Увеличение линзы

Выражение (7.18) определяет увеличение линзы через фокусное расстояние. Из выражения (7.18) имеем [c.182]

Формула линзы Увеличение линзы Оптическая сила линзы [c.286]

Соотношение (11) аналогично соотношению между линейным и угловым увеличениями линзы в световой оптике (теорема Гельмгольца), однако оно имеет более общий характер, т. к. электронно-оптич. среда неоднородна и анизотропна. [c.547]

Член в скобках является постоянным по величине и связан с увеличением линзы. Итак, мы имеем [c.94]

Увеличение линз-насадок 2.5Х 5Х [c.215]

Изображение в этом случае сдвинуто в направлении перпендикуляра к голограмме, причем величина сдвига определяется углом между осевыми лучами референтного и реконструирующего пучков. Увеличение изображения определяется произведением увеличений линзы и голограммы [c.57]

Частным случаем такого типа голограмм являются голограммы сфокусированного изображения, при записи которых фотопластинку помещают непосредственно в то место, где локализовано изображение, образованное с помощью линзы. Из уравнения (2.116) следует, что в этом случае Zj = О независимо от значений и Z . Это означает, что референтный и реконструирующий источники могут находиться на любом расстоянии от голограммы. Углы, образованные обоими пучками с осью системы, могут быть произвольными. Поскольку увеличение голограммы равно единице, то общее увеличение определяется увеличением линзы. [c.57]

Оно связывает линейные размеры предмета li и изображения 1 , образованного оптической системой. показатели преломления щ и 71о сред, где расположены предмет и изображение, и плоские углы Ui и U2 между оптической осью системы и крайними лучами, участвующими в отображении осевой точки предмета (рис. 1.6). Уравнение (1.4) легко проиллюстрировать на примере построения изображения предмета простой тонкой линзой диаметром D, расположенной в однородной среде (/г = j)- Пусть предмет длины находится па расстоянии а от линзы, а его изображение — на расстоянии Ъ. где а ш Ь связаны известным соотношением для тонкой линзы а ИЪ = 1// (/ — фокусное расстояние линзы). Из построения на рис. 1.6 легко получить соотношение IJl = = h a, определяющее линейное поперечное увеличение линзы. [c.23]

Из последнего равенства (23.28) находим увеличение линзы [c.130]

Плоскости, перпендикулярные к оси, проведенные через точки Р и р1, называются соответственно передней и задней фокальными плоскостями. Изображения, получаемые при помощи линзы, могут быть увеличенными или уменьшенными. Линейное увеличение линзы (фиг. 4,а) [c.10]

Циркуль (фиг. 175, а) состоит из двух ножек, снабженных на концах закаленными, хорошо заточенными иглами I, и двух разъемных линз 2 с пятикратным увеличением. Линзы установлены так, что концы игл находятся в их фокусе. Это дает возможность отчетливо видеть острие иглы и точно совмещать его с делениями масштабной линейки или с рисками размечаемой детали. Линзы разрезаны осевой плоскостью на две половины, поэтому при сведении ножек могут близко подходить друг к другу. Циркуль снабжен микрометрическим винтом 3 для точной установки размеров и имеет отключающее винт устройство 4 для быстрого разведения ножек при грубой установке. [c.241]

Л. С. Новиков разработал конструкцию циркуля (рис 39,г), состоящего из двух ножек 6, снабженных на концах закаленными иглами 4, и двух разъемных линз 7 с пятикратным увеличением. Линзы установлены так, что концы игл 4 находятся в фокусе. Это дает возможность отчетливо видеть острие иглы и точно совмещать его с делениями масштабной линейки или с рисками размечаемой детали. [c.26]

Положим, что для линзы известны ее фокусное расстояние /, показатель преломления п материала, из которого она изготовлена, и углы 0.1, аз н аз, образуемые с осью первым вспомогательным лучом до преломления (в воздухе), после преломления (в стекле) и после второго преломления (в воздухе). Первый из этих углов а возьмем равным единице. Пусть расстояние от плоскости предмета до линзы равно 5, расстояние от изображения до линзы равно 5. Линейное увеличение линзы р = . Правило знаков для величин 5 изложено в гл. I (см. стр. 6). ia основании гауссовой Оптики имеем следующие соотношения [c.128]

Для увеличения плотности энергии в луче после выхода электронов из первого анода электроны фокусируются магнитным полем в специальной магнитной линзе 4. Сфокусированные в плотный пучок летящие электроны ударяются с большой скоростью о малую, резко ограниченную площадку (пятно нагрева) на изделии 6, при этом кинетическая энергия электронов, вследствие торможения превращается в теплоту, нагревая металл до очень высоких температур. Для перемещения,луча по свариваемому изделию на пути электронов помещают магнитную отклоняющую систему 5, позволяющую устанавливать луч точно по линии стыка. [c.16]

Не представляет большого труда доказать, что при удалении линзы от пластинки, т. е. при увеличении толщины воздушной прослойки, кольца Ньютона сжимаются и каждый раз при увеличении расстояния на полуволну одно из них пропадает. [c.95]

Линейное увеличение. В зависимости от положения предмета относительно линзы линейные размеры изображения изменяют- [c.272]

При помещении предмета между фокусом и центром линзы (d[c.273]

Короткофокусная линза, используемая для получения увеличенных мнимых изображений предметов, называется лупой. [c.275]

Лампа находится на расстоянии 2 м от экрана. На каком расстоянии от лампы нужно поставить собирающую линзу с фокусным расстоянием 0,4 м, для того чтобы получить на экране увеличенное изображение лампы [c.292]

На каком расстоянии от собирающей линзы с фокусным расстоянием 10 см нужно поставить предмет, для того чтобы получить действительное изображение с увеличением в 10 раз [c.293]

Рис. 1.29. Электронный микроскоп Сименса, работающий при напряжении 50-100 кВ и дающий разрешение до 10 см. В соединенных друг с другом цилиндрах находятся магнитные линзы. Источник электронов расположен сверху, а увеличенное окончательное изображение объекта можно видеть на флуоресцирующем экране в нижней части прибора. Для получения фотоснимков надо помещать фотопластинки в этой плоскости. Фокусировка производится посредством из.менения силы тока в магнитных линзах.

Рис. 1.29. <a href="/info/1617">Электронный микроскоп</a> Сименса, работающий при напряжении 50-100 кВ и дающий разрешение до 10 см. В соединенных друг с другом цилиндрах находятся <a href="/info/7278">магнитные линзы</a>. <a href="/info/121503">Источник электронов</a> расположен сверху, а увеличенное окончательное изображение объекта можно видеть на <a href="/info/336482">флуоресцирующем экране</a> в нижней части прибора. Для получения фотоснимков надо помещать фотопластинки в этой плоскости. Фокусировка производится посредством из.менения <a href="/info/279416">силы тока</a> в магнитных линзах.

Конструкция бинокулярной насадки представлена на фиг. 99. Насадка устанавливается в гнездо тубусодержателя микроскопа вместо монокулярного тубуса. В револьвере 1 смонтированы сменные системы линз. Увеличения линз указаны на оправе револьвера. Тубусы 2 раздвигаются в пределах от 55 до 75 мм для установки в соответствии с расстоянием между глазами наблюдателя. Так как оптическая длина тубуса микроскопа изменяется при раздви-жении тубусов, то они снабжены механизмами 3 для продольного перемещения окуляров и, таким образом компенсируют изменение длины тубуса. На оправах механизмов нанесена шкала, [c.179]

Кроме того, имеем ( г , = О 2а и g и., В, 211. откуда находим О = 2а и, = 2Ь Ыо. Тогда, приипмая во внимание выражение для линейного увеличения линзы, получи.м /, = /. tg ы.,, что совпадает с (1.4) при = п. . [c.24]

Для уменьшения сферической аберрации объектив изготовляют из двух линз — выпуклой и вогнутой, которые имеют одинаковую, но различно направленную сферическую аберрацию. В объективах, применяемых для больших увеличений, линза имеет полушаровую форму и сферическая аберрация выправляется помещением шлифа в так называемый апланатический фокус, т. е. в особой точке на оптической оси объектива, не дающей сферической аберрации. Такие объективы называются апланатами. [c.59]

Л. С. Новиков разработал конструкцию циркуля (рис. 130, г), остоящего из двух ножек 1, снабженных на концах закаленными игла-vlи 3, и двух разъемных линз 4 с пятикратным увеличением. Линзы [c.165]

Для восприятия лучистой энергии используют различные приемники термобатареи, болометры, термисторы II т. д. Спаи термопар, чувствительные элементы болометров и термисторов хорошо зачернены с целью создания неселективности термоприемников в широком диапазоне длин волн. Однако следует заметить, что к данным, полученным радиационным методом, следует относиться с осторожностью. Необходимо учитывать, что для увеличения чувствительности метода применяют линзы и другие фокусирующие устройства кроме того, часто используют радиационные пирометры. Использование оптических элементов приводит к тому, что приемник воспринимает излучение неполно и в ограниченной области спектра. Поэтому, как оправедливо отмечено в [131], использование пределов интегрирования, показанных в формуле (6-69), не правомерно. В этом случае степень черноты интегральна лишь в пределах полосы пропускания оптической системы, т. е. [c.164]

Кольца Ньютона хороиго видны через лупу или микроскоп с малым увеличением, если радиус кривизны линзы порядка 1 м или больше. [c.95]

Принцип действия фокусирующей линзы тот же, что и у ступенчатой ЗОИНОЙ пластинки. Различие заключается в том, что линза за счет непрерывного изменения фазы между соседними элементарными зо 1ами дает еще более сильное увеличение (в л /4 раза больше) интенсивности на своем фокусе, В этом легко убедиться, если обра- [c.127]

На первый взгляд кажется, что с помощью больших увеличений можно добиться четкого разделения двух близких частей объекта. Добиться большого увеличения, например, в 10 раз не составляет сложной задачи. Устранив различные аберрации, с помощью системы линз можно добиться больиюго увеличения, большого но при этом не наблюдать близлежащие точки раздельными. Причиной в данном случае является не наличие предела увеличения, а специфические явления, связанные с волновой природой (дифракция) наблюдаемого света. [c.198]

Увеличение разрешающей силы микроскопа путем уменьшения длины световой волны прнв ело к положительному результату. Микроскопы, пспользующне ультрафиолетовые лучи, позволяют увеличить разрешающую силу примерно в два раза. Переход к микроскопам, использующим рентгеновские лучи, позволил бы резко увеличить разрешающую силу. Однако отсутствие оптических линз для рентгеновских лучей делает практически почти невозможным создание рентгеновских микроскопов. Такие принципиальные трудности были преодолены после того, как в 1923 г. Луи де Бройлем была выдвинута гипотеза, согласно которой любой частице с массой т, движущейся со скоростью v, соответствует волна с длиной [c.203]

Из формул (79.1) и (79.4) или построением хода лучей можно установить, что для собирающей линзы при условии d>2F действительное изображение получается уменьшенным (1 <.1). В случае d = 2F линейные размеры действительного изображения равны размерам предмета (Г = 1). В случае F <.d[c.273]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...