие точки раздельными. Причиной в данном случае является не наличие предела увеличения, а специфические явления, связанные с волновой природой (дифракция) наблюдаемого света. [c.198]

Механико - оптические тензометры отличаются от механических тем, что вращательное движение второй призмы приводит к изменению положения приклеенного небольшого зеркала - изменению положения светового пятна от отраженного луча на шкале. На этом принципе основаны тензометры Мартенса, Берга и др. Увеличение измеряемой величины иногда достигает нескольких сотен или тысяч раз. Оптические тензометры Moiyr быть изготовлены с большей чувствительностью, чем механические. Их база измерений может быть уменьшена до 2 мм при точности измерений 10 мм. Конечно, при этом используются ми1фоскопы либо специальные системы линз и зеркал. В некоторых приборах такого типа увеличение достигает 10 тыс. раз. [c.266]

В комплекте оптики микроскопа ММР-4 о Йъ-ективы-планахроматы смонтированы на револьверной головке 36, обеспечивающей их быструю замену. Наряду с компенсационными окулярами с увеличением 10, установленными в бинокулярной насадке 37, микроскоп снабжен панкратической системой линз, позволяющей изменять увеличение микроскопа в 2—3 раза вращением рукоятки 38 без дополнительной фокусировки. Общее увеличение микроскопа от 50 до 1500. [c.29]

Конструкция бинокулярной насадки представлена на фиг. 99. Насадка устанавливается в гнездо тубусодержателя микроскопа вместо монокулярного тубуса. В револьвере 1 смонтированы сменные системы линз. Увеличения линз указаны на оправе револьвера. Тубусы 2 раздвигаются в пределах от 55 до 75 мм для установки в соответствии с расстоянием между глазами наблюдателя. Так как оптическая длина тубуса микроскопа изменяется при раздви-жении тубусов, то они снабжены механизмами 3 для продольного перемещения окуляров и, таким образом компенсируют изменение длины тубуса. На оправах механизмов нанесена шкала, [c.179]

Система линз с переменным / увеличением и дающая Ц прямое изоораокение [c.422]

Система линз для получения ряда дискретных значений увеличения прибора Линза, система линз или система линз и зеркал, служащие для получения действительного изображеиия предмета (или проекции его на экран) [c.165]

При измепении температуры меняются показатель преломлениг сред, радиусы кривизны и толщины линз, размеры оправ линз и труб, соединяющих отдельные оптические детали. В результате всегс перечисленного плоскость изображения оптической системы перемещается, изменяется ее фокусное расстояние, а следовательно, и увеличение системы, изменяются также и аберрации. Теория тер-моо Тических аберраций позволяет создавать оптические системы, в которых влияние термооптических аберраций на качество изображения сводится к минимуму. [c.118]

Второе требов ание, предъявляемое к перископу, заключается в том, что он должен иметь большое угловое поле зрения, хотя сама перископическая система заключена в узкую чрубу. Труба диаметром 20 см и длиной 12 м допускает максимальное поле зрения, равное. /шть 2 , Такие требования можно удовлетворить, только заставив свет проходить вдоль трубы сквозь ряд лииз. Расстояния между нилнт могут быть различными. На рис. 6.17 показаны три трехлинзовые системы с единичным увеличением, а в табл. 6.1 приведены величины полей зрения и эффективные апертуры этих систем. Очевидно, что с увеличением числа линз диапазон эти.х величин можно расширить ). [c.233]

Объективы микроскопа, вообще говоря, должны быть хорошо исправлены на сферическую и хроматическую аберрации, а также на кому, так как они предназначены для работы с предельно большими апертурами. Для объектива с небольшим увеличением (- - 10х) можно воспользоваться системой из двух отдельных склеенных ахроматических лннз (рис. 6.28, а), исправленной на сферическую аберрацию и кому. Однако такая комбинация лииз пе годится для объективов с большим увеличением ( 50х и больше). В этом случае применяются другие системы линз, в которых используется существование на сферических повер.хностях апланатических точек (см. п. 4,2.3). Это осуществляется [c.239]

Лупа. Лупа, как и микроскоп, дает увеличенные изображения предметов, находящихся на небольших расстояниях от глаза. Увеличение N лупы и микроскопа) определяется как отношение угла, под которым виден малый) предмет через лупу, к углу, под которым он был бы виден невооруженным глазом, если бы был помеи ен от глаза на расстоянии ясного зрения L (см. 23, пункт 6). Можно также сказать, что увеличение лупы (и микроскопа) есть отношение линейных размеров изображения предмета на сетчатке при рассматривании его в лупу к линейным размерам изображения того же предмета на сетчатке, когда он рассматривается невооруженным глазом с расстояния ясного зрения. При увеличениях, не превосходящих 5, в качестве лупы обычно применяется простая собирательная линза, при больших увеличениях — система, состоящая из таких линз. [c.162]

Как было изложено выше, алгебраический метод возник после того, как на примере двухлинзового объектива выяснилась полная возможность расчета оптической системы, исходя из формул для коэффициентов аберраций третьего порядка. Нетрудно было распространить этот. метод на расчет простых лннз, двухлинзовых несклеенных и трехлинзовых склеенных объективов и вообще бесконечно тонких компонентов, хотя при увеличении числа лннз растет число неизвестных н простота решения исчезает. Более того, методика алгебраического расчета могла быть без труда распространена на тот случай, когда оптическая система состоит из нескольких компонентов (например, объектива и окуляра или объектива, оборачивающей системы линз и окуляра) или представляет собой зеркальную или зеркально-линзовую систему из нескольких зеркал и линз. Как было показано в гл. III, все поперечные аберрации третьего порядка монохроматических лучей, а также обе хроматические аберрации параксиальных лучей (хроматические аберрации положения и увеличения) центрированной оптической системы могут быть представлены как сумма произведений вида [c.336]

Выбор исходных значений а,- произведем так же, как это было сделано выше. Вторая поверхность фронтальной линзы апла-натнческая. Поскольку увеличение фронтальной линзы при использовании стекла с меньшим показателем преломлении заметно уменьшается, то приходится изменять значения всех углов первого параксиального луча с осью. Марки стекол второй, третьей, четвертой, пятой и шестой линз сохраняем прежними. Конструктивные параметры исходной системы представлены в табл. УИ.18. В качестве коррекционных параметров используем [c.461]

Действительно, как показал Лббе, разрешающая способ-носгь микроскопа для данного излучения зависит только от числовой апертуры системы линз (nsina) — она обратно пропорциональна числовой апертуре. Улучшить разрешающую способность можно только уменьшением длины волны излучения, так как sin S, т. с, синус половины телесного угла конуса падающего света не может быть больше едшшцы, а коэффициент преломления среды п не может быть увеличен заметно. [c.7]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...